Фотоэффект красная граница

Очевидно, что если ку<Р, то электрон не сможет выйти за пределы поверхности металла. Это означает, что существует некоторая минимальная частота кхо = Р, которая еще способна вызвать фотоэффект (красная граница фотоэффекта). [c.160]

Фотоэффект не возникает, если частота света меньше некоторой характерной для каждого металла величины v , называемой красной границей. [c.342]

Частота света, определяемая условием (15.20а), называется красной границей фотоэффекта. Слово красная не имеет никакого отношения к цвету света, при котором происходит фотоэффект. [c.344]

Смещение красной границы фотоэффекта. Выше мы излагали суть теории Эйнштейна и ее экспериментальное подтверждение в рамках линейной оптики — при слабых световых полях. Подобный фотоэффект можно называть однофотонным. [c.345]

Если частота света меньше некоторой определенной для данного вещества минимальной частоты, то фотоэффект не происходит (красная граница фотоэффекта). [c.301]

Электромагнитная теория света не могла объяснить независимость энергии фотоэлектронов от мощности светового излучения, существование красной границы фотоэффекта, пропорциональность кинетической энергии фотоэлектронов частоте света. [c.301]

Красная граница фотоэффекта в фотонной теории определяется из уравнения Эйнштейна условием равенства энергии фотона работе выхода электрона А [c.302]

Определите красную границу фотоэффекта для металла с работой выхода 2 эВ. [c.340]

Определите работу выхода электрона с поверхности фотокатода и красную границу фотоэффекта, если при облучении фотоэлемента светом с частотой 1,6-10 Гц фототок прекращается при запирающем напряжении 4,1 В. [c.341]

Определим красную границу фотоэффекта [c.341]

Красная граница фотоэффекта для металла равна 4,5-10 м. Определите работу выхода. [c.345]

Существенные трудности возникают при использовании фотоумножителей в инфракрасной области спектра. Как уже указывалось, наличие красной границы фотоэффекта делает в этом случае невозможным применение фотокатодов, прекрасно работающих в видимой и ультрафиолетовой областях. Для измерений в инфракрасной области используют фотодиоды, механизм действия которых основан на внутреннем фотоэффекте. [c.442]

Опыт показал, однако, что ход зависимости, изображенный на рис. 32.7, не всегда имеет место. У ряда металлов, особенно щелочных, для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной области спектра и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, наблюдается следующая особенность сила тока имеет резко выраженный максимум для определенного спектрального участка, быстро спадая по обе его стороны селективный, или избирательный, фотоэффект, рис. 32.8). Селективность фотоэлектрических явлений очень напоминает резонансные эффекты. Дело происходит так, как будто электроны в металле обладают собственным периодом колебаний, и по мере приближения частоты возбуждающего света к собственной частоте электронов амплитуда колебаний их возрастает и они преодолевают работу выхода. [c.644]

Нормальный фотоэффект соответствует красной границе . [c.644]

Если при освещении поверхности металла электрон способен приобрести энергию N фотонов (т. е. энер] ию МНу), то следует ожидать, очевидно, уменьшения граничной частоты в N раз (смещения красной границы фотоэффекта в сторону длинных волн). Наблюдению фотоэффекта за красной границей, требующему, как мы увидим, огромной интенсивности света, длительное время препятствовало сильное нагревание металла, приводящее к термоэлектронной эмиссии ), для которой красная граница, разумеется. [c.646]

Из пересечения прямой /з = /(v) с осью абсцисс ( 7.3 = 0) можно определить минимальное значение частоты падающего света vo = Дo, ниже которой (при v7.о) фотоэффекта не наблюдается. Частота То или соответствующая ей длина волны Яо характеризует красную границу фотоэффекта (табл. 26.1). [c.161]

Важное значение имеет спектральная характеристика фотокатода, т. е. зависимость спектральной чувствительности у от длины световой волны Я. Экспериментальные спектральные характеристики для некоторых чистых металлов приведены на рис. 26.7. Из рисунка видно, что, начиная с красной границы, с уменьшением л происходит возрастание чувствительности фотокатода. У металлов щелочной группы и их сплавов, а также у сложных фотокатодов (например, сурьмяно-цезиевого и кислородно-цезиевого), для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной областях и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, спектральная характеристика имеет другой вид. На ней обнаруживается резкий максимум в определенной области спектра (рис. 26.8). Такой фотоэффект называется селективным, или избирательным. Полное объяснение этого явления дается современной квантовой теорией. [c.162]

Прежде всего было непонятно, почему возникновение фототока не зависит от интенсивности света, но зато существенно зависит от его частоты. Было установлено, что для каждого материала есть своя характерная частота — так называемая красная граница фотоэффекта. Если частота света, освещающего катод, выше красной границы фотоэффекта для данного катода, то фототок наблюдался практически при любой интенсивности света он возникал сразу же после того, как начиналось освещение катода, и сила фототека оказывалась пропорциональной интенсивности света. Если же частота света была ниже красной границы фотоэффекта, то фототок не возникал, сколько бы времени ни продолжалось освещение катода и как бы сильно ни возрастала интенсивность света. [c.48]

Если энергия фотона меньше значения, соответствующего красной границе фотоэффекта соо, квантовый выход V равен нулю (эфс ект не наблюдается). Когда энергия фотона становится больше указанного значения, возникает фотоэффект при этом квантовый выход быстро возрастает по мере увеличения tm. При некотором значении энергии фотона fib) величина F проходит через максимум и начинает за- [c.161]

Теперь фотоэффект может наблюдаться за красной границей, определяе.мой соотношением (2.3.9), т. е. при частотах меньше (i>a=Aj%. Нижняя частотная граница фотоэффекта определяется теперь частотой [c.229]

Работа выхода различна для различных металлов и составляет обычно несколько электрон-вольт. Например, красная граница фотоэффекта (в длинах волн) равна для калия, натрия и меди 551 543 и 277 нм, что соответствует работам выхода 2,25 2,28 и 4,48 эВ. Время запаздывания при фотоэффекте на основании изложенных представлений равно времени движения электронов до поверхности металла после столкновения с фотоном, т. е. чрезвычайно мало и находится в согласии с экспериментом. Если бы фотоэффект объяснялся постепенной раскачкой электронов электрическим полем волны, то время запаздывания было бы чрезвычайно большим. Для того чтобы преодолеть силы, удерживающие его в металле, электрон должен накопить энергию, равную работе выхода А. Если средняя плотность потока энергии световой волны <5), а эффективная площадь, на которой поглощается энергия световой волны, сообщаемая электрону, Сзф, то в течение времени At электрону сообщается энергия Д и, следовательно, время запаздывания равно А л А/(азф<5)). Эффективная площадь Сзф имеет порядок квадрата атомных размеров. Для условий эксперимента А и (S ) имеют такие значения, что время запаздывания оказывается чрезвычайно большим. Например, для А = 1 эВ азф=10-2°м = 10-3 Вт/м получаем Л/ 10" с. [c.22]

Работа выхода у лития равна 2,46 В, а красная граница фотоэффекта у цезия равна 639 нм. Найти красную границу у лития и работу выхода у цезия. [c.46]

Известно, что красная граница фотоэффекта у натрия, выраженная в длинах волн, равна 545 нм. Чему равен тормозящий потенциал, если падающее на катод излучение имеет длину волны 200 нм [c.46]

Максимальная начальная скорость фотоэлектронов определяется частотой света и не зависит от его интенсивности. 2. Для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта, т. е. минимальная частота Vg света, при которой еще возможен внешний фотоэффект (Vg зависит от химической природы вещества и состояния его поверхности). 3. Число фотоэлектронов, вырываемых из катода за единицу времени, пропорционально интенсивности света (фототок насыщения пропорционален энергетической освещенности катода)) ] [c.239]

ФОТОХРОМИЗМ - способность вещества обратимо изменять коэффициент поглощения в видимой области спектра под действием электромагнитного излучения ФОТОЭЛЕКТРОН— электрон, испущенный веществом под действием электромагнитного излучения ФОТОЭЛЕМЕНТ—фотоэлектронный прибор, действие которого основано на фотоэффекте ФОТОЭФФЕКТ внешний [есть явление вырывания электронов из твердых п жидких веществ под действием света законы <первый максимальная начальная скорость фотоэлектронов определяется частотой света и не зависит от его интенсивности второй для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта )] [c.294]

В результате М. ф. при высоких интенсивностях излучения исчезает т. н. красная граница фотоэффекта если энергии одного фотона Л недостаточно для преодоления работы выхода А, то эмиссия электронов может происходить за счёт т-фотонного поглощения. [c.168]

Красная граница фотоэффекта 250 Кремний 316 [c.513]

Некоторые полупроводники характеризуются очень высоким квантовым выходом (в ряде случаев до 30%), и к тому же энергия фотона, которая требуется для выбивания электрона, часто значительно меньше той, которая требуется в случае металлических поверхностей. Полупроводники дают возможность сдвинуть красную границу чувствительности поверхности в видимую, а в ряде случаев и в ближнюю инфракрасную область. Полупроводники почти повсеместно применяются в приборах с внешним, а также с внутренним фотоэффектом (фотосопротивления). Обозначения ряда фотокатодов поверхностей были стандартизованы [c.119]

Для каждого металла существует максимальная длина волны света (минимальная частота), при которой еще происходит освобождение электронов. Если длина волны превышает эту так называемую красную границу фотоэффекта, то эмиссия электронов отсутствует даже при сравнительно большой интенсивности облучающего света. [c.457]

Очевидно, что при Й(о< >1 электрон не может выйти из металла. Это значит, что существует некоторая минимальная частота излучения о)п, =>4/Й, при которой еще возможен фотоэффект. При меньших частотах (оСо),,, фотоэффект не наблюдается. Мы видим, что уравнение Эйнштейна (9.40) сразу объясняет существование красной границы фотоэффекта. Для различных металлов работа выхода А и, следовательно, граничная частота о),п имеют разные значения. Кроме того, на работу выхода существенное влияние оказывают состояние и чистота поверхности металла, в особенности наличие пленки адсорбированного газа. Для большинства металлов красная граница фотоэффекта приходится на ультрафиолетовую область спектра (в опытах Столетова с освещением цинковой пластинки фотоэффект пропадал при переходе от ультрафиолетовых к видимым лучам). Только у щелочных металлов красная граница попадает в область видимого света. Поэтому они используются для покрытия поверхности фотокатода у фотоэлементов. [c.458]

Более широкой областью спектральной чувствительности характеризуются фотоэлектрические приемники излучения на основе внутреннего фотоэффекта в полупроводниках. Поглощение фотона с энергией, превышающей энергетический интервал между заполненной валентной зоной и свободной зоной проводимости, приводит к образованию пары неравновесных носителей тока — электрона и дырки. Красная граница внутреннего фотоэффекта определяется шириной запрещенной зоны. Она зависит от природы полупроводника и может лежать в области значительно более длинных волн, чем у приемников с внешним фотоэффектом. [c.465]

Многофотонный фотоэффект приводит к исчезновению красной границы фотоэффекта, определяемой формулой (15.20а), и ее смещению в длинноволновую часть шкалы электромагнитных волн. Это вполне понятно, так как при многофотонном, например -фотонном, фотоэффекте в левой части выражения (15.19) будет присутствовать энергия не одного, а п квантов. В частности, если энергии всех поглощенных квантов равны, то для п-фотонного фотоэффекта условие (15.20) будет иметь вид = А, где /г ш 1 — энергия одного фотона. Тогда v,j n = Alhit = h uH/hn, т. е. красная граница , выраженная в частотах, в этом случае станет в п раз меньше по сравнению с однофотонным фотоэффектом. [c.345]

Таким образом, если освещать металл светом частоты г,, (или меньшей), то ш = О, т. е. электроны не выйдут из металла даже при наличии некоторого ускоряющего пОля. Поэтому найденную таким образом частоту Го (или соответствующую длину волны Ящ = = с/го) называют граничной чнс/ио/пой (красная граница фотоэффекта). Она лежит в области тем более длинных волн, чем электро-положительнее металл, т. е. чем легче отдает он свои электроны. Так, например, для щелочных металлов граница лежит в области видимого света, тогда как для большинства других металлов она находится в ультрафиолете. Необходимо отметить также, что присутствие приу1есей, например, газов, растворенных в металле, нередко сильно облегчает выход электронов, перемещая границу в область длинных волн. Ниже приведены значения, красной границы для нескольких по возможности чистых металлов [c.640]

Спектрометрия в инфракрасной области спектра не может производиться с помощью вакуумных фотоэлементов и ФЭУ по той причине, что совре у1енные фотокатоды имеют красную границу не выше 1100 нм. Однако уже сейчас известны материалы, позволяющие продвинуться до 3—4 мкм. Поэтому в инфракрасной области применяются фотоэлементы, работающие на основе внутреннего фотоэффекта. Сюда следует отнести неохлаждаемые фоторезисторы на основе 1п5Ь, РЬЗе и РЬЗ, которые могут быть использованы до 6 мкм, и глубоко охлаждаемые фоторезисторы на основе германия, легированного золотом, цинком, медью и другими металлами, пригодные до 40 мкм. [c.652]

Это и есть знаменитое уравнение Эйнштейна для фотоэффекта. Само по себе оно очень простое все дело в той необычной для начала XX века физике, которая заложена в этом уравнении. Легко видеть, что предложенное Эйнштейном простое уравнение исчерпывающе объясняет все отмеченные выше закономерности фотоэффекта, которые на могла объяснить классическая электродинамика. Из (2.3.8) следует, в частности, выражение для красной границы фото-э зфекта озо [c.50]

Основные закономерности внешнего фотоэффекта. Экспериментально установлены три основные закономерности внешнего фотоэффекта, справедливые для любого материала фотоэмиттера 1) количество электронов, испускаемых в единицу времени (сила фототока в режиме насыщения), пропорционально интенсивности света закон Столетова)-, 2) для каждого вещества при определенном состоянии его поверхности существует красная граница спектра излучения о. за которой (при (oфотоэлектронная эмиссия не наблюдается 3) максимальная кинетическая энергия фотоэлектронов линейно растет с частотой света и не зависит от его интенсивности (закон Эйнштейна). [c.161]

Плотность светового потока энергии прямо пропорциональна плотности потока фотонов, т. е. числу фотонов, проходящих 1 поперечного сечения потока за 1 с. Число выбитых в единицу времени электронов прямо пропорционально плотности потока фотонов. Отсюда следует, что число электронов, покинувших объем металла в единицу времени, прямо пропорционально плотности светового потока (третий закон фотоэффекта). Кинетическая энергия фотоэлектрона по уравнению (1.3) зависит только от энергии фотона, выбившего электрон из катода, и не зависит от того, сколько других фотонов столкнулось с другими электронами, т. е. не зависит от плотности светового потока энергии (второй закон фотоэффекта). Из (1.3) также видно, что при энергии падающего фотона, меньшей работы выхода электрона из металла, фотоэффект невоможен. Этим объясняется наличие красной границы в фотоэффекте (первый закон фотоэффекта). Граничная частота (о р измеряется экспериментально, а работа выхода [c.22]

ФОТОЭФФЕКТ [внешний (закон третий число фотоэлектронов, вырываемых из катода за единицу времени, пропорционально нн генсивности света красная граница — минимальная частота света, при которой еще возможен фотоэффект и которая зависит от химической природы вещества и состояния его поверхности уравнение Эйнштейна определяет кинетическую энергию фотоэлектрона как разность энергии, приобретенной электроном от поглощения фотона, и работы выхода, совершаемой электроном для выхода из металла) внутренний <есть перераспределение электронов по энергетическим состояниям в твердых и жидких полупроводниках и диэлектриках, происходящее под действием света имеет красную границу, определяемую равенством энергии активации и энергии фотона) многофотонный происходит при очень больших интенсивностях света, достижимых с помощью лазеров] [c.294]

Р. в. измеряют по температурной зависимости и по величине терм оэмиссионжого тока в металлах и вырожденных полупроводниках — по красной границе внеш. фотоэффекта. Контактная разность потенциалов 7к двух тел равна разности их Р. в. измеряя 17 между исследуемой поверхностью и эталонной, Р. в, к-рой известна, находят Р. в, первой. [c.194]

Основные параметры ФЭУ световая анодная чувствительность (отношение анодного фототока к вызывающему его световому потоку при номинальных потенциалах электродов) составляет 1 —10 А/лм спектральная чувствительность находится обычно в диапазоне 105—1200 нм (чувствительность в УФ-области спектра определяется характеристиками входного окна ФЭУ. в ближней ИК-области — красной границей фотоэффекта) коэф, усиления лежит, как правило, в пределах 10 —10 те.мновой ток (ток в анодной цепи в отсутствие светового потока) не превышает 10 —10 А, [c.367]

Шамовский и Родионова полагали, что исследования Гил-лео [2891 являются прямым подтверждением их предположения о механизме селективного поглощения в спектральной полосе 288 тр.. Гиллео выяснял влияние диэлектрика на работу выхода при фотоэффекте с металла в диэлектрик. Очевидно, что при контакте металла с щелочногалоидным кристаллом работа выхода с металла в диэлектрик должна уменьшаться на величину энергии электрона в зоне проводимости, которая по приближенной оценке Мотта и Герни составляет около 0,5 эв. [14]. Для проверки указанного значения энергии Гиллео наносил на пластинки щелочно-галоидного кристалла слои серебра и по красной границе фотоэффекта определял работу выхода с серебра в кристаллы хлористого и бромистого калия. Было найдено значение около 4,3 эв. (- 285 та) вместо 4,7 эв. для работы выхода с металлического серебра в вакуум. [c.173]

При очень высоких иитеисивиостях (сфокусированное лазерное излучение) возможен многофотонный фотоэффект (см. 10.1), для которого красная граница исчезает. [c.457]

Смотреть страницы где упоминается термин Фотоэффект красная граница : [c.339] [c.433] [c.36] [c.227] [c.250] [c.122] [c.384] [c.459]

Оптика (1977) -- [ c.344 , c.345 ]

ПОИСК

Крамерса—Кроиига Соотношение красная граница фотоэффекта

Красна* граница

Краснов

Работа выхода электронов и красная граница фотоэффекта некоторых веществ

Фотоэффект

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...