Отклонение луча в призмах

Измерения с помощью отклонения луча в призмах производятся по принципу наименьшего отклонения. Минимально отклоненный луч определенной длины волны проходит призму симметрично углы входа, луча в призму и выхода равны. На основании соотношений углов в призме и закона преломления имеем [c.354]

Отклонение луча в призмах 704, [c.463]

Таким образом, показатель преломления п для рентгеновских лучей оказывается меньше единицы, хотя и отличается от единицы очень незначительно, ибо со очень велико. Удалось измерить показатель преломления, наблюдая отклонение рентгеновских лучей в призме из различных материалов. Для стекла при длине волны около 0,1 нм получено п = 0,999999 = 1 — 1 Ю . [c.563]

Для отклонения лучей служит призма 12, которая направляет часть света в окуляр. В фокальной плоскости окуляра, где расположена сетка 13, образуется изображение объекта. [c.99]

Для измерения п по углу преломления образцу из исследуемого материала придают форму призмы с преломляющим углом а и, добиваясь поворотом призмы 1 1ин. угла отклонения луча б (рис. 1, а), что имеет место при равенстве углов входа луча в призму и выхода из неё вычисляют п. по ф-ле [c.386]

При увеличении угла а и показателя преломления п угол отклонения луча й увеличивается до предельного значения, при к-ром наступает полное внутр. отражение на второй грани призмы и луч из призмы не выходит. Обычно призму устанавливают в положение мин. отклонения, что обеспечивает получение макс, разрешающей способности, отсутствие астигматизма и угл. увеличения, Для данных а и п при симметричном ходе лучей в призме угол отклонения О мин. значение принимает при условии [c.616]

Чувствительность потерь в резонаторе к разъюстировке в плоскости, содержащей ребро при вершине прямого угла призмы-крыши (угол а ), столь же велика, как и в плоском резонаторе в то же время небольшие отклонения луча в резонаторе (например, отклонения за счет термического клина в элементе) или призмы в плоскости, перпендикулярной к ребру, не ухудшают характеристик исходного резонатора. Возможное увеличение потерь в резонаторе при его разъюстировке на угол а" в направлении, перпендикулярном к ребру призмы, определяется виньетированием действующего поперечного сечения резонатора подобно тому, как это имеет место при разъюстировке устойчивых резонаторов с аберрациями второго порядка (см. п. 2.1) это увеличение может быть легко определено из геометрии резонатора. Так, если причиной разъюстировки является термооптическая клиновая деформация в активном элементе, приводящая к отклонению луча, проходящего через него, на угол а", то относительное изменение энергии излучения и(а")/ и(0) определяется формулой (2.10) величина уа в данном случае равна aid, где 1а — расстояние от апертурной диафрагмы 2 (активного элемента) до вершины призмы (рис. 3.16, а). [c.146]

Угловую дисперсию можно увеличить, если отказаться от симметричного хода лучей в призме (или от принципа наименьшего угла отклонения о). [c.187]

Условие минимума отклонения, как легко можно показать, соблюдается, когда ход лучей через призму симметричен, т. е. когда угол i входа лучей в призму и угол г выхода лучей из призмы равны между собой, а следовательно, равны и углы г и г. [c.70]

Слово дисперсия означает разброс, отклонение, рассеяние. Это слово используется для обозначения различных понятий. Например, в статистике дисперсией называют среднюю квадратичную ошибку или меру разброса значений случайной величины от среднего. В оптике под дисперсией понимают круг явлений, берущий начало в известных опытах Ньютона по различному преломлению цветных лучей в призме. Под дисперсией в узком смысле этого слова понимают зависимость показателя преломления от частоты п(ы) (или от длины волны Я). [c.80]

Если призма работает в минимуме отклонения, то это означает, что пучок света для некоторой длины волны проходит призму в направлении, параллельном основанию призмы. Вследствие этого углы входа луча в призму и выхода равны между собой (см. рис. 40.1). [c.291]

Если на призму направить монохроматический параллельный пучок лучей и изменять его угол падения, то соответственно будет изменяться и угол отклонения лучей. Угол отклонения минимальный при значении угла падения = г [55], т. е. в том случае, когда лучи в призме идут параллельно ее основанию (рис. 225, справа). При этом [c.348]

Для данных Лип угол отклонения принимает минимальное значение фо при симметричном ходе лучей в призме, т. е. при [c.352]

Этот луч может быть отклонен на тот же угол б эквивалентной тонкой призмой. Первая поверхность этой призмы составляет угол к/Нх с вертикалью, вторая — угол Л/ 2 (но отсчитанный в другую сторону). Поэтому угол а у вершины нашей воображаемой призмы равен + Угол отклонения луча такой призмой равен [c.455]

Существование двойного кругового лучепреломления в кварце можно обнаружить и с помощью одной призмы, вырезанной так, что ее оптическая ось перпендикулярна к плоскости, делящей пополам двугранный преломляющий угол. При наименьшем отклонении луч внутри призмы идет параллельно оптической оси, не испытывая обычного двойного преломления. Если падающий свет естественный или поляризован линейно и содержит только одну спектральную линию, то в минимуме отклонения при выходе из призмы спектральная линия расщепляется на две линии, из которых одна поляризована по правому, а другая по левому кругу. [c.578]

Для измерения п по углу преломления образцу из исследуемого материала придают форму призмы с преломляющим углом а и определяют п, добиваясь поворотом призмы миним. угла отклонения луча б (рис. 1, а), что имеет место при равенстве углов входа луча в призму ij и выхода из неё 2- При этом п определяют по формуле n=sin[(a+6)/2]/sin(a/2). Для определения этим методом п жидкости её заливают в тонкостенную [c.647]

Дисперсия призмы. В спектрографах призма располагается так, чтобы угол отклонения луча был минимальным. Поэтому, согласно формуле (7.20), волны различной длины отклоняются под разными углами (из-за зависимости п от Я). Принимая во внимание зависимость ф от п, а также зависимость п от Я и подставляя ф = ф имеем [c.192]

Преломление в призме. Пусть преломляющий угол призмы равен е (рис. 13.12) угол отклонения луча /, КВС = О. Из треугольника МВМ имеем [c.313]

Первые экспериментальные исследования дисперсии света, принадлежащие Ньютону (1672 г.) ), были выполнены по способу преломления в призме, представляющему и поныне хороший метод для демонстраций и исследований. Направляя пучок белого света от линейного источника (щель), параллельного ребру призмы, и проектируя изображение щели на экран, мы не только наблюдаем отклонение изображения (преломление в призме), но вследствие зависимости угла преломления от длины волны получаем изображение щели растянутым в виде цветной полосы (спектр). При сравнении спектров, полученных с помощью призм с равными преломляющими углами, но из разных веществ, можно заметить, что спектры не только отклонены на разные углы, что обусловлено разными значениями п для одной и той же длины волны А., но и растянуты на большую или меньшую длину вследствие различия в величине дисперсии для разных веществ. Так, при сравнении одинаковых призм из воды и сероуглерода мы увидим, что во втором случае спектр (от красных до фиолетовых лучей) в 5—6 раз длиннее, чем в первом. [c.540]

Преломление в призме. При обозначениях, принятых в 86, для отклонения луча при преломлении в призме имеем [c.886]

Бесконечно удаленная прямая линия, параллельная ребру призмы (например, изображение щели или спектральной линии S, расположенной в переднем фокусе объектива 0 коллиматора см. рис. И) и рассматриваемая через призму, кажется искривленной по дуге окружности с вогнутостью, обращенной в коротковолновую область спектра. Когда призма не находится в положении наименьшего отклонения лучей, кривизна и стрелка прогиба линий, рассматриваемых в задней фокальной плоскости объектива Oj, соответственно равны [74, 961 [c.37]

Угол наклона кассеты в точке на оси спектрографа (при условии, что на оси находится луч, проходящий призму в минимуме отклонения) [c.38]

Рис. 64. Отклонение луча призмой в главном ее сечении

Для постоянного значения угла а и при данном показателе преломления п вещества призмы угол о будет изменяться, если менять величину угла ii падающего луча SB с нормалью. Значение минимального угла отклонения Отш в зависимости от я и а призмы определяется по формуле [c.185]

Каждая призма обозначается двумя буквами и числом через знак тире. Первая буква указывает число отражающих граней, вторая буква — характер конструкции призмы. Число указывает угол отклонения осевого луча в градусах. [c.226]

По характеру отклонения луча призмы делятся на призмы с ходом осевого луча в одной плоскости и призмы с пространственным ходом осевого луча. [c.244]

Найдем ход лучей в отдельных призмах системы (см. рис. 2.2) при условии минимума отклонения, т. е. при Г = 1, но сначала рассмотрим ход лучей в одно призме, находящейся в однородной среде (рис. 2.3). Выражение для углового увеличения одной призмы получим из (2.4), положив / = 1. 2 [c.140]

Чему равен минимальный угол отклонения луча, прошедшего через равностороннюю призму (и = 1,5) Каким станет минимальный угол отклонения, если призму погрузить в воду (и = 1,33) [c.145]

Сталлов КЛН была определена методом минимального отклонения луча в призме из исследуемого материала (рис. 6.39). Двупреломление этого кристалла при комнатной температуре, равное 0,14, является самой большой величиной, наблюдаемой в сегнетоэлектрнческих [c.280]

Отводки для перевода ремня 563. Отклонение луча в призмах 704. Открытые работы 43, 766. Относительное понижение упрую-сти пара 172. [c.465]

Угол ш — отклонения монохроматиче ского луча в призме (фиг. 7) —опре деляется формулой [c.230]

Угловую Д1 сперсию можно увеличить, если отказаться от сймь тричного хода лучей в призме (или от принципа наименьшего угл отклонения о). В случае произвольного хода луча света в призах угле вая дисперсия призаь определяется по 4 >Р У-ле [c.130]

В монохроматорах часто применяют так называемые призмы с постоянным углом отклонения. На рис. 51, а приведена схема хода лучей в призме Аббе с постоянным углом отклонения ф = 90°, изготовленной из целого куска стекла. Как видно из схемы, эта призма как бы состоит из трех призм, из которых две призмы с преломляющим углом = 30°, а третья — призма полного внутреннего отражения. При установке призмы в положение наименьшего отклонения лучи в иризме проходят параллельно основа- [c.78]

Показатель преломления здесь меньше единш1,ы, хотя и очень мало отличается от нее. Его удалось измерить, наблюдая отклонение рентгеновских лучей в призме из различных материалов, хотя этот метод и не может дать большой точности. [c.527]

Угол между направлением лучей различных длин волн (угловая дисперсия Аф/AJi) определяется числом призм, их материалом и величиной преломляющих углов. Некоторые из призм описаны в 86. Дисперсия в призме зависит также от ее положения в параллельном пучке лучей. Дисперсия сильно возрастает, если угол падения лучей становится меньше угла, соответствующего положению минимального отклонения (см. 86). Однако при таком положении ширина выходящего пучка становится значительно меньше ширины падающего, и призма действует как телескопическая система, дающая увеличение (см. упражнение 111). Это обстоятельство невыгодно отзывается на светосиле спектрального аппарата. Впрочем, благодаря значительному увеличению угловой дисперсии при такой установке призм можно применять более короткофокусные и, следовательно, более светосильные камерные объективы. Поэтому такие системы иногда применяются (В. М. Чула-новский), хотя в большинстве спектрографов призму располагают в минимуме отклонения. Расстояние на пластинке между линиями разной длины волны (линейная дисперсия XIIАХ) зависит от фокусного расстояния f объектива камеры [c.339]

В силу того что коэффициент отражения от поверхности призмы минимален при нормальном падении лазерного луча, в однопризменных дефлекторах выбирается прямоугольная призма (рис. 53, а). В этом случае при отсутствии электрического поля на электродах прошедший через призму луч будет отклонен на некоторый угол согласно закону прохождения луча через призму. Для компенсации этого явления часто используют систему из двух призм (рис. 53, б). Здесь направление вышедшего из системы луча совпадает с направлением падающего. [c.86]

В спектрографе Хоустона [Л,98] (рис. 28, а) основным элементом является совокупность призмы АВС с плоским зеркалом ВМ. Эти две детали смонтированы на вращающемся вокруг оси основании. Ось вращения О закреплена в точке пересечения плоскости биссектрисы преломляющего угла призмы и плоскости зеркала. Эта установка позволяет достигнуть постоянного отклонения для лучей, пересекающих призму в минимуме отклонения. Пусть точка О является проекцией оси вращения если луч РС1В.8Т пересекает призму в минимуме отклонения, его путь внутри призмы будет параллелен больщому основанию ВС образует с осью симметрии АО [c.53]

Для определения изменения габаритного хода лучей следует заменить призму зеркалом, дающим отклонение оптической оси на тот же угол без смещения оси (число отражений Б зеркале в этом случае равно единйце, независимо от числа отражений в призме). [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...