Давление точки на поверхность

Прн условиях предыдущей задачи, считая ось конуса направленной по вертикали вверх и учитывая силу тяжести, определить давление точки на поверхность конуса. [c.232]

Давление точки на поверхность 117 Даламбера принцип 92, 458 Движение абсолютное 57 [c.511]

Тяжелая материальная точка движется по внутренней поверхности параболоида, ось которого вертикальна, а вершина находится на поверхности Земли. Составить лагранжиан и найти реакции связи с помощью метода множителей Лагранжа, Показать, что давление точки на поверхность параболоида пропорционально радиусу кривизны параболы в этой точке. [c.70]

Показать, что множитель Х в этой задаче пропорционален микроскопическому упругому проникновению в глубь сферы, вызываемо.му давлением точки на поверхность сферы. Множитель л, а вместе с ним [c.172]

Определить силу давления точки на поверхность цилиндра. [c.22]

Для определения давления точки на поверхность конуса можно было бы воспользоваться естественными уравнениями движения, но такой путь оказывается сложным, поскольку он требует знания траектории точки. Поэтому рассмотрим векторное уравнение движения точки [c.283]

Давление точки на поверхность равно по величине и противоположно по направлению силе реакции N, которая зависит от активных сил, действующих на точку, и ускорения, с которым движется точка. Для определения давления требуется знать проекцию ускорения точки на нормаль к поверхности конуса. Определяя ускорение при помощи теоремы Кориолиса, заметим, что относительное ускорение направлено по образующей конуса, а в переносном движении точка движется по окружности, плоскость которой ортогональна к оси г и имеет касательную и нормальную составляющие ускорения (рис. 171). Нор- [c.283]

Если температура поверхности нагрева, соприкасающейся с жидкостью, выше температуры кипения этой жидкости при данном давлении, то на поверхности возникают пузырьки пара. При достижении определенных размеров пузыри отрываются от поверхности и всплывают наверх на их месте возникают новые пузырьки. Процесс кипения продолжается до тех пор, пока не испарится вся жидкость или пока температура стенки не станет меньше температуры кипения. [c.316]

Давление точки на поверхность равно по величине и противоположно по направлению силе реакции М которая зависит от действующих активных сил и от величины и направления ускорения точки. Для определения давления требуется знать проекцию ускорения точки на нормаль к поверхности конуса. При [c.66]

Если температура поверхности тела tw>ts (где 1 - температура насыщения жидкости при данном давлении), то на поверхности будет происходить кипение этой жидкости. [c.515]

Для точек на поверхности крышки (г иие избыточного давления [c.84]

Тяжелая точка М массы т движется по внутренней поверхности круглого цилиндра радиуса г. Считая поверхность цилиндра абсолютно гладкой и ось цилиндра вертикальной, определить давление точки на цилиндр. Начальная скорость точки равна по величине оо и составляет угол а с горизонтом. [c.231]

Точка М массы т движется по гладкой поверхности полусферического купола радиуса Я. Считая, что на точку действует сила тяжести, параллельная оси г, и зная, что в начальный момент точка имела скорость Нд и находилась на высоте ко от основания купола, определить давление точки на купол, когда она будет на высоте к от основания купола. [c.231]

Заметим, что при наличии относительного движения фаз (Уз1 = 0) давление в разных точках на поверхности сферы г = а разное. При наличии однородного давления на стенке пузырька должна нарушиться его сферичность. [c.128]

Давление света с точки зрения квантовой теории света. Величину давления света можно вычислить, исходя также из квантовых представлений. С точки зрения теории фотонов давление света на поверхность происходит в результате передачи светом импульса при поглощении и отражении поверхностью. [c.352]

Теорема Эйлера находит широкое применение в гидравлике. На основании этой теоремы можно, например, найти давление воды на водопроводную трубу. Для этого нужно рассматривать воду в части трубы как часть трубки тока. Главный вектор поверхностных сил в этом случае складывается из реакций стенок трубы и гидродинамических давлений, приложенных в поперечных сечениях трубы к поверхности жидкости. Если определить гидродинамические давления непосредственным измерением, то теорема Эйлера дает возможность найти главный вектор реакций стенок трубы, а следовательно, и главный вектор давления воды на поверхность трубы. Это давление называется реактивным. [c.54]

Для определения константы поместим начало координат в точку на поверхности жидкости и обозначим давление в этой точке через рз (обычно это атмосферное давление). Тогда, вводя за определение давления в жидкости величину [c.140]

Для определения коэффициента давления в произвольной точке на поверхности консоли (например, в точке А, рис. 8.9) необходимо использовать зависимость [c.218]

Соответствующая зависимость для коэффициента давления в точках на поверхности крыла между передней кромкой и линией Маха имеет вид [c.222]

Коэффициент давления в любой точке на поверхности крыла в области между передней кромкой и линией Маха (в частности, в точке В рис. 8.13) один и тот же. [c.223]

С увеличением угла конуса Рк возрастает и угол скачка 0с, что влечет за собой более интенсивный разогрев газа около конуса, повышение на нем давления р и температуры Тк- Следствием разогрева газа является возрастание степени его диссоциации. Этот процесс происходит с поглощением теплоты, что вызывает снижение температуры Т на поверхности конуса по сравнению с той, которая была бы в газе, если в нем не происходило физико-химических превращений. Расчеты показывают также, что давление Рк на поверхности, вычисленное с учетом диссоциации, мало отличается от давления, рассчитанного без ее учета. [c.489]

Так как движение в возмущенной области около конуса, находящегося под углом атаки, обладает свойством конического течения, в соответствии с которым коэффициент давления р на поверхности конуса зависит лишь от координаты у, то приведенное выражение можно представить в виде [c.491]

Далее по (6.2.13) определяем отношения давлений в различных точках на поверхности сферического тела и помещаем их в табл. 6.2.2. [c.401]

Если обозначим величину давления в любой точке на поверхности цилиндра через р, то уравнение Бернулли для нулевой линии тока примет вид [c.169]

В соответствии с основным уравнением гидростатики давление, действующее на поверхность жидкости, равномерно распределяется по площади фигуры, а потому точка приложения силы поверхностного давления Рд = Ро будет совпадать с центром тяжести фигуры. Наоборот, точка приложения силы весового гидростатического давления, распределяющегося по площади фигуры неравномерно, увеличиваясь с глубиной погружения, будет лежать ниже центра тяжести. Если на фигуру со всех сторон действует атмосферное давление, что наиболее часто имеет место на практике, то положение центра давления не зависит от величины силы поверхностного давления, а зависит только от величины силы весового давления, действующего на фигуру. В другом случае, когда поверхностная сила отлична от силы атмосферного давления и действует только с одной стороны фигуры, точка приложения силы абсолютного гидростатического давления будет лежать между центром тяжести фигуры и центром давления, соответствующим весовому гидростатическому давлению. [c.44]

На рис. 16 показан резервуар, наполненный жидкостью, на поверхность которой действует давление ро, меньшее атмосферного (например, из резервуара часть воздуха откачана вакуум-иасосом). В точке k на глубине h к резервуару присоединена изогнутая iy-образная трубка, с помощью которой можно измерить давление в этой точке (такая трубка называется обратным пьезометром, или вакуумметром). Так как давление, действующее на поверхность жидкости в резервуаре ро, меньше атмосферного, уровень жидкости в трубке понизится по сравнению с положением точки к, на величину [c.38]

Известно (см. 34), что на участках АВ и АО движение ускоренное, на участках ВС и ОС замедленное, в критических точках на поверхности цилиндра А и С скорость равна нулю, в точках В и О — удвоенной скорости невозмущенного потока. Поэтому в критических точках давление принимает максимальное значение, а в точках В и О—минимальное. Вследствие симметрии [c.251]

Для точек на поверхности крышки 2 = 0 и распределение избыточного давления [c.88]

Лпл = по кПа) то на поверхность жидкости в трубке наложен поршень, развивающий давление или или (рис. 1-5). [c.18]

Интенсивность излучения для определенной точки на поверхности тела может быть неодинаковой по различным направлениям. Если is по всем направлениям будет одинаковой и излучение исходит с поверхности твердого тела, то оно называется диффузным. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. [c.404]

При обтекании тел безграничным потоком максимальное значение величины скорости достигается на поверхности обтекаемых тел. При установившемся обтекании согласно интегралу Бернулли максимальной скорости в потоке соответствует минимальное значение давления. Следовательно, точка с минимальным давлением находится на поверхности тела. Кавитация впервые возникает в области, близкой к минимуму давлений, поэтому кавитация возникает вблизи поверхности обтекаемых тел. [c.163]

Если термодинамическую поверхность рассечь плоскостями, параллельными осям координат, то на поверхности получатся следуюш,ие кривые сечение плоскостью v = onst дает линию, характеризующую процесс изменения давления в зависимости от температуры в координатах р, Т процесс, описываемый этой линией, протекает при постоянном объеме и называется изохорным, сечение плоскостью р = onst дает линию изменения удельного объема в зависимости от температуры в координатах v, Т процесс, который описывает эта линия, протекает при постоянном давлении и называется изобарным] сечение плоскостью Т = onst дает линию изменения давления в зависимости от удельного объема в координатах р, v описываемый этой линией процесс протекает при постоянной температуре и называется изотермическим. [c.17]

Аналогично находим коэффициент давления для других точек на поверхности крыла (0 С 9 < л/2 — х)- этом на передней кромке (а = 1), как следует из (8.1), теоретический коэффициент давления равен бесконечности. Практически на передней кромке, которая несколько скруглена, возникает давление торможения, соответствующее дозвуковой скорости потока Vоап = Уо соз х- По величине Моо = = М с.соз X = 0,9372 находим коэфф ициент давления на передней кромке (см. задачу 3.21) [c.218]

Естественно все сказанное выше о равенстве давления пара в пузырьке и давления жидкости во всех точках его поверхности остается в силе (с точностью до ничтожного для рассматриваемых крупных пузырей лапласовского скачка давлений). Однако само это давление превышает гидростатическое давление жидкости на той же глубине, но вдали от растушего пузырька. Так как скорость роста парового пузырька на стенке, определяемая для различных диапазонов числа Якоба формулами (6.41) или (6.44), уменьшается во времени, то уменьшается и избыточное давление в жидкости, вызываемое расширением пузырька можно ожидать, что пузырек начнет отходить от стенки, когда скорость его роста сравняется с установившейся скоростью всплытия пузыря в спокойной жидкости, Uao- Действительно, при стационарном всплытии крупных пузырей давление жидкости на поверхности пузыря одинаково (см. п. 5.6.3), причем в лобовой точке оно выше, чем на той же глубине далеко в стороне от всплывающего пузыря. Если скорость роста парового пузыря на стенке снижается до, то достигаются те же условия, какие существуют при стационарном всплытии пузыря, когда его форма и скорость всплытия не зависят от глубины (если, конечно, давление столба жидкости много меньше давления над уровнем жидкости). [c.277]

Так как сосуды А и В открыты, то на поверхность жидкости в них действует атмосферное давление р . Однако мы не будем учитывать это давление, понимая ( уравнении Бернулли под величиной р/7 пьезометрическую высоту, отвечающую )рбыточному давлению (см. конец 3-14). [c.116]

Как было показано в гл. VII (т. 1), при обтекании тел поступательным потоком беразмерные характеристики поля скоростей в идеальной несжимаемой жидкости определяются системой безразмерных параметров xld, y/d, zld, а, Р, где d — характерный размер тела, а, Р — углы, задающие ориентацию тела относительно скорости набегающего потока. Безразмерное отношение vjv не зависит от скорости, плотности и давления в набегающем потоке и получается постоянным при фиксированных безразмерных координатах xld, yid, z/d, а, р. Максимальное значение Отах/ оо соответствует вообще одной вполне определенной точке на поверхности тела. При учете сжимаемости в случае адиабатических движений совершенного газа получается [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...