Средняя волновая линия

Для простоты пояснения примем, что рассматриваемые волны обладают небольшой крутизной. Используя для решения задачи о таких волнах теорию волн малой амплитуды (см. стр. 373), можем получить расчетную линию свободной поверхности воды в виде синусоиды, причем уровень покоя I—I и средняя волновая линия II-II будут в этом случае совпадать (см. линию /-/ на рис. 19-6). [c.615]

Необходимо, однако, учитывать, что в общем случае линия свободной поверхности воды при наличии волн оказывается отличной от синусоиды (см. ниже). В связи с этим в общем случае уровень покоя не совпадает со средней волновой линией, причем узлы, показанные на рис. 19-6, отсутствуют точки же пересечения профиля волн с уровнем покоя перемещаются то вправо, то влево при этом линии а —а, б б, в —в, г —г, проведенные через вершины к подошвам волны, по-прежнему остаются неподвижными. [c.616]

С тем, чтобы более наглядно представить кинематическую модель Герстнера, обратимся к рис. 19-10, на котором изображены две схемы схема а, отвечающая некоторому моменту времени t = и схема б — некоторому моменту времени t = + At- На этих схемах показаны средние волновые линии II — II (т. е. линии центров орбит поверхностных частиц), а также круговые орбиты, по которым вращаются поверхностные частицы т (mj, Шг,. ..). [c.618]

Эпюры волнового давления. Представим на рис. 19-11 свободную поверхность воды и две вертикали W—W и W"—W". По-прежнему уровень покоя и среднюю волновую линию представим соответственно линиями 1—1 и 11-11. [c.619]

Представим на рис. 19-4 плоские (двухмерные) регулярные волны. На этом чертеже показано 1—1 — уров е н ъ п о к о я, т. е. свободная поверхность воды при отсутствии волнения //—// — так называемая средняя волновая линия —высота волны как [c.549]

Средняя волновая линия 549 Статика жидкости 24 Степень затопления прыжка 403 [c.588]

Средняя волнова я линия 613 Статика жидкости 9, 32 Степень затопления прыжка 458 [c.659]

Для узкой спектральной линии 1 к) быстро убывает при удалении от некоторого среднего волнового числа — центра спектральной линии. В (5.21) удобно перенести начало отсчета для к в центр линии, т. е. ввести переменную х=к—ко. Подставляя к = ко- -х в (5.21), получаем [c.224]

Для света спектральной линии Цк ) пренебрежимо мало всюду, за исключением небольшой области ко около некоторого среднего волнового числа ko-Если теперь принять [c.295]

Напряжения с наибольшим уровнем лежат в области, ограниченной поверхностью волнового фронта. На рис. 27 показаны линии уровня средних мембранных напряжений 1 + зз)/2 для пластин из эпоксидного углепластика с углами армирования О и +45°. [c.325]

Рис. 26. Диаграммы (г, t) и (аг, и) волновых процессов в образце пластинчатого типа при мгновенном изменении деформации (соответственно о и б в — изменение продольных напряжений в материале вблизи оси симметрии — штриховая линия —и средней по сечению величины напряжений — сплошная линия).

Данный вывод математического характера является следствием того физического факта, что на формирование волнового характера на средней линии стержня главное влияние оказывают точки границы стержня. Для стержня круглого сечения граничные точки равноправны в смысле их влияния на среднюю линию стержня, в то время как граничные точки стержня прямоугольного сечения влияют по-разному, так как находятся на различных расстояниях от средней линии. [c.245]

В газодинамическом отношении сопловые осесимметричные каналы достаточно совершенны и могут надежно рассчитываться и профилироваться различными известными в литературе методами (например, методом характеристик). Достаточно простой газодинамический расчет является явным преимуществом осесимметричного сопла по сравнению с криволинейным сопловым каналом. Однако в косом срезе кольцевой решетки, составленной из осесимметричных каналов, возникает сложная волновая структура потока, значительно отличающаяся от теоретической. Толщина выходных кромок (перегородок между каналами) кольцевой решетки такого типа переменна по высоте сопла. Минимальная толщина достигается на среднем радиусе ступени и резко увеличивается к корневому и периферийному ее диаметрам. Вследствие перерезания каналов на среднем диаметре и в непосредственной близости от него смежные каналы смыкаются раньше косого среза (линии раздела между соплами углублены внутрь сопла). Преждевременное смыкание потоков из [c.132]

Для всех типов отечественных коаксиальных радиочастотных кабелей волновое сопротивление примерно одинаково и увеличивается с ростом средней пропускаемой мош,ности. Поэтому для всех типов сварочных установок мощностью от 160 до 1000 кВт применен один тип кабеля марки РК-50-24-17, а меняется количество параллельных ветвей в зависимости от максимально допустимой длины кабельной линии и мощности установки. [c.91]

Когда возмущение скорости достигает нескольких процентов от щ, начинают проявляться нелинейные эффекты. Форма сдвигового слоя становится пилообразной, затем происходит сворачивание и образование первичных вихревых структур (рис. 6.10а, т =1,0). В то же время начинается взаимодействие гармоник, проявляющееся, в частности, в уменьщении скорости роста основной гармоники, появлении высших (рис. 6.106, линия 2) и комбинационных (линия 4) гармоник. Быстрый рост энергии субгармоники (линия 3) и комбинационной гармоники (4) происходит не только за счет энергии среднего течения, но и за счет энергии других составляющих спектра, в частности гармоники с волновым числом 2к (линия 2), чья энергия после момента времени т = 1,0 начинает уменьшаться. В среднем степень ее уменьшения имеет тот же порядок, что и энергия, приобретаемая субгармоникой и комбинационной гармоникой. [c.352]

Рассмотрим математическую модель уширения спектральной линии, обусловленного столкновениями излучающих атомов. Будем считать, что излучаемые отдельными атомами волновые цуги характеризуются одной и той же средней частотой <оо, но вследствие испытываемых атомами столкновений имеют различную длительность. Можно считать, что длительности отдельных цугов распределены по экспоненциальному закону вероятность того, что некоторый цуг имеет длительность, заключенную в промежутке от < до < равна [c.62]

Начнем с простейшего случая, когда источник излучает две очень узкие, близкие друг к другу спектральные линий с частотами (О, и 0)2. Если бы излучение на каждой из частот представляло собой бесконечную синусоидальную волну, то результирующее излучение было бы волной средней частоты с периодически изменяющейся амплитудой. Но в действительности излучение каждой из спектральных компонент представляет собой хаотическую последовательность более или менее длинных волновых цугов. Обычно за время наблюдения проходит много цугов, колебания в которых никак не связаны по фазе. Поэтому можно считать, что вместо одного имеется два расположенных в одном месте источника, независимо друг от друга излучающих волны с частотами Ш] и (02. При выполнении интерференционных опытов с таким источником каждая из волн создает свою интерференционную картину и эти картины просто налагаются одна на другую. [c.219]

Согласно формулам (19.31) сопротивление профиля в сверхзвуковом потоке всегда отлично от нуля (если только профиль не есть плоская пластина под нулевым углом атаки) это сопротивление принято называть волновым. Волновое сопротивление профиля представляет собой сумму трех составляющих сопротивления, связанного с толщиной профиля, сопротивления, связанного с искривлением его средней линии, и сопротивления, обусловленного наличием угла атаки. Возможность такого разделения сопротивления на три независимых слагаемых есть следствие линейности задачи. [c.364]

Тип нагрузки Рабочий диапазон частот, МГц Максимальная средняя мощность. Вт Максимальная величина КСВ, не более Сечение подключаемой линии, мм Волновое сопротивление линии, Ом Тип высокочастотного разъема на входе поглотителя [c.663]

Паранетр S d как функция волнового числа v для молекул НС1 и средняя интенсивность линии, а i —среднее расстояние между линиямн) [c.323]

Если исключить среднюю компоненту, то четыре остающихся обнаруживают две постоянные разности волновых чисел Av = 0,203 и 0,395 см и легко объясняются расщеплением каждого из термов 6 и 5 на два, откуда следует IДля того чтобы объяснить наличие пятой лишней" компоненты, Шюлер и Брюк в совместной работе сделали предположение, что у некоторых из шести изотопов кадмия ядерный момент /=72 в то время как остальная часть не имеет моментов, отличных от нуля, и, следовательно, дает простую линию. Такое предположение оправдывается и на остальных линиях d. Атомные веса изотопов кадмия равны ПО, 111, 112, 113 и 116. Остается решить, каким из этих изотопов приписать I а аким — [c.529]

Линии уровня средних изгибных напряягений, соответству-юпщх этой волне, для пластин из эпоксидного углепластика с углами армирования +15 и +45° при поперечной импульсной нагрузке в форме (42) показаны на рис. 28. Отметим, что поскольку характер распространения рассматриваемой волны в слоистой пластине изотропный, волновой фронт имеет круговую форму. Напряжения, соответствующие второй и третьей изгибным волнам, оказываются малыми. На рис. 29 показана построенная с помощью вычислительной машины пространственная картина распределения изгибных напряжений в пластине из композиционного материала с углами армирования +45°. [c.325]

Подвергнем теперь такую систему медленному однородному сжатию, не нарушающему ее симметрии. По мере сближения атомов взаимодействие между ними растет и на расстояниях г = а достигает такой же величины, как в кристалле натрия. На рис. 5Л, б показана картина, отвечающая такому сближению. Из рисунка видно, что потенциальные кривые, отделяющие соседние атомы (на рис. 5.1, б они показаны штриховыми линиями), частично налагаются друг на друга и дают результирующую кривую AB DE, проходящую ниже нулевого уровня СО. Это означает, что сближе ние атомов вызывает не только уменьшение толщины потенциальных барьеров до / й, но и понижение их высоты до для электронов Is, и2 для электронов 2s. Замечательным является то, что высота барьера оказывается даже ниже первоначального положения уровня валентных электронов 3s. Волновые функции этих электронов у соседних атомов перекрываются настолько сильно, что образуют электронное облако практически равномерной плотности, вследствие чего такие электроны с равной вероятностью могут быть обнаружены в любом месте кристалла. Это означает, что ранее локализованные на атомах электроны приобретают способность перемещаться по кристаллу. Важно заметить, что эту способность приобретают не только электроны уровня 3s, но и электроны более глубоких уровней — 2р, 2s и даже Is. Перемещение происходит путем туннельного просачивания электронов сквозь потенциальные барьеры, отделяющие соседние атомы, причем с тем большей вероятностью, чем сильнее перекрываются волновые функции соседних атомов. Подсчет показывает, что в кристалле натрия волновые функции электронов Is перекрываются настолько слабо, что переход их от атома к атому совершается в среднем за время т л 10 с. У электронов 2s и 2р волновые функции перекрываются сильнее и переход их от атома к атому совершается чаще. У электронов же 3s волновые функции перекрываются настолько сильно, что переходы совершаются за время т 10 с. [c.144]

При проведении полных расхаживаний органов парораспределения иногда происходят отключения турбины от посадки о х стопорных клапанов (высокого или среднего давления) при расхаживании одного из них. Это объясняется возникновением гидроудара в системе защиты при резких динамических возмущениях. Гидроудар имеет волновой характер с чередованием зон повышенного и пониженного давлений (рис. 36). На мембрану выключателя стопорного клапана воздействуют прижимающее давление Рзащ в линии защиты сверху и подрывающее давление Ром в рабочей линии сервомотора снизу. Усилив от давления в линии защиты примерно в 3 раза больше усилия, действующего на мембрану от давления в рабочей линии сервомотора, причем эти линии питаются из различных участков коллектора силовой воды. При распространении гидроудара по системе возможно четыре случая изменения давлений, воздействующих на мембрану выключателя. [c.88]

Здесь — константа, к — волновой вектор у-кванта, г — координата ядра в момент t. Несмещённая линия естеств. ширины появляется при таких движениях ядра, когда среднее по времени Д от фазового множителя отлично от о, т. е. [c.101]

Развитие ударно-волнового процесса и разрушения в трехслойной пластине под действием прямоугольного импульса давления показано на рис. 19. Первый слой алюминия имеет ширину 0,025 м (40 дискретных элементов), второй слой из резиноподобного материала шириной 0,005 м (20 элементов) и третий слой из алюминия шириной 0,02 м (20 элементов). На рис. 19, а—в представлены три последовательных момента времени, соответствующих формированию ударной волны давления в первом слое алюминия и ее продвижению по толпцше пластины. После прекращения действия импульса давления в лицевой части пластины происходит интенсивная разгрузка сжатых элементов у свободной поверхности, которая приводит к лицевому отколу (индикаторная линия разрушенных элементов в верхней части графиков принимает значение 1,0). Максимальная скорость этих осколков составляет 300 м/с и направлена в противоположную TopoHy o i z. Штриховая линия распределения скоростей имеет шкалу v = vJvo, Уо = 1000 м/с единица давления Ог = 100 кбар (сплошная линия) кривая, составленная из кружков, соответствует распределению по дискретным элементам внутренней энергии в рассматриваемый момент времени (шкала энергии нормирована относительно величины 4о = 10 нм). Моменты времени, представленные графиками на рис. 19, г, д, характеризуют отражение ударной волны от среднего мягкого слоя, возникновение зоны разрушения в средней части первого слоя, дальнейшее распространение фронта разрушения к границе с мягким слоем и одновременное поглощение части энергии мягким слоем при прохождении в него ударной волны. Стадия развития процесса на рис. 19, е является завершающей, после которой следует разлет осколков без взаимодействия друг с другом, так как распределение скоростей имеет вид монотонно возрастающей функции. Четыре характерных участка изменения скорости вдоль оси z показывают картину разлета осколков, которые образовались при разрушении лицевой части первого слоя, внутреннего откола в первом слое, частичного разрушения мягкого среднего слоя в окрестности границы с мягким слоем и, наконец, откола тыльной части пластины в третьем слое, скорость осколков которых составляет 250 м/с. Распределение внутренней энергии в момент времени i = 39,4 мкс (см. рис. 19, е) характеризует диссипацию энергии в результате упругопластического деформирования и разрушения трехслойной пластины. Как видно из этого графика, максимальная диссипация энергии имеет место в зоне лицевого откола и разрушения в окрестности границы первого и второго слоев. [c.134]

Как известно, философы древности предполагали, чгз свет представляет собой лучи, исходящие из глаз эти лучи определенным образом ощупывают объекты и дают наблюдателю представление об их существовании. Эта концепция господствовала в средние века, но В конце концов она была заменена гипотезой о переносе энергии от источника света к объекту, а затем от объекта к глазу, согласно закону, который позже был установлен Снеллем, Декартом и Ферма. Природа этого переноса была объяснена двумя теориями, которые почти одновременно были развиты Ньютоном и Гюйгенсом. А именно приблизительное 1700 г. Ньютон опубликовал свою корпускулярную теорию света, согласно которой источник света испускает мельчайшие частицы, перемещающиеся по прямым линиям с чрезвычайно большими скоростями следовательно, вся геометрическая оптика могла быть объяснена простейшим образом, если ограничиться изучением хода световых лучей. По мере развития науки, когда стали проникать во внутреннюю структуру явлений, оказалось необходимым ввести понятие о волновой природе света. Первая гипотеза в этом духе была высказана в Трактате о свете Гюйгенса, появившемся в 1690 г. Гюйгенс рассматривал световые явления как результат распространения волн, подобных тем, которые наблюдаются при распространении звуковых волн в жидкостях и газах. Только спустя 50 лет у Эйлера возникла идея о периодичности световых явлений известно, насколько успешно эта новая гипотеза помогла Френелю объяснить явление дифракции. [c.9]

Единичный вектор = VT/ VT направлен вдоль градиента температуры, а величина = с/Dik есть средняя длина пробега звуковой моды. В гидродинамической области волновых чисел отношение Ij /не обязательно очень мало. Например, в экспериментах по рассеянию света [47] 0,35 при к 2000см и VT 75К/см. Таким образом, формула (9.3.51) предсказывает существенное влияние градиента температуры на линии Бриллюэна ). [c.250]

Воздействие хлопка на пролетающий самолет. Перепад давления в скачке составляет 5—17 кгс/м , и если принять за среднее значение величину 10 кгс/м , то она составляет менее 0,1% давления воздуха у земли (р = 10 332 кгс/м = = 1 ат). Скоростной напор при полете самолета со скоростью 850 км/ч и на высоте 10 км равен около 1 200 кгс/м , т. е, он более чем в 100 раз превышает перепад давления в хлопке, поэтому такой перепад практически ие оказывает существенного влияния на самолет в воздухе. На поведение самолета может оказать влияние спутная струя, направленная по линии распространения ударной волны, В результате самолет будет испытывать броски, дрол ание, волновые вздрагивания, [c.15]

Конечно, рассмотренный пример, в котором все волновые цуги одинаковы, дает лишь идеализированное представление об излучении реальных источников. Тепловое движение излучающих ато.мов приводит вследствие эффекта Доплера к различию средних частот, сопоставляемых отдельным цугам. Во. многих случаях такое неоднородное уширение определяет форму и ширину спектральных линий. Поэтому нельзя ожидать, что для излучения реальных источников квазимонохро.матического света понятие длины когерентности. можно столь просто и наглядно трактовать в буквальном смысле как протяженность волновых цугов. Однако для любого излучения, занимающего спектральный диапазон Ьк, длину когерентности [c.227]

Мы показали, что физические характеристики лазерного излучения существенно зависят от того, действует ли лазер в допороговом или в надпороговом режиме. В допороговом режиме излучение состоит из экспоненциально затухающих цугов волн, фазы которых полностью не коррелированы. С увеличением интенсивности накачки, поскольку время затухания волновых цугов увеличивается, линия излучения все более и более сужается. Выше порога генерации излучение приобретает совсем иные свойства. Оно представляет собой колебания с амплитудой, которая может слегка флуктуировать относительно своего среднего значения. Приблизи- [c.278]

Будем предполагать, что волновой передаче задано вращение с угловой скоростью генератора, но в противоположном направлении. В таком случае эллипс (генератор) представится неподвижным, колесо с жестким венцом — вращающимся с угловой скоростью 3 = —- < 1, а колесо с гибким венцом — с угловой скоростью 2 — J. Надо полагать, что линейная скорость точки гибкого звена на конце большой полуоси эллипса равна скорости на окруж-норти радиуса г колеса с жестким венцом, т. е. средняя линия гибкого звена и окружность радиуса Гз катятся друг по другу без скольжения. В таком случае любая точка средней линии деформированного гибкого звена движется с такой же скоростью. Зная радиус кривизны траектории, можно определить значение угловой скорости профиля зуба для любого его положения относительно генератора. Указанная угловая скорость будет меняться от максимума, при [c.320]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...