Компоненты скорости пульсаций

I) Обычно их называют компонентами скорости пульсаций. Примеч. редактора. [c.852]

Компоненты скорости пульсации 853. Контур кратно неприводимый 69. [c.925]

Продольные пульсации, как показывают исследования, всегда имеют наибольшее значение спектральной функции наибольшая ширина энергетического спектра у. компоненты скорости, нормальной к поверхности. [c.270]

При очень малых величинах скоростей пульсации компоненты моментов связи третьего порядка малы по сравнению с компонентами моментов связи второго порядка. Это даёт основание к пренебрежению в уравнении (4.14) моментами связи третьего порядка. Заменив в уравнении (4.14) правую часть нулём, получим [c.137]

Для уточнения квазистационарной методики расчета турбулентной вязкости необходимо рассмотреть уравнение энергии турбулентных пульсаций. Для этой цели необходимо умножить уравнение движения для каждой компоненты скорости турбулентных возмущений на и,-, а затем просуммировать по всем трем осям. В результате этих преобразований получим уравнение энергии [c.186]

В данной работе проведены измерения уровней пульсаций давления на начальном участке струй воздуха, гелия и фреона, корреляций пульсаций давления с продольной и радиальной компонентами скорости р и ) и р у )), а также спектров пульсаций давления в ядре струи. Истечение струй происходило из сопел диаметром 75 мм или 40 мм. Начальный уровень турбулентности е составлял 4, 1 и 0.2%. [c.572]

На рис. 13-5,а [Л. 3] приведены профили интенсивностей пульсаций различных компонент скорости в трубе, полученные при двух значениях числа Рейнольдса 5-10 и 5-10 . Как и в случае обычного пограничного слоя (рис. 12-4), вблизи стенки наблюдаются максимумы. Интенсивности v - и ш -компонент снова меньше, чем и -компоненты, но ближе друг к другу по величине, чем для пограничного слоя. На рис. 13-5,6 приведены распределения по радиусу турбулентных касательных напряжений при тех же двух значениях числа Рейнольдса. [c.287]

Как показывают простые вычисления, в случае такой, однородной и изотропной, турбулентности компоненты тензора могут быть выражены через две функции, представляющие моменты связи между составляющими скоростей пульсаций в точках М и М" 1) направленными вдоль отрезка М М (продольные составляющие) и 2) нормально к этому отрезку (поперечные составляющие). Точно так же и компоненты могут быть выражены [c.669]

Рис. 88. Турбулентные пульсации компонентов скорости

В этом выражении У, О, 0) —скорость набегающего потока основного течения,которая предполагается постоянной (м, у, да) — осредненные по времени компоненты скорости основного течения и, у, да ) — компоненты случайных пульсаций скорости в какой-либо точке относительно средней скорости в этой точке. [c.382]

Рис. В.1. Типичный пример записи пульсаций температуры (Г), скорости ветра (у) и вертикальной компоненты скорости ветра (сс ).

Функцию В(т) обычно можно определить по одной измеренной реализации процесса с помощью осреднения по времени (см. выше п. 4.6), а функцию Е(<о) можно независимо измерить с помощью совокупности полосовых фильтров с различными полосами пропускания, поэтому формулы (5.17) и (5.18) допускают непосредственную экспериментальную проверку. Такая проверка этих формул впервые была проведена Тэйлором (19386) в приложении к пульсациям u(t) продольной компоненты скорости в фиксированной точке турбулентного течения в аэродинамической трубе за решеткой, измеренных с помощью термоанемометра. Спектральная [c.212]

Имеющиеся экспериментальные данные о характеристиках пульсаций температуры в целом неплохо согласуются с выписанными выше теоретическими формулами, но в одном отношении это согласие все же оказывается заметно менее полным, чем в случае формул, относящихся к пульсациям компонент скорости. Дело в том, что для пульсаций компонент скорости данные измерений и в логарифмических пограничных слоях лабораторных турбулентных течений, и в нейтрально стратифицированном приземном (или приводном) слое атмосферы почти всегда приводят к близким друг к другу результатам, как это и должно быть (по-сколько при нейтральной термической стратификации приземный слой атмосферы также представляет собой логарифмический пограничный слой — об этом см. ниже IV раздел). Однако в случае пульсаций температуры атмосферные измерения обычно приводят к результатам, хорошо согласующимся с выводами теории, но отличающимся от тех, которые получаются в лабораторных экспериментах. Наиболее известным примером здесь являются изме- [c.304]

Частотные спектры пульсаций горизонтальной компоненты скорости ветра в приземном слое воздуха. Изв. АН СССР, сер. геофиз., № 10, 1425—1433. [c.638]

Вслед за тем многочисленные эмпирические данные, подтверждающие справедливость законов двух третей и пяти третей для пульсаций скорости ветра в атмосфере, были опубликованы рядом советских и зарубежных исследователей. Из этих данных аш упомянем здесь измерения частотных спектров (сводя-щихся к одномерным пространственным спектрам в направлении среднего ветра с помощью применения известной гипотезы Дж. Тейлора о замороженной турбулентности) пульсаций вертикальной и горизонтальной компонент скорости, выполненные А. С. Гурвичем (1960, 1962) и [c.498]

Рис, 5. Безразмерный спектр пульсаций вертикальной компоненты скорости ветра ф (ш/2лй) в приземном слое воздуха 1 — 2 = 4 м 2 — 1 м 3— [c.498]

Рис. 6. Безразмерный спектр пульсаций продольной компоненты скорости Е по данным измерений в приливном течении в океане, в приводном слое воздуха и в пограничном слое на стенке аэродинамической трубы (i — океан 2 — атмосфера 3 — аэродинамическая труба 4 —

В основе метода Рейнольдса лежит сопоставление действительного движения жидкости и некоторого среднего движения. Для последнего все непродолжительные колебания компонент скорости сглажены. Под колебаниями здесь будут пониматься пульсации соответствующих величин как во времени, так и в пространстве, которые наблюдаются при непрерывном переходе от одной произвольной точки этого пространства к соседним точкам в любом направлении. [c.46]

Существенными преимуществами примененного метода изучения смесеобразования является то, что он сразу же показывает распределение концентраций в потоке, т. е. дает прямые количественные показатели процесса смешения и его влияния на процесс горения. Особенно благоприятные результаты получаются, когда измерение температур сопровождается изучением гидродинамических условий процесса (давлений, скоростей, пульсаций и др.). Применение этого метода позволило получить наденшые данные не только о смешении компонентов, но и о выгорании топлива, тепловыделении потока горящего топлива и теплообмена с окружающими поверхностями в самых разнообразных условиях и, таким образом, проверить на опыте теоретические положения комплексного анализа процесса горения. [c.77]

Здесь плотность несжимаемой жидкости положена равной единице Tjt (dUj/8x + dUj,loxj) — тензор вязких напряжений (V—кинематич. вязкость) Тд = ——тензор рейнольдсовых напряжений Р, Uj—давление и компоненты скорости, получающиеся после усреднения скобки < > означают операцию усреднения, конкретное определение к-рой зависит от характера решаемой задачи, напр, это может быть усреднение по мелким масштабам или быстрым движениям Uj—пульсации скорости относительно усреднённых значений, удовлетворяющие ур-ниям [c.180]

Конечно-разностное представление системы уравиещ)й (5.26), (5,27) с коэффициентами Oi, bt. l, dt, ei, зависящими от искомых функций fi (/г — компоненты скорости, энтальпия, температура, энергия турбулентных пульсаций, масштаб турбулентности и т. д.) и их производных, осуществляется по явной и неявной схемам (см. 4.11). В первом случае искомые функции явно определяются по известным значениям функций. Недостатком явных схем является ограничение по шагу счета, вытекающее из условий устойчивости. При нарушении этих условий могут возникнуть физически неправдоподобные результаты. Неявные схемы обладают безусловной устойчивостью. Неудобство неявных схем заключается в необходимости одновременного решения нескольких уравнений. Ниже приведен пример дискретного аналога системы уравнений (5,25), полученного по двухслойной неявной шсстито-чечной схеме [64] [c.184]

В этом случае компоненты интенсивности пульсаций, отнесенные к осреднеи-ной продольной скорости V2, пришмают на оси экстремальные значения [86]. Опираясь на уравнения для Ц V, введем скалярный потенциал = (х,> ,г), см. п. 1.2.1. Полагаем, что функции /7, V, IVq, И , р, t], А, С, ии, Ti" и т. д., характеризующие осредненное течение, в новых переменных явно от времени не зависят д<р Iд = Q), и аргументами для них являются х, . Уравнения пульсационного движения определяют м, и, и о, w,, р, зависящие от аргументов X, t. Решение построено в виде разложений искомых функций в ряды по степеням < О < < , < 1 с, —> О, > -со, О2 - 0,р р . Уравнения д.чя коэффициентов этих рядов решены методом дифференциальных операторов все подробности аналитического алгоритма даны в [24, 25]. В результате пол> чепо локальное решение, характеризующее квазистационарное турбулентное течение вдоль оси симметрии канала. Обсудим свойства этого решения. [c.38]

Построено локальное турбулентное квазистационарное течение вблизи оси симметрии трехмерного прямолинейного канала. Свойства этого течения среди трех компонент вектора пульсаций завихренности доминируют те две, что ортогональны центральной оси выявлен характер изменения пульсаций давления и скорости вблизи оси. В рамках полигармо-нической аппроксимации пульсаций на оси установлено, что ведущим фактором является частота гармонических колебаний, составляющих по-лигармонический процесс с ростом этой частоты увеличивается амплитуда пульсаций давления и скоростей на удалении от оси пульсации давления сильнее, чем пульсации скорости, реа1ируют на эти изменения. [c.129]

Корреляции пульсаций давления с компонентами скорости р и ) и р у ) определяют перенос энергии турбулентности, обусловленный пульсациями давления, и позволяют судить о природе этих пульсаций. При измерении величин р и ) и р у ) использовался термоанемомет-рический датчик 55А32 ( ДИСА ) с двумя наклонными нитями, который располагался рядом с чувствительным элементом микрофона. Размер чувствительного элемента датчика 1.5 мм расстояние между микрофоном и датчиком около 0.5 мм. Таким образом, локальность измерения р и -) близка к 4 мм. Для получения мгновенных значений произведений (р и -) использовался аналоговый процессор турбулентности 52В25 ( ДИСА ). На осциллограмме, записанной при прохождении датчика в поперечном сечении струи, видно, что величина (р и ) знакопостоянна (отрицательна) в ядре струи, где пульсации этой величины невелики. В слое смешения (р и ) пульсирует с большой амплитудой, принимая положительные и отрицательные значения. Такое поведение (р и ) в слое смешения приводит к необходимости значительного увеличения времени осреднения (до 20-30 с) при измерении корреляций (р и ) и (р у ). При измерении в ядре струи достаточно времени осреднения 3 с. [c.573]

Видно, что слагаемое (2.11) вносит вклад только в нормальные компоненты (и1), (1 2) и (г з) тензора напряжений Рейнольдса. Слагаемое (2.12) корректирует компоненту трения (1 11 3), сугцественную только в трехмерном случае. Пристеночные слагаемые (2.11) и (2.12) в основном служат для приближенного учета демпфируюгцего влияния стенки на нормальную к ней пульсациониую компоненту скорости П2. Слагаемое (2.13) изменяет как диагональные компоненты тензора напряжений Рейнольдса, так и (1 11 3). Это нелинейное слагаемое имеет более сложный физический смысл, чем слагаемые (2.11) и (2.12), и учитывает совместное влияние градиентов средней скорости 81/1 /8x2 и 81/1/8x3 на анизотропию пульсаций. [c.582]

Поток с большими числами Рейнольдса, заключенный между фиксированными границами, представляет наглядный пример турбулентного движения. На рис, 88 показаны типичные схемы одновременных измерений продольных скоростей в разных точках поперечного сечения и последовательных измерений их в одной точке за некоторый променсуток времени (. Поперечные компоненты скорости, а также нормальные и касательные напряжения, очевидно, тоже пульсируют во времени и пространстве (следует заметить, что турбулентные пульсации отсутствуют в области, прилегающей к гладкой стенке, так как здесь совместное стабилизирующее влияние близости стенки и вязкости достаточно для предотвращения возникновения пульсаций). Повторные измерения в любой зоне турбулентности не дают совпадения полученных записей из-за беспорядочности, с которой происходят пульсации. В общем хотя первичные (средние) распределения скоростей и давлений в потоке зависят от известных или определяемых граничных условий, мгновенные вторичные (турбулентные) пульсации не обладают такой прямой зависимостью. Только приложение к вторичному движению статистических приемов позволяет установить прямую связь. [c.244]

Компоненты тензора пульсационных напряжений (3.11) составлены из проекций вектора скорости пульсации в одной точке потока. Если ввести в рассмотрение проекции двух векторов скоростей пульсации в двух точках потока, то можно образовать из них группу парных произведений и затем их осреднить по времени. Таким путём мы получим новый тензор, который получил название тензора моментов связи второго порядка [c.457]

Здесь X, у - продольная и поперечная координаты и, v, w - продольная, поперечная и вращательная компоненты скорости с - массовая концентрация П1трихи обозначают пульсации параметров угловые скобки - осреднение по времени. [c.288]

Данные многочисленных измерений вторых моментов пульсаций компонент скорости в различных пристенных турбулентных течениях позволяют определить значения функций f ,. .., 50 приличной точностью см., например, рис. 6.2 и 6.3, построенные на основе данных давних измерений Лауфера (1954) и Клебанова (1955), неплохо согласующихся и с данными большинства последующих измерений (ряд из них указан в обзоре Кадера и Яглома (1980)). В частности, из рис. 6.2 и 6.3 видно, что, по-видимому, [c.240]

В заключение рассмотрения характеристик поля в температуры или концентрации примеси в турбулентном течении остановимся совсем вкратце на некоторых результатах, касающихся характеристик турбулентных пульсаций — 0. Ограничимся лишь случаем турбулентных течений вдоль гладкой стенки ясно, что в случае шероховатой стенки вне тонкого примыкающего к такой стенке подслоя непосредственного влияния шероховатости (имеющего толщину порядка немногих высот Но) все статистические характеристики пульсаций О будут подчиняться тем же закономерностям, которые справедливы для случая гладкой стенки (последнее заключение следует из общих физических соображений и хорошо согласуется с имеющимися экспериментальными данными см., например, Кадер и Яглом (1984)). Легко понять, что все относящиеся к пульсациям компонент скорости соотношения, указанные в п. 6.3, 6.5 и 6.6, могут быть с очень небольшими изменениями переформулированы и в применении к пульсациям температуры 10 . В частности, для одноточечных моментов пульсаций температуры =Мп и смешанных моментов [c.302]

В предыдущем параграфе мы рассмотрели уравнение для турбулентной энергии в произвольной сжимаемой среде. В дальнейшем из всех эффектов, связанных со сжимаемостью, мы будем учитывать только эффект взаимных превращений кинетической энергии и потенциальной энергии расслоения по плотности, причем в соответствии с приближением Буссинеска плотность будем считать зависящей только от пульсаций температуры (но не давления). При этом жидкость можно снова считать несжимаемой (т. е. использовать уравнение диа1дха = 0) однако в уравнении для вертикальной компоненты скорости следует учесть и архимедову силу, в случае газовой среды описываемую дополнительным [c.353]

Перейдем теперь ко второму предельному случаю +оо, отвечающему условиям очень устойчивой стратификации. Поскольку при устойчивой стратификации энергия притекает лишь к компоненте и а пульсации у и хю вынуждены заимствовать энергию у а, то здесь всегда имеет место энергообмен между компонентами скорости и поэтому анизотропный анализ размерности применен быть не может. Исследование асимптотического поведения функций ( ), ф( ) и /( ) при больших положительных требует рассмотрения профиля й(г) при больших г в случае устойчивой стратификации (фиксированное I > 0) или же рассмотрение при фиксированном г случая весьма малых положительных L (т. е. очень резких инверсий температуры). При этом, однако, надо иметь в виду, что в предельном случае резкой инверсии при слабом ветре (малое и ) турбулентность вырождается становится невозможным существование крупных турбулентных возмущений (так как эти возмущения должны были бы затрачивать слишком много энергии на работу против архимедовых сил) и турбулентность может существовать лишь в виде мелких вихрей. При еще большей устойчивости даже мелкомасштабная турбулентность, по-видимому, будет практически невозможной, и флуктуирующие движения среды в основном будут реализовываться в виде случайных внутренних гравитационных волн (при потере же ими устойчивости возникают турбулентные пятна, расплывающиеся затем в тонкие слои — формируется тонкослойная вертикальная микроструктура, наблюдаемая, например, почти всюду в океане, см. п. 8.6 ниже). [c.391]

Шшара внезапно уменьшается (рис. 1.5), и что это критическое число Рейнольдса очень сильно зависит от степени возмущенности внешнего течения. Степень возмущенности внешнего течения количественно определяется через средние во времени турбулентные пульсации скорости, возникающие, например, на некотором расстоянии позади выпрямляющей течение решетки и притом обычно в направлении всех трех осей координат (см. 6 главы XVIII). Если обозначить средние во времени квадраты турбулентных пульсаций компонент скорости в направлениях [c.440]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...