Пульсация скорости по отношению ко времени

Следует отметить, что в турбулентном потоке среднее время Т, в течение которого призма неустойчива, изменяется непрерывно в зависимости от отношения и р/и. Поэтому в таком потоке существует тенденция к появлению поперечных колебаний и при средних скоростях, меньших критической скорости. По той же причине критическая скорость ветра не может быть так четко выражена, как в гладком потоке. Можно также считать, что практическое влияние пульсации скорости на устойчивость призмы обычно меньше, чем влияние средней скорости потока. Отсюда следует, что в левой части уравнения [c.90]

Эстафетный характер передачи горения может и не осуществляться, если скорость пульсаций слишком велика по сравнению с нормальной скоростью пламени. Это соображение приводит к необходимости деления случая крупномасштабной турбулентности на две части в зависимости от отношения характерного времени турбулентности к характерному. .времени нормального горения. Если характерное время турбулентности [c.365]

Соотношению (11.72), выражающему равенство частот наименьших турбулентных пульсаций в области развитого турбулентного движения и возмущений движения, исходящих от твердой стенки и достигших границы вязкого подслоя, можно придать также следующее истолкование. Возмущение движения в вязком подслое перемещается на расстояние г от стенки за время = z l9v. Если учесть, что отношение г1х , представляет собой среднюю скорость перемещения этого возмущения а есть число [c.420]

Обратимся теперь к вопросу об осреднении с точки зрения возможностей эксперимента. Во-первых, как бы малы ни были размеры приёмной части прибора, с помощью которого определяется скорость или давление, всё равно прибор регистрирует осреднённое значение этой величины, причём осреднение этим прибором производится одновременно и по объёму и по времени. Во-вторых, каждому данному прибору присущ свой фиксированный объём осреднения, и его варьировать нельзя. Что же касается интервала времени осреднения, то его можно варьировать в сторону больших интервалов времени, превышающих время срабатывания одного измерения. Таким образом, здесь представляется возможность определять пульсацию измеряемой величины в виде разности показания одного измерения и вычисленного осреднённого за некоторый интервал времени значения. Следовательно, в этом случае имеют место два осреднения одно из них проводится самим прибором по объёму и времени, а второе проводится экспериментатором по времени по отношению к показаниям прибора. При наличии двух приборов или двух приспособлений, позволяющих без особых помех измерять скорость в двух точках, достаточно близких друг от друга, можно составлять разности показаний приборов, отнесённых к одному и тому же моменту времени. Эти разности можно осреднять только по времени. Если обозначить мгновенные показания прибора через и Уд, осреднённые значения этих показаний — через 1/ и С/д, а пульсации— через и Уа. то будем иметь [c.451]

Рассмотрим диффузию примеси в безграничном течении с постоянным градиентом средней скорости йх(г) и однородным и стационарным полем пульсаций и (Х, ). В п. 10.4 мы видели, что в этом случае взаимодействие сдвига с поперечным рассеянием приводит к качественному изменению продольного рассеяния продольная дисперсия Dxx x) становится асимптотически пропорциональной т , а не т, как обычно. Поэтому вначале сферическое облако примеси в таком течении через некоторое время принимает форму вытянутого по направлению оси ОХ эллипсоидообразного веретена, большая ось которого слегка наклонена по отношению к плоскости Z = 0. Поскольку поле пульсаций и однородно и стационарно, коэффициенты турбулентной диффузии постоянны в пространстве и во времени. Поэтому основные особенности диффузии можно выяснить, рассмотрев решение дифференциального уравнения [c.567]

В заключение настоящего пункта остановимся на случае диффузии примеси в безграничном потоке с постоянным поперечным градиентом скорости Мж(2) и однородным и стационарным полем пульсаций (Л", В п. 9.4 мы видели, что в этом случае взаимодействие градиента скорости с поперечным рассеянием приводит не к простому увеличению эффективного коэффициента горизонтальной диффузии, как это было в случае течения в трубе или в канале, а к качественному изменению закономерностей продольного рассеяния (выражающемуся в том, что продольная дисперсия Охх х) становится асимптотически пропорциональной а не т. как обычно). Поэтому вначале сферическое облако примеси в таком потоке через некоторое время принимает форму сильно вытянутого по направлению оси ОХ эллипсоидообразного веретена, большая ось которого слегка наклонена по отношению к плоскости 2=0. Поскольку псле пульсаций и здесь однородно и стационарно, при использовании полуэмпирического уравнения турбулентной диффузии здесь не возникает трудности с определением зависимости коэффициентов турбулентной диффузии от координат эти коэффициенты естественно считать постоянными в пространстве и во [c.557]

Как видно, с повышением частоты колебаний величина плотности диффузионного потока за счет микропотоков уменьшается, тогда как плотность потока, обусловленного пульсациями пузырька, растет. Заметим, что при этом отношение /2//1 повышается приблизительно от 1 до 10 (правда, энергетические затраты также растут, 10 ). Уменьшение величины Уз с ростом частоты, вероятно, вызвано увеличением времени доставки к поверхности пузырьков свен его, необедненного раствора. Это время т можно оценить из следующих соображений. Пусть радиус пузырька й — характерный размер, а скорость течения Уд характерная скорость. Тогда отношение =К1и определяет характерное время набегания свежего раствора с концентрацией, равной концентрации газа в жидкости вдали от пузырька. [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...