Хвост волны

При взрыве конденсированного заряда конечного размера в воздухе картина имеет более сложный вид. При выходе детонационной волны на поверхность заряда в окружающем воздухе образуется ударная волна, а продукты взрыва будут адиабатически расширяться. Давление в продуктах взрыва будет падать быстрее, чем в ударной волне, так как показатель изэнтропы продуктов взрыва значительно больше, чем Для воздуха. В случае одномерного взрыва после нескольких взаимодействий волн разрежения образуется вторичная ударная волна, распространяющаяся в обратном направлении. При сферическом взрыве (рис. 5.10) такой вторичный ударный разрыв, распространяющийся к центру взрыва,, образуется после возникновения основной волны на хвосте волны разрежения и появляется в момент времени, когда течение становится существенно неодномерным. Впервые возникновение вторичных волн было обнаружено в численных расчетах [46]. Интенсивность вторичной УВ непрерывно возрастает. Распространяясь по продуктам взрыва, вторичная волна выравнивает в них давление. После схлопывания в центре вторичная волна через некоторый промежуток времени догоняет основную ударную волну. В результате их взаимодействия образуются новая ударная волна и контактная поверхность. [c.118]

При учете потерь тепла излучением [20] профиль волны в ее головной части в рассматриваемой области параметров практически не меняется, хвост волны по мере ее распространения постепенно остывает, температура и концентрация в центре асимптотически по времени стремятся к нулю. [c.156]

Аналогичным образом можно провести подобный анализ для обратного соотношения динамических импедансов ударника и преграды. В этом случае скорость материала ударника в хвосте волны разрежения 2м, - Ыд < О (рис. 1,4), то есть происходит отскок ударника от преграды. Волна разрежения в ударника отражается от поверхности контакта с более жесткой преградой в виде волны [c.20]

Здесь учтено, что эффективные значения чисел Нуссельта N 20 изе соответственно на фронте волны (в окрестности состояния о) и в хвосте волны (в окрестности состояния е) могут быть разными, а следовательно, могут быть разными и соответствующие безразмерные коэффициенты теплообмена Рго и Заметим, что вязкость жидкости сказывается через безразмерный коэффициент 11, двухскоростные эффекты — через а теплопроводность газа — через безразмерный коэффициент теплообмена Рг- [c.41]

Аналогично можно исследовать характеристическое уравнение (6.4.23) для числа ке Ь = е), определяющего поведение среды в хвосте волны. Используя только что описанный метод малого параметра, можно получить выражение для корней этого уравнения в предельном случае слабого ( ге < 1) теплообмена [c.45]

В случае возмущения в трехмерном пространстве функция Ф была равна нулю после перехода хвоста волны через точку М (л ь Х2). Здесь, в двумерной задаче, функция М х, Х2) не об ращается в нуль. [c.632]

Длительность импульса т, —- длина волны, или ширина импульса — отсчитывается по оси абсцисс от точки А, соответствующей 0,3и , и. ДО точки спадания напряжения до 0,5 / . в- При испытаниях диэлектриков используются импульсы определенной формы — так называемые стандартные волны, например 1,5/40 мксек. Это означает, что фронт такой волны Тф = 1,5 мксек, а длительность Ти == 40 мксек. Знак указывает полярность импульса. Пробой при импульсных испытаниях может происходить на фронте, в точке максимума и на хвосте волны. В первом случае [c.151]

Если пробой происходит на хвосте волны, то пробивным напряжением считают амплитудное напряжение импульса (точки 3, 4, 5), а время отсчитывают от приведенного начала импульса до момента пробоя. При определении импульсной электрической прочности к образцу прикладывают серию следующих друг за другом импульсов. Обычно 50%-ным пробивным считают такое напряжение, при котором 50% всех импульсов, приложенных к объекту испытания, вызывают пробой. [c.152]

Использование шарового разрядника для измерения импульсного напряжения имеет ряд особенностей. Пробой между шарами может происходить не только при амплитудном значении напряжений импульса, но как и на фронте, так и на хвосте волны. Пробой происходит в среднем при амплитудном значении импульса, если объект испытаний отключен и 50 % общего количества импульсов сопровождаются пробоем измерительного разрядника. Постепенно сближая шары измерительного разрядника или регулируя величину импульсного напряжения, добиваются пробоя для 50% общего числа импульсов измеренное таким путем импульсное напряжение именуют 50-процентным. Включение последовательно [c.170]

При испытании импульсами тонких образцов твердых диэлектриков время запаздывания весьма мало (доли микросекунды), и поэтому пробой происходит обычно на фронте волны. В случае испытаний импульсами воздушной или жидкой изоляции при больших расстояниях между электродами, а также при испытании различных конструкций (изоляторов, вводов) пробой может происходить как на фронте, так и на хвосте волны. Напряжение / р. зависит от того, происходит ли пробой на фронте или на хвосте. [c.171]

Измеряя / р, и при пробое на хвосте волны, раздвигают шары разрядника, включают объект испытаний и постепенно повышают амплитуду импульса до тех пор, пока из 10 разрядов ГИН примерно один-два будут сопровождаться пробоем объекта. Сближают шары разрядника и 50-процентным методом находят /пр. и- [c.171]

После этого отключают объект испытаний и убеждаются, что напряжение, измеряемое шаровым разрядником, осталось неизменным. Это означает, что разряд на объекте происходил на хвосте волны, а шаровым разрядником измерялась амплитуда импульса. Напряжение / р. макс при переменном токе для объекта находят предварительно. Зная величины и р, акс и / р. и. вычисляют коэффициент импульса по формуле (6-2). Изложенный способ определения / р. и при пробое на фронте и хвосте волны является приближенным. [c.172]

Использование шарового разрядника для измерения импульсного напряжения имеет ряд особенностей. Пробой между шарами может происходить не только при амплитудном значении напряжений импульса, но как и на фронте, та и на хвосте волны. Пробой происходит в среднем при амплитудном значении импульса, если объект испытаний отключен и 50% обшего количества импульсов сопровождаются пробоем измерительного разрядника. Постепенно сближая шары измерительного разрядника или регулируя величину импульсного напряжения, добиваются пробоя для 50% обшего числа импульсов такой метод называется 50-процентным методом определения импульсного напряжения. Включение последовательно с шаровым измерительным разрядником сопротивлений не допускается, так как при этом уменьшается крутизна фронта импульса подводящие провода должны быть короткими расстояния между шарами не должны превышать половины диаметра при измерении необходимо вводить поправку на плотность воздуха (см. стр. 77). Напряжения при испытаниях импульсами могут определяться также по расстоянию между шарами зажигательного (первого) разрядника. Однако необходимо предварительно установить зависимость между напряжением на зажигательном разряднике и напряжением на объекте испытаний. Если емкость образца свыше 300 пф, то градуировка по шаровому разряднику должна выполняться при включенном образце при напряжениях, достигающих 80% пробивного. При испытаниях импульсами напряжения к образцу прикладывают напряжение, составляющее 60% предполагаемой величины пробивного напряжения. Напряжение повышают ступенями согласно табл. 3-3, причем на каждой ступени по- [c.88]

При испытании импульсами тонких образцов твердых диэлектриков время запаздывания весьма мало (доли микросекунды), и поэтому пробой происходит обычно на фронте волны. В случае испытаний импульсами воздушной или жидкой изоляции при больших расстояниях между электродами, а также при испытании различных конструкций (изоляторов, вводов) пробой может происходить как на фронте, так и на хвосте волны. Ограничимся рассмотрением методики измерения и коэффициента импульса р для этого случая. Напряжение зависит от того, происходит ли пробой на фронте или на хвосте. Измеряя при [c.89]

Измеряя при пробое на хвосте волны, раз- [c.90]

Все характерные линии линия головы волны разрежения О А, линия хвоста волны ОО, за которым параметры газа принимают постоянные конечные значения, и линия поршня выходят из центра О. Из этого же центра выходят и все С+-характеристики, расположенные между С4.-характеристиками ОА и ОВ. [c.40]

Скорость газа в центрированной волне разрежения зависит от координаты X по линейному закону. Голова волны, где ц = О, движется вдоль линии X = ot, хвост волны, где и = w = — U, движется вдоль линии [c.41]

Рис. 1.21. Пути частиц на ж, -диаграмме для центрированной волны разрежения ОА —голова волны, ОВ — хвост волны.

Аналогично плоскому случаю можно рассматривать сферически или цилиндрически симметричные волны разрежения, которые образуются, если сферический или цилиндрический поршни в начальный момент t = О начинают выдвигаться из газа, занимающего пространство г > Гд или г -< Го. При этом также образуется волна разрежения, голова которой бежит по невозмущенному газу со скоростью звука Со. Однако в этих случаях не существует областей постоянного течения между поршнем и хвостом волны разрежения. Заметим, что сферическая и цилиндрическая волны разрежения, в отличие от плоской, не автомодельны в задаче имеется характерный масштаб длины — начальный радиус поршня Гд. [c.45]

Рис. 1.23. Профили скорости и плотности, отвечающие непрерывному решению для автомодельной (центрированной) волны сжатия. А — голова волны, В — хвост волны. Решение неоднозначно и физически бессмысленно.

Получается, ЧТО ХВОСТ ВОЛНЫ распространяется быстрее, чем голова ц - -Со> [c.46]

СМ —ударная волна в В iV — отраженная ударная волна в А КСК—линия контакта А ж В. б) Случай, когда отраженная волна — волна разрежения. ОС — ударная волна в А СМ—ударная волна в В СМ—голова волны разрежения СТ — хвост волны разрежения КСК — линия контакта А ж В. [c.566]

II — хвост волны разрежения, III — линия скачка разрежения, IV — начало плато давления, V — голова [c.592]

Отметим, что при скорости с, обращающей в нуль X, будет обращаться в нуль и амплитуда синусоидального хвоста волн, остающихся за пластинкой. [c.106]

Далеко за пластинкой образуется синусоидальный хвост волн [c.147]

В представленных в литературе экспериментальных исследованиях для характеристики сопротивления материала откольному разрушению чаще всего используют величину максимальных растягивающих напряжений в плоскости откола, а в качестве временного параметра, характеризующего закон нагружения,—полное время откольного разрушения [106, 281—283], скорость спада нагрузки за фронтом прямой волны сжатия, отражение которой от свободной поверхности и взаимодействие с ее хвостом определяет поле растягивающих напряжений [326]. [c.232]

Структура стационарных ударных волн с плавным переходом среды в однофазное состояние. Рассмотрим сначала варианты, когда не реализуются заметные значения (/ jf <С и ос-цилляционные никп давления п хвосте волны отсутствуют. Такие режимы реализуются нри ма ых и умефепных значениях В (5 1, см. (2.6.56)). [c.130]

Б. Гопкинсон [55] повторил опыты своего отца, применяя аппаратуру, которая позволяла ему измерять максимальную деформацию в верхнем конце проволоки он использовал также малые грузы, так что скорость экспоненциального убывания напряжения в хвосте волны была очень велика. Тем не менее, как показал Тейлор [139], наибольшее растягивающее напряжение в опытах Б. Гопкинсона возникало не при первом отражении, когда напряжение равнялось 2р1/о о, а при третьем отражении, т. е. при втором отражении в верхнем конце проволоки, когда напряжение достигало значения 2,15рКоСо. Б. Гопкинсон в этих опытах показал, что предел прочности при динамическом растяжении металлической проволоки гораздо больше, чем при статических измерениях, причем поправка для напряжения, сделанная Тейлором, только подкрепляет это заключение. [c.169]

Если ке — комплексно-сопряженные числа, то хвост волны может иметь осцилляционную структуру. Если ке — действительные чнсла, при этом они оба — положительные, то осцилляции в волпе невозможны. На рис. 6.3.1 штриховые лнпии и [c.31]

О, йе = 0), реализуя много осцилляций типа РЕАЕ с диссипацией кинетической энергии при сильном уменьшении и даже исчезновении пузырьков с проявлением сжимаемости и вязкости жидкости, дроблением пузырьков, является громоздкой и сложной задачей. Амплитуда осцилляций оценивается формулой (6.10.38), и наиболее сложным является предсказание времени существования осцилляций или толщины осцилляционного хвоста . Этот вопрос может быть существенным, так как при схлопывании паровых пузырьков реализуется достаточно много осцилляций, и хвост волны может иметь значительную протяженность. [c.134]

Траектория, выходящая из фокуса (и , 0), может попасть и в седло (ио, 0) (см. рис. 33,а). Ей соответствует волна, изображенная на рис. 33,б,причемволна движется слева направо со скоростью X2. Рябь здесь возникает на хвосте волны. [c.56]

Блестящих результатов в самых различных отделах механики достиг гениальный ученый Николай Егорович Жуковский (1847—1921), основоположник авиационных наук экспериментальной аэродинамики, динамики самолета (устойчивость и управляемость), расчета самолета на прочность и т. д. Его работы обогатили теоретическую механику и очень многие разделы техники. Движение маятника теория волчка экспериментальное определение моментов инерции вычисление пла нетных орбит, теория кометных хвостов теория подпочвенных вод теория дифференциальных уравнений истечение жидкостей сколь жение ремня на шкивах качание морских судов на волнах океана движение полюсов Земли упругая ось турбины Лаваля ветряные мельницы механизм плоских рассевов, применяемых в мукомольном деле движение твердого тела, имеющего полости, наполненные жидкостью гидравлический таран трение между шипом и подшипником прочность велосипедного колеса колебания паровоза на рессорах строительная механика динамика автомобиля — все интересовало профессора Жуковского и находило блестящее разрешение в его работах. Колоссальная научная эрудиция, совершенство и виртуозность во владении математическими методами, умение пренебречь несущественным и выделить главное, исключительная быстрота в ре-щении конкретных задач и необычайная отзывчивость к людям, к их интересам — все это сделало Николая Егоровича тем центром, вокруг которого в течение 50 лет группировались русские инженеры. Разрешая различные теоретические вопросы механики, Жуковский являлся в то же время непревзойденным в деле применения теоретической механики к решению самых различных инженерных проблем. [c.16]

При длинах волн, превышающих граничную (с учетом теплоЕого хвоста ), энергии квантов оказываются недостаточными для образования электронно-дырочных пар, и простые полупроводники можно считать прозрачными в этих областях спектра (правее максимума кривой). Однако небольшое оптическое поглощение все же происходит вследствие того, что в полупроводнике имеется некоторое число свободных электронов и дырок [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...