Диффузия массовая

Диссоциация 29 Диффузия массовая 18 [c.311]

Массовые потоки вещества обусловлены концентрационной диффузией и вынужденным движением смеси. Так для gl можно записать [c.261]

Плотность массового потока вещества может быть выражена через градиент осредненной во времени концентрации, но в этом случае в законе Фика коэффициент молекулярной диффузии D надо заменить на D + D , где D — коэффициент турбулентного переноса вещества. В этом случае дифференциальное уравнение массообмена для турбулентного потока приводится к виду [c.262]

Следует заметить, что подобными могут быть только явления одинаковой природы, описывающиеся одинаковыми аналитическими зависимостями. Так, формулы для плотности теплового потока при теплопроводности (закон Фурье) и для плотности массового потока при молекулярной диффузии (закон Фика) имеют одинаковую структуру. Но явления теплопроводности и диффузии качественно различны и потому не могут быть подобными Явления, описываемые одинаковыми уравнениями (или системой уравнений), но имеющие различную физическую природу, называются аналогичными. [c.267]

Эти соотношения являются начальными условиями для решения нестационарной задачи о диффузии вихря. При отсутствии влияния твердых границ или иных возмуш,ений естественно считать, что все время движения и, = = О, т. е. частицы перемещаются по круговым траекториям. Поэтому, пренебрегая влиянием массовых сил (считая, например, что вихревая нить вертикальна), движение можно описать уравнением Навье—Стокса (5.14) в цилиндрических координатах, которое в данном случае примет вид [c.302]

Система (1.34) содержит Л/ — 1 независимое соотношение. Вывод этих равенств можно найти в монографии [9]. В соотношениях (1.34) DYj — бинарные коэффициенты диффузии, D] — коэффициенты термодиффузии. Первый член в правой части равенства (1.34) порождается массовой диффузией, второй — бародиффузией, третий — термодиффузией. [c.18]

Указанные уравнения движения энергии и диффузии тождественны, при этом относительные распределения скорости, температуры и массосодержания (массовой доли) диффундирующего компонента — тождественны. [c.151]

Ввиду важности газодинамических уравнений реагирующей смеси газов мы дадим их вывод путем составления уравнений балансов, как это обычно делают в гидродинамике. Выделим в газе некоторый объем V, движущийся со средней массовой скоростью Vq. Поток массы компонента а через поверхность объема за счет диффузии ja = X [c.179]

Уравнение энергии записано в форме, аналогичной первому закону термодинамики. Левая часть уравнения соответствует изменению со временем кинетической и внутренней энергии движущегося объема. Первый член правой части учитывает работу массовых сил, второй — работу сил давления, третий — работу сил трения, четвертый — поступление энергии в объем за счет теплопроводности, пятый— за счет диффузии. Поскольку, как уже упоминалось, масса М объема V, движущегося со средней массовой скоростью, сохраняется, возможно обычное преобразование [c.180]

Скорости образования -компонентов за счет всех химических реакций, вообще говоря, зависят от концентраций Со. (см. 2.9 и (5.1.16)). Таким образом, уравнения неразрывности для компонентов, записанные через массовые концентрации отдельных компонентов смеси, неоднородны из-за наличия гомогенных химических реакций в потоке газа. Иногда удобно оперировать с однородными уравнениями. При отсутствии внутриядерных реакций из р уравнений неразрывности могут быть получены V однородных уравнений диффузии для элементов, где V — число элементов в смеси газов. Действительно, так как элемент в химических реакциях не образуется и не исчезает, то [c.183]

Значение А/н зависит от разности концентраций в пределах к.и.с Ас, а также от крутизны кривой, определяющей вид функции температуры насыщения раствора (смеси) от концентрации. При одинаковом Ас значение А н будет тем больше, чем больше производная (1 н/<3с. Если производная dt /d характеризует свойства раствора (смеси), то Ас зависит не только от свойств последних, но и от режимных параметров, ири которых происходит процесс кипения. Так, Ас возрастает с ростом массовой скорости испарения /о, которая, в свою очередь, пропорциональна плотности теплового потока q. Следовательно, A q. С ростом коэффициента диффузии D разность концентраций в к.п.с. уменьшается. Наложение турбулентного обмена на процесс молекулярной диффузии также способствует снижению Ас, поэтому при проведении процесса в условиях вынужденного движения с ростом скорости w разность концентраций Ас уменьшается. [c.345]

При выводе принято, что в момент времени т=0 раствор находится в равновесии с паром растворителя. В момент времени t>0 раствор начинает испаряться с плоской поверхности раздела фаз с по-, стоянной массовой скоростью Jo. Для простоты рассмотрен процесс чистой диффузии . [c.345]

А — массовое число ядра суммарное число протонов н нейтронов скорость выхода активности атомный вес D — коэффициент диффузии продуктов деления в ядерном горючем D — коэффициент диффузии продуктов деления в зазоре под оболочкой твэла Е — энергия ЕС —процесс захвата [c.106]

Рассматривая полученные зависимости, можно констатировать, что в качестве расчетных потенциалов, характеризующих движущую силу массообмена в контактных аппаратах, можно применять различные величины молярные или массовые концентрации компонентов, их парциальные давления и влагосодержание газа. В расчетных зависимостях для контактных аппаратов перечисленные потенциалы обычно применяют в виде разностей (например, разность потенциалов в ядре потока газа и на границе с жидкостью) [29]. При этом осреднение коэффициента диффузии, особенно для неизотермических условий и при широком диапазоне параметров среды, может существенно искажать резуль- [c.47]

Мы будем рассматривать только вынужденное движение (когда поле скорости не зависит от поля температуры) при отсутствии массовых сил и при постоянных физических свойствах жидкости. Влияние на теплообмен зависимости физических свойств от температуры рассматривается в гл. 12. Постоянство физических свойств обусловливает отсутствие градиентов концентрации в поле течения. Поэтому влияние на теплообмен диффузии в пограничном слое в этой главе не рассматривается. Этот вопрос обсуждается в гл. 14. Здесь мы ограничимся только анализом течений с умеренной скоростью, что позволяет пренебречь диссипативным членом уравнения энергии. Анализ теплообмена в высокоскоростном пограничном слое проводится в гл. 13. [c.245]

Проанализируем (в координатах х, у) плоский пограничный слой в рассматриваемой фазе. Исследуем только стационарное течение (в отсутствие массовых сил) со скоростью, позволяющей пренебречь в уравнении энергии диссипативным членом и членом с градиентом давления. При этом справедливы следующие полученные в гл. 4 дифференциальные уравнения пограничного слоя уравнение диффузии /-компонента смеси (4-16) [c.356]

В потоке смеси газов среднюю массовую скорость можно выразить как w = piW Lpi, где рг — плотность г-го газа — его средняя скорость. Скорость г-го газа в смеси отличается от скорости смеси ю на величину скорости диффузии Сг (скорость диффузии — скорость, [c.325]

Наличие химических превращений оказывает существенное влияние на процессы тепло- и массопереноса в реакторе. К реагирующему потоку газа тепло передается от стенки реактора, и, следовательно, имеется градиент температур по ладиусу трубы. Радиальный температурный градиент приво- ит к изменению константы скорости реакции по радиусу еактора. Кроме того, при наличии радиального градиента орости время контакта также переменно по радиусу. Оба "И фактора вызывают изменение степени конверсии в ра- лальном направлении. Это приводит к возникновению радиального градиента концентраций. Градиент концентраций компонентов вызывает их взаимную диффузию. Массовый поток компонентов смеси приводит к увеличению теплового потока [31. [c.133]

На фиг. 2.20 показана интенсивность турбулентности потока для различных размеров и расходов переносимых твердых частиц (массовый расход вещества частиц во всех случаях от 90 до 180 г1сек). Из фиг. 2.20 с.ледует, что при содержании частиц до 0,06 3 на 1 3 воздуха, реа.лизованном в этих экспериментах, их присутствие не оказывает существенного влияния на турбулентность воздушного потока. То же самое подтверждается данными о коэффициенте турбулентной диффузии и масштабе турбулентности, приведенными на фиг. 2.21 и 2.22. Измеренные значения коэффициента турбулентной диффузии несколько превышают полученные для случая круглой трубы. Коэффициенты диффузии при турбулентном течении в трубах впервые измерены в работе [c.90]

Турбулентная струя. Турбулентные струи были исследованы Толмином [8161, расширившим теорию пути перемешивания Прандтля [6861, и Хоуартом [3541, использовавшим вихревую теорию турбулентного смешения. Льюис и др. [4821 провели экспериментальное исследование струи воздуха, содержащей твердые частицы диаметром от 0,295 до 0,15 мм. Они рассматривали задачу в рамках турбулентной диффузии и применили метод Толмина, показав, что наилучшее согласие получается при С = = (длина смешения/г) яй 0,0086 и = г1гС 1 . Сравнение отношения массовых расходов (ррП7р)г/(ррЦ р)г=о с экспериментальными результатами показано на фиг. 8.16. Авторы работы [4821 показали, что [c.379]

Как уже указывалось выше, формула (2.2.28) получена для единичной газовой струи, контактирующей с жидкостью. Данный элементарный акт имеет ме сто при работе контактного устройства в виде ситчатой или провальной тарелки при таких расстояниях между отверстиями, когда взаимным влиянием отверстий можно пренебречь. В этом случае уравнения Навье-Стокса и конвективной диффузии, записанные в виде (2.2.1)-(2.2.3) для одинхэчной струи, будут также практически справедливы и для группы отверстий. Таким образом, чтобы формулу (2.2.28) применить к массовому барботажу, которое имеет место при работе в массообменных аппаратах с сит хатыми тарелками, необходимо изучить характер изменения массопередачи при переходе от единичного акта контактирования к массовому барботажу. [c.63]

Наконец, анализ третьего члена формулы (3.6.19) позволяет заключить, что диффузия может возникать вследствие действия массовых сил. Такое явление называют динс-диффузией. [c.121]

Здесь (ро)а1 — массовая скорость уноса вследствие конвекции и диффузии (ро)аш,, фа (р )ашг — массовые скорости поступления вследствие диспергирования исходного вещества и материала скелета aslФl заФг—массовая скорость поступления -компонента вследствие гетерогенных реакций, протекающих при взаимодействии молекул газового потока с исходным веществом и конденсированным продуктом реакции фз (рц)аш> — массовая скорость поступления -компонента вследствие фильтрации ра1 и р , — количество граммов -компонента в единичном объеме исходного вещества и конденсированного продукта реакции соответственно. [c.247]

Описанный выше прием был использован для определения характеристик замороженного многокомпонентного пограничного слоя (напряжения, трения, плотности теплового и диффузионного потоков, концентрации компонентов) на границе раздела сред при наличии сильного вдува или отсоса в работах Э. А. Гершбейна. Показано, что в нулевом приближении эти характеристики с достаточной степенью точности могут быть получены из простых алгебраических уравнений. Установлено, что конвективный тепловой поток на поверхности твердого тела экспоненциально убывает с ростом массовой скорости уноса. В ряде случаев вычисленные эффективные коэффициенты диффузии изменяются с ростом массовой скорости уноса от оо до — оо. Этот факт свидетельствует о том, что эффективные коэффициенты диффузии являются вспомогательными коэффициентами, которые, аналогично коэффициенту теплоотдачи, в ряде случаев не имеют никакого физического смысла. [c.431]

Если В1ремя контактирования больше времени химической реакции, то горение относят к диффузионному, в обратном случае горение относят к кинетическому. Изображая графически изменение скорости горения топлива (рис. 2-3) в зависимости от температуры при постоянной массовой концентрации окислителя, можно показать, что s соответствии с уравнением Аррениуса (2-4) скорость реакции с ростом Т сильно увеличивается (кривая /). Область горения, ограниченная осью ординат и кривой /, называют кинетической осью абсцисс и кривой 2 —диффузионной областью горения. Между кривыми / и 2 существует область 3, в которой скорости химических реакций соизмеримы со скоростями диффузии. [c.44]

Из этого уравнения вытекают важные следствия. Вместо средней массовой скорости и в определении векторов диффузии [уравнение (3.68)] можно использовать любую другую фиксированную скорость Lda- При любых тэких зэменэх величина прироста энтропии по уравнению (3.73) остается неизменной. Так, например, можно в качестве такой фиксированной скорости пользоваться макроскопической скоростью компонента II. Тогда уравнение (3.73) принимает простую форму [c.53]

Основная и важнейгаая особенность процесса Г.— способность к распространению в пространстве. Вследствие процессов переноса диффузии и теплопроводности) теплота или активные центры, накапливающиеся в горящем объёме, могут передаваться в соседние участки горючей смеси и инициировать там Г. В результате возникает движущийся в пространстве фронт Г., его скорость и наз. линейной скоростью Г. Массовая скорость г. т—ри, где р — плотность исходной смеси. В отличие от детонации, где хим. реакция возникает в результате быстрого и сильного сжатия вещества удари,ой волной, скорость Г. невелика (10 —10 м/с), поскольку оно обусловлено сравнительно медленными нроцесса.ми переноса. Если движение газовой среды турбулентно, то скорость Г. увеличивается вследствие турбулентного перемешивания. [c.516]

Т. о., при М. т. происходит чрезвычайно сложное взаимодействие фаз, сопровождающееся различными физ.-хим. процессами, изменяющими состав, газодв-намич. и термо динамич. параметры каждой из фаз, их массовую долю и размеры включений (жидких либо твёрдых частиц, пузырьков). При взаимодействии фаз происходит обмен массой, импульсом и энергией. При М. т. процессы диффузии, вязкого взаимодействия, тур- [c.164]

В жидкостях теряют смысл понятия времени и длины свободного пробега частиц (неприменимо кинетич. ур-ние Больцмана для одночастичной ф-ции распределения). Аналогичную роль для жидкости играют величины Т1 II 1 — время и длина затухания пространственно-временных корреляционных функций динамич. переменных, описывающих потоки энергии и импульса Т1 и характеризуют затухание во времени и пространстве взаимного влияния молекул, т. е. корреляций. Для жидкостей полностью остается в силе понятие гид-родинамич. этапа Р. и локально-равновесного состояния. В макроскопически малых объемах жидкости, но ещё достаточно больших по сравнению с длиной корреляции локально-равновесное распределение устанавливается за время порядка времени корреляции (т т ) в результате интенсивного взаимодействия между частицами (а не только парных столкновений, как в газе) эти объёмы по-прежнему можно считать приближённо изолированными. На гндродивамич. этапе Р. в жидкости термодинамич. параметры и массовая скорость удовлетворяют таким же ур-ниям гидродинамики, теплопроводности и диффузии, как и для газов (при условии малости изменения термодинамич. параметров и массовой скорости за время т, и на расстояниях [c.328]

Если Ц. с. равна кулю по любому контуру, проведённому внутри жидкости, то течение жидкости— звихре-вое, или потенциальное, и потенциал скоростей—однозначная ф-ция координат. Если же Ц. с. по нек-рым контурам отлична от нуля, то течение жидкости либо вихревое в соответственных областях, либо безвихревое, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения многосвязная). В случае потенц. течения в многосвязной области Ц, с. по всем контурам, охватывающим одни и те же твёрдые границы, имеет одно и то же значение. Ц. с. широко используется как характеристика течений идеальной (без учёта вязкости) жидкости. По динамич. теореме Томсона (Кельвина) Ц. с. по замкнутому жидкому контуру остаётся постоянной во время движения, если, во-первых, жидкость является идеальной, во-вторых, давление (газа) жидкости зависит только от плотности, в-третьих, массовые силы потенциальны, а потенциал однозначен. Для вязкой жидкости Ц. с. со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. При плоском циркуляц. обтеканий контура идеальной несжимаемой жидкостью, при к-ром скорость на бесконечности отлична от нуля, воздействие жидкости на контур определяется по Жуковского теореме и прямо пропорционально значению Ц. с., [c.441]

Смотреть страницы где упоминается термин Диффузия массовая : [c.195] [c.136] [c.293] [c.429] [c.405] [c.197] [c.149] [c.23] [c.329] [c.204] [c.50] [c.69] [c.413] [c.18] [c.434] [c.369] [c.572] [c.663] [c.327] [c.34] [c.324]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...