Скорость волны перемещения

В этом уравнении скорость VI надо рассматривать как скорость волны перемещения с. [c.332]

В волновой передаче преобразование движения осуществляется путем деформирования гибкого звена. Этот новый принцип назовем принципом деформирования. Сущность этого принципа в том, что при волновом деформировании гибкого колеса всем его точкам сообщаются окружные скорости. При контакте гибкого колеса с жестким по гребням волн окружные скорости волновых перемещений сообщаются жесткому г.олесу (нлн гибкому), как ведомому звену передаточною механизма. [c.193]

Волны передают механическую энергию, а скорость их перемещения определяется лишь свойствами колеблющейся среды и равна [c.126]

Скорость и перемещения точек профиля волны (распространяющейся в положительном направлении оси х) в первом приближении получается, если положить в (101,11) t) = О, т. е. и = Со, что соответствует распространению волны без изменения формы профиля. В следующем приближении имеем [c.535]

В этом проще всего можно убедиться непосредственно из рис. 132. Скорость звука С графически определяется наклоном касательной к ударной адиабате газа 1 (пунктирная кривая) в точке а. Скорость же v определяется наклоном хорды ас. Поскольку все рассматриваемые хорды идут круче указанной касательной, то всегда ui > с,. Перемещаясь со сверхзвуковой скоростью, детонационная волна, как и ударная волна, никак не влияет на состояние находящегося перед нею газа. Скорость vi перемещения волны относительно исходного неподвижного газа и есть та скорость, о которой надо говорить как о скорости распространения детонации в горючей смеси. [c.673]

Полученное решение представляет. собой волну, бегущую в направлении оси Х со скоростью с. Перемещения в волне лежат в плоскости, перпендикулярной направлению их распространения, и параллельны драницам слоя. Существенно отметить, что фазовая скорость их зависит от частоты (10.32), т. е. эти волны имеют дисперсию. [c.258]

Изучение процесса распространения волн возмущений в теле сводится к установлению зависимостей изменения во времени напряжений, деформаций, скоростей или перемещений частиц и других параметров состояния материала в любой точке области возмущений. При экспериментальном исследовании необходимо измерять перечисленные параметры в любой момент времени для произвольной [c.18]

Таким образом, волна Лява распространяется вдоль оси Ох со скоростью а, перемещения в волне лежат в плоскости, перпендикулярной направлению их распространения, и параллельны границе раздела (вдоль оси Ох ). [c.85]

Далее в опытах измерялись значения фазовой скорости волн (т.е. скорость перемещения гребней по поверхности пленки). Оказалось, что фазовая скорость лежит в диапазоне (1,7—3,0) Wq, где Wq = = Гд/<5> — средняя скорость жидкости в волновой пленке. Этот результат означает, что гребни волн бегут в направлении стека- [c.164]

Рассмотрим геометрическую картину волновых фронтов в области л О (рис. 52). Выражения и и У] — вклад от продольной волны Р с уравнением фронта г = т, а выражения 2 и Уг дает поперечная волна 5, которая содержит волну с круговым фронтом г = ту и головную поперечную волну с прямолинейным фронтом т — X — У 1у — 1 = = 0. Головная поперечная волна 5 порождается бегущей продольной волной Р при ее взаимодействии со свободной поверхностью. Фронт головной поперечной волны касается окружности г = ту в точке 9 = 0о, в которой соз 00 = У . Следовательно, головная поперечная волна существует при 0 < 00- Отметим, что вектор перемещения имеет особенности порядка —1/г на фронтах продольной (г = т) и поперечной (г = ту ) волн. При этом на фронте поперечной волны г — ту , идущей за головной поперечной волной (т. е. при 0 <С 0о), эта особенность появляется при подходе к фронту с любой стороны. Необходимо отметить также наличие особенности на свободной поверхности в точке х = т/р, бегущей со скоростью волн Релея. Эта особенность имеет порядок —1 и присутствует только на свободной поверхности. Ее появление связано с наличием нуля з = р в выражении Р(з) в знаменателях функций и и у. [c.482]

Гидравлический прыжок можно рассматривать как остановившуюся волну перемещения. Если, например, поток, находящийся в бурном состоянии, внезапно преградить, уровень воды перед преградой резко повысится (рис. 21.1). Создастся волна, которая будет распространяться вверх по течению (обратная положительная волна). Высота и скорость перемещения волны будут постепенно уменьшаться вверх по течению. При скорости волны с , равной средней скорости у, волна остановится и примет форму гидравлического прыжка. Такое возможно только в потоке, находящемся в бурном состоянии (Як >1). Если поток находится в спокойном состоянии (Як < 1), волна по мере удаления вверх по течению постепенно будет затухать, кривая свободной поверхности перед препятствием останется непрерывной, плавной. Гидравлический прыжок образуется при обтекании потоком, находящимся в бурном [c.95]

В 7-6 понятия спокойного и бурного движения нами были определены чисто формально. Мы говорили, что спокойным движением называется случай, когда fi > h,, а бурным — случай, когда h< h . Осветив в настоящей главе вопрос о волнах перемещения и установив величину скорости с движения этих [c.377]

Теория ветровых волн показывает, что скорость их перемещения (скорость с) в общем случае зависит а) от ускорения силы тяжести и б) от физических свойств жидкости (от так называемого поверхностного натяжения). При этом оказывается, что в частном случае достаточно больших ветровых волн зави-W I [c.612]

Неполная воображаемая модель 521 Неполный гидравлический удар 364 Неравномерное движение 91, 94 Неразмывающая скорость 255 Несвободное истечение через водослив 412 Несовершенный колодец (грунтовый) 559 Неустановившееся движение 84 Нижний бьеф (НБ) 406 Нижняя критическая скорость 128 Нисходящая волна перемещения 365, 369 Нормальная глубина 283 Нормальные напряжения 22, 23, 32 Носок плотины 479 Ньютоновская жидкость 624 [c.657]

Уравнение (10.16) является обычным неоднородным волновым уравнением и, следовательно, часть перемещения гп, соответствующая скалярному потенциалу ф, переносится в пространстве со скоростью Волна, распространяющаяся со скоростью %, сопровождается изменением объема среды и является безвихревой волной сжатия или расширения. [c.402]

Если соединить между собой все точки, для которых в данный момент времени изменяющиеся величины Е и Н находятся в одной и той же фазе, то получится поверхность, нормаль к которой совпадает с направлением распространения электромагнитной волны в каждой ее точке. Расстояние, на которое переместится поверхность одинаковой фазы за один период колебания, называется длиной волны, а скорость ее перемещения — фазовой скоростью. Среда, в которой скорость распространения электромагнитных волн не зависит от направления, носит название оптически изотропной. [c.15]

Распространение волны конечной амплитуды. Распространение звуковой волны большой интенсивности (т. н. волны конечной амплитуды), в отличие от мало-амплитудной, сопровождается нарастающим искажением её формы, обусловленным разницей в скоростях перемещения разл. точек профиля волны. Скорость с перемещения точки профиля, соответствующей заданному значению колебат. скорости V, определяется ф-лой [c.288]

Распространение волн в движущейся среде. В ур-ние (5) кроме оптич. параметров среды е и р входит величина скорости её перемещения и ф и угол между и и направлением распространения волны к км = Лисов . От этих переменных зависит показатель преломления ге(< , , Р) для волн (1) в движущейся среде, равный ге(ш, , Р) = сЛ/со и имеющий, согласно (5), вид [c.423]

Таким образом, исследования колебаний движущей струны, гармонически возбуждаемой на одном или обоих концах, а также расчеты показывают, что в критической области, когда скорость аксиального перемещения равна скорости распространения волн, на колебания струны влияет поперечная жесткость до такой степени, что эта область перестает быть критической. В статье приведены простые критерии (формулы 23, 24а), из которых видно, при каких условиях жесткость на изгиб имеет влияние на собственные частоты струны. [c.176]

Основными недостатками ЭГП с ШИМ- являются вибрация штока силового цилиндра с несущей чистотой и непроизводительный расход рабочей жидкости через золотник вследствие его вынужденных колебаний с большой амплитудой. При треугольных импульсах перемещения золотника расход в полостях гидроцилиндра при отсутствии сигнала управления равен половине максимального расхода, соответствующего максимальной скорости штока. При трапецеидальной волне перемещения золотника этот расход еще больше. Очевидно, что непроизводительный расход идет на перемещение (вибрацию) штока с несущей частотой и амплитудой, величина которой может быть подсчитана по формуле [c.486]

Аналогично слагаемое / в (15.36) описывает волну перемещения, бегущую в противоположном направлении с той же самой скоростью с. Следовательно, общее решение (15.36) представляет собой две волны перемещения, распространяющиеся вдоль стержня в противоположных направлениях, каждая с постоянной скоростью с=1 Щ [c.506]

Рис. 15.6. Расщепление волны перемещения на две бегущие волны при нулевой начальной скорости.

Первоначально в вязкоупругой среде распространяется упругий предвестник — это непосредственно следует из самого вида (2.37), т. е. волны с высокими скоростями, соответствующие неравновесным модулям упругости. Амплитуды фронтов упругого предвестника убывают во времени и по мере удаления от источника очень быстро (экспоненциально). С практической точки зрения такие волны могут затухать до очень малой величины, не поддающейся измерению. Растет энергетический вклад волн перемещений и напряжений, распространяющихся медленнее упругого предвестника. Для компоненты напряжений Dm при это явление четко [c.171]

Модулированная амплитуда характеризует группу волн. Поэтому распространение импульса можно характеризовать скоростью переноса определенного значения модулироваипой амплитуды. Эту скорость называют гругшовой скоростью волн. Так как на опыте удобно регистрировать максимальную амплитуду, то под групповой скоростью понимают скорость перемещения максимума амплитуды волны. Следовательно, групповая скорость определяется из условия [c.29]

В одномерной бегущей волне все величины (р, р, Т, Vs,Vn) могут быть выражены в виде функций от одного параметра, в качестве которого может быть выбрана,например, одна из самих этих величин ( 101). Скорость U перемещения точки профиля волны равна производной dxldt, взятой при определенном значении этого параметра. Производные по координате и времени от каждой величины связаны друг с другом соотношением d/dt = = —ид/дх. [c.727]

Можно расЬмотреть продольные волны, для которых и представляет собой перемещение, нормальное к слоям, или поперечные волны, для которых перемещение и параллельно слоям. В первом случае через а обозначим нормальные напряжения, действующие по плоскостям, параллельным слоям, и через с — скорость звука в материале в продольном направлении. Для поперечных волн а соответствует касательным напряжениям, а с — скорости волны сдвига в материале Запишем уравнение движения и соотношение упругости в виде [c.287]

Рассмятривпсмио здесь полпопые движения деформируемых тол, учитывая их макромасгитабность, сравнительную медленность (квазистатичность) и кинематический способ задания (задаются геометрическая форма волны и скорость ее перемещения), вернее было бы назвать не волнами, а волнообразными движениями (термин предложен Ф. М. Диментбергом). Однако, не отступая от традиционной терминологии, мы будем использовать также термины волна , волновое движение , бегущая волна деформации . [c.9]

Найдем среднюю скорость движения катящейся гибкой нити, сформированной из полуокружностей радиусом i , и сравним ее со скоростью качения колеса того же радиуса. Как известно из предыдущих расчетов, горизонтальное перемещение Ах точки за время поворота образующего колеса на угол ф = 2it равно Ах = = 2Щп - 2). Так как за это время точка колеса проходит горизонтальный путь 2nR, то коэффициент редукции средней горизонтальной скорости волны по отношению к скорости колеса равен 2nRI(2R(n - 2)) = л/(я — 2) = = 2,75, т. е. рассматриваемая волна движется при прочих равных условиях в 2,75 раза медленнее, чем колесо. [c.98]

При кваптовомехаиич. описании атомов и молекул И. г., кроме классич. параметров (давления, теми-ры, плотности, массы частиц и т. д.), вводится дополнительно длина волны де Бройля kj-=hlmu для частицы, движущейся как целое, и k(,—h/ x.U(, для внутримолекулярных движений (щ и — масса и приведенная масса молекулы, У(, и 1> скорости внутримолекулярных перемещений и движения молекулы как целого соответственно). Квантовые эффекты нроявляются при Xj-. При движение частицы как целого опи- [c.98]

В практических расчетах применяется условный метод, в рамках которого определяется ударная нагрузка для некоторых экстремальных условий. При этом реальное волнение заменяется регулярным с длиной волны, равной длине судна, и высотой, составляющей нормированную долю длины. Рассчитываются качка судна, скорости и перемещения сечений судна относительно невозмущениой поверхности волны. Динамическая нагрузка определяется на основе известных приближенных решений двумерной задачи о погружении тел в жидкость [17]. [c.441]

Ближе к существу физической проблемы, рассмотренной Дэвисом и Гопкинсоном, были результаты опытов, проводившихся в условиях симметричного свободного удара, показанные на )ис. 4.174. Часть докторской диссертации Хартмана (Hartman 1967, 1], [1969, 1]) посвящена измерению динамических деформаций с помощью дифракционных решеток в поликристаллах отожженной а-латуни. Измеренный квазистатический предел упругости этой отожженной латуни составил У=14 500 фунт/дюйм (10,2 кгс/мм ). Значение динамического предела упругости, определенное по фронту начальной волны с помощью измерений профилей волны деформаций двумя дифракционными решетками, изображенных на рис. 4.174, было равно У=27 700 фунт/дюйм (19,5 кгс/мм ) увеличение произошло почти в два раза. Путем сопоставления результатов эксперимента (сплошные линии) с расчетными, основанными на снижении скоростей волн и наибольших деформаций, выраженных через предел упругости У, я установил, что поведение образцов не описывается правильно ни квазистатическим значением 10,2 кгс/мм , ни более высоким динамическим значением 19,5 кгс/мм . Скорости распространения волн и наибольшие деформации, по экспериментальным наблюдениям, как и в любых твердых деформируемых телах, для которых рассматривались профили волн конечных деформаций, соответствовали пределу упругости У=0. На рис. 4.175 продолжительность перемещения (темные кружки) от одной позиции до другой и максимальные де юрмации для обеих позиций согласуются с полученными на основании расчета, в котором использована параболическая аппроксимация при г=3. Таким образом, приходим к типу поведения материала, который характеризуется графиком, показанным на рис. 4.176. Эксперименты с образцами поликристалли-ческого магния, для которого легко добиться существенного изменения предела упругости У, дали результаты (Bell [1968, 1]), идентичные с полученными для образцов из алюминия и а-латуни. [c.275]

На основании формулы (2.39) можно показать [183], что асимптотика незатухающих экспоненциально волн перемещений при д - -оо есть 0(1 с1 ), причем эти волны движутся со скоростями, близкими к равновесным. С помощью несколько более громоздкой формулы для оригинала выражения (2.11) удается показать, что функции DijK(x,t) при . - -оо убывают не мед- [c.169]

Суш,ественным отличием модифицированной модели Фойхта от трехпараметрической модели является наличие бесконечной скорости распространения переднего фронта у волн перемещений и напряжений и отсутствие сингулярных членов в полях Uij(x,t) Dij ixJ) при >0. Волны, не затухающие экспоненциально, дви жутся (как и в случае трехпараметрической модели) с конечны ми скоростями, приближающимися при л - -оо к равновесным [c.174]

Таким образом, скорость волны v в выражении (12.8) есть скорость перемещения фазы, в связи с чем ее называют фазовой скоростью и обозначают через Уфаа- [c.364]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...