Частота волны электромагнитных

По известной частоте v электромагнитных колебаний в контуре и измеренному значению длины X электромагнитной волны Герц определил скорость распространения электромагнитной волны [c.249]

Как уже упоминалось, вывод из описываемого воображаемого опыта, заключающийся в том, что движущиеся часы идут медленнее неподвижных, получил убедительные экспериментальные подтверждения. Наиболее убедительным подтверждением этого вывода может служить так называемый поперечный Допплер-эффект. Уже давно был известен и объяснен классической физикой продольный Допплер-эффект, заключающийся в том, что при относительном движении источника и приемника электромагнитных волн ) частота этих волн изменяется, если скорость движения направлена вдоль линии, соединяющей источник и приемник, или имеет составляюш,ую в направлении этой линии. При этом частота волн повышается (а период понижается), если расстояние между источником и приемником уменьшается наоборот, при увеличении расстояния между ними частота волн понижается (а период повышается). Теорией относительности был предсказан, а затем был экспериментально обнаружен поперечный Допплер-эффект, который состоит в том, что при относительном движении источника и приемника всегда наблюдается не зависящее от направления движения понижение частоты ) принимаемых волн (по сравнению с той, которая наблюдалась бы, если бы источник по отношению к приемнику был неподвижен). Поперечный Допплер-эффект был обнаружен при наблюдении спектральной линии, испускаемой быстро летящими ионами. Оказалось, что эта линия, которая для покоящихся ионов имеет частоту v, в случае быстро движущихся ионов [c.264]

Здесь (1( — кругов-ая частота внешнего электромагнитного поля, определяемая длиной волны падающего потока излучения шо — круговая частота собственных колебаний свободных электронов атомов вещества, зависящая от их природы (Oft — круговая частота собственных колебаний электронов поляризуемости е, т — заряд и масса электрона соответственно /V, Nk — число атомов в единице объема, испытывающих поляризацию среды, соответствующее различным собственным частотам (Ds gn, gk — коэффициенты сопротивления среды для частот, близких к (Оо и (о соответственно. [c.767]

Рассмотрим сначала некоторые положения теории рэлеевского рассеяния света. Отметим, что в дальнейшем речь будет идти о рассеянии света в низкомолекулярных однородных и изотропных жидких системах, т. е. мы исключаем из рассмотрения растворы высокомолекулярных соединений, жидкие кристаллы, а также жидкости, содержащие какие-либо примеси, нарушающие оптическую однородность рассматриваемой системы. Частота возбуждающего электромагнитного излучения vo долл- на находиться в таком диапазоне, где жидкость для этого излучения прозрачна, т. е. полосы поглощения, обусловленные внутримолекулярными переходами, на шкале частот расположены далеко от vq. При изуче-НИИ рэлеевского рассеяния света используют, как правило, электромагнитные волны, частоты которых расположены в оптическом диапазоне частот. Известно, что в этом диапазоне частот диэлектрическая проницаемость среды е равна квадрату показателя преломления п E=rfi. [c.107]

Электромагнитные волны характеризуют длиной волны % или частотой колебаний электромагнитного поля [c.141]

Переходы могут быть излучательными и безызлучательными. При излучательном переходе энергия излучаемого кванта зависит от энергий уровней, между которыми совершается прямой переход, и практически лежит в любом месте диапазона длин волн электромагнитного излучения от у-излучения до частот радиодиапазона. При безызлучательных переходах энергия превращается в тепловую энергию колебаний кристаллической решетки. [c.60]

Диапазон частот, встречающихся в природе электромагнитных колебаний, весьма широк. Для удобства ориентирования принято разбивать его условно на ряд областей, характеризующихся определенными свойствами этих колебаний или способами их получения и применения. Основные диапазоны спектра частот и длин волн электромагнитных колебаний приведены на рис. 1.1. [c.11]

Рис. 1.1. Основные диапазоны спектра частот н длин волн электромагнитных колебаний

Между частотой и длиной волны электромагнитных колебаний существует зависимость [c.323]

Итак, на практике мы можем измерить (хотя бы по степени почернения фотопластинки) только интенсивность волны. Но есть еще одна тонкость. Частота колебаний электромагнитной волны огромна. Ее легко оценить. Она обратно пропорциональна периоду колебаний, т. е. времени, за которое волна пробегает одну свою длину [c.61]

Вспомним еще раз дискуссию о природе света. Вначале никто не сомневался, что свет — это либо волны, либо поток частиц. Следовало только произве- сти правильный выбор. После серии дифракционных экспериментов в начале XIX столетия сомнений в волновой природе света, казалось бы, не оставалось. Однако спустя почти век было установлено, что свет иногда ведет себя как поток частиц—по-другому никак не удавалось объяснить явление фотоэффекта. Энергия Е световых частиц — квантов света — связана с частотой V электромагнитных колебаний простым соотношением [c.95]

В газах типичный механизм неоднородного уширения связан с движением атомов и называется доплеровским ушире-нием. Чтобы проиллюстрировать этот тип уширения, рассмотрим молекулу, которая движется в поле электромагнитного излучения, имеющего частоту v (причем эта частота измеряется в лаб. системе координат). Обозначим через v составляющую скорости молекулы (измеряемую в той же лаб. системе координат) в направлении распространения электромагнитной волны. Тогда частота волны v, измеряемая в системе координат движущегося атома, равна v = v[l (у/с)] (эффект Доплера), причем знак минус или плюс выбирается в зависимости от того, совпадают ли направления движения молекулы и распространения электромагнитной волны, или они направлены в противоположные стороны. Действительно, хорошо известно, что, если молекула движется навстречу волне, частота v, наблюдаемая в системе координат атома, всегда больше частоты v, наблюдаемой в лаб. системе координат. Разумеется, при этом поглощение будет происходить только тогда, когда частота v электромагнитной волны в системе координат атома равна частоте атомного перехода vo, т. е. когда [c.49]

Проникающая способность лучей с возрастанием частоты (уменьшением длины волны) электромагнитного колебания возрастает. Проникающая способность характеризуется жесткостью излучения. В зависимости от энергии гамма-квантов источники излучения разделяют на три группы источники с жестким излучением [c.87]

Теперь можем подвести итог сказанному. Рассмотрев различные по своей физической основе явления, мы заметили, что для колебаний и в механике, и в акустике, и в оптике, и в радиотехнике действует одна математическая закономерность. Она связывает параметры колебаний (волн). Волны всегда есть вокруг нас, хотя мы порою их не замечаем. В настоящее время невозможно заниматься акустикой, оставляя в стороне ультразвук - акустические колебания с частотой более высокой, чем звуковые, и поэтому не слышимые человеком. Невозможно заниматься оптикой, не уделяя внимания ультрафиолетовому и инфракрасному излучениям, игнорируя радиоволны и рентгеновское излучение. Все эти не воспринимаемые человеческим глазом виды излучений отличаются от света лишь большей или меньшей частотой колебаний электромагнитного поля. Их часто называют невидимым светом. [c.19]

Волновой пакет, образованный двумя волнами. Электромагнитные волны распространяются со скоростью света независимо от частоты только в вакууме. В среде скорость электромагнитной волны меньше скорости света и зависит от частоты. Зависимость скорости волны от частоты называется дисперсией. [c.75]

П2.3.3. Эффект Доплера. Под эффектом Доплера понимается явление, связанное с изменением частоты волн, зарегистрированных приемником Р, и вызванное движением источника / волн и самого приемника. Особенности эффекта Доплера для электромагнитных волн (радиоволны, оптическое, рентгеновское и гамма-излучение) можно установить, исходя из принципов специальной теории относительности. [c.444]

Современная физика полна волн волны землетрясений, которые изучаются сейсмологами волнения и зыбь в океанах, озерах и прудах волны звука, распространяющиеся в воздухе волны механических колебаний в натянутых струнах или кристаллах кварца, используемых для стабилизации частоты радиопередатчика электромагнитные волны, которые образуют свет и которые радиопередатчики излучают, а радиоприемники принимают, и, наконец, волны чего — вероятности, быть может, которые используются в квантовой мернике для предсказания поведения электронов, атомов и более сложных форм вещества. [c.165]

Магнитное поле, образованное током внутреннего провода, пересекает внешний провод, создавая в нем циркулирующие вихревые токи, направление которых показано на рис. 41. На внешней поверхности провода направление вихревых токов 1 .т. противоположно направлению основного тока /, а на внутренней поверхности их направления совпадают, поэтому происходит как бы вытеснение тока к внутренней поверхности провода. В результате токи во внутреннем и внешнем проводах смещаются к внутренним, обращенным друг к другу поверхностям. Эффект смещения увеличивается с возрастанием частоты, и при высоких частотах энергия вытесняется из толщи проводов в диэлектрик, который и является средой, где распространяются волны электромагнитной энергии. Провода в этом случае лишь задают направление движению электромагнитных волн, а переменный ток проникает в провод на небольшую глубину, называемую глубиной проникновения. [c.65]

Частота испускаемых электромагнитных волн связана с длиной волны зависимостью [c.233]

Прн каких частотах ш электромагнитные волны могут распространяться в металлах [c.97]

Инвариантность фазы (и/—кг) относительно преобразований Лоренца позволяет рассматривать это выражение как скаляр ное произведение 4-векторов четырехмерного радиуса-вектора t г) и четырехмерного волнового вектора (со/с, к), пространственной компонентой которого служит трехмерный волновой вектор к, а временной — частота волны со, деленная на с. Для электромагнитной волны в вакууме к=ы/с. поэтому четырехмерныи в л овой вектор имеет нулевую инвариантную длину. [c.411]

В формуле (2.2.2) соо — собственная частота колебаний электрона со — частота колебаний электромагнитной волны А, В — постоянные у — коэффициент, характеризующий затухание колебания в среде. [c.54]

Действительно, пусть X == — — длина волны электромагнитных колебаний с частотой со. Тогда эти колебания называются квазистационарными если выполняется неравенство [c.447]

Каждый тип волны характеризуется собственной критической частотой 0) , которая определяется размерами поперечного сечения и величиной е диэлектрика, заполняющего волновод. Более удобно характеризовать волновод не критической частотой, Л критической длиной волны Электромагнитные колебания могут распространяться в волноводе, если длина волны в волноводе Я-в меньше критической Волны с длиной очень быстро затухают вдоль волновода даже при идеально проводящих стенках. [c.116]

Лампа бегущей волны (Л Б В) — электровакуумный прибор, работающий на основе взаимодействия электронного потока с бегущей волной электромагнитного поля, созданного длинной спиралью, расположенной внутри баллона лампы применяется в усилителях и генераторах СВЧ, может использоваться в относительно широком диапазоне частот (до 10% от средней частоты), характеризуется низким уровнем шумов, может отдавать мощность 100 кВт и более. В изофарной ЛБВ поддерживается оптимальный фазовый сдвиг между током и электромагнитной волной, в изохронной ЛБВ к концу замедляющей системы скорость электромагнитной волны снижается для лучшего согласования скорости электронов и волны, в многолучевой ЛЕВ используется несколько параллельных пучков электронов [2]. [c.146]

Тепловое излучение представляет собой процесс распространения внутренней энергии излучаюш,его тела путем электромагнитных волн. Электромагнитными волнами называют электромагнитные возмущения, исходящие из излучаемого тела и распространяющиеся в вакууме со скоростью света с = 3-10 м/с. При поглощении электромагнитных волн какими-либо другими телами они вновь превращаются в энергию теплового движения молекул. Возбудителями электромагнитных волн являются заряженные материальные частицы, т. е. электроны и ионы, входящие в состав вещества. При этом колебания ионов соответствуют излучению низкой частоты излучение, обусловленное движением электронов, может иметь высокую частоту, если они входят в состав атомов и молекул и удерживаются около своего равновесия значительными силами. [c.361]

Таким образом, в слабых Электрических полях поляризация диэлектрика пропорциональна напряженности электрического поля. При воздействии на среду гармонической электромагнитной волной Е = А QS (wt — Kz) поляризация диэлектрика изменяется во времени по закону р = ро os at с той же частотой, что и частота падающей электромагнитной волны. Изменение поляризации во времени определяется изменением электрического момента диполей, поэтому в диэлектрике возникает переизлученное поле той же частоты. [c.75]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

СРЕДНИЕ ВОЛНЫ — электромагнитные волны ср. частоты (0,3—3 МГц), длины к-рых лежат в интервале 100—1000 м. Условия распространения волн этого диапазона и характер изменения этих условий ото дня к ночи примерно одинаковы для волн всего диапазона. В дневные часы С. в. распространяются, как правило, в виде земной волны, поскольку уровня ионизаций ионосферного слоя Л недостаточно для отражения от него С. в., а поглощение в слое В столь велико, что для этих волн он практически непрозрачен (см. Ионосфера). В ночные часы слой В исчезает, С. в. достигают слоя Е и отражаются от него по законам геом. оптики. Условия распространения земной волны практически не зависят от времени суток и определяются состоянием подстилающей поверхности (см. Распространение радиоволн), Макс, дальность распространения земной волны при существующих мощностях излучателей не превышает над сушей 500 км. В ночные часы результирующее поле волны в точке приёма вследствие флуктуац. изменений отражающих свойств ионосферы подвержено случайным колебаниям и характеризуется замираниями сигналов. Наиб, сильно замирания С. в. проявляются на расстояниях, где результирующее поле является суперпозицией волн — земной и отражённой от слоя Е. Характеристики С. в., отражённых от слоя Е полностью, определяются свойствами слоя и слабо зависят от 11-летнего цикла солнечной активности и новосфер- [c.655]

Модель элементарного рассеивателя. Электроны, попадающие в электрическое поле электромагнитной волны, соверщают колебательное движение с частотой волны. Если волна распространяется в положительном направлении оси X (рис. 261), а электрический вектор колеблется в плоскости j = О, то уравнение движения электрона в соответствии с (9.13) имеет вид [c.291]

Плотность излучешш. Повседневными генераторами света являются разогретые до достаточно высоких температур материальные среды, которые при этом могут быть в твердом, жидком или газообразном состоянии. Будем их все называть материальными телами или просто телами, в отличие от излучения, которое является также материальным объектом, но не телом. Все тела излучают, поглощают и отражают электромагнитные волны, однако не одинаково, и интенсивность этих процессов зависит от свойств тел, их температуры и частоты электромагнитных волн. Электромагнитное излучение в вакууме характеризуется полной объемной плотностью излучения [c.302]

Оптичеср1й неразрушающий контроль основан на взаимодействии электромагнитного излучения с контролируемым объектом и регистрации результатов этого взаимодействия. Методы, относящиеся к оптическому НК по ГОСТ 24521-80, различаются длиной волны излучения или их комбинацией, способами регистрации и обработки результатов взаимодействия излучения с объектом. Общим для всех методов является диапазон длин волн электромагнитного излучения который составляет 10" ...10 м (3 10 .,.3 10 Гц) и охватывает диапазоны ультрафиолетового (УФ), видимого (ВИ) ((3,8...7,8) 10" м) и инфракрасного (ИК) излучения, а также информационные параметры оптического излучения, которыми являются пространственно-временное распределение его амплитуды, частоты, фазы, поляризации и степени когерентности. Изменение этих параметров при взаимодействии с объектом контроля в соответствии с основными физическими явлениями (интерференции, поляризации, дифрак-ции преломления, отражения, рассеяния, поглощения и дисперсии излучения), а также изменения характеристик самого объекта в результате эффектов люминесценции, фотоупругости, фотозфомизма и др. используют для получения дефектоскопической информации. Оптическое излучение — это электромагнитное излучение, возникновение которого связано с движением электрически заряженных частиц, переходом их с более высокого уровня энергии на более низкий. При этом происходит испускание световых фотонов. [c.53]

Большое значение в исследовании лучистой энергии- имеет задача о распределении общей лучистой энергии, испускаемой абсолютно черньгм телом по отдельным длинам волн спектра. Применение принципа равного раопределения энергии при заданной температуре и непрерывного изменения энергии с температурой для отдельных излучателей оказалось в области малых длин волн спектра в противоречии с опытом. В связи с эпам В. А. Михельсон (1887 г.) первый применил статистический метод для нахождения распределения энергии в спектре твердого тела, а М. Планк (1900 г.) предположил, что излучающее тело испускает энергию элементарными порциями, кратными s — кванту энергии. При этом квант энергии считается пропорциональным частоте испускаемых электромагнитных волн [c.232]

Впрочем, возможность как волновой, так и корпускулярной трактовки эффекта Доплера сразу видна из релятивистски инвариантного характера соотношений (9.48). Преобразование энергии фотона е при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой происходит по тем же формулам, что и преобразование частоты О) электромагнитной волны, поскольку е и ы во всех системах отсчета пропорциональны друг другу (коэффициент пропорциональности — универсальная постоянная Й) и представляют собой временные компоненты соответствующих четырехмерных векторов. [c.472]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...