Излучение частиц при горении

При горении углеводородных топлив в продуктах сгорания могут содержаться конденсированные (жидкие или твердые) частицы, благодаря которым пламя приобретает обычно желтоватую окраску и становится непрозрачным. Такое пламя называют факелом. Конденсированные частицы могут состоять из углерода, тяжелых углеводородов, окислов. Размеры этих частиц изменяются от 0,05 мкм до 0,25 мм, но благодаря большому количеству их и экранизирующему влиянию на излучение газа они в основном определяют излучение факела. [c.438]

Из рисунка видно, что излучение в пределах области между кривыми 2 и 1 определяется наличием в коксовальном газе тяжелых углеводородов. При прочих равных условиях интенсивность излучения зависит от структуры углеводородных молекул и от соотношения С Н в них. Из ненасыщенных тяжелых углеводородов углеродистое вещество в факеле образуется легче, причем углеродистые частицы по структуре более сложны, чем сажистый углерод, получающийся при разложении одного мета-нд. Этим, по-видимому, и объясняется более устойчивая светимость факела при горении смеси СН4 с гудронами. Хорошей ил- [c.132]

На рис. 4 31 приведены данные о спектральной поверхностной плотности потока падающего излучения пад ( ) при совместном сжигании в топке котлоагрегата БКЗ-210-140 ФД доменного ( д. г = = 0,6) и коксового ( к. г = 0,4) газов. Из рисунка видно, что как в зоне горения (максимального тепловыделения), так и в зоне продуктов сгорания в верхней части топки тепловое излучение характеризуется высокой степенью селективности. Конкретный характер спектра обусловливается излучением газообразных продуктов полного сгорания СО2 и Н2О и образующихся в процессе горения частиц сажи, которые характеризуются очень высокой дисперсностью. В верхней части рисунка показано изменение по высоте топочных камер интегральной поверхностной плотности потока падающего излучения. Видно, что более высокие значения пад характерны для топки котлоагрегата БКЗ-210-140 ФД, особенно на начальном участке факела в зоне максимального тепловыделения. К концу топочной камеры эти различия нивелируются. [c.153]

При расчете горения пропана формула (6) дает заниженные на 40% значения так как при ее выводе не учтено излучение частиц сажи. Для коррекции расчета в (6) вводился эмпирический коэффициент. [c.384]

При горении пылевидного топлива в факеле излучают частицы твердого топлива, окружающее их пламя и образующиеся в процессе горения трехатомные газообразные продукты сгорания — углекислота и водяные пары. Таким образом, излучение происходит частично из большого количества отдельных центров, а частично — от сплошного га-зового потока. При горении распыленного жидкого топлива принципиальные особенности излучения остаются такими же с той особенностью, что роль излучения центров пламени становится доминирующей, а роль излучения частиц кокса сводится почти к нулю. Наконец, при горении газообразного топлива излучают горящий газ и трехатомные продукты сгорания. Наиболее интенсивно излучает пламя горящих летучих веществ, выделяющихся из твердого и жидкого топлива. По своему внешнему виду это пламя отличается плотностью и ярким белым или желтым цветом. Горящий кокс и раскаленные частицы золы излучают уже значительно слабее. Еще более слабым оказывается излучение трехатомных газообразных продуктов сгорания. Поэтому наиболее интенсивно излучает факел жидкого топлива, слабее излучает факел пылевидного топлива и еще слабее — факел газообразного топлива. [c.344]

Излучение светящегося пламени. При горении топлива в камерах сгорания поршневых ДВС, ГТД, реактивных двигателей, топках парогенераторов и т.п. образуется факел пламени и поток продуктов сгорания. Излучение пламени складывается в основном из излучения нагретых газов (в основном Н2О и СО2) и сажевых частиц (светящееся пламя). Светящееся пламя образуется, как правило, при сжигании жидких углеводородных топлив. [c.552]

Интенсивность лучистого теплообмена в цилиндре д. в. с. во многом определяется особенностями выделения тепла при сгорании топлива. Источником излучения при горении топлива являются трех и более атомные газы и сажистые частицы. Многоатомные газы излучают в сравнительно узких полосах спектра сажистые частицы — практически во всем диапазоне длин волн (от л = О до А. оо). В связи с этим интерес представляет сажистое светящееся пламя, образующееся на определенных стадиях горения топлива в цилиндре дизеля. Обычно размер сажистых частиц не превосходит 0,1 мк при их плотности 10 в 1 см . Сажистое пламя является мощным излучателем тепла, значительно превосходящим излучение многоатомных газов. [c.47]

Гетерогенный режим — горение происходит на поверхности и внутри частиц топлива, и тепло, выделяющееся в результате химической реакции, нагревает непосредственно частицы. Так горят, например, частицы углерода (графита, электродного угля), в которых отсутствуют летучие органические вещества. При этом температура частиц может достигать столь высоких значений ( 3000 К), что на процесс передачи тепла в смеси будет влиять излучение. [c.402]

При этих условиях углеводороды, нагревающиеся за счет излучения рабочего пространства печи, частично разлагаются с выделением сажистого углерода, который постепенно сгорает в объеме печи, повышая светимость пламени. В то же время горючие газы (СО, Н2) при быстром смешении сгорают вблизи горелки, обеспечивая высокую температуру горения. Замедленный характер выгорания сажистого углерода и более крупных углеродистых частиц объясняется, в частности, тем, что факел, обладая известным запасом кинетической энергии, подсасывает окружающие продукты горения, которые, обедняя смесь в отношении содержания кислорода, делают ее менее окислительной. Чем меньше коэффициент избытка воздуха, при котором горелка обеспечивает полноту горения газообразных составляющих пламени, тем большую светимость будет иметь пламя, тем эффективнее будет работать печь. [c.212]

При сжигании мазута и газа процесс горения сопровождается образованием в факеле мельчайших твердых частиц сажистого углерода, оказывающих сильное влияние на тепловое излучение пламени. Частицы углерода могут образовываться в факеле непосредственно из газовой фазы путем термического разложения углеводородов и полимеризации атомарного углерода. Такой процесс обычно происходит при сжигании газа [16, 30, 54, 55, 84]. [c.114]

Важной характеристикой теплообмена в топках является интегральная степень черноты топки. На рис. 4-36 показано, как изменяется величина по высоте топочной камеры при различных значениях — от О ДО 0,3. Как в зоне активного горения, так и в конце топочной камеры увеличение <7 приводит к росту степени черноты топки ет. Наибольших значений величина 8т достигает в зоне активного горения и снижается в направлении к выходному окну топки. Это снижение наиболее заметно для факела, в котором наряду с частицами сажи определенный вклад в тепловое излучение вносят частицы золы, а также кокса, образующегося при сжигании угольной пыли. [c.155]

Тепло, выделяющееся при сгорании топлива в топочных устройствах различного назначения, передается в значительной мере поверхностям нагрева путем излучения. Точная постановка этой задачи в настоящее время практически невозможна, так как в топке помимо радиационного теплообмена протекают также процессы горения топлива, движение газов и частиц, массообмен в объеме факела и на его границах и т. п. [c.546]

Таким образом, осуществление высоко- или низкотемпературного режима горения определяется предысторией процесса. При увеличении интенсивности падающего излучения /, начиная с нуля, реакция протекает при меньшей температуре вплоть до темпера-туры Тг (температуры воспламенения частицы), определяемой меньшим корнем уравнения, после чего температура скачкообразно возрастает. При уменьшении I с достаточно большой величины температура горения монотонно уменьшается до температуры Те (температуры потухания), определяемой наибольшим корнем, после [c.146]

При воздействии излучения СОг-лазера интенсивностью 200 ВтX Хсм"2 на частицы каменного угля с Qo—ПО мкм сложного химического состава с легкоиспаряющимися компонентами за время примерно 70 мс происходило разбухание частицы до а=130 мкм, затем частица начинала интенсивно гореть и уменьшалась до а = = 80 мкм. Через 0,9 с процесс горения сменялся процессом кипения шлакового остатка. Изменение температуры в течение воздействия на частицу каменного угля включало два максимума 2300 и [c.148]

К соответственно на первой и второй стадиях горения. При высоких интенсивностях падающего излучения возможен мета-стабильный перегрев частицы до Та Ть (для углерода Ть [c.149]

Воспламенение заряда твердого топлива остается до некоторой степени экспериментально отрабатываемым процессом [3, 8, 30] В процессе воспламенения необходимо повысить температуру поверхности заряда до величины, превышающей температуру самовоспламенения, в определенный промежуток времени. При неуста-новившемся процессе теплообмен происходит посредством конвекции и, главным образом, в результате излучения и соударения горячих твердых или жидких частиц с поверхностью. Кроме того, в процессе воспламенения необходимо повысить давление в камере сгорания до величины, превышающей минимальное давление, необходимое для устойчивого горения. Поэтому необходимо, чтобы при воспламенении образовывался достаточно большой объем газа. [c.237]

Уравнения гидромеханики дисперсной смеси с горючими частицами. Рассмотрим дисперсную среду, в которой несущая газовая фаза состоит из двух комионент (например, окислителя, который будет называться первой компонентой, и продуктов горения, которые будут называться третьей компонентой), а частицы (вторая фаза и вторая компонента) являются топливом, при горении которого часть энергии из-за высоких температур может переходить в излучение. Уравнения неразрывности компонент, сохранения числа частиц, уравнения импульсов и притоков тепла фаз для такой двухфазной трехкомпонентной среды (газовзвеси). если учесть аналогичные уравнения 4 гл. 1, имеют следующий вид (П. Б. Вайнштейн, Р. И. Нигматулин, 1971) [c.403]

Как правило, при зажигании и горении газообразных реагентов переносом энергии излучением пренебрегают то сравнению, например, с переносом энергии молекулярной теплопроводностью. Однако при горении запыленных газов и частиц металлов вклад излучения может оказаться существенным. Если в основной системе уравнений (6.1.1)—(6.1.8) опустить члены, характеризующие перенос энергии излучением, то эта система значительно упрощается, так гак уравнение сохранения энергии станет не интегродиффер щ-циальным уравнением, а уравнением в частных производных. [c.222]

Источниками излучения в топках при слоевом сжигании топлива являются поверхность раскаленного слоя топлива, пламя горения летучих веществ, выделившихся из топлива, и трехатомные продукты сгорания СОг, ЗОгиНгО. При факельном сжигании пыли твердого топлива и мазута источниками излучения являются центры пламени, образующиеся вблизи поверхности частиц топлива от горения летучих, распределенных в факеле, раскаленные частицы кокса и золы, а также трехатомные продукты сгорания. При горении в факеле распыленного жидкого топлива излучение частиц топлива незначительно. При сжигании газа источниками излучения являются объем его горящего факела и трехатомные продукты сгорания. При этом интенсивность излучения факела зависит от состава газа и условий протекания процесса горения. Наиболее интенсивно излучает теплоту пламя горящих летучих веществ, выделяющихся при горении твердого и жидкого топлива. [c.183]

При определении приняты следующие допущения. Предполагается, что при горении пропана излучение обусловлено газообразными продуктами сгорания (П2О, СО2) и частицами сажи, суммарная поверхность которых в единице объема пропорциональна концентрации продуктов сгорания, а при горении водорода - только газообразными продуктами сгорания (П2О). Плотность потока излучения газообразных продуктов реакции вычислялась в приближении оптически тонкого слоя (длина пробега излучения много меньше размера факела). Кроме того, полагалось, что в факеле реализуется локальноравновесное состояние среды. Тогда из [12] следует, что [c.384]

Постановка задачи. Снижение эмиссии окислов азота N0 при горении углеводородных топлив - актуальная задача энергетики. В последнее время активно изучается один из аспектов этой проблемы взаимосвязь между сажеобразованием и эмиссией N0 в пламенах, в основе которой лежит уменьгпение температуры (а следовательно, и эмиссии N0 ) вследствие излучения частиц сажи (см. [1]). С другой стороны, несколько последних десятилетий экспериментально и тео- [c.701]

Рассмотрим теперь другую упоминавшуюся возможность, а именно прерывистое горение в импульсном режиме. Согласно этому методу газ быстро доводится до температуры, достаточной для проведения ядерных реакций. Спустя короткое время ток прерывается и горячий газ распространяется по всему сосуду. Энергия, излучаемая из столба, а также энергия, переданная стенкам в виде тепла, собирается и частично используется для разогрева газа во время последующих импульсов. Такой режим представляет некоторые преимущества. Вонпервых, раз нет необходимости стремиться к равновесию давлений, то можно работать при сравнительно больших плотностях частиц. Во-вторых, можно проводить реакции с такой скоростью, при которой диффузия из столба не успевала бы достигнуть значительных размеров, а неустойчивость не успевала бы развиться. Лау-сон [Л. 55] теоретически в общих чертах исследовал импульсный режим и пришел к следующему выводу если считать, что энергия уходит из разряда только путем излучения, то при п —числе ядер в I см и i —продолжительности импульса для получения избыточной энергии необходимо, чтобы произведение ni было не меньше 10 сек/см для реакции D-D и не меньше 10 " сек1см для реакции T-D. Основной причиной этого является то, что во время каждого импульса для ком- [c.49]

Уменьшенный нагрев чугунной плиты над топливником происходит вследствие того, что радиация несветящегося газового пламени эжекционных горелок обусловливается лищь излучением отдельных полос углекислоты (СО2) и водяных паров (Н2О) в спектре твердого тела. В то же время светящееся пламя твердого топлива, помимо определенного содержания в нем углекислоты и водяного пара, имеет значительную концентрацию в объеме раскаленных твердых частиц, интенсивность излучения которых можно приравнять к интенсивности излучения серого тела. Общее излучение от пламени при горении твердого топлива в несколько раз усиливается раскаленным его слоем, равномерно распределенным на колосниковой решетке. [c.198]

Источником возбуждения является газовое пламя, возникающее при горении светильного газа, водорода, ацетилена или дициана. Дициап-кислородное пламя имеет самую высокую темп-ру (4800° К), что позволяет увеличить число ощ)еделяемых элементов за счет появления в спектре линий с более высокими потенциалами возбуждения однако дициан токсичен, кроме того, чувствительность определения щелочных элементов в дициап-кислородном пламени ниже, чем в др. пламенах. Наиболее распространено водород-кислородное пламя, благодаря достаточно высокой темп-ре (2900° К), малой интенсивности собств. излучения и отсутствию в пламени твердых частиц нрн неполном сгорании. Анализируемый раствор инжектируется в пламя в виде аэрозоля в токе кислорода или воздуха через распылитель. [c.344]

Расиространение горения в смесях газа с горючими частицами может происходить как за счет процессов переноса — теплопроводности и диффузии, передачи тепла излучением, так и за счет газодинамических процессов — конвективного двпженпя относительно частиц горячих продуктов реакции, ударных и детонационных волн. Реализация того или иного механизма зависит от режима горения частиц, концентрации топлива, геометрии устройства, где горение осуществляется, и особенностей инициирования. При этом скорость распространения фронта горения изменяется в широком диапазоне от нескольких сантиметров до нескольких метров в секунду. [c.402]

Температуры частиц, которые устанавливаются при гетеро-геппом режиме горения частиц углерода, металлов и др., могут достигать значений порядка 3000 К. Для таких температур характерная длина волны излучения, на которую приходится максимум энергии спектра, может быть оценена из рав- [c.405]

В бо.аьшинстве топок, за исключением топок циклонного или вихревого типа, передача теплоты рабочему телу, движущемуся в трубах, осуществляется благодаря лучистому отводу теплоты 01Г высокотемпературных продуктов сгорания к поверхностям экранов. Ввиду малой скорости продуктов сгорания в радиационном газоходе конвективной составляющей теплового потока обычно пренебрегают. Излучательная способность факела в основном определяется составом продуктов сгорания и температурным уровнем процесса горения. Наибольшей излучательной способностью обладает пламя мазутного факела. На начальной стадии процесса горения мазута наблюдается образование большого количества частиц сажи. Обычно такой факел называют светящимся. Наименьшее излучение у факела, состоящего из трехатомных газов СО2 и Н2О, получаемого при сжигании газа. Такой факел называют несветящимся. [c.178]

Методы инициирования и поддержания горения плазмы. Зажигание плазмы в реакторе ДЕМО обеспечивается при времени удержания энергии Zg = 2 с. Такое время может быть обеспечено либо методом инжекции быстрых атомов, либо методом электронно-циклотронного резонанса, либо комбинацией обоих методов. При разбавлении продуктами горения и другими частицами плазма теряет энергию за счет излучения. Поэтому концентрация примесей в плазме ограничивается и поддерживается с помощью диверторной системы — устройства, предназначенного для вывода заряженных частиц (продуктов реакции) из объема плазменного шнура с помощью магнитных полей специальной конфигурации — сепаратрис. [c.544]

Основным требованием, которое предъявляется к электродам 4 и 5 (см. рис. 2.5), является обеспечение стабильного горения высоковольтного импульсно-периодического дугового разряда с длительностью и амплитудой импульсов тока 50-150 не и 200-500 А соответственно. Выполнение этого требования позволяет повысить стабильность характеристик выходного излучения. При этом катод работает в очень тяжелых условиях. Токоотбор большой величины за короткий промежуток времени и ионная бомбардировка приводят обычно к быстрому разрушению катодов. Поэтому требования к катоду ЛПМ очень жесткие. Катод как эмиттер должен обеспечивать высокую концентрацию заряженных частиц в разрядном промежутке, быть стойким к воздействию ионной бомбардировки и иметь большую долговечность. [c.45]

В данной главе мы рассмотрим явления испарения, взрыва жидких частиц, горения и пробоя аэрозолей, а также пондеромоторное воздействие на частицы. Результаты комплексных исследований распространения мопхного лазерного излучения в аэрозолях при условиях проявления указанных эффектов подробно рассмотрены в главе 4. [c.31]

В работах [14, 40] обнаружен и исследован механизм коллективного низкопорогового пробоя, который реализуется при повышенных концентрациях грубодисперсного поглощающего аэрозоля и лазерных импульсах миллисекундной длительности. Измерения проводились с лазером на Nd-стекле в режиме свободной генерации. При интенсивностях излучения около 1 МВт-см 2 и концентрации частиц размером 5—10 мкм, превышающей 10 см , развивалась температурная неустойчивость с Гс= (5-f-15) 10 К, обусловливающая изотермическую ионизацию парогазовой среды. Причем фронт плазмы распространялся с дозвуковой скоростью (режим медленного горения разряда). [c.39]

К), при котором все химические реакции протекают в газовой фазе. Аналогичная ситуация возможна при воздействии излучения, например, на капли нефтепродуктов или частицы нлелочных металлов с низкой температурой кипения. Приближенный анализ задачи горения для последнего случая проведен в [17]. [c.149]

В [17] построены математические модели поздней стадии эволюции плазменных микрообластей, возникающих вокруг аэрозольных частиц под действием лазерного излучения в режимах ударной волны и дозвуковой волны горения. При этом на основе моделирования обратной задачи по характеристикам незатухающих решений для движения фронта плазмы в окружающем воздухе уточнялись требования к краевым условиям (параметрам плазмы первичного пробоя), для которых незатухающие решения задачи существуют. Из расчетов следует возможность относительной стабилизации микрофакела размером (2- 4)-IQ- см вблизи частицы корунда с начальной допробойной температурой ее поверхности (6- 8)-10 К, интенсивностью излучения СОг-лазера / = 4-10 ВтХ Хсм 2 (3-f-23) с. Стабилизация объясняется уменьшением потока пара с поверхности частицы по мере ее испарения. [c.153]

Физические механизмы, обусловливающие нелинейность объемных коэффициентов ао и в случае водного аэрозоля связаны с регулярным поверхностным испарением или фрагментацией частиц в зависимости от режима их радиационного нагрева. Для аэрозоля с твердой фракцией частиц характер их разрушения и изменения оптических сечений весьма многообразен и определяется как энергетикой излучения, так и физико-химическими свойствами вещества частиц. К отмеченным механизмам нелинейности относятся инициирование термо- и массоореолов при импульсном нагреве, испарении, термической диссоциации и горении частиц возникновение очагов ионизации и оптического пробоя. Результаты исследований указанных эффектов детально рассмотрены в главах 4 и 5. На основании этих результатов выполнены теоретические расчеты [26, 49] параметров нелинейных искажений эхо-сигналов. [c.190]

При сжигании пыли твердого топлива объем топки заполнен светящимся факелом. Интегральный коэффициент теплового излучения факела по его длине примерно одинаков. При сгкигании мазута излучают трехатомные газы и. мельчайшие са>хистые частицы. В зоне активного горения аф больше, чем в конце факела, где излучение определяется только трехатомными газами. В случае сжигания газа и не-по.аном его предварите.льгюм смешении с воздухом светящаяся часть факела. меньше, чем при сжигании мазута. При полном предварительном смешении газа с воздухом в топке пламя несветящееся. Эффективный коэффициент теплового излучения топочной среды при сжигании твердых топлив с учетом поглощения лучистой энергии средой согласно закону Бугера определяется по формуле [c.192]

Помимо механизма тепловыделения химической природы, о котором речь шла выше, существуют и другие механизмы теплоподвода к газу. При очень высокой температуре—порядка сотен миллионов и миллиардов градусов—в некоторых газах (находящихся при этих условиях в плазменном состоянии, т. е. представляющих собой смесь тяжелых частиц—ионов и легких частиц—свободных электронов) могут происходить ядерные реакции с превращением огромной энергии ядерных связей в конечном счете в тепловую энергию плазмы. При ЭТОМ механизмы распространения зоны тепловыделения, связанные с переносом тяжелых частиц (ионная теплопроводность и диффузия), перестают быть главными, основными же становятся электронная теплопроводность, излучение и диффузия высокоэнергетических нейтронов. Эти механизмы могут в некоторых случаях обеспечивать распространение зон тепловыделения (так называемого ядерного горения) с громадной скоростью (в дейтерий-тритиевой смеси с плотностью порядка 0,22 г/см скорость составляет 10 —10 км/с), превосходящей скорость звука, определяемую тепловым движением тяжелых частиц—ионов, не только в холодной смеси, нов некоторых случаях и в продуктах реакции. [c.109]

Восходящий поток над очагом горения имеет сложную структуру с оптическими характеристиками, различными в разных точках потока. В факеле пламени (в светящейся его области) величина коэффициента ослабления достигает своих максн.мальных значений главным образом из-за излучения сажистых частиц, нагретых до высоких температур, а сам поток недиатермичен. За светящейся зоной факела на значительном удалении от области горения концентрация излучающих газов и твердых частиц в продуктах сгорания вследствие перемещивания падает, градиенты температур и концентраций уменьшаются таким образом, что поток приближается к диатермичному. Характер изменения плотностей лучистых тепловых потоков в лобовую точку перекрытия в зависимости от высоты его размещения приведен на рис. 4.39. Характер изменения плотностей лучистых потоков качественно подобен для различных диаметров очага и имеет две характерные точки. При значении к= перекрытие расположено в зоне факела с максимальной температурой и плотность падающего лучистого потока принимает максимальное значение. При значениях А>1 и Л<1 перекрытие раз.чещается в зонах факела с температурами, меньщими максимального значения, и соответственно уменьшаются плотности лучистых потоков. При значениях / >1 кривая qR=f(h) имеет точку перегиба для всех диаметров очага в области / =2,3, что связано с качественными изменениями в структуре потока. По экспериментальным дан-ны.м [9], что подтвердилось и в экспериментах автора, значение / = 2,3 совпадает с зоной светящегося пламени, граница которой проходит по изотерме 600—550 °С. [c.203]

Дуговая сварка плавлением основана на использовании тепла электрической дуги, которая представляет собой длительный электрический разряд в газе, выделяющий значительное количество энергии. Сварочная дуга образуется между электродом и изделием или между двумя электродами, имеющими разность потенциалов. При соприкосновении электрода с изделием разогреваются и сгорают мелкие выступы между ними, образуя пары металла и ионизированный газ, в котором при напряжении 20—30 В образуется электрический разряд. Длительность разряда и образование дуги достигаются отрквом электрода от изделия на расстояние 2—5 мм. При высокой разности потенциалов между электродом и изделием (несколько тысяч вольт) при их сближении происходит зажигание дуги. Йод действием разности потенциалов, высокой температуры и светового излучения электроны двигаются с больщой скоростью, отрываясь первоначально с поверхности отрицательного электрода (эмиссия электронов). Ударяясь об атомы и молекулы газа испаряющегося материала, электроны добавляют или отнимают у них отрицательные заряды, превращая в положительные и отрицательные ионы, которые в свою очередь двигаются в дуговом пространстве, усиливая его ионизацик). Таким образом воздух, который в обычном состоянии не является проводником электричества, ионизируясь в дуговом пространстве, становится проводником электрического тока, вследствие чего достигается длительное горение дуги. Движение электронов и ионов в дуговом пространстве происходит при наличии двух полюсов отрицательного — катода и положительного — анода, которые в известной степени упорядочивают движение этих частиц, так как электроны, имеющие отрицательный заряд, а также отрицательные ионы, двигаются к положительному полюсу, а положительные ионы — к отрица- [c.35]

Необходимо отметить некоторые особенности сжигания газа в факеле, подобном факелу пылеугля или мазута. Около 80— 90% тепла при высоких температурах передается стенам печи и перерабатываемому материалу излучением, зависящим от коэффициента черноты пламени. Последний в свою очередь определяется составом продуктов горения, а еще в большей мере — присутствием частиц сажи, 1 г которой имеет поверхность около 200 м . [c.44]

Эта волна, движущаяся вперед и назад, проходит через светлые и темные зоны. Эти зоны также движутся вниз по -потоку со скоростью потока. Темные зоны, вероятно, состоят из холодных активных частиц топлива с соотношением компонентов, делающим горение невозможным. Наличие таких зон, по-видимому, вызвано возмущениями впрыска при отражении волны в точке А (см. фиг. 10. 31). Скорость волны после отражения в точке А от головки равна примерно 1200 м1сек. После прохождения через несветя-щуюся зону в точке В скорость возрастает до 1400 м1сек в положении ВС. Следует отметить, что немедленно после. прохождения волны значительно возрастает интенсивность излучения. Причиной этого можно считать либо увеличение температуры и давления, либо же прохождение вслед за волной давления зоны интенсивного сгорания (зоны, в которой сгорают только испарившиеся частицы топлива с благоприятным соотношением компонентов). [c.669]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...