Боры турбулентные

В работе [3751 вычислены значения вязкости и плотности некоторых галогенидов бора, алюминия, кремния и титана для температур 1173, 1300 и 1500° К. Для критерия Рейнольдса, равного 2300, и гидравлического диаметра 1 см были найдены значения минимальных скоростей газа Vц, обеспечивающих турбулентность потока (табл. 67). [c.280]

ГИИ за счет турбулентности. В левую часть выражения (242),. представляющую собой квадратный корень из потока энергии в приближении линейной теории, следует ввести поправку,, обусловленную ослаблением волны, в виде множителя, отражающего медленное экспоненциальное затухание с расстоянием (этот множитель, обусловленный турбулентной диссипацией, аналогичен ослабляющему множителю (142), обусловленному вязкой диссипацией) в силу (244) этот самый множитель нужно, включить в Уд (х) тем самым он будет ограничивать рост левой части (254). Этот метод анализа оказался весьма успешным при объяснении, почему бора на Северне образуется только при более высоких сизигийных приливах. [c.236]

Это уравнение могло бы дать дополнительно третье условие на скачке, но с системой (13.79) можно использовать только два условия. Рэлей предположил, что при переходе через бору энергия в действительности не сохраняется, и приписал потерю наблюдаемой турбулентности, так что условие на разрыве, соответствующее уравнению (13.85), учитывать не следует. Легко показать, что, хотя уравнение (13.79) влечет уравнение (13.85), однако из условия на разрыве (13.81) следует, что [c.441]

Поскольку боры возникают только тогда, когда к > к , именно потеря энергии согласуется со знаком выражения (13.86). Энергия играет роль, аналогичную роли энтропии в газовой динамике в газовой динамике вся внутренняя энергия включена в подробное описание, так что энергия сохраняется, и дополнительная переменная в описании допускает дополнительное условие на разрыве. Турбулентная знергия в (13.85) не включена. [c.441]

Более слабые боры имеют гладкую, но осциллирующую структуру, как показано на рис. 13.6, тогда как более сильные характеризуются быстрым турбулентным изменением без видимой осцил- [c.463]

Неравновесные плазменные явления приводят также к тому, что нлазма не только мощно излучает, но и становится турбулентной за счёт того, что определ. типы возбуждаемых волн и колебаний либо задерживаются в плазме долго либо вообще не моГут покинуть плазму напр., ленгмюровские колебания). Это позволяет найти путь для решения проблемы т. н. <4обойдённых элементов в теории происхождения элементов во Вселенной. Наиб, распространённая теория происхождения элементов предполагает, что из исходных протонов и нейтронов элементы образуются путём последоват. захвата нейтронов, а когда новы11 изотоп перегружен нейтронами, то в результате его радиоактивного распада с испусканием электрона и антинейтрино возникает новый элемент. Однако есть обойдённые элементы нанр., дейтерий, литий, бор и т. д.), образование к-рых нельзя объяснить захватом нейтронов их происхождение, возможно, связано с ускорением заряж. частиц в областях с высокой степенью плазменной турбулентности и последующими ядер-ными реакциями ускоренных частиц. [c.470]

Известно изготовление аморфных порошков кавитационным методом, реализуемым прокаткой расплава в валках, и методом распыления расплава вращающимся диском. В кавитационном методе (рис. 27.3, б) расплавленный металл выдавливается в зазоре между двумя валками (0,2-0,5 мм), изготовленными, например, из графита или нитрида бора. Происходит кавитация — расплав выбрасывается валками в виде порошка, который попадает на охлажденную плиту или в охлаждающий водный раствор. Кавитация возникает в зазоре между валками, вследствие чего исчезают пузырьки газа, имеюпщеся в металле. Метод распьшения вращающимся диском (рис. 27.3, в) в принципе аналогичен ранее описанному методу изготовления тонкой проволоки, но здесь расплавленный металл, попадая в жидкость, разбрызгивается за счет ее турбулентного движения. При помощи этого метода получается порошок в виде гранул диаметром около 100 мкм. [c.861]

Турбулентная бора на реке Северн. Когда сильный прилив проходит много километров по мелководью, фронт приливной волны, т. е. головная часть приливного паводка, становится все круче. Он может образовать бору , т. е. подвижную форму гидравлического прыжка. Наиболее мошные боры возникают в устье рек Хугли в Ин- [c.118]

Как отмечалось выше, решения, полученные на основе бор-новского приближения, с одной стороны, и преобразования Рытова— с другой, приводят к разным плотностям распределения амплитуды Л возмущенной волны. Единственной случайной величиной, присутствующей в рещении, в обоих случаях является возмущение показателя прело.мления п. Выражение (8.4.42) дает полевое возмущение О как суперпозицию огро.миого числа незавпси.мых вкладов различных частей турбулентной среды. В соответствии с центральной предельной теоре.мой. мы вправе ожидать, что действительная и мнимая части величины 111 подчиняются гауссовскому, или нормальному, распределению. Предсказываемое распределение интенсивности полной волны зависит от дисперсий действительной и мнимой частей величины и1 и от их корреляции. Если эти дисперсии равны, а коэффициент корреляции равен нулю, то сум.ма величин Ыо и 11 будет равна сумме постоянного (неслучайного) фазора и кругового комплексного гауссовского фазора. Согласно результатам гл. 2, 9, п. Г, при этих условиях величииа Л= и [c.375]

В Англии заметное искажение профиля приливной волны по мере ее продвижения вверх по постоянно сужающемуся эстуарию реки Северн вызывает во время высоких сизигийных приливов гидравлический прыжок, называемый в этой местности борой , и это название широко используется вместо выражения гидравлический прыжок . Приближенное практическое правило устанавливает, что ундулярные волнистые) боры появляются при интенсивностях, меньших примерно 0,3 в большинстве случаев бора на реке Северн принадлежит к этому типу (рис. 48). Однако при определенных условиях (рис. 49) образуются более интенсивные турбулентные боры с более крутым, бешено пенящимся фронтом и с весьма слабым волновым шлейфом. Можно отметить два дополнительных усложняющих обстоятельства, которым в эпилоге будет дано полное объяснение с помощью уточненной нелинейной теории хотя даже волновые движения позади боры подвержены существенно нелинейным влияниям и хотя некоторая доля требуемого отвода энергии теряется в каждой боре за счет турбулентной диссипации и эта доля зависит, помимо интенсивности, от других переменных, тем не менее существует довольно простой [c.225]

Рис. 49. Турбулентная бора в другой части реки Северн. (Боры на рис. 48 и 49 были сфотографированы доктором Д. X. Перегрином и воспроизводятся здесь с его любезного разрешения.)

Несмотря на все сложности, связанные с ундуляцией и турбулентностью как способами отвода энергии гидравлического прыжка, для многих целей остается оправданным прп приближенном анализе рассматривать гидравлический прыжок по существу как действительный разрыв, удовлетворяющий уравнениям (228) и (229). Именно мощные турбулентные боры более всего напоминают разрыв. Что касается ундулярных бор, то для них наблюдается как раз такой разрыв в среднем значении уровня воды, определяемого как уровень воды, усредненный по длине волны ундуляций. Используя это толкование, можно рассмотреть, осуществимо ли построение теории распространения простых волн, содержащих слабые боры в качестве разрывов, аналогичное построениям в разд. 2.11. [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...