Излучение молекулы водорода

Излучение молекулы водорода. Начиная примерно с 5000 А [c.10]

Широко употребляются также водородные, натриевые лампы и т. д. Излучение водородной лампы создается атомами и молекулами водорода, возбужденными при разряде газа. Такие лампы являются источниками как линейного, так и сплошного спектра. Натриевые лампы дают излучение, основная часть которого (около /я) приходится на две интенсивные линии в желтой области с длинами = 5890 А и Я.2 = 5896 А. [c.377]

Для количественной оценки радиационно-химических изменений в веществе введено понятие выход реакции . Выход можно охарактеризовать числом молекул, образующихся или распадающихся при поглощении веществом 100 эв энергии излучения. Эта величина обозначается буквой G в скобках обычно указывается наименование образовавшегося продукта. Например, величина (Нг) = х означает, что в определенной реакции под действием излучения на каждые 100 эе поглощенной энергии образуется х молекул водорода аналогично величина G —М) указывает число молекул исходного вещества, распавшихся при поглощении 100 эв энергии излучения. [c.11]

С точки зрения эксперимента, атом водорода является сложным объектом для исследований. Дело в том, что, как хорошо известно, в природе водород существует в молекулярной форме. Поэтому для получения атомарного водорода необходимо предварительно осуществить диссоциацию молекул водорода. Обычно используется метод термической диссоциации. При этом очень важно получить высокую степень диссоциации, так как при воздействии поля излучения на молекулы водорода образуются не только молекулярные ионы водорода, но и атомарные ионы [c.114]

Последний процесс, на который надо обратить внимание — это процесс нелинейной ионизации молекул в поле излучения оптического диапазона частот. Тот же масштаб величины потенциалов ионизации молекул, как и атомов, аналогичный характер электронных спектров — все это давало основание предполагать, что и процессы нелинейной ионизации должны носить аналогичный характер как в случае атомов, так и в случае молекул. Однако уже первый эксперимент по нелинейной ионизации молекул в поле оптического диапазона частот [11.34] указал на существенно более сложный характер процесса взаимодействия молекулы с излучением. В этом эксперименте, где объектом была простейшая молекула водорода, было обнаружено в многофотонном пределе (7 > 1), что выходы ионов Н и Н+ примерно одинаковы. Сам факт наблюдения ионов Н+ указал [c.293]

Остановимся теперь на вопросе о зародышах кавитации. Чистая жидкость имеет порог кавитации (теоретически [42]) 10 Па. Зародыши в ней могут возникать только вследствие гетерофазных флуктуаций. Но реально кавитационная прочность жидкостей, в том числе и воды, редко превышает 10 Па, что означает, что в жидкости присутствуют достаточно крупные стабильные пузырьки газа. Общепринятой гипотезой, объясняющей их возникновение и длительное существование, является следующая. В очищенной воде, дегазированной и профильтрованной, количество пузырьков ничтожно мало, и ее прочность может достигать около 3-10 Па [33]. Под действием космического излучения молекулы воды распадаются, образуя водород и кислород, которые растворяются в воде. Через некоторое время их концентрация возрастает до такой степени, что из-за флуктуаций могут образоваться пузырьки размерами 2 10 см. На поверхность этих пузырьков попадают молекулы поверхностно активных веществ, которые всегда, хотя и в малом количестве, присутствуют в жидкости. Мономолекулярный слой таких веществ на поверхности пузырька полностью останавливает диффузию газа из пузырька в жидкость, и даже в жидкости, где концентрация растворенного газа намного меньше насыщенной, такой пузырек будет жить длительное время. Броуновское движение пузырьков приводит к их столкновению и слиянию. Таким образом, возникают более крупные пузырьки, которые и обусловливают реальную кавитационную прочность жидкости. Зародышами кавитации могут служить и твердые несмачиваемые частички, а также газовые включения в трещинах и порах твердых поверхностей. В некоторых жидкостях, например в жидком гелии и водороде, зародышами кавитации являются паровые пузырьки, возникающие либо на теплых поверхностях вследствие локального вскипания, либо на треках пролета ионизующих частиц космического излучения. Это открывает возможности применить акустическую кавитацию для регистрации ионизующего излучения [29]. [c.159]

Для подавления света флуоресценции в опытах Ландсберга и Мандельштама к ртутным парам добавлялся молекулярный водород. Энергия диссоциации молекулы водорода (4,44 5в) близка к энергии ртутных термов 2 Р и 2 Ро, поэтому можно думать, что влияние водорода проявится в разрушении возбужденных состояний молекулы ртути, причем энергия возбуждения будет израсходована на диссоциацию молекулы водорода. Таким образом, ожидается, что интенсивность излучения люминесценции будет сильно подавлена в то время, как на селективном атомарном рассеянии влияние постороннего газа практически не скажется. Такое существенно различное влияние на резонансное излучение флуоресценции и на селективное атомарное рассеяние может быть пояснено следующим классическим рассмотрением. [c.230]

Механизм биологического действия ионизирующего излучения состоит в том, что оно вызывает ионизацию атомов (особенно атомов водорода) и разложение молекул внутри клеток биологической ткани, приводит к изменению и разрушению клеток, может породить явления (ожоги, малокровие и др.), представляющие опасность для организма. Опасность усугубляется еще тем, что организм непосредственно не отвечает болевыми реакциями на ионизирующее излучение. Последствия облучения проявляются не сразу, а лишь спустя несколько дней и порой приводят к таким необратимым процессам в организме, которые не поддаются лечению. Большие дозы радиоактивных излучений вызывают тяжелые заболевания животных и человека — лучевую болезнь. Поэтому при работе [c.217]

Постулаты Бора. В 1913 г. выдающийся датский физик Нильс Бор в работе О строении атомов и молекул предложил теорию атома водорода. Теория Бора хорошо известна она излагается во всех курсах физики. Поэтому мы лишь напомним вытекающие из этой теории формулы и затем сосредоточим внимание на интересующих нас вопросах испускания и поглощения излучения атомом. [c.64]

Практические применения радиационной химии можно подразделить на оборонительные и наступательные . На первом этапе развития ядерной промышленности в основном велись работы оборонительного плана по радиационно-химической защите материалов в реакторах и вообще в условиях высокой радиоактивности (в частности, в космосе). При сильном облучении металлы становятся склонными к коррозии, хрупкости, смазочные масла портятся, в изоляторах увеличивается электропроводность и т. д. Была проведена большая работа по изысканию материалов, стойких по отношению к облучению.. Так, было найдено, что из металлов в условиях облучения хорошо сохраняют свои антикоррозийные и механические свойства цирконий и его сплавы. Хорошей радиационной стойкостью обладают и некоторые полимерные материалы, например, полистирол, для которого малы выходы как сшивания, так и деструкции (радиационно-стабильные (обычно ароматические, см. п. 3) группы, не только сами устойчивы по отношению к излучению, но могут защищать от разрушения и другие полимерные молекулы, отсасывая от них энергию (так называемая защита типа губки). Применяется также защита типа жертвы . В этом случае защищающие молекулы, например, могут захватывать образующийся в радиационно-химическом процессе атомарный водород, препятствуя последнему реагировать с другими молекулами. [c.665]

Под влиянием ионизирующих излучений в полиэтилене происходят частичное отщепление водорода и поперечная сшивка молекул по освобождающимся боковым связям. [c.120]

Первым результатом воздействия излучения на молекулу воды, независимо от ее состояния, является, без сомнения, отрыв электрона и образование иона НзО" однако этот ион не может обладать какой-либо значительной длительностью жизни в жидкости. Вследствие того, что энергия растворения атома водорода высока, реакция [c.236]

Газы, в молекулах которых содержатся один или два одинаковых атома, полностью прозрачны для электромагнитного излучения при температурах ниже 10 000°К. Лишь многоатомные газы, имеющие несимметричные молекулы, обладают способностью к поглощению (а следовательно, и к излучению) электромагнитной энергии. Это такие газы, как водяной пар, углекислота, окись углерода, двуокись серы, аммиак, хлористый водород, углеводороды. [c.269]

Наиболее вероятное объяснение радиолиза воды дает так называемая теория свободных радикалов. В результате воздействия излучения на воду образуются свободные радикалы Н и ОН, а также молекулы Нг и Н2О2. Степень разложения воды при облучении оценивается количеством образующегося водорода. Выход газа на единицу поглощенной энергии принято выражать в виде значения О, которое показывает число молекул водорода, образовавшихся при поглощении 100 эв энергии. В работах Бойля было найдено, что 0н2 зависит от ряда факторов — типа излучения, концентрации урана и pH раствора. [c.20]

В качестве эталонного источника предлагается использовать стабилизированную водородную дугу. В отличие от дуги Болдта (см. стр. 249), сплошной спектр, излучаемый оптически тонкой плазмой, не соответствует излучению абсолютно черного тела. Интенсивность сплошного спектра может быть определена, если известна концентрация электронов и концентрация атомов водорода. При температуре дуги 13 000°К полосатый спектр молекулы водорода искажает результаты расчетов и источник [c.251]

В работе [185] использовалась установка, изображенная на рис. 7.7. Установка состояла из лампы, в которой возбуждалась резонансная линия водорода, источника водородных атомов, оптической системы, детектора, усилителей, модулятора магнитного поля. Атомы создавались в высокочастотном разряде (частота 2450 Мгц) при диссоциации водорода, содержащегося в смеси гелия с парами воды. Источник водородных атомов помещался на расстоянии 10 см от магнита, резонансное излучение от диссоциатора не попадало в рассеивающий объем. Концентрация атомов, дошедшая до этого объема, составляет A 10 атом1см . Скорость течения гелия 1 м/сек, давление гелия 1 тор. Атомы водорода рекомбинируют на платиновой сетке, пройдя объем, в котором наблюдается рассеяние, и попадают в резонансную лампу, где молекулы вновь диссоциируют и атомы водорода возбуждаются до уровня 2 Р. Такой процесс рекомбинации и диссоциации молекул водорода необходим для устранения поглощающего резонансное излучение слоя атомов водорода между лампой и рассеивающим объемом. Эксперимент заключается в наблюдении рассеяния излучения L . Рассеяние наблюдалось в направлении, перпендикулярном к направлению возбуждения излучения и направлению магнитного поля. Резонансная лампа изготовлялась из кварца и находилась на расстоянии 21 см от рассеивающего объема. Вместо окон из Mgp2, которые теряют свою прозрачность под действием излучения, употреблялись платиновые сетки. Они ставились на выходе из лампы и в том месте, где излучение входит в рассеивающий объем. Окно, обращенное к детектору, сделано из Mgp2. Оно не теряет свою прозрачность, так как интенсивность рассеянного света мала. Детектором служила ионизационная камера, наполненная N0, в качестве магнита использовался соленоид, обеспечивающий высокую однородность поля во всей области рассеяния (20 см ). Модуляция проводилась с частотой 17 гц. Напряженность поля измерялась с помощью зонда. Экспериментально определялась напряженность поля, при которой резонансная флуоресценция была максимальна. Пересечение уровней происходит при напряженности поля 3484 гс, что соответствует разности энергий между уровнями Рз,2 и 10969,13 Мгц или 0,3658901 см К В работе [181] эта же величина оказалась рав- [c.314]

Процесс многофотониой ионизации молекул привлек к себе внимание исследователей вскоре после создания лазеров. Однако уже первый эксперимент [1.24] с простейшей молекулой водорода показал на значительную сложность этого процесса по сравнению с процессом многофотонной ионизации атомов. Действительно, при фиксированной интенсивности излучения наблюдалось в одном лазерном импульсе как образование молекулярных ионов водорода, так и атомарных ионов (протонов). Если первые были очевидным результатом многофотоиной ионизации молекулы, то атомарные ионы могли быть образованы как в результате диссоциации образовавшегося ранее молекулярного иона, так и в результате диссоциации нейтральной молекулы водорода с последующей многофотонной ионизацией атомов. В дальнейшем было выполнено много исследований, позволивших лишь к настоящему времени детально изучить процесс диссоциативной многофотониой ионизации как двухатомных молекул, так и ряда многоатомных молекул [1.25-1.26 . Сказанное выше относится к полям оптического диапазона частот и [c.24]

Излучение изолированных атомов, например атомов разреженного одноатомного газа или пара металла (На, Н ), отличается наибольшей простотой. Электроны, входящие в состав таких атомов, находятся под действием внутриатомных сил и не испытывают возмущающего действия со стороны окружающих удаленных атомов. Спектры подобных газов состоят из ряда дискретных спектральных линий разной интенсивности, соответствующих различным длинам волн. При исследовании газов, состоящих из многоатомных молекул, спектр получается более сложным. Так, например, в спектре водорода (На) наряду с отдельными, довольно удаленными друг от друга линиями наблюдается большое число тесно расположенных линий (так называемый многолинейчатый или полосатый спектр водорода). [c.711]

При обсуждении спектра водорода упоминалось, что в нем наряду с дискретными спектральными линиями, составляющими серии, наблюдается ряд полос, которые при исследовании приборами с достаточной разрешающей способностью расчленяются на ряд тесно расположенных друг около друга линий, образуя так называемый многолинейчатый, или полосатый, спектр. Подобной особенностью отличаются и спектры других газов, молекулы которых состоят из двух или нескольких атомов. Наоборот, для одноатомных газов (благородные газы, пары металлов) характерны только линейчатые атомные спектры. Правда, при значительном давлении пары металлов (например Hg, 2п и др.), равно как и благородные газы, также излучают полосатые спектры, но, как показывают разнообразные исследования, при этих условиях в парах образуются нестойкие соединения типа Hg2, Пег, HgH, Сзо и т. д., т. е. молекулы, с существованием которых и связано излучение полосатых спектров. [c.744]

Атомы дейтерия присутствуют в обыкновенной воде в составе молекул тяжелой воды, т. е. молекул воды, в которых атомы водорода замещены атомами дейтерия. Пропорция атомов дейтерия в обыкновенной воде небольшая примерно один атом дейтерия приходится на пят1> с половиной тысяч атомов водорода. Поэтому линии излучения дейтерия по сравнению с линиями излучения водорода очень слабы. По сдвигу этих линий можно вычислить массу изотопов, а по интенсивности линий сделать заключение о концентрацшт изотопов. Этот метод анализа изотопного состава веществ по изотопическому сдвигу линий излучения широко используется в практике. - [c.91]

Как только плазма возникла, в ней начинает поглощаться лазерное излучение (обычно этому соответствуют температуры 5000-4- 12000 К). Поглощение в плазме обусловлено обратным тормозным эффектом, при котором свободный электрон погло щает фотон. Электрон переходит в более высокое энергетическое состояние непрерывного спектра. Для сохранения количества движения этот процесс должен происходить в поле иона,, атома или молекулы. На начальных стадиях пробоя число ионов мало, а температура газа остается низкой. Взаимодействие электрона с излучением происходит в этом случае в поле нейтрального атома или молекулы. Коэффициент поглощения связанный с обратным тормозным эффектом в системе, состоящей из нейтрального атома и свободного электрона, вычислен, например, для нейтрального водорода (в единицах СГС) [29] [c.103]

Излучение газов обусловлено колебательными движениями атомов в молекулах, возникающими при соударениях молекул. Газы, молекулы которых состоят из однородных атомов (водород, кислород и азот), практически не излучают тепловых лучей и совершенно лучепрозрачны. Тр ехатомные газы и газы, характеризуемые большей атомностью, обладают значительной поглощательной и, следовательно, лучеиспускательной способностью. [c.191]

Значительная часть (около 20%) энергии реакции синтеза выделяется а-частицами (энергия частиц порядка 3,5 МэВ), ионами изотопов водорода, атомами и молекулами этих газов, а также электромагнитным излучением различной энергии в обращенных к плазме поверхностных слоях первой стенки реактора. Это приводит к интенсивной эрозии поверхности в результате шелушения (блис-теринга) поверхности вследствие образования и разрушения поверхностных газовых пузырей, а также в результате катодного распыле ния, протекания химических реакций и т. д. Поверхностные повреждения материалов присущи только термоядерным реакторам и в настоящее время представляют одну из наибольших трудностей для конструкторов этих реакторов. [c.11]

Известно, что термомагнитный метод анализа, получивший развитие со времени работ Зенфтлебена и Лэрера в 1930—1940 гг., применим только для анализа кислорода и двуокиси азота, которые обладают парамагнитными свойствами, тогда как остальные газы слабо парамагнитны или диамагнитны. Оптико-акустический метод анализа, впервые в 30-х гг. предложенный советским ученым М. Л. Вейнгеровым и получивший широкое распространение в ряде стран под названием инфракрасного, является одним из наиболее универсальных методов. Однако этот метод также применим не во всех случаях и годен для анализа только тех газов, которые способны поглощать инфракрасные излучения, т. е. газов, молекулы которых состоят из двух или большего числа различных атомов напротив, оптико-акустический метод непригоден для анализа одноэлементных газов, какими являются кислород, азот, водород, гелий и др. [c.365]

Лазеры широко используются в химической спектроскопии, где их роль сводится не только к стимулированию химических реакций, но и к определению характера их протекания. Импульсные лазеры применяются для фотолиза веществ, в котором участвуют микросекупдные и наносекундпые импульсы. Однако использование пикосекундных импульсов позволяет повысить разрешение системы на трн-четыре порядка и открывает новые возможности для исследования фотофизических процессов. Большая мощность излучения лазера может быть вложена в малый объем твердого тела, жидкой или газовой среды, вызывая эффект пиролиза. Это может быть использовано в области микроскопических исследований, а также для ускорения специфических реакций и других целей. При определенных условиях лазеры могут служить для возбуждения определенной степени свободы в потенциально реактивных молекулах, приводя их таким образом к селективно возбужденной химической реакции. Этот метод может быть использован для исследований реакций при воздействии на них тепловым источником. Новым применением лазеров в химии является фотохимическое разделение изотопов, при котором используются такие положительные моменты, как высокая интенсивность, узкая полоса излучения и возможность настройки лазера на определенную длину волны. Облучая систему атомов или молекул, среди которых имеются изотопные элементы с несколько смещенной линией поглощения, можно возбудить их селективно и известным способом отделить от общей системы. Таким образом удалось разделить изотопы водорода (дейтерия), бора, азота, кальция, титана, брома, бария, урана и т. д. [238]. [c.222]

Первичные продукты реакции радиолиза проявляют свои окислительные и восстановительные свойства эти продукты могут реагировать между собой с образованием исходного вещества. Протекание обратной реакции — воздействия свободных радикалов на продукты разложения — тормозится присутствием примесей в воде и избытком перекиси водорода или кислорода в продуктах разложения, но ускоряется избытком водорода. Так как выход веществ, получающихся в результате протекания реакций разложения, пропорционален количеству образующихся молекул, а обратная реакция зависит от образования свободных радикалов, то величина разложения при данных условиях зависит главным образом от плотности ионизации излучения. Для изучения процесса радиолиза проведено большое количество исследований по облучению воды, содержащей О2, Нг и Н2О2, с помощью которых доказано, что протекают следующие реакции [c.21]

Излучение, длина волны которого меньше, чем длина волны видимой части спектра, оказывает определенное влияние как на мономеры, приводя их к полимеризации, так и на полимеры, деструктируя их или в некоторых случаях разрывая часть их молекул. В полиэтилене отрыв атомов водорода под действием ионизирующего излучения является положительным явлением, приводящим к образованию сетчатой структуры. Вместе с тем отрыв молекул хлористого водорода в полихлорвиниле под действием ультрафиолетового излучения — явление отрицательное, так как оно приводит к потемнению материала, и, кроме того, каждая оторванная молекула хлористого водорода облегчает отщепление других. [c.37]

Форма аппроксимации ур-ния состояния звёздного вещества, к-рое используется при М. з,, зависит от полной массы звезды, стадии ее эволюции и положения рассматриваемой точки относительно центра звезды. В недрах звёзд с массой 1 ЗЯШо 10 на стадии термоядерного горения водорода, на к-рой они проводят si 90% времени своей жизни, ионная компонента плазмы представляет собой идеальный газ и для него выполняется Бойля — Мариотта закон. Для более массивных звёзд необходимо учитывать давление и уд. энергию излучения. Отклонения газа от идеальности, связанные в первую очередь с кулоновским взаимодействием, существенно влияют на ур-ние состояния при 5И < ЮТ . На стадиях эволюции, следующих за термоядерным выгоранием водорода, т. е. при высоких Г и р, кроме отклонений от идеальности необходимо учитывать вырождение электронного газа, давление к-рого намного превосходит давление газа ионов. Во внешних, относительно холодных слоях звёзд Т 10 —10 К) возможны неполная ионизация вещества, образование молекул и пыли. На наиб, поздних стадиях эволюции, когда вещество сильно уплотнено, возникает необходимость учитывать эффекты общей теории относительности. [c.175]

УЛЬТРАФИОЛЕТОВАЯ АСТРОНОМИЯ — раздел наблюдательной астрономии, связанный с наблюдением ультра-фиолетового излучения космич, объектов, к-рое в астрономии условно делится на ближнее (3500—1000 А) и далёкое (жёсткое, >.< 1000 А). В коротковолновой области УФ-диапазон примыкает к мягкому рентг. диапазону (100— 300 А). В УФ-диапазоне расположены резонансные линии всех элементов, а также мн. линии и полосы молекул, включая полосы молекулярного водорода, одной из гл. компонент межзвёздной среды. В УФ-диапазоне велико поглощение космич. пыли. Кроме того, здесь находится и максимум излучения голубых горячих звёзд с эффективной температурой, превышающей 10 К. Б УФ-области расположены линии излучений корон и хромосфер холодных и горячих звёзд. Мн. внегалактич. источники (активные и сейфертовские галактики, квазары) также эффективно излучают в УФ-диапазоне. ТакшА образом, У. а. может [c.219]

В качестве примера химического лазера такого типа рассмотрим схему HF-лазера (рис. 4.15). Образование атомарного фтора в нем осуществляется в процессах диссоциахщи при смешивании SFe с нагретым до температуры свыше 2000 К буферным газом (азотом или гелием). При подаче в поток, содержащий атомарный фтор, молекулярного водорода начинается эффективное протекание реакций замещения с образованием возбужденных молекул HF. Попадая в оптический резонатор, эти молекулы испускают лазерное излучение. Достигнутая в настоящее время эффективность преобразования химической энергии в излучение в системах такого типа может составлять 12%. Мощность излучения химических [c.155]

В результате взаимодействия нейтронов с ядрами появляется вторичное излучение в виде у-квантов, протонов отдачи (особенно При упругом рассеянии на ядрах водорода), а-ча-стиц (ядер гелия) и продуктов радиоактивности образующихся изотопов (из которых наиболее существенны, с точки зрения воздействия на орбитальные электроны, изотопы с небольшим периодом полураспада). Эти вторичные излучения взаимодействуют с электронами атомов (молекул) вещества и вызывают собственно химические изменения, наблюдаемые в процессе и после облучения полимерных электроизоляционных материалов. При испытаниях образцов материалов толщина их не превышает обычно нескольких миллиметров, поэтому для взаимодействия ИИ по всей глубине-образца обычно бывает достаточно энергии электронов до 20 МэВ и протонов до W0 МэВ. Применение заряженных частиц с энергией менее 10 МэВ не вызывает наведения радиоактивности и дает возможность работать с образцами без какого-либо ограничения. Проникающая способность у-квантов и нейтронов (не имеющих зарядов) наибольшая, поэтому часто при испытаниях применяются источники у-квантоБ. [c.314]

Насыщенные углеводороды дают в результате облучения преимущественно газообразные вещества, особенно водород, и, кроме того, ненасыщенные соединения, которые затем, в свою очередь, объединяются в сложные молекулы большого веса. Вполне возможно, что соединения с большим молекулярным весом, возникающие в насыщенных углеводородах,, образуются из появивавшихся вначале ненасыщенных соединений. Ароматические соединения дают наименьший выход газов йз всех углеводородных веществ для этих соединений, например олефи-нов, наиболее характерен процесс образования больших молекул. Получающиеся в результате тяжелые вещества не представляют собой чистых полимеров, а являются сложными смесями, средний состав которых немного отличается от состава исходного вещества. Эти продукты образуются всегда ненасыщенными и очень легко реагируют с кислородом воздуха, что делает весьма трудным анализ и исследование этих веществ. Другие классы органических веществ, такие, как альдегиды, алкоголи, кетоны и галогенные соединения, реагируют под действием излучения столь же сложным образом, как и углеводороды. Всегда образуются продукты с высоким молекулярным весом. Даже окись углерода дает при облучении полимеризованный окисел углерода неопределенного состава. [c.232]

Излучение галактического межзвездного газа, находящегося преимущественно в состоянии нейтральных атомов водорода с температурой от десятков до тысяч градусов, наблюдается в диапазоне радиоволн. Моделирование структуры и эволюции галактик и всей Вселенной тесно связано с изучением природы радиолиний нейтрального водорода и возбужденных двухатомных молекул в источниках радиоволн сверхвысокочастотного диапазона - космических мазерах, сосредоточенных в газопылевых туманностях, а также природы первичного (реликтового) излучения (Рис. 1.4.5). Обнаружение этого излучения, равномерно заполняющего Вселенную, послужило толчком к разработке концепции горячей Вселенной и теории Большого взрыва , согласно которым Вселенная в прошлом прошла стадию плотной горячей плазмы в состоянии полного термодинамического равновесия с планковскгш спектром излучения, и ее постепенное охлаждение в ходе расширения от момента сингулярности отвечает также равновесному спектру при современной температуре излучения Т=2П К Зельдович и Новиков, 1975 Дорошкевич и др., 1976). Релятивистская теория однородной изотропной [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...