Разряды в газах

Тлеющий разряд. При понижении давления газа в разрядном промежутке разрядный канал становится более широким, а затем светящейся плазмой оказывается равномерно заполнена вся разрядная трубка. Этот вид самостоятельного электрического разряда в газах называется тлеющим разрядом (рис. 167). [c.171]

Никакой другой источник света не имеет сходного распределения энергии по спектру. Так, например, электрический разряд в газах или свечение под действием химических реакций имеет спектры, существенно отличные от свечения черного тела. Распределение энергии по спектру раскаленных тел также заметно отличается от свечения черного тела, что было выше проиллюстрировано (см. рис. 8.6) сравнением спектров распространенного источника света (лампы накаливания с вольфрамовой нитью) и черного тела. [c.409]

Счетчики с самостоятельным разрядом — счетчики Гейгера-Мюллера. При дальнейшем увеличения напряжения между стенками цилиндра и нитью частица, попадающая в счетчик, вызывает самостоятельный разряд в газе и большие импульсы разрядного тока, которые удается регистрировать при помош,и измерительных приборов. По такому принципу работает счетчик Гейгера—Мюллера, имеющий такое же устройство, что и пропорциональный. [c.41]

Такое состояние вещества встречается в звездах, в ионосфере Земли, при газовом разряде, в газах, нагретых до очень высокой температуры, в пламени, при взрывах и т. д. [c.215]

Газоразрядные счетчики похожи на ионизационные камеры тем, что во всех этих детекторах рабочим веществом является газ, к которому приложено электрическое напряжение, а регистрируется импульс напряжения, возникающий в результате разряда в газе при прохождении частицы. Главное отличие газоразрядных счетчиков от ионизационных камер состоит в том, что в первых существенную роль играет вторичная ионизация, обусловленная столкновениями первичных ионов с атомами и молекулами газа и стенок. [c.495]

Пробой воздуха развивается весьма быстро, поскольку он связан с разгоном электрическим полем частиц с большой подвижностью. При расстоянии между электродами 1 см пробой успевает завершиться за 10 —10 с. Поэтому практически скорость подъема напряжения на испытательном трансформаторе не влияет на электрическую прочность газов. Но при достаточно кратковременном воздействии напряжения, например отдельными импульсами, разряд в газе может и не оформиться, особенно при значительных расстояниях между электродами. В силу этого коэффициент импульса, равный отношению пробивного напряжения при импульсах к пробивному напряжению при постоянном токе или при 50 Гц, оказывается для газов больше единицы. Коэффициент импульса зависит от формы самого импульса, от формы электродов и расстояния между ними как правило, он не более 2. [c.66]

Скорости распространения электронных лавин к аноду, стримера к катоду и электронов с катодного пятна к аноду большие, поэтому пробой газа в однородном поле развивается весьма быстро. Например, пробой промежутка 1 см при нормальных атмосферных условиях завершается за 10" — 10" с. Благодаря большой скорости развития пробой газов на переменном напряжении с частотой 50 Гц происходит, если амплитудное значение приложенного напряжения достигает пробивного напряжения промежутка на постоянном токе. При кратковременном воздействии напряжения разряд в газе может не оформиться и пробивное напряжение повышается. Такое увеличение характеризуют коэффициентом импульса АГ п = [c.173]

Представление об электронной природе электрического пробоя дал в 1928 г. выдающийся советский электротехник А. А. Смуров. Оио заключается в следующем. Электроны, освобожденные электрическим полем у катода, перемещаются к аноду. В головной части лидера создается сильное электрическое поле, обусловливающее дальнейшую ионизацию, появление электронного объемного заряда и прорастание лидера к аноду. Внутри лидера имеются положительные ноны и электроны,, так же как и при разряде в газах. Ионизация атомов в этом объеме производится только электронами, ускоренными полем. Ударная ионизация электронами на пути лидера может продолжаться и после прорастания его до анода и завершается проплавлением диэлектрика электронным током. [c.39]

Допплеровский сдвиг и расширение ионных линий в положительном столбе электрического разряда в газах наблюдали С. Э. Фриш и Ю. М- Каган [ ]. Положительные ионы в плазме электрического разряда ускоряются электрическим полем по направлению к катоду. Кроме того, они принимают участие в беспорядочном тепловом движении, что вызывает как сдвиг, так и расширение ионных линий. Благодаря возникающей при этом анизотропии в движении ионов, ширина и сдвиг одной и той же ионной линии различны при наблюдении под разными углами к оси разряда. Экспериментально сдвиг и расширение наблюдались на линиях ионизованных инертных газов (Аг II, Кг И, ХеИ) с помощью эталона Фабри и Перо. Допплеровский характер сдвига был, во-первых, установлен на основании того факта, что он менял знак с изменением направления электрического поля во-вторых, в соответствии с допплеровским соотношением [c.486]

Леб Л. Основные процессы электрических разрядов в газах. - М. Изд. ГИТТЛ, 1951.-672 с. [c.313]

Л. Л е б. Основные процессы электрических разрядов в газах. ГИТТЛ, 1950. [c.149]

Химическая реакция может быть осуществлена либо ирн фотодиссоциации молекул, либо при электрическом разряде в газе, либо при взаимодействии соответствующих молекул и атомов и их соединений. В соответствии с этим и химические лазеры могут быть подразделены на три группы. Во всех случаях энергия, высвобожденная при химических реакциях, в той или другой мере превращается в энергию лазерного луча. Процесс, протекающий в лазерах первой группы, может быть представлен, например, следующим образом. Фотон, энергия которого hv больше энергии межатомной связи, взаимодействует с двухатомной молекулой Л 1 2. Энергия фотона затрачивается на диссоциацию молекулы на два атома и причем один из атомов оказывается в возбужденном состоянии [c.66]

В лазерах второй группы диссоциация происходит при электрическом разряде в газе. Например, в смесях Ne—О2 и Аг— основным процессом образования возбужденных молекул кислорода является квазирезонансная передача энергии от метаста-бильных атомов благородных газов к молекулам Оа- Возбужденная таким образом молекула кислорода О а, будучи энергетически неустойчивой, диссоциирует на атомы кислорода. В случае смеси Ne—О 2 диссоциация непосредственно приводит к появлению одного из атомов, находящегося в возбужденном состоянии. В случае Аг—О а атом кислорода оказывается на метастабильном уровне, который имеет большое сечение столкновения с электронами, переводящими кислород на верхний уровень рабочего перехода. В этих смесях при давлениях Ne и 63 соответственно 0,35 и 0,014 мм рт. ст. и при давлениях Аг и O.j соответственно 1,3 и 0,036 мм рт. ст. генерируется длина волны к = 0,8446 мкм. [c.67]

Большое техническое применение нашла так называемая электролюминесценция — излучение, сопровождающее электрический разряд в газах, при котором кине- [c.21]

РАЗРЯД (искровой имеет вид прерывистых зигзагообразных разветвляющихся нитей, быстро прекращающихся после пробоя разрядного промежутка уменьшения напряжения, вызванного самим разрядом кистевой относится к разновидности коронного разряда, сопровождающегося появлением искр вблизи острия коронный — высоковольтный самостоятельный разряд, возникающий в резко неоднородном электрическом поле вблизи электродов с большой кривизной поверхности (острие, проволока) лавинный электрический разряд в газе, в котором возникающие при ионизации электроны сами производят дальнейшую ионизацию несамостоятельный— газовый разряд, существующий при ионизации газа внешним ионизатором самостоятельный не требует для своего поддержания внешнего ионизатора тлеющий происходит самостоятельно в газе при низкой температуре катода, сравнительно малой плотности тока и пониженном по сравнению с атмосферным давлении газа электрический — прохождение электрического тока через вещество, сопровождающееся изменением состояния вещества под действием электрического поля) РАЗУПРОЧНЕНИЕ — понижение прочности и повышение пластичности предварительно упрочненных материалов, РАКЕТОДИНАМИКА — наука о движении летательных аппаратов, снабженных реактивными двигателями РАСПАД радиоактивный (альфа состоит в испускании тяжелыми ядрами некоторых химических элементов альфа-частиц бета обозначает три типа ядерных превращений электронный и позитронный распады, а также электронный захват гамма является жестким электромагнитным излучением, энергия которого испускается при переходах ядер из возбужденных энергетических состояний в основное или менее возбужденное состояние, а также при ядерных реакциях) РАСПЫЛЕНИЕ катодное — разрушение твердых тел при [c.269]

Распространение О. р. Как и др. электрич. разрядам в газах, О. р. свойственна тенденция распространяться плазменный фронт разряда может двигаться навстречу лазерному излучению. Эффекты распространения возникают вследствие ионизации газа перед фронтом плазмы. Когда холодный газ перед фронтом нагревается, ионизуется, он приобретает способность поглощать лазерный луч. Фронт разряда переходит на новое место, новая масса газа включается в разряд. Можно наблюдать и обращённую картину распространения, характерную для оптич. плазмотрона, когда плазменное образование локализовано в пространстве (в районе фокуса линзы, где интенсивность излучения максимальна), а холодный газ продувается через разряд. [c.450]

Гаэотрон — неуправляемый ионный двухэлектродный вентиль с накаливаемым катодом и с несамостоятельным дуговым разрядом в газе или парах металла (обычно ртути) может быть одно- и двуханодным применяется в мощных выпрямителях катод необходимо разогревать до включения анодного напряжения [3, 4]. [c.141]

Прибор ионный электровакуумный — электровакуумный прибор с электрическим разрядом в газе или парах к приборам такого типа относятся приборы с несамостоятельным разрядом — газотроны и тиратроны, приборы с тлеющим разрядом — газосветные и индикаторные лампы, ионные стабилитроны и другие, приборы с дуговым автоэлек-тронным разрядом—вентили ртутные, игнитроны и т.д. [4J. [c.151]

Механизм самостоятельного разряда. Развитие самостоятельного электрического разряда в газе протекает следующим образом. Свободный электрон под действием электрического поля приобретает ускорение. Если напряженность электрического поля достаточно велика, электрон лри свободном пробеге настолько увеличивает кинетическую энергию, что при соударе а1и с молекулой ионизует ео. [c.169]

Электрический разряд в газах бывает и нежелательным явлением, с которым в технике необходимо бороться. Так, например, коронный электрический разряд с проводов высоковольтных линий электропередач приводит к бесполезным потерям электроэнергии. Возрастание этих потерь с увеличением напряжения ставит ггредел на пути дальнейшего увеличения напряжения в линии электропередач, тогда как для уменьшения потерь энергии на нагревание проводов такое повышение весьма желательно. [c.172]

В подавляющем большинстве газовых лазеров инверсия населенностей создается в электрическом разряде. При этом электроны разряда возбул<дают газ, создавая инверсию населенностей уровней энергии ионов, нейтральных атомов, устойчивых и неустойчивых молекул. Газоразрядный метод применим для возбуждения лазеров как в непрерывном, так и в импульсном режиме. Электрический разряд в газе бывает самостоятельным и несамостоятельным. Несамостоятельные разряды могут быть получены в газах высокого давления и больших объемах. Переход к несамостоятельным разрядам позволил резко поднять мощность и энергию излучения прежде всего таких лазеров с большим КПД, как С02-ла-зеры. [c.895]

В жидкости, содержащей газы, пробой начинается с ионизации газовых включений, В результате ионизации температура стенок газовых включенйй возрастает, что приводит к вскипанию микрообъемов жидкости, примыкающих к включению. Объем газа увеличивается, включения сливаются, образуя между электродами мостик, по которому проходит разряд в газе. Причиной пробоя может стать трудноудаляемый слой газа толщиной 10- м на электродах, которые используются для определения Е р. Газы имеют малый коэффициент теплопроводности. Следовательно, слой газа на электродах образует участок с большим тепловым сопротивлением. В результате температура близ границы раздела жидкость — газ повышается, что приводит к вскипанию жидкости, а далее и к ее пробою. В процессе пробоя жидкости с большим содержанием газа (газовые включения), которые первоначально имеют сферическую форму, в электрическом поле деформируются. При дес юрмации они превращаются в эллипсоиды вращения, удлиняются и сливаются образуя сплошной газовый канал между электродами, что приводит К пробою. Для жидких диэлектриков с газовыми включениями цр увеличивается с ростом давления рис. 5.35,а), так как увеличиваются температура кипения и растворимость газа в жидкости, что затрудняет рост объема газовых включений. [c.176]

Отрицательное поглощение возможно лишь при неравновесном распределении атомов по уровням, когда верхние уровни относительно больи1е заселены, чем это имеет место при наличии термодинамического равновесия. При электрическом разряде в газах низкого давления и при наличии примеси, столкновения с атомами которой разрушают более низкие энергетические состояния или, наоборот, ведут за счет ударов 2-го рода к селективному заселению высоких уровней, возможно такое отступление от равновесия (см. стр. 463). Это позволяет экспериментально наблюдать отрицательное поглощение при свечении газов [c.418]

Казалось бы, что, подобно электронам, и положительные ионы, разогнанные полем, сталкиваясь с нейтральными частицами газа, должны вызывать ионизацию газа. В действительности при энергиях до сотен и тысяч электрон-вольт соударения положительных ионов с частицами газа непосредственно не приводят к ионизации газа. Такое различное действие электронов и положительных ионов на частицы газа объясняется тем, что электроны имеют значительно большую подвижность, чем ионы. Кроме того, отщепляемый электрон отталкивается электроном, столкнувшимся с частицей газа, и, наоборот, притягивается положительным ионом. Сказывается также и то, что для электрона длина свободного п-робега больше, чем для иона. Если положительный ион, разогнанный полем, испытывает соударение с периферическим электроном нейтральной частицы, то условия для отщепления электрона оказываются неблагоприятными, так как при большом различии массы энергия, отдаваемая электрону при ударе, мала. Ионизация при соударении ионов с частицами газа зависит от химической природы столкнувшихся частиц, ибо соударения являются элементарным актом химической реакции. При разряде в газе, находящемся между металлическими электродами, положительные ионы высвобождают электроны из металла, бомбардируя поверхность катода. [c.60]

При кратковременном воздействии токов короткого замыкания на землю подключение может осуществляться через грозовой разрядник (снимающий перенапряжение в результате разряда в газе) с напряжением срабатывания около 250 В. При длительном воздействии (влиянии рабочих токов) заземлители приходится подключать непосредственно, поскольку грозовых разрядников с напряжением срабатывания менее 65 В не имеется. Грозовые разрядники и подсоединительные кабели (предпочтительно типа NYY) должны иметь размеры в соответствии с ожидаемой токовой нагрузкой, которую можно приближенно определить по напряжению между трубопроводом и грунтом и по сопротивлению растеканию тока в землю с заземлителя. [c.442]

Линейная плотность ионизации. Двигаясь в электрическом поле, электрон приобретает способность ионизовать газ. Число ионизаций а/, которые в среднем производит электрон на едшмце своего пути в направлении поля, называется линейным коэффициентом ионизации или первым коэффициентом Таунсенда. Второе название обусловлено тем, что этот коэффициент был введен Таунсендом в его теор.чи несамостоятельного разряда в газе. Измеряется Л единицами длины в минус первой степени (м , см" ). [c.333]

А. Энгель, М. Штенбек. Физика и техника электрического разряда в газах, [c.149]

В, -а. X. разряда в газе зависит от давления и рода газа, материала катода, величины межэлектрод-ного расстояния, режима горения (стационарный или импульсный), присутствия Л магн. поля и т. д. Разл, участки В.-а.х. разряда в большой мере определяются приэлектродными iipone -сами, т.к. напряжённость электрич, поля в газоразрядной плазме обычно невелика (Е 5-ь 20 В/см) и не сильно зависит от условий разряда и разрядного тока. [c.336]

С Г. л. получена генерация на более чем 6000 отдельных линиях в очень широкой области спектра от вакуумного УФ до субмиллиметровых волн. Г. л. посвящается примерно половина научных публикаций по лазерам, из них более 60% — газоразрядным лазерам. Конструктивные особенности, мощность генерации, кпд п др. характеристики Г. л. меняются в очень широких пределах. Большое число Г. л. разл. типов выпускается серийно. -Г. Uempavi. ГАЗОВЫЙ РАЗРЯД — прохождение электрич. тока через газ, сопровождающееся совокупностью электрич., оптич. и тепловых явлений. Подробнее см. Электрические разряды в газах. [c.381]

ДИФФУЗНЫЙ РАЗРЯД — электрический разряд в газе в виде широкого размытого светящегося столба, не имеющего чётко выраженной пространственной структуры . Диффузным может быть любой разряд (напр., тлеющий разряд ИЛИ дуговой разряд) в зависимости от условий, к-рыо должны соответствовать теории Шотки положительного столба (отсутствие рекомбинации в об ьеме длина свободного пробега значительно меньше межэлектродного промежутка). Часто термин Д. р. употребляется как противопоставление коптрагиро еаппому разряду. [c.692]

КОРОННЫЙ РАЗРЯД — высоковольтный самостоятельный электрический разряд в газе достаточной плотности ( 1 атм), возникающий в резко неоднородном электрич. иоле вблизи электродов с малым радиусом кривизны (остриё, тонкие проволоки и т. п.). Бледно-голубое или фиолетовое свечение разряда по аналогии с ореолом солнечной короны дало повод к названию. Помимо излучения в видимой, УФ (гл. обр.), а также в более коротковолновой частях спектра, К. р. сопровождается движением частиц га.за от коронирующего электрода (т, н. злектрич. ветром), шелестящим шумом, иногда радиоизлучением, хим. реакциями (напр., об-ра.чованивм озона и окислов азота в во.здухе . [c.463]

НЕСАМОСТОЯТЕЛЬНЫЙ РАЗРЯД — элоктрич. ток в газах, существующий при заданной разности потенциалов лишь при наличии внеш, ионизатора (см. Электрические разряды в газах). [c.334]

ОПТИЧЕСКИЕ РАЗРЯДЫ — газоразрядные явления, аналогичные электрическим разрядам в газе, возникающие в воздухе или др. газе под действием мощных световых (лазерных) полей. До изобретения лазеров изучались и использовались газовые разряды в полях более низких частот, чем оптические в пост, электрич. поле, в ВЧ-, в СВЧ-полях. Лазерная техника открыла физике газового разряда оптич. диапазон. Различают два осн. типа О, р. 1) л а э е р н а я искра — оптич. пробой газа, т. е. бурное нарастание ионизации ранее не ионизированного газа 2) непрерывный О. р.— поддержание в газе уже имеющегося ионизов, состояния под действием светового излучения. [c.448]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...