Излучение, давление поверхности

Контактное термическое сопротивление зависит от шероховатости поверхностей, давления, прижимающего две поверхности одна к другой, и свойств среды в зазорах с учетом температуры в зоне контакта. Механизм передачи теплоты в зоне контакта довольно сложен. В местах непосредственного контакта твердых поверхностей теплота переносится путем теплопроводности, а в зазорах, заполненных газом или жидкостью, — путем конвекции и излучения. Если пренебречь излучением между поверхностями, разделенными газовой прослойкой, то термическое сопротивление в зоне контакта равно сумме термических сопротивлений фактического контакта Rф и газовой прослойки Rк = R - Rг. [c.291]

Одна из особенностей ВТМ состоит в том, что на сигналы преобразователя практически не влияют влажность, давление и загрязненность газовой среды, радиоактивные излучения, загрязнение поверхности объекта контроля непроводящими веществами. [c.82]

На основе (и) можно вычислить также полное излучение с единичной поверхности газового слоя Е. Для этого нужно знать зависимость коэффициента поглощения от частоты V в полосах поглощения-излучения для данного газа при заданных температуре и давлении. Вычисление сводится к интегрированию обеих частей (и) по всему спектру, практически —по полосам поглощения, так как вне их излучение газа отсутствует. В итоге плотность излучения с поверхности газового слоя можно представить [c.175]

На основании электромагнитной теории света Максвелл установил, что давление р, оказываемое излучением на поверхность, пропорционально объемной плотности лучистой энергии и. [c.27]

В отличие от излучения тепла поверхностью слоя горящего твердого топлива топочные газы излучают тепло всем объемом. Интенсивность излучения при этом зависит от средней температуры газов, толщины излучающего слоя и парциального давления в дымовых газах трехатомных газов (R02 = 03+S02) и водяных паров (Н,0). [c.111]

Метеорологические условия, в которых осуществляется трудовая деятельность любого человека, определяются сочетанием температуры воздуха, его скорости движения и относительной влажности, барометрическим давлением и тепловым излучением нагретых поверхностей. Рабочий-станочник обычно трудится в помещении (цехе предприятия), поэтому совокупность перечисленных показателей (за исключением барометрического давления) принято называть микроклиматом производственного помещения. Существенное отклонение значений параметров микроклимата рабочей зоны от оптимальных может быть причиной ряда физиологических нарущений в организме работающих, привести к резкому снижению работоспособности и даже к профессиональному заболеванию. [c.16]

Идеальные поверхности 67 Излучение, давление 42 [c.606]

Таким образом, в приближении Кирхгофа излучение звука поверхностью определяется излучением объемных и дипольных источников, причем амплитуды звукового давления, развиваемого этими источниками, равны друг другу. Это означает, что каждому элементу поверхности приписывается диаграмма направленности 1 + os а. [c.49]

Корпус фазоинверсного типа отличается наличием в нем отверстия илн отверстия с трубкой, что увеличивает уровень звукового давления в определенной области низких частот благодаря излучению тыловой поверхности диффузора. [c.6]

Если перед полностью отражающим рефлектором образуется стоячая звуковая волна, то давление излучения у поверхности рефлектора также будет равно плотности энергии Е вблизи рефлектора. Обозначим, как и прежде, силу звука в бегущей волне через J тогда Е=2Лс и для давления излучения у рефлектора можем [c.137]

Применительно к жестким и очень тонким дискам радиометра Кинг 11044] вывел точные формулы для давления излучения, учитывающие влияние диффракции и инерции. Кинг 11043] вычислил также давление излучения на поверхности твердого шара в среде без трения ). Клейн [1051, 1053] сконструировал сферические крутильные весы для абсолютных измерений в ультразвуковом диапазоне. Фокс и Рок [6301 измеряли давление излучения по [c.139]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Облучение воды (обеззараживание) производится ультрафиолетовыми лучами. В качестве источников излучения используются лампы аргонно-ртутные низкого или ртутно-кварцевые высокого давления. Лампы могут располагаться как над поверхностью воды, так и погружаться в нее в кварцевых чехлах. На рис. 14.7 показана установка для бактерицидного облучения. Для малых населенных мест рекомендуется использовать серийно выпускаемые отечественной промышленностью установки ОВ-Ш (пропускная способность — 3 м /ч давление 0,1 МПа с одной лампой типа ДБ-60 потребляемая мощность—0,06 кВт) и 0В-1П-РКС (пропускная способность— 50 м /ч давление 0,1 МПа с одной лампой типа ДРТ-2500 потребляемая мощность — 6,0 кВт). [c.156]

Рассмотрим ряд особенностей возникновения и развития лазерной плазмы. Она образуется при фокусировке мощного лазерного излучения в газе, либо на поверхности твердого или жидкого тела. Интенсивность лазерного излучения, необходимая для образования плазмы, зависит от многих параметров (длины волны света, давления газа, сорта вещества, длительности лазерного импульса и т. д.), но всегда оказывается больше 10 Вт/см ., [c.102]

Применение взрывчатых веществ — один из способов получения сильных ударных волн. За фронтом сильной ударной вол- ны при достаточно больших числах Маха благодаря резкому повышению температуры (газ в момент взрыва, находившийся при атмосферном давлении и комнатной температуре, испытывает примерно десятикратное сжатие и нагревается до температуры 10 -1-10 К) происходят возбуждение внутренних степеней свободы молекул, различные химические реакции, излучение света и другие процессы. В среде при этом возникает сложное неустановившееся течение, в котором наряду с основной ударной волной существуют другие поверхности разрыва (вторичные ударные волны, контактные поверхности). [c.116]

Описание экспериментальной установки. Рабочий участок (рис. 10.24) установки представляет собой стеклянный калориметр 1, выполненный с двойными стенками для охлаждения его проточной водой. Исследуемое тело — тонкая металлическая проволока 2, впаянная в калориметр, — нагревается электрическим током. Поверхность проволоки может передавать теплоту не только излучением, но и конвекцией. Однако при достаточном разряжении воздуха тепловой поток от тела передается практически только за счет излучения, поэтому из внутренней полости калориметра откачан воздух до давления 10 мм рт. ст. [c.178]

Давление света. С представлением о свете как о потоке частиц связано предположение о существовании светового давления. Если частица света обладает массой т, то при столкновении ее с поверхностью твердого тела может произойти либо поглощение частрщы, либо ее отражение. В первом случае изменение импульса частицы равно Ap=mv, во втором оно в два раза больше р = 2ти. Поэтому при одинаковой плотности потока светового излучения давление света на зеркальную поверхность должно быть в два раза больше давления иа черную поверхность, поглощающую свет. [c.303]

Одна стена здания, использующегося для сборки лунных космических кораблей, изготовлена из светопроницаемых панелей, состоящих из облицовок толщиной 1,6 мм из армированной неориентированными стекловолокнами полиэфирной смолы, соединенных небольшими экструдированными алюминиевыми профилями. Ожидается, что эти слоистые панели будут в состоянии выдерживать ураганы, передавая давление ветра на стальной каркас здания. Для защиты от сильного ультрафиолетового излучения наруншые поверхности панелей покрыты тонкой полифторвинило-вой пленкой, нанесенной на стеклонластиковую подложку. [c.287]

Радиоактивные индикаторы применялись и для оценки износостойкости металлов в случае сухого их трения. На рис. 3 приведены результаты испытания износостойкости образцов высокопрочного чугуна перлитовой структуры при сухом трении с изменением удельных давлений на поверхности трения. Величина износа (кривая 1) определялась методом взвешивания. Здесь же, но в другом масштабе, изображена ломаная линия 2, характеризующая количество перенесенного радиоактивного металла на контактную неактивную поверхность трения. Как видно из рис. 3, характер изменения износа и переноса металла сходеп между собой. Перенос металла определялся измерением интенсивности радиоактивного излучения на поверхности образца. [c.18]

Транспортирование и хранение отработавших ТВС осуществляется всухую . Внутренняя полость с загруженными ТВС ва-куумируется и заполняется гелием с контролируемым давлением (1,0 атм). Пространство между крышками заполняется азотом ( 6 атм). При загрузке 3,1 т (по урану) отработавших 16 ТВС реактора PWR при остаточном суммарном тепловыделении 30 кВт температура наиболее нагретого твэла не превышает 370 °С. Температура стенки внизу 50 °С, вверху 58 °С при температуре окружающего воздуха 27 °С. Мощность дозы излучения на поверхности по центру активной части ТВС составляет [c.351]

В настоящее время придерживаются двух предположений относительно начальной температуры Земли 1) вначале холодная Земля образовалась в результате слипания твердых частиц и 2) вначале горячая Земля находилась в газообразном состоянии и, постепенно охлаждаясь, перешла в жидкое состояние. Холодная Земля должна была бы иметь равномерно распределенную радиоактивность и постоянную начальную температуру и должна была бы разогреться, вероятно, до температуры плавления [39, 40]. При плавлении происходило бы перераспределение радиоактивных материалов, и последующие условия оказались бы очень похожими на условия в первоначально горячей Земле. В случае первоначально горячей Земли рассмотрение начинается с момента, когда вся она стала жидкой и быстро охлаждалась в результате излучения с поверхности, теплообмен в жидкой внутренней области осуществлялся бы конвекцией и градиент температуры равнялся бы адиабатическому градиенту ), примерно равному 0,2° С/кл. В этом случае затвердевание началось бы в точке, в которой температура раньше упала до температуры плавления. Поскольку повышение температуры плавления с глубиной (обусловленное повышением давления) примерно равно 2 jKM, температура плавления будет сперва достигаться в некоторой точке внутренней области, вероятно, на границе между ядром Земли и ее оболочкой [42]. Далее затвердевание будет распространяться по направлению к поверхности. Таким образом, в данной задаче начальная температура Земли определяется кривой зависимости точки плавления от глубины для описания этой кривой были предложены различные теоретические формулы [37, 41] ). [c.249]

Если доступна наблюдению только одна сторона изделия (например, при обработке давлением), то в массу добавляют какой-нибудь радиоактивный излучатель, например и измеряют излучение от поверхности изделия. При увеличении толщины изделия интенсивность излучения также увеличивается до определенного предела — оптимальной толщины. При увеличении толщины сверх оптимальной интенсивность излучения остается постоянной, так как радиоактивные атомы, расположенные слишком глубоко, не могут принимать участия в ионизации, поскольку их излучение поглощается в самой массе радиоактивного вещества. Если толщина исследуемого образца жньше оптимальной, соответствующей данному радиоактивному рзотопу в данном химическом соединении, то измерение [c.217]

Расход воздуха через радиоэлектронный аппарат при его естественной вентиляции. Определим расход воздуха через радиоэлектронный аппарат, дно и крышка корпуса которого перфорированы (рис. 1-7, а). Тепловая энергия, вьщеляющаяся в радиодеталях, конвекцией передается воздуху, омывающему их поверхности, и излучением — внутренней поверхности корпуса. Энергия, воспринятая корпусом, частично рассеивается в окружающую среду его внешней поверхностью, частично конвекцией передается воздуху, заполняющему аппарат. В результате нагревания воздуха его плотность уменьшается по сравнению с плотностью воздуха вне аппарата и появляется разность давлений, под действием которой нагретый воздух через отверстия в крышке выходит из аппарата, а [c.68]

Таким образом, в бегущей волне давление изменяется от разрежения 5 ат до сжатия в 5 ат. В стоячей волне это давление удваивается, а градиент давления составляет 40 ат1см. Давление излучения у поверхности воды (при полном отражении) составляет [c.101]

Если электромагнитные волны с плотностью энергии и падают под углом 9 на абсолютно поглощающую поверхность с площадью da, то импульс, поглощаемый поверхностью за секунду (т. е. скорость передачи импульса на поверхность), равен (u ao os9) = = udo os 0 и, следовательно, р, давление излучения иа поверхность, дается выралу-ениеи [c.40]

Как указывалось ранее (см. раздел 16.4), световое давление в квантовой оптике может рассматриваться как результат передачи сумма1зного импульса фотонов частицам среды. Для классических источников света эта величина чрезвычайно мала. Например, сила давления солнечного излучения на поверхность земли на десять порядков ме[1ьи1е атмос([)ерного дав.пети1я. [c.297]

Физико-техническое объединение в Брауншвейге выпустило недавно прибор для измерения давления излучения [4904], разработанный на основе предложения Энгберта. В этом приборе давление излучения измеряется при помощи поплавка, работающего по принципу ареометра. Разрез прибора изображен на фиг, 160. Поплавок 5 со всех сторон окружен хорошо обезгаженной водой и погружен своей нижней цилиндрической частью в сосуд О, заполненный четыреххлористым углеродом. При падении на поплавок сверху звуковых волн он опускается вниз степень его погружения, отсчитываемая по делениям шкалы Т, является мерой интеграла от давления излучения по поверхности поплавка. Обращенная к звуковому пучку поверхность поплавка выполнена в виде вогнутого конуса с углом раскрытия 130°. Благодаря этому поплавок автоматически центрируется относительно звукового пучка. Расположение поплавка в сосуде с водой можно менять, поднимая или опуская приспособление Л, на котором стоит сосуд с четыреххлористым углеродом. Над поплавком наклонно расположена пластинка алюминиевой фольги Г толщиной порядка нескольких микронов она слу- [c.140]

Боргнис [4605] недавно показал, что сумма сил, развиваемых плоской звуковой волной у поглощающего отражателя в форме давления излучения и в форме звукового ветра, не зависит ни от вязкости среды, ни от расстояния от излучателя до отражателя. Этот вывод справедлив в предположении, что поперечное сечение звукового пучка мало по сравнению с поперечным сечением пронизываемой им жидкости, а расстояние между излучателем и отражателем лежит в пределах, при которых потоки жидкости не носят турбулентного характера. Давление излучения, равное на поверхности излучателя У/с, с удалением от него падает по экспоненциальному закону, а сила, развиваемая звуковым ветром, будучи у излучателя равна нулю, возрастает также по экспоненциальному закону. Таким образом, измеряя силу, развиваемую звуковым пучком на не слишком удаленном от излучателя поглощающем препятствии, и деля эту величину на площадь излучателя, мы можем, не зная поглощающих свойств среды, определить давление излучения у поверхности излучателя J с, а значит, и развиваемую излучателем силу звука /. [c.142]

Процессы неупругих С. а. весьма разнообразны. Перечень не упругих процессов, к-рые могут происходить в газе или слабоионизов. плазме, приведён в таблице. В различных лаб. условиях и явлениях природы гл. роль играют те или иные отдельные неупругие процессы соударения ч-ц. Напр., излучение с поверхности Солнца обусловлено б, ч. столкновениями между эл-нами и атомами водорода, при к-рых образуются отрицат. ионы водорода (табл., п. 26). Осн. процесс, обеспечивающий работу гелий-неонового лазера (см. Газовый лазер),— передача возбуждения от атомов гелия, находящихся в метастабильных состояниях, атомам неона (табл., п. 6) осн. процесс в электроразрядных молекулярных газовых лазерах — возбуждение колебат. уровней молекул электронным ударом (табл., п. 3) в результате этого процесса электрич, энергия газового разряда частично преобразуется в энергию лазерного излучения. В газоразрядных источниках света осн. процессами являются в т. н. резонансных лампах — возбуждение атомов электронными ударами (табл., п. 2), а в лампах высокого давления — фоторекомбинация эл-нов и ионов (табл., п. 24). Спиновый обмен (табл., п. 7) ограничивает параметры квантовых стандартов частоты, работающих на переходах между состояниями сверхтонкой структуры атома водорода или атомов щелочных металлов (табл., п. 9). Различные неупругие процессы С. а. с участием свободных радикалов, ионов, эл-нов и возбуждённых атомов определяют мн. св-ва атмосферы Земли. Мак-Даниель И., Процессы столкновений в ионизованных газах, пер. с англ.. М., 1967 Смирнов Б. М., Атомные столкновения и элементарные процессы [c.725]

Испытания в вакууме. Стабильность оптических характеристик покрытий — их излучательная и отражательная способность — во многом определяется состоянием поверхности. В свою очередь состояние поверхности зависит от собственной температуры покрытия, а также от цротекания различных процессов, возникающих в результате взаимодействия между поверхностным слоем вещества покрытия и окружающей средой. В этом плане осогбый интерес представляет проведение испытаний по установлению постоянства оптических свойств покрытий или одновременном воздействии высоких температур и вакуума. В этом случае излучательная способность будет зависеть не только от температуры, но и от упругости пара вещества покрытия. Испарение покрытия изменяет характеристики излучения и размеры детали. Для определения скорости испарения при эксплуатационных условиях (температура и давление) проводятся испытания в специальных камерах. Наиболее простым и чувствительным является метод испарения с открытой поверхности в вакууме (метод Ленгмюра). Образец с покрытием помещают в вакуумную камеру и нагревают до требуемой температуры, после чего он выдерживается в этих условиях в течение определенного времени. Одна из подобных камер показана на рис. 7-14 [52]. Молекулы испаряющегося покрытия конденсируются на холодных стенках камеры. Для определения скорости [c.180]

Образование кометных хвостов, развивающихся по мере приближения кометы к Солнцу и располагающихся в направлении от Солнца, заставило еще Кеплера высказать предположение, что кометные хвосты представляют собой поток частиц, отбрасываемых действием давления света прочь от Солнца, когда комета подходит к нему достаточно близко. Расчеты и особенно экспериментальные исследования Лебедева подкрепили такое предположение. По этим данным можно оценить, что частицы достаточно малых размеров будут испытывать более сильное отталкивание вследствие излучения Солнца, чем притяжение массой Солнца, ибо с уменьшением радиуса частицы притяжение уменьшается пропорционально кубу радиуса (массе), а отталкивание падает как квадрат радиуса (поверхность). Для частиц подходящего размера преобладание отталкивания над притяжением (или наоборот) будет иметь место на любом расстоянии от Солнца, ибо как плотность излучения, так и гравитационное действие одинаково изменяютея с расстоянием (1/г ). То обстоятельство, что кометные хвосты начинают развиваться только вблизи Солнца, можно было бы объяснить тем, что лишь вблизи Солнца образуются в результате испарения частицы достаточно малых размеров. Впрочем, в последнее время выяснилось, что образование кометных хвостов представляет весьма сложный процесс, и световое давление, по-видимому, не объясняет всего разнообразия явлений. [c.664]

В технологических применениях все большее значение приобретают компактные и сравнительно дешевые лазеры на YAG Nd с длиной волны 1,06 мкм. Использование ближней ИК области спектра обеспечивает более эффективную доставку энергии к обрабатываемой поверхности, чем в случаях примения СОг-лозеров. Кроме того, что на меньшей длине волны возможна более тонкая фокусировка излучения, важное значение имеет и тот факт, что на длине волны 1,06 мкм ка < (хравило легче забежать экранировки обрабатываемой поверхности плазмой оптического пробоя [I]. Это обеспечивается как более высокими чем для длины волны 10,6 мкм, порогами оптического пробоя, так и тем, что плАзменная чистота при полной однократной ионизации воздуха атмосферного давления недостаточна для того, чтобы плазма становилась полностью непрозрачной для излучения в видимом и ближнем ИК диапазоне. [c.154]

Ударные волны в твердых телах получают с помощью взрывчатых веществ, при соударении, при воздействии на поверхность твердого тела мощным лазерным излучением. При больщих давлениях касательные напряжения в твердом теле можно не учитывать. [c.38]

Калориметр выполнен с двойными стенками, между которыми циркулирует охлаждающая вода. Значительный расход воды обеспечивает постоянство температуры внутренней поверхности калориметра, которая является тепловоспринимающей. Внутренний диаметр калориметра значительно больше диаметра проволоки. Поверхность проволоки не только излучает энергию, но и участвует в процессах конвективной теплоотдачи и теплопроводности. Однако после вакуумирования при остаточном давлении воздуха внутри калориметра порядка 10 мм рт. ст. передача теплоты путем конвекции и теплопроводности становится пренебрежимо малой, и проволока передает теплоту станкам калориметра только излучением. Тепловой поток определяется по падению напряжения на измерительном участке и силе тока в нем. Падение напряжения измеряется цифровым вольтметром Ф219 через делитель напряжения. Силу электрического тока, проходящего через проволоку, определяют с помощью образцового сопротивления (У н = 0,05 Ом), включенного в схему. Сила тока изменяется в пределах 1—3 А. Падение напряжения на образцовом сопротивлении измеряется с помощью того же цифрового вольтметра. На измерительном участке температура проволоки практически постоянна по длине. Эта температура определяется П0 зависимости электрического сопротивления проволоки от температуры. Такой измерительный преобразователь температуры носит название термометра сопротивления (см. п. 3.1.2). Зависимость электрического сопротивления исследуемого тела от температуры определяется предварительными опытами. [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...