Волна средний уровень

МЭИ [52, 66] показали, что пульсации термодинамических параметров приводят к значительным колебаниям локальных переохлаждений и чисел М (рис. 5.24, в) ударные волны заметно уменьшают средний уровень переохлаждения, а волны разрежения, наоборот, вызывают его возрастание. [c.190]

Практичнее предло-жение ловить воду, забрасываемую волной на откос, и сберегать ее на уровне более высоком, чем средний уровень моря. Для этого должен иметься ров, расположенный в верху берегового откоса вдоль него. [c.225]

Подобный же результат мы имели бы и для прямоугольного помещения средний уровень первой отраженной волны при полном отражении от всех стенок составил бы долю 4/5 от звуковой мощности источника, где 5 — полная площадь стенок помещения. Поэтому суммарный уровень отраженного звука равен [c.182]

Что касается потенциальной энергии прогрессивной волны или установившегося обтекания профиля, то, считая средний уровень известной величиной и используя формулу (1), получим [c.403]

При изготовлении изделий, работающих в агрессивных средах (резервуары, газгольдеры), широко применяют коррозионно-стойкие стали аустенитного класса. Некоторые конструкции изготовляют из сталей перлитного класса, а швы выполняют аустенитными присадочными материалами. Сложность контроля подобных сварных соединений связана с большим уровнем помех (шумов), вызванных рассеянием ультразвука на структурных неоднородностях и зернах металла, размер которых соизмерим с длиной волны ультразвука ( 5). Сигналы, образовавшиеся в результате рассеяния и приходящие к приемнику в один и тот же момент времени, интерферируют (складываются). На некотором участке развертки помехи складываясь дают сигнал, значительно превосходящий средний уровень, а на другом, наоборот, суммарный сигнал мал. [c.13]

Следует отметить, что параметром разложения фактически является е/(я%о), а это соответствует отношению а/р. Сравнивая результаты с разложением решения (13.114) для малых т = а/р, следует учесть различные способы выбора начала отсчета для т] и, следовательно, различные способы выбора h . Использование различных систем отсчета неизбежно для предельного случая уединенной волны удобно поместить начало отсчета у подошвы волны, тогда как для линейного предела началом отсчета удобно считать средний уровень. [c.455]

Гидравлический прыжок можно рассматривать как остановившуюся волну перемещения. Если, например, поток, находящийся в бурном состоянии, внезапно преградить, уровень воды перед преградой резко повысится (рис. 21.1). Создастся волна, которая будет распространяться вверх по течению (обратная положительная волна). Высота и скорость перемещения волны будут постепенно уменьшаться вверх по течению. При скорости волны с , равной средней скорости у, волна остановится и примет форму гидравлического прыжка. Такое возможно только в потоке, находящемся в бурном состоянии (Як >1). Если поток находится в спокойном состоянии (Як < 1), волна по мере удаления вверх по течению постепенно будет затухать, кривая свободной поверхности перед препятствием останется непрерывной, плавной. Гидравлический прыжок образуется при обтекании потоком, находящимся в бурном [c.95]

Для простоты пояснения примем, что рассматриваемые волны обладают небольшой крутизной. Используя для решения задачи о таких волнах теорию волн малой амплитуды (см. стр. 373), можем получить расчетную линию свободной поверхности воды в виде синусоиды, причем уровень покоя I—I и средняя волновая линия II-II будут в этом случае совпадать (см. линию /-/ на рис. 19-6). [c.615]

Необходимо, однако, учитывать, что в общем случае линия свободной поверхности воды при наличии волн оказывается отличной от синусоиды (см. ниже). В связи с этим в общем случае уровень покоя не совпадает со средней волновой линией, причем узлы, показанные на рис. 19-6, отсутствуют точки же пересечения профиля волн с уровнем покоя перемещаются то вправо, то влево при этом линии а —а, б б, в —в, г —г, проведенные через вершины к подошвам волны, по-прежнему остаются неподвижными. [c.616]

Ключ к природе такого механизма появился, когда было обнаружено. что мощность второй гармоники значительно возрастает, если излучение накачки действует на световод в течение нескольких часов [54]. На рис, 10,13 показана зависимость средней мощности второй гармоники от времени при распространении по световоду длиной 1 м импульсов накачки на длине волны 1,06 мкм, с длительностью 100-130 ПС и со средней мощностью 125 мВт, от Nd ИАГ-лазера с модуляцией добротности и синхронизацией мод. Мощность второй гармоники со временем растет почти экспоненциально и начинает насыщаться после 10 ч. Максимальная эффективность преобразования составляла около 3%. Импульсы на длине волны 0,53 мкм на выходе световода имели длительность около 55 пс и мощность, достаточную для накачки лазера на красителе [54]. Этот эксперимент способствовал дальнейшему возрастанию интереса к ГВГ в световодах, и в последнее время изучению процесса подготовки и природы генерации второй гармоники в волоконных световодах уделяется значительное внимание [55-72]. Уровень понимания этих процессов пока далек от совершенства, и работа продолжается. Остаток этой главы посвящен обзору состояния дел ко времени написания. [c.309]

Таким образом, звуковые поля в закрытом помещении и свободном пространстве существенно отличаются. В частности, в свободном поле интенсивность звука есть средний за период поток мощности в направлении распространения волны и является энергетической характеристикой поля бегущей волны. Для звукового поля в помещении, если поглощение незначительно, понятие интенсивности теряет смысл, поскольку в каждый момент времени существуют потоки мощности различных направлений, поэтому в некоторых случаях они компенсируются, тогда как в этот момент уровень звуковых колебаний воздуха в данной точке пространства может достигать значительной величины. [c.347]

На рис. 7.1а приведены кривые нарастания и затухания звука в помещении для плотности энергии при наличии диффузного поля в нем (сплошные кривые). Поле в помещении в практических случаях отклоняется от диффузного, в частности, плотность энергии в различных точках помещения в силу интерференции ограниченного числа звуковых волн может довольно значительно отличаться от среднего значения. Например, если рассматривать точку, в которой был узел стоячей волны от двух каких-либо звуковых лучей, то при исчезновении одного из них (в процессе затухания звука в помещении) уровень звука в этой точке может повыситься на некоторое время, пока не исчезнет и другой звуковой луч. Поэтому в практических случаях звук затухает не монотонно кривая затухания (и соответственно — нарастания) отклоняется от экспоненциальной. Эти отклонения могут быть довольно заметной величины. Чем значительней отклоняется поле от состояния диффузности, тем больше эти отклонения (см. рис. 7.1а, пунктирные кривые). Кривые затухания и нарастания звука выглядят нагляднее (применительно к слуховому восприятию человека), если изобразить их в логарифмическом масштабе по оси ординат, т. е. в виде затухания и нарастания уровней звука. Переходя от (7.6) к (2.5), имеем [c.168]

Подсчитаем мощность лампы-вспышки, необходимую для создания инверсной заселенности уровней Ех и Средняя длина волны, излучаемая при переходе из полос Й з и 4 на уровень порядка 450 нм. Поэтому для перевода одного атома хрома с уровня 1 на уровни з и 4 требуется в среднем энергия Лv = кс/Х як [c.717]

Перейдем к сопоставлению расчета с экспериментом. Прежде всего отметим общее удовлетворительное согласие между средними уровнями этих кривых. Экспериментальная кривая лежит ниже верхней огибающей и близка к ней в секторе 90—120° и в максимумах боковых лепестков при 6= 10...90 . Рассмотрим соотношение между кривыми более подробно. В окрестности главного и первых двух лепестков относительный вклад поля облучателя и рассеяния па облучателе существенно меньше вклада токов на зеркале и расчет в апертурном приближении хорошо согласуется с экспериментом. В секторе 10—30 вклад поля облучателя и рассеяния па облучателе становится соизмеримым и даже превышает вклад краевых волн. Поэтому максимумы уровня. измеренной диаграммы превышают в этом секторе уровень огибающей диаграмм краевых волн на 2—3,5 дБ, а ширина лепестков измеренной диаграммы примерно втрое больше, чем была бы ширина лепестков, обусловленных краевыми волнами зеркала. [c.155]

ДЛИНОЙ 142 см. На одном из торцов полосы (рис. 61) располагается прямоугольная излучающая пластинка / из керамики титаната бария, а на другом — аналогичная приемная пластинка. Излучающая пластинка, расположенная симметрично относительно центральной плоскости полосы, возбуждает в полосе импульс волны 5о, который распространяется вдоль полосы. Частота возбуждения составляет 1 мгц, а ширина полосы пропускания всего устройства — 0,1 мгц. Общая задержка сигнала, производимая линией, равна 633 мксек, а изменение задержки при изменении частоты в пределах линейного участка, составляет 200 мксек с отклонением от линейности 3 мксек. Средние потери из-за поглощения и рассеяния ультразвуковых волн в алюминии не превышают 15 дб. Для уменьшения уровня ложных сигналов, появляющихся из-за расхождения пучка ультразвуковых волн в линии, а также для получения ровной полосы пропускания, одна из боковых кромок полосы и некоторые участки основной поверхности оклеены специальным поглотителем (2) ультразвуковых колебаний. Благодаря этому уровень паразитных сигналов на 40 дб ниже уров- [c.156]

Инжекционная люминесценция, обусловленная излучательной рекомбинацией, есть результат спонтанных зона-зонных электронных переходов. В присутствии электромагнитного излучения с подходящей длиной волны могут также наблюдаться индуцированные переходы между электронными состояниями. При переходе между состояниями с энергией 61 и ег >63) излучение имеет частоту /2, = — г )/к, т. е. в свободном пространстве > 21 — — 61), где/1 — постоянная Планка. При взаимодействии излучения с атомом, находящимся в нижнем энергетическом состоянии, может произойти поглощение кванта излучения п атом перейдет на верхний уровень. Когда во взаимодействии участвует атом, находящийся в верхнем энергетическом состоянии, вместо спонтанного излучения может произойти излучение индуцированного кванта. Вследствие этого при наличии излучения уменьшается среднее время жизни возбужденного состояния. Любой квант индуцированного излучения имеет одинаковую частоту и фазу с индуцирующим. Они когерентны. [c.265]

Длину ступеньки в описанных выше переходах выбирают равной четверти некоторой средней рабочей длины волны. Указанный выбор связан с условием симметрии распределения нулей коэффициента отражения относительно значения 0=л/2 и желанием обеспечить такую же симметрию расположения рабочего диапазона с тем, чтобы все нули коэффициента отражения соответствовали рабочим длинам волн. При этом требуемый уровень согласования обеспечивается наименьшим возможным числом нулей и соответственно наименьшим числом ступенек. [c.60]

При анализе компактных коррекций (базовым Структурным обозначением которых является 3 ), например, подобных представленным в пунктах 3, 4 и 9 приведенного ниже списка, следует учесть, что уровень сложности волны с обозначением х сЗ не может быть выше уровня сложности завершенной ценовой фигуры Эллиота, предшествующей х сЗ , и следующей за ней обычно этот уровень на единицу ниже, чем у обеих окружающих ценовых фигур, но иногда (см. пункт 4 нижеследующего списка) уровень сложности средней тройки на два порядка выше уровня одной или обеих окружающих ее волн с обозначениями х сЗ (информацию о сложности и компактности см. в Главе 7). [c.104]

Несимметричные и негауссовы спектры высоты волн, средний уровень моря, приливы и отливы и т. д. [c.266]

Эксперименты по испытанию в ударной трубе композита, состоящего из карбон-фенольной матрицы, армированной слоями высокомодульных волокон, были проведены Уиттиром и Пеком [80]. Одна из поверхностей образца мгновенно нагружалась давлением, возникающим при отражении от этой поверхности газодинамической ударной волны. Средняя скорость Частиц свободной поверхности поперечного сечения композита из.адерялась емкостным датчиком. Экспериментальные результаты хорошо согласуются с аналитическими решениями, полученными Пеком и Гёртманом [55]. Было установлено также, что испытания в ударной трубе являются наилучшим методом исследования дисперсионных свойств композита, поскольку уровень возникающих здесь напряжений столь низок (около 70 фунт/дюйм Si 4,9 кГ/см ), что влияние нелинейности. материала заведомо исключается. [c.384]

Местонахождение точки с Av = 0 зависит от распределения капель по размерам, подвода тепла к ним, летучести жидкости, скорости газа, распределений расходонапряженности и соотношения компонентов и давления в камере [22]. Чем ближе точка с Ди = 0 к смесительной головке, тем менее устойчива камера сгорания. Перемещению чувствительной к колебаниям зоны в направлении смесительной головки способствуют следующие условия [68, 79] уменьшение диаметра форсуночных отверстий/ скорости впрыска, степени сужения камеры повышение темпе- 1 ратуры компонентов наличие поперечных потоков повышение J равномерности распределения расходонапряженности и соотно-шения компонентов. По мере того как точка с Av = 0 приближа- ется к смесительной головке, возрастает выделение энергии в локальной зоне вблизи головки, что способствует возникнове-нию неустойчивости. Поперечные колебания у смесительной головки по амплитуде могут в 20 раз превосходить средний уровень внутрикамерного давления [22]. Волны могут вызывать срыв жидкости с отдельных капель, что интенсифицирует подвод энергии, способствуя поддержанию колебаний. Так как процессы срыва жидкости с поверхности и дробления капель зависят от величины капель, может существовать критический размер, определяющий возникновение неустойчивости. При высоких Av степень распыления топлива менее чувствительна к пульсациям давления. [c.176]

Методы. Ультразвуковой метод определения напряжений основан на анализе закономерностей прохождения упругой волны через твердое тело. Плоские поляризационные волны можно направлять под различными углами к плоскостям действия главных напряжений, благодаря чевлу можно найти ориентацию этих напряжений в конструкции и средний уровень действующих напряжений. Направления действия главных напряжений также могут быть определены по максимальной разности прохождения звуковой волны в двух плоскостях, а также по характеру последовательных отражений ультразвукового сигнала. Изменение скорости ультразвуковых волн под действием напряжений очень мало. Поэтому для проведения таких измерений требуется аппаратура с очень высокой разрешающей способностью. [c.268]

Отличительной чертой указанных режимов обтекания является более низкий уровень давления за мостообразным скачком К2 (рис. 2), чем средний уровень давления во внутренней области течения, хотя интенсивность его превышает интенсивность ударной волны на эквивалентном клине в невозмущенном потоке. Это свидетельствует о том, что линии тока, прошедшие скачок уплотнения К2 и направленные от ребра У-образного крыла, имеют положительную кривизну и продолжают отклоняться от ребра, а точка Ферри всплывает от поверхности крыла и уже не располагается в точке излома его поперечного сечения. [c.655]

Электрическая связь, пришедшая в XIX в. на смену оптической, отличалась от нее не меньше, чем современный гоночный автомобиль от велорикши. С начала применения электрического тока история связи представляет собой историю укорочения применяемых длин волн. На смену постоянному току пришел переменный ток. Потом электрическая связь сменилась радиосвязью, шагала от длинных волн к средним, затем к коротким, ультракоротким, дециметровым, сантиметровым и миллиметровым волнам. Чем короче волна, тем больше число каналов связи и тем выше помехоустойчивость, поскольку с укорочением волны падает уровень атмосферных и промьшленных помех. [c.86]

Земля имеет форму геоида — фигуры, которую имел бы в океане средний уровень воды (при отсутствии волн, приливов и течений), а на материках — уровень воды в воображаемых узких каналах, сообщающихся с океаном Фигура геоида чависит от внутреннего строения Земли и имсеТ неправильную и сложную форму. Но она довольно близка к земному эллипсоиду (сфероиду). Средняя величина отступления геоида от наиболее удачно выбранного эллипсоида не превосходит 50 м, а максимальная 100 м Наиболее обоснованные размеры эллипсоида вычислены в СССР проф Ф. Н. Красовским, [c.35]

Резюмируя сказанное о среднем уровне поля в периоды Hopj мального сигнала, необходимо отметить следующее. Средний уровень поля мало изменяется в пределах расстояний 1000 — 2000 кл коэффициент ослабления достигает величин 80 100 дб. Резкое уменьшение интенсивности сигнала с повышением частоты позволяет использовать для практических целей. диапазон метровых волн в пределах 25 — 60 Мгц =12,5 5м). Суточные, сезонные и широтные изменения интенсивности сигнала обусловлены сложными процессами рассеяния в ионосфере. [c.32]

Средний уровень солнечной активности характеризуется относительным час лом солнечных пятен W, т. е, темных областей на хромосфере Солнца, с количеством которых связан уровень солнечной радиации. Солнечная активность изменяется циклически с периодом 11,3 года. При этом W меняется от нескольких единиц до 100 и более.- Годы, в течение которых. W максимально, называют годами максимальной солнечной активности годы с минимальным значением — гоч дами спокойного Солнца. Последний максимум солнечной активност1 .,прихо-дился на 1980 г. Максимальное число пятен равнялось 178. В 1986 г. период солнечной активности приближается к своему очередному минимуму. В различ-ные периоды солнечной активности условия распространения коротких волн отличаются вследствие изменения ионизаций ионосферы. Кроме 11-летнего цикла, состояние ионосферы меняется с 27-дневным циклом — периодом обращения Солнца вокруг, своей оси. Это связано с неравномерным распределением пятен на солнечной поверхности. Естественно, что уровень ионизации ионосферы претерпевает и сезонные изменения, связанные с дозой радиации атмосферы северного и южного полушарий в. различное время года. [c.214]

Максимальное напряжение в прямой ударной волне сГг, максимальный уровень растягивающих напряжений в плоскости откола (Гр, средняя скорость нарастания растягивающих напряжений от нуля до максимума dorldt, а также время нарастания их до максимума tp для стали ХНМ приведены в табл. 10. [c.223]

Ультразвуковой теневой метод основаи на ослаблении интенсивности прошедших через изделие УЗ волн при наличии дефекта на пути УЗ пучка. Применяется для выявления дефектов в металлич. и еметал-лич. издел ях небольших и средних толщин листах, плитах, трубах, биметаллич. вкладышах подшипников скольжения, резиновых шинах, изделиях из пластмасс и т. п. (см. Дефектоскопия листов. Дефектоскопия подшипников скольжения. Дефектоскопия резиновых изделий, Дефектоскопия изделий из пластмасс). Для передачи УЗ волн используется иммерсионный ил контактный способ. Теневой метод применяется в обычном и зеркальном вариантах. Б обычном варианте (рис. 4) излучающая головка 1, возбуждаемая генератором 2, посылает УЗ волны в изделие 3. Пр емная головка 4 преобразует прошедшие через изделие УЗ волны в электрич. сигналы, усиливаемые усилителем 5. Уровень np i-нятых сигналов оценивается по выходному индикатору 6. В отсутствие дефекта УЗ волны свободно проходят через контро- [c.376]

Пример 6.1. Обработаем данные работы [32], относящиеся к ветроволновому режиму одного из районов Каспийского моря. На рис, 6,2 результаты наблюдений нанесены кружками на вероятностную бумагу для распределения Фреше— Фишера—Типпета (6,30), По оси абсцисс отложены значения In Л и In и , где h — высота волны, м ю — средняя скорость ветра, м/с. По оси ординат отложены значения— In (—In 7), где у—значения функции распределения (6,30), При достаточно больших значениях Лию опытные точки лежат вблизи прямых с угловыми коэффициентами а/1 = 8,5 и да = 18, При малых Лию отклонения от прямолинейной зависимости существенны, что и следовало ожидать, поскольку формула (6,30) описывает асимптотическое распределение максимальных значений. Кроме того, мы обрабатываем в сущности не статистику сильных штормов, а результаты режимных наблюдений. Чтобы улучшить согласие с теоретическим распределением (6,30), перестроим графики, выбрав нулевые уровни Л = 5 м и г <о= 18м/с и перенормировав эмпирические частоты применительно к усеченному распределению. Кружки, соответствующие этим результатам, расположены вблизи прямых с угловыми коэффициентами, близкими к а = 2.7, Экстраполяция этих прямых на уровень обеспеченности = 1 —7 = 10 дает расчетные значения h = 15 м и о = = 32 м/с, [c.233]

В тех случаях, когда образец металла состоит из крупных монокристаллов, средние линейные размеры которых больше длины распространяющейся волны, происходит полное рассеяние, имеющее диффузный характер. Так, если через такой образец посылать поперечные волны в виде импульсов, то вместо серии отраженных импульсов, расстояние между которыми во времени составляет 2L/ ,, в образце наблюдается появление беспорядочного шума, имеющего характер реверберации, уровень которого спадает по экспоненциальному закону. На рис. 293 показана осциллограмма такого характерного сигнала при несущей частоте 10 мггц в конгломерате монокристаллов алюминия размерами доли сантиметра (при длине волны в десятые доли миллиметра). [c.482]

Если размеры помещения достаточно велики по сравнению с длинами волн в области частот, занимаемой речью и музыкой, то в этой области собств. частоты возд. объема располагаются настолько близко друг к другу, что их спектр допустимо считать непрерывным. При этом воспринимаемый слушателем акустич. процесс можно представить как результат сложения прямого звука и ряда постепенно запаздывающих его повторений, обусловленных отражением от ограничивающих поверхностей. Интенсивность отраженного звука в среднем убывает с возрастанием запаздывания вследствие потерь энергии. Расчет относит, интенсивности и времени запаздыва51ия каждого из этих повторений практически невыполним но если число отражений достаточно велико, то средний ход убывания интенсивности отраженного звука можно рассчитать статистически. В 1-м приближении процесс Р. рассматривается как последовательность дискретных актов ноглощения, происходящих через интервалы, равные среднему времени свободного пробега звуковой волны между двумя отражениями. Предположение, что нри каждом отражении теряется всегда одиа и та же доля наличного запаса звуковой энергии, определяющая т. н. средний коэфф. поглощения, приводит к экспоненциальному закону затухания. В качестве меры длительности Р. выбирается время, в течение к-рого интенсивность звука уменьшается в 10 раз, а его уровень — на во дб (время Р.). Согласно статистич. теории, время Р. Т — 13,8 т/[—1п (1 — а)], где а — средний коэфф. поглощения, т = 47/сЛ — среднее время свободного пробега звука V — объем помещения, У — общая ограничивающая поверхность, с — скорость звука в воздухе). [c.384]

Многозазорные резонаторы эффективны только при малых и средних скоростях частиц. При = 0,5—0,6)с, что соответствует энергии протонов 150—250 Мэе, эти резонаторы становятся непригодными из-за вырождения волн Едю в колебания типа ТЕМ. При этом уровень побочных гармоник повышается и тепловые потери достигают недопустимых значений. [c.154]

Например, в течение текущего столетия физика обогатилась такими областями науки, как специальная и общая теория относительности, квантовая механика, квантовая радиофизика, ядерная физика, физика элементарных частиц. В основе этих областей наук лежат теоретические представления, отличные от классической физики. К ним относятся корпускулярно-волновой дуализм вещества и поля, дискретность физических величин и другие. Однако эти принципы новой физики до последнего времени органически не входили особенно в школьный курс физики, а представляли собой приложение к классическому курсу. Между тем, уровень развития современной науки и техники требует, чтобы как в старших классах средней школы, так и в особенности в вузах курс физики был построен на базе современных физических идей, принципов и теорий. Закономерности классической физики должны являться начальной ступенью к современному пониманию вопросов и рассматриваться как частные случаи более общих законов и теорий. Повышение научного курса физики в духе современных физических идей открывает значительные перспективы перевода его политехнического содержания на качественно более высокую ступень. Например, изучение квантовых эффектов при взаимодействии электромагнитных волн с вепдеством, явления индуцированного излучения позволяет поставить вопрос о включении в программу изучения квантового генератора и усилителя, зонная теория твердого тела позволяет ввести обоснованные приложения в виде полупроводниковых приборов и техники идеи кориускулярно-волнового дуализма делают доступным понимание устройства и действия электронного микроскопа элементы теории относительности позволяют глубже познакомиться с принципами действия ряда технических установок для физики (ускорители элементарных частиц, счетчики Черенкова и т. п.). [c.200]

Несмотря на все сложности, связанные с ундуляцией и турбулентностью как способами отвода энергии гидравлического прыжка, для многих целей остается оправданным прп приближенном анализе рассматривать гидравлический прыжок по существу как действительный разрыв, удовлетворяющий уравнениям (228) и (229). Именно мощные турбулентные боры более всего напоминают разрыв. Что касается ундулярных бор, то для них наблюдается как раз такой разрыв в среднем значении уровня воды, определяемого как уровень воды, усредненный по длине волны ундуляций. Используя это толкование, можно рассмотреть, осуществимо ли построение теории распространения простых волн, содержащих слабые боры в качестве разрывов, аналогичное построениям в разд. 2.11. [c.226]

На рис. 2.4 приведены средние относительные спектральные кривые свето-поглош ения для пяти типов оптических стекол [7, 8]. Светопоглощение стекол при длине волны 0,55 мкм принято за единицу. Для стекол типа флинтов и тяжелых флинтов светопоглощение в диапазоне длин волн 0,8—0,9 мкм значительно меньше светоослабления видимого интервала, причем для этих стекол уровень затухания в более широком диапазоне длин волн 0,7—1,1 мкм не превосходит ослабления видимого излучения. Из рис. 2.4 видно также, что для всех стекол при уменьшении длины волны начиная с 0,5—0,55 мкм светопоглощение увеличивается, причем хвост ультрафиолетового поглощения приводит к тому, что при длине волны, например 0,4 мкм, светоослабление стекол типа кронов и баритовых кронов превосходит в 4 раза и стекол типа тяжелых флинтов в 50 раз поглощение при 0,55 мкм [7, 10, 11]. [c.40]

В Канаде цунами наблюдались как на западном, так и на восточном побережьях. 23/VI 1946 г. около 10 ч 15 мин (тихоокеанское стандартное время) произошло землетрясение на восточном побережье о. Ванкувер, Британская Колумбия. Это один из немногих документально подтвержденных случаев образования цунами после землетрясения в Британской Колумбии [235]. В результате землетрясения в нескольких местах произошел разрыв телеграфных кабелей, проложенных по дну океана. В канале Алберни около р. Франклин уровень воды превысил среднюю отметку на 6,1—9,1 м. У скалы Систер на о. Тексада амплитуда первой волны цунами составила 2,4 м, второй—1,2—1,5 м. Один человек погиб в районе МаплТард. [c.304]

Тиристорный стабилизатор напряжения с входным трансформатором вносит в первичною сеть значительно меньшие помехи особенно в диапазоне длинных и средних волн (2). Обычный серийно выпускаемый трансформатор уменьшает уровень проходящих в сеть помех в 2,5-..3 раза в днапазоне длинных и средних вши. [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...