Волны время запаздывания

Благодаря этому электроны в металле начинают раскачиваться , амплитуда их вынужденных колебаний возрастает. При достижении достаточно большой энергии электрон покидает катод, т. е. происходит внешний фотоэффект. Однако объяснить количественные закономерности фотоэффекта оказалось невозможно. Амплитуда вынужденных колебаний электрона в волновой картине излучения пропорциональна амплитуде колебаний вектора напряженности электрического поля падающей на катод электромагнитной волны. Плотность светового потока энергии прямо пропорциональна квадрату амплитуды колебаний напряженности электрического поля волны. Следовательно, максимальная скорость покидающих катод фотоэлектронов должна увеличиваться с возрастанием плотности светового потока энергии. В действительности же скорость фотоэлектронов не зависит от нее. Не согласуется также с волновыми представлениями очень малое время запаздывания в фотоэффекте. Время запаздывания, которое дают расчеты, оказывается во много раз большим экспериментальной верхней оценки времени запаздывания. Наличие граничной частоты [c.21]

Работа выхода различна для различных металлов и составляет обычно несколько электрон-вольт. Например, красная граница фотоэффекта (в длинах волн) равна для калия, натрия и меди 551 543 и 277 нм, что соответствует работам выхода 2,25 2,28 и 4,48 эВ. Время запаздывания при фотоэффекте на основании изложенных представлений равно времени движения электронов до поверхности металла после столкновения с фотоном, т. е. чрезвычайно мало и находится в согласии с экспериментом. Если бы фотоэффект объяснялся постепенной раскачкой электронов электрическим полем волны, то время запаздывания было бы чрезвычайно большим. Для того чтобы преодолеть силы, удерживающие его в металле, электрон должен накопить энергию, равную работе выхода А. Если средняя плотность потока энергии световой волны <5), а эффективная площадь, на которой поглощается энергия световой волны, сообщаемая электрону, Сзф, то в течение времени At электрону сообщается энергия Д и, следовательно, время запаздывания равно А л А/(азф<5)). Эффективная площадь Сзф имеет порядок квадрата атомных размеров. Для условий эксперимента А и (S ) имеют такие значения, что время запаздывания оказывается чрезвычайно большим. Например, для А = 1 эВ азф=10-2°м = 10-3 Вт/м получаем Л/ 10" с. [c.22]

Величина Дт называется временем запаздывания температурной волны. Для заданной глубины время запаздывания прямо пропорционально корню квадратному из периода колебания температуры. [c.146]

Преломление импульсов на границе диспергирующих сред поперечное групповое запаздывание. В силу различия фазовой и групповой скоростей в диспергирующих средах при преломлении импульса на границе таких сред плоскости равных фаз и равных амплитуд не совпадают — появляется поперечное групповое запаздывание [58] и преломленная волна становится неоднородной. Этот эффект для сверхкоротких импульсов становится существенным, поскольку время запаздывания амплитудного фронта относительно волнового (фазового) может быть сравнимо с длительностью импульса. [c.48]

Для справедливости этой формулы существенно предположение о том, что совершающий ускоренное движение заряд все время остается вблизи начала координат, так как время запаздывания г/с в (1.62) принято неизменным и равным времени прохождения волны от начала координат в точку наблюдения. [c.38]

Для достижения максимального быстродействия необходимо, как указывалось выше, найти оптимальный диаметр канала, при котором выполнялось бы равенство г = рс. Как показано в сборнике [13], при соблюдении критерия отсутствия отраженных волн время передачи полной мощности сигнала равно времени чистого запаздывания. [c.84]

При испытании импульсами тонких образцов твердых диэлектриков время запаздывания весьма мало (доли микросекунды), и поэтому пробой происходит обычно на фронте волны. В случае испытаний импульсами воздушной или жидкой изоляции при больших расстояниях между электродами, а также при испытании различных конструкций (изоляторов, вводов) пробой может происходить как на фронте, так и на хвосте волны. Напряжение / р. зависит от того, происходит ли пробой на фронте или на хвосте. [c.171]

При испытании импульсами тонких образцов твердых диэлектриков время запаздывания весьма мало (доли микросекунды), и поэтому пробой происходит обычно на фронте волны. В случае испытаний импульсами воздушной или жидкой изоляции при больших расстояниях между электродами, а также при испытании различных конструкций (изоляторов, вводов) пробой может происходить как на фронте, так и на хвосте волны. Ограничимся рассмотрением методики измерения и коэффициента импульса р для этого случая. Напряжение зависит от того, происходит ли пробой на фронте или на хвосте. Измеряя при [c.89]

Это запаздывание равно времени, необходимому, чтобы волна пробежала расстояние от а до Ь. Таким образом, фаза элемента Ь отлична от фазы элемента а на величину, равную произведению частоты на время запаздывания. [c.150]

Качественно новая особенность этой задачи — время запаздывания Исх между приходом волн в А и В, которое в формуле (59) сдвигает /-волну (бегущую от А по направлению к В) и -волну (бегущую от В по направлению к А) в противоположных направлениях. Это обстоятельство важно, потому что оно не позволяет непосредственно использовать уравнение (55), определяющее g t)/f ( ), для вычисления (59). [c.141]

Истинное физическое резонансное явление обусловлено захватом падающих частиц рассеивателем аналогично классическому случаю закручивания (см. гл. 5, 4). Его квантовомеханическое объяснение основано на том, что при определенных длинах волн в области мишени могут возникать почти стоячие волны, так что резонанс тесно связан со случаем, возникающим в теории электромагнетизма и обсуждавшимся в гл. 3, 3, п. 1. То обстоятельство, что падающие частицы почти полностью захватываются, указывает не существенную роль, которую играет в рассматриваемом явлении запаздывание их появления в качестве рассеянных частиц. Несмотря на то что в эксперименте обычно наблюдается только пик, для явления в целом время запаздывания столь же существенно, как и большая величина сечения. По причинам практического порядка в соответствующих экспериментах время появления рассеянных частиц обычно не измеряется и часто считается, что наличие любого резкого максимума в сечении служит на самом деле доказательством существования резонанса. Но это предположение оправдывается только в том случае, когда пик имеет ширину, меньшую той, которую было бы разумно ожидать на основе принципа причинности при уменьшении фазы. В последнем случае ширина пика равна приблизительно размерам энергетической области, в которой фазовый сдвиг изменяется на л поэтому [c.294]

Вообразим длинную цепочку спортсменов, расположенных вдоль прямой линии на равных расстояниях друг от друга. Пусть они выполняют одно и то же гимнастическое упражнение, например периодическое движение руками, и притом так, что каждый впереди стоящий спортсмен начинает движение с некоторым запаздыванием по отношению к спортсмену, стоящему за ним. Пусть время запаздывания одно и то же для всех спортсменов. При наблюдении со стороны будет казаться, что по цепочке бежит волна с определенной фазовой скоростью, значение которой зависит от расстояния между соседними спортсменами и от времени запаздывания, о котором говорилось выше. Наличие такой волны, конечно, не означает, что каждый спортсмен приводит в движение впереди стоящего спортсмена. Так и возможность распространения в среде плоской монохроматической волны еще не дает оснований для заключения о переносе энергии с фазовой скоростью. [c.61]

К тому же результату мы пришли бы, если бы предположили, что источник света излучает цуги волн одинаковой длительности т, беспорядочно следующие друг за другом, причем каждый цуг разделяется на две части, идущие к точке наблюдения различными путями. Это непосредственно следует из того, что различные цуги, испускаемые источником, статистически независимы и поэтому не интерферируют между собой. Из формулы (31.11) следует физически очевидный результат, что колебания когерентны, если время запаздывания в меньше длины цуга т. В противоположном случае они некогерентны. Значит, т есть время когерентности колебаний. [c.225]

При увеличении частоты увеличиваются высота отражения и время запаздывания принятого сигнала относительно зондирующего импульса. Это происходит до тех пор, пока отражение не будет происходить от уровня максимальной электронной концентрации. При дальнейшем увеличении частоты сигнал уже не может отразиться от ионосферы. Максимальная частота волны, которая еще может быть отражена ионосферой, называется критической частотой. Время группового запаздывания равно [c.128]

При выводе уравнений для второй зоны используются уравнения (3.2.28) — (3.2.33) для камеры сгорания и учитывается, что из газогенератора газ поступает на турбину, у которой в общем случае (в отличие от сопла камеры) перепад давлений докритический. Кроме того, другими будут времена запаздывания, характеризующие перенос волн энтропии по газовому тракту. Для общности, так же как и для камеры, примем, что во вторую зону подаются два жидких компонента. Это позволяет одним уравнением описать два типа генераторов — окислительные и восстановительные. Соответственно уравнение для безразмерной вариации температуры на входе во вторую зону газогенератора, полученное по аналогии с уравнениями (3.2.28) и (3.2.29), имеет вид [c.195]

Время запаздывания волны, отраженной от нижней границы слоя, по отношению к волне, отраженной от верхней границы слоя, как видно из рис. 30, можно представить в виде [c.68]

При использовании запаздывающих моментов подбирается их отметка, близкая по времени к излучаемой волновой картине, а при помощи потенциометра усиления развертки (в сетке лампы Лб) и потенциометра скорости развертки (в аноде лампы Л5) эта волновая картина устанавливается в пределах экрана электроннолучевой трубки с требуемой скоростью развертки. Отметка первичного момента может находиться при этом вне экрана. Фиксируемая на экране отметка запаздывающего момента, время которого заранее известно, позволяет провести все необходимые отсчеты времени сначала в относительной системе, а затем (добавив время запаздывания) привести всю кинематическую картину волн к обычной системе отсчета с нулем в первичном моменте. [c.50]

При использовании источников малой мощности для низкочастотного акустического каротажа база наблюдений - расстояние между приемником и источником - изменяется от 1-2 до 3-5 м. Время запаздывания в этом случае не должно превышать 3-5% от измеряемых величин времени пробега волны. [c.31]

Обозначим расстояния между сейсмоприемниками через а время запаздывания волны между соседними приборами через At. Аналогично расстояние между крайними сейсмоприемниками обозначим а время запаздывания волны на всей базе через Ы. Тогда [c.41]

Необходимо отметить, что в реальных условиях, когда разрывная фаза представлена в виде совокупности пузырей или капель конечного размера, следует считаться с дисперсией звука. В частности, причиной дисперсии звука в двухфазных средах является запаздывание процессов обмена массой, энергией, импульсом. С ростом размера частиц при неизменной степени влажности времена протекания процессов конденсации и испарения могут стать соизмеримыми с периодом волны. Наконец, при очень крупных размерах частиц или пузырей наступает замороженный режим, когда обменом массы между фазами можно пренебречь. [c.274]

Из осциллограмм видно, что клапан регулятора приходит в движение (начало изменения величины р ) с некоторым запаздыванием но времени но сравнению с моментом срабатывания распределителя (начало изменения величины pi). Запаздывание объясняется тем, что в трубопроводе при срабатывании распределителя вблизи него возникает возмущение и колебание слоев воздуха, в результате чего волна давления распространяется по трубопроводу с замедлением. Время передачи сигнала учитывается при расчете. Давление Pi изменяется в большей мере в начальный период времени. Расчетная зависимость давления па выходе регулятора от времени Pi / (i) в данном случае только качественно отражает действительный процесс. Причиной этого могут служить, например, волновые колебания столба воздуха, заключенного между поршнем привода и клапаном регулятора, что не учитывалось при исследовании. Та же причина вызывает колебания давления р в рабочей полости. [c.38]

Решение связанной динамической задачи термоупругости, описываемой системой дифференциальных уравнений (1.54) и (1.56), оправдано в тех случаях, когда механическое и тепловое воздействия на тело изменяются достаточно быстро, так что инерционные члены pUj оказываются по значению сопоставимыми с другими членами в (1.54). К таким случаям относятся, в частности, распространение и затухание упругих волн [34], интенсивные импульсные тепловые воздействия на поверхности тела и быстрое изменение мощности энерговыделения в объеме. При импульсных воздействиях, когда характерное время воздействия сравнимо с периодом релаксации при переносе тепловой энергии в материале тела (для металлов 10 с [25]) вместо (1.49) следует использовать обобщенный закон теплопроводности qi + t ji = —ЯТ, , который учитывает конечную скорость переноса тепловой энергии и запаздывание значения теплового потока относительно текущего значения градиента температуры. Тогда из (1.47) вместо (1.56) получим [c.21]

Время установления процессов электронной упругой поляризации оценивается интервалом —10 с. Частота электромагнитных волн в оптическом диапазоне Гц, причем v = o/2n, а время установления поляризации т=1/со. Следовательно, запаздывание электронной поляризации, т. е. дисперсия еэл, должно происходить на более высоких частотах, чем оптические, т. е. в ультрафиолетовой области спектра (10 —10 Гц). [c.67]

Аналогично, время тг обхода контура светом, распространяющимся навстречу, равно (2л/ /с)Х Х(1—Разность Т1— Т2 дает относительное запаздывание встречных волн при вращении платформы [c.414]

Время от момента подачи давления на вход канала до момента, когда головная волна давления достигнет данного сечения х, называется также временем чистого запаздывания [c.83]

Для коротких коммуникационных каналов силами трения можно пренебречь. В этом случае амплитуда сигнала по длине канала не изменяется, но форма его при наложении прямых и отраженных волн может существенно исказиться. При определенных геометрических размерах канала и выходного дросселя (соотношения их диаметров) может быть достигнут критерий отсутствия отраженных волн. При выполнении этого условия Тп = 0, и время передачи сигнала по каналу становится равным времени чистого запаздывания, определяемого как [c.93]

Пятый вариант (временной метод) отличается от второго использованием импульсного излучения. Дефект увеличивает время прохождения импульса от излучающего к приемному преобразователю, что регистрируется по запаздыванию переднего фронта (первого вступления) принятого сигнала. В отличие от временного теневого метода запаздывание импульса обусловлено не столько увеличением пути, сколько изменением типа волн в зоне дефекта и связанным с этим уменьщением скорости распространения УЗК в этой зоне. В этом случае используется изменение фупповой, а не фазовой скорости распространения волн. [c.271]

В то же время из накопленных данных о поведении глубинных вод и нефтенасыщенных пород известно, что процесс перераспределения порового давления примерно описывается уравнением теплопроводности. Однако более существен тот факт, что согласно уравнению (5.29) величины характерных скоростей рас-пространенпя волн о = 1/1 РРоИ и = 1/Урр , а также время запаздывания т, вычисляемые по значениям физических параметров пористой среды, определяют скорости изменения порового давления неизмеримо большие, нежели наблюдаемые по скважинам и нежели скорости изменения условий работы скважин. [c.157]

Формула (1.62) применима для поля изучения осциллирующего заряда, если амплитуда 2о его осцилляций в (1.63) мала по сравнению с длиной волны 2о<СХ. Только тогда время запаздывания можно считать неизменным и полагать равным г/с. Это же условие можно сформулировать как требование, чтобы скорость заряда была много меньше скорости света (и<Сс). В этом случае его называют электрическим дипольным осциллятором, а испускаемые им волны — дипольным излучением. [c.38]

При испытаниях воздушной или жидкой изоляции измеряют и при пробое на фронте следующим образом. Зная примерное значение / р. и ДЛЯ искрового промежутка (например стержневого) отключают его и увеличивают напряжение ГИН примерно на 40% по отношению к пр. и сближая шары измерительного разрядника, добиваются на них 50% всех разрядов ГИН по величине расстояния между шарами, пользуясь таблицами или графиками, находят амплитуду импульса и- Присоединив искровой промежуток, определяют аналогичным путем напряжение пробоя /пр, и, для чего приходится уменьшать расстояние между шарами. Зная форму волны (Тф), можно приближенно определить также и время запаздывания Тзап, исходя из средней крутизны фронта [c.171]

При воздействии на изоляцию импульсных напряжений пробивное напряжение зависит от формы импульса, в связи с чем для испытания изоляции в свое время была введена стандартная волна с длиной фронта 1,5 мкс и длиной волны 40 д кс (волна 1,5/40). Под длиной фронта понимается время нарастания напряжения от нуля до максимального значения, а под длиной волны — время от начала импульса до момента спада волны до 0,5 /макс-В 1969 г. в целях устранения расхождений с рекомендациями Международйбй электротехнической комиссии (МЭК) принято решение о замене вышеуйазан-ной стандартной волны волной 1,2/50 мкс. С повышением амплитуды все большее число подаваемых импульсов вызывает разряд в промежутке. Соответственно уменьшается время разряда (запаздывания), т. е. время от момента достижения до момента пробоя, который отмечается резким спаданием напряжения импульса, и т — статическое разрядное напряжение промежутка при частоте 50 Гц (амплитудное значение). Зависимость разрядного напряжения от времени разряда носит название вольт-секунд ной характеристики. Для промежутков с однородным электрическим полем вольт-секундные ха- [c.69]

Время запаздывания 33, 43 Вспенивание на гребнях волн 224, 325, 546, 560, 573, 574, 582, 583 Вязкий пограничный слой 162 Вязкое касательное напряжение 167 Вязкость 14, 24, 101, 205, 251, 287, 409, 423, 458, 565, 567, 573 Вяйсяля — Брента частота 351— 377, 380, 393, 405, 477, 497, 515, [c.592]

Идея и первые схемы С. п. предложены Армстронгом в 1922 г. в настоящее время суперре-Генератор применяется почти исключительно для приема ультракоротких волн, причем в этой области он является почти единственным широко применяемым приемником. Объясняется это тем, что для ультракоротких волн применение обычных методов усиления высокой частоты представляет трудности, в то время как су-Перрегенератор позволяет очень просто осуществить большую чувствительность. Отличием в методах осуществления обратной связи, применяемых для возбуждения метровых и более длинных волн, с одной стороны (использование свойств статич. характеристик лампы), и, с другой стороны, для возбуждения дециметровых волн (использование запаздывания электронов по отношению к напряжению), обусловлено отличие в схемах суперрегенераторов, употребляемых для приема тех и других волн. [c.230]

Здесь мы хотим поставить эти исследования на общую математическую основу и распространить их на описание векторных полей в случайно-неоднородных пороупругих средах любой размерности. С помощью фейнмановской диаграммной техники мы выводим усредненные по статистическим неоднородностям определяющие уравнения пороупругой среды. С их помощью показываем, что связь среднего тензора напряжений с усредненным тензором деформаций описывается наследственным уравнением вида (2.230) с ядром вида(/ + Гц), где / - время запаздывания, Гд - малая константа, определяемая радиусом корреляции статистических неоднородностей Величина устраняет расходимости интегралов от ядер релаксации. Как будет показано далее, эта величина связана с характерным пространственным масштабом неоднородности статистической пороупругой среды. Мы ограничимся рассмотрением квазистационарных процессов в пороупругой среде и не исследуем закон дисперсии волн во всей области частот. [c.88]

До известной степени аналогичен флуорометру Гавиола флуоро-метр Физического института Академии наук, построенный Л. А. Ту-мерманом и М. Д. Галаниным, в котором модуляция светового пучка производится с помощью дифракции на ультраакустических волнах. Этот метод имеет преимущество перед методом Керра ввиду своей большой светосилы. В настоящее время строятся и другие еще более быстро работающие флуорометры, также использующие возможность измерять малые запаздывания по фазе. [c.758]

В нелинейной оптике Г. с. может быть реализован лишь в пек-рых случаях, напр, при вырожденном по частоте и неколлинеариом Tpe> 4a T0TH0At взаимодействии — генерации второй гармоники (см. Взаимодействие световых волн). В практических ситуациях ла малых длинах взаимодействия часто можно пренебрегать групповой расстройкой, считая, что имеет место Г. с., т. е. Vjn=b. Действительно, если на длине взаимодействия I время группового запаздывания Тзап [c.545]

Широкий класс Н. н. о. я. связан с преобразованием оптич. частот и процессами вынужденного рассеяния света. При взаимодействии световых волн нестационар-ность явлений связана гл. обр. с расстройкой групповых скоростей. Первоначально синхронизов. импульсы разных частот распространяются в среде с разными групповыми скоростями, Что приводит к их разбеганию и прекращению взаимодействия. Этот эффект начинает сказываться, когда время группового запаздывания им- [c.339]

Если луч проходит систему по косому направлению, вводимое отставание будет больше. Та.<им оЗразом при наблюдении поля через телескоп Т оно представляется покрытым рядами концентрических круговых полос, соответствуюш,их относительным запаздываниям на нечетное число длин в половину волны. По мере удаления друг от друга этих пластинок, эти о.<ружности расширяются, в то же время постепенно появляются новые о.фужности, сначала в виде темных пятен в центре, развертывающихся затем в кольца. Считая число новых колец, появляющихся таким образом при удлинении расстояния между пластин.<ами на х, можно получить очень хороший подсчет числа длин волн в 2х. Этим путем Фабри и Перо получили основные и весьма точные определения различных стандартных длин волн. Для получения [c.82]

Для определения направления волны излучения Вавилова — Черенкова рассмотрим два любых одинаковых элемента объема Л и В на траектории заряда (рис. 2.19). Элемент В испускает точно такую же волну, что и элемент Л, но с запаздыванием на время t, в течение которого заряд проходит расстояние АВ. Эти волны придут в удаленную точку наблюдения одновременно, если направление на нее определяется таким углом 0, что os0 = y/V, ибо волне из А потребуется как раз на t больше времени для прихода в точку наблюдения. Все когерентные волны от разных элементов объема среды на траектории заряда, распространяющиеся в этом направлении, имеют одинаковую фазу и при сложении (интерференции) усиливают друг друга. Для любого другого направления всегда можно разделить все элементы объема вдоль траектории на такие пары, чтобы испускаемые ими волны были в противофазе и гасили друг Друга. [c.137]

Смотреть страницы где упоминается термин Волны время запаздывания : [c.425] [c.179] [c.76] [c.90] [c.155] [c.89] [c.43] [c.104] [c.189] [c.87] [c.95]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.82 , c.90 ]

ПОИСК

Время запаздывания

Запаздывание

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...