Распространение волн вертикально

Распространение волн вертикальное 687. [c.926]

В этом параграфе мы будем изучать плоские упругие волны в дискретно-слоистой среде, в состав которой входят однородные твердые слои. Уравнения упругих волн и условия на границах были получены в п. 1.3. Поскольку распространение сдвиговых волн горизонтальной поляризации в слоистом твердом теле происходит независимо от распространения волн вертикальной поляризации и формально вполне аналогично звуку в жидкости, в настоящем параграфе мы будем заниматься только случаем вертикальной поляризации. Тогда плоская монохроматическая упругая волна в однородном твердом теле может быть задана, как показано в п. 1,3, двумя скалярными функциями, i (x, z) и р(х, z) [c.89]

В обоих случаях скорость поверхностных волн оказывается несколько меньшей, чем скорость распространения волн искажения. Имея а, можно найти отношение амплитуд горизонтального и вертикального перемещений на поверхности тела. При v=l/4 это отношение равно 0,681. Полученную выше скорость распространения поверхностных волн можно также получить из рассмотрения колебаний тела, ограниченного двумя параллельными плоскостями 1). [c.512]

О распространении волн возмущения, возникающих на свободной поверхности потока, в случае спокойного и в случае бурного движений. В гл. 9, В были рассмотрены волны перемещения , возникающие при особых условиях на свободной поверхности безнапорного неустановившегося потока. Было отмечено, что эти волны могут быть а) или положительными лоб этих волн оказывается ограниченным почти вертикальной плоскостью [c.515]

ПАВ) — упругие волны, распространяющиеся вдоль свободной поверхности твёрдого тела или вдоль границы твёрдого тела с др. средами и затухающие при удалении от границ. ПАВ бывают двух типов с вертикальной поляризацией, у к-рых вектор колебат, смещения частиц среды в волне расположен в плоскости, перпендикулярной к граничной поверхности (вертикальная плоскость), и с горизонтальной поляризацией, у к-рых вектор смещения частиц среды параллелен граничной поверхности и перпендикулярен направлению распространения волны. [c.649]

Простейшими и наиб, часто встречающимися на практике ПАВ с вертикальной поляризацией являются Рэлея волны, распространяющиеся вдоль границы твёрдого тела с вакуумом или достаточно разреженной газовой средой. Энергия их локализована в поверхностном слое толщиной от К до 2, где X— длина волны. Частицы в волне движутся по эллипсам, большая полуось и> к-рых перпендикулярна границе, а малая и— параллельна направлению распространения волны (рис., а). Фазовая скорость волн Рэлея С л 0,9е , где [c.649]

Для изучения распространения волн во внутреннем слое 2 полезно рассмотреть распространение плоских волн под некоторыми углами в к вертикальной оси х, испытывающих серию полных внутренних отражений на границах раздела II—I и II—III. Для этого выберем уравнение (11.1.326). Предполагая решение в виде Е sin(/zx -I- а)е , мы получаем [c.449]

Теория волн, распространяющихся в атмосфере по вертикальному направлению, интересна как пример распространения волн в среде неодинаковой плотности ). [c.677]

Вертикальное распространение волн в атмосфере в79 Подставляя значение р — из (5) в (2), получим [c.678]

Вертикальное распространение волн в атмосфере в81 Скорость волн оказывается при этом равной [c.680]

Вертикальное распространение волн в атмосфере 985 [c.684]

Динамический смысл групповой скорости. В простой системе гармонических волн энергия переносится через вертикальную плоскость, перпендикулярную направлению распространения волн, со средней скоростью, равной групповой скорости. [c.377]

В результате наличия дислокации (рис. 23, а) в кристалле по обе стороны скольжения АА возникает искаженное состояние кристаллической решетки с нарушением порядка идеальных связей между атомами. В этом случае достаточно будет приложить небольшое внешнее усилие Р (значительно меньше силы Р для идеальной решетки — рис. 23, б), чтобы вызвать распространение волны последовательных частных смещений вертикальных рядов атомов над плоскостью скольжения АА, не превосходящих по величине одного межатомного расстояния. В результате прохождения этой волны дислокация, как своеобразная эстафета, будет последовательно передаваться рядам атомов 3, 4... и в некоторый момент займет положение, представленное на рис. 23, в. В итоге же передачи движения от частного смещения ряда атомов 1 дислокация выйдет на поверхность и исчезнет, как это показано на рис. 23, г. Итак, конечным результатом перемещения дислокации вдоль плоскости скольжения АА явился сдвиг на одно межатомное расстояние, причем для осуществления этого сдвига понадобилось значительно меньшее усилие, чем при отсутствии дислокации. [c.65]

Волны первого и более высоких порядков возникают при определенных критических значениях h Kt для каждой моды. В рассмотренных модах нормальных волн частицы среды колеблются в плоскости распространения волны, их называют в этом случае SV-волнами (вертикально поляризованные). Для возбуждения интенсивных, хорошо направленных волн определенной моды используют, как правило, наклонное паденИе волн на пластину под углом 3, выбираемым из условия sin р=Сг/Ср. [c.29]

Во-вторых, мы обобщим наши результаты, включив эффекты плавных изменений структурной постоянной вдоль пути распространения волны. Такие изменения, в частности, важны при вертикальном наблюдении через атмосферу (например, в астрономических наблюдениях), ибо интенсивность турбулентности существенно зависит от высоты над поверхностью Земли. Изменения величины вдоль горизонтальных путей также часто имеют место на практике. [c.390]

При изучении законов распространения волн часто пользуются так называемой волновой ванной. Она имеет вид мелкой тарелки, стенки которой сделаны пологими, чтобы волны, набегающие на берега , заметно не отражались. В тарелку на несколько миллиметров погружается маленький шарик моторчик с эксцентриком приводит его в вертикальные колебания. Частота колебаний выбирается по желанию обычно пользуются переменным городским током, частота которого равна 50 гц. [c.38]

Трассировка волновым алгоритмом на объемной модели монтажного пространства приводит к большим затратам времени и памяти ЭВМ. Для решения задач четвертого и пятого этапов в ряде случаев используются модификации волнового алгоритма для распространения волны на вертикальных и горизонтальных отрезках трасс [c.191]

Рэлеевская волна в изотропном твердом полупространстве, рассмотренная в гл. I, состоит из двух плоских неоднородных волн — продольной и поперечной с векторами смеш,ения, лежащими в плоскости, перпендикулярной границе и параллельной направлению распространения волны. Эти волны и составленная из них рэлеевская волна — волны с вертикальной поляризацией. [c.22]

Быстрее всего ударная волна движется вниз, медленнее всего — вдоль поверхности z = О, где она сильно ослабляется за счет расширения газа в пустоту. Поэтому поверхность фронта вытянута вниз по сравнению с полусферой. Вблизи фронта газ движется в сторону распространения волны. Где-то внутри чаши проходит поверхность, на которой вертикальная составляюш,ая скорости меняет направление. Выше этой поверхности, схематически показанной на рис. 12.17 пунктиром, газ движется [c.653]

В разд. 17.15 предполагалось, что турбулентность однородна и изотропна. Между тем вполне понятно, что турбулентность может быть однородной и изотропной только в пределах трассы длиной порядка внешнего масштаба турбулентности о. Следует ожидать, что при вертикальном распространении волны в атмосфере интенсивность турбулентности принимает совершенно отличающиеся значения в двух различных точках трассы, отстоящих одна от другой на расстояние, превышающее Ьо. В случае распространения на заданной высоте над земной поверхностью интенсивность турбулентности может быть приближенно одинаковой вдоль трассы. [c.126]

При анализе распространения волн в случайной среде обычно предполагается, что среда является статистически однородной. Но в некоторых случаях, как, например, при вертикальном распространении в атмосфере, случайная среда не является статистически однородной, а меняется в зависимости от высоты. В этих случаях принимают, что является функцией высоты. [c.155]

Основное допущение одномерного распространения волн, состоящее в том, что продольные движения жидкости велики яо сравнению с поперечными, можно теперь подвергнуть проверке. Среди поперечных движений в плоскости поперечного сечения преобладают вертикальные смещения свободной поверх-вости (14). Для всякой бегущей волны их можно связать с продольной скоростью и формулами (15) и (12), что дает [c.123]

Отметим в заключение, что затухание волн Лэмба разных номеров из-за излучения в жидкость существенным образом зависит от отношения вертикальной компоненты поверхностного смещения к горизонтальной в волне рассматриваемого номера [51]. Затухание максимально, когда максимальна вертикальная компонента поверхностного смещения, и вообще отсутствует, когда вертикальное поверхностное смещение равно нулю, т. е., например, при с—>с/, /—>0 для симметричных волн. Это означает, что если волна Лэмба появляется как продольная, то в критической области она затухает очень сильно, если же волна появляется как поперечная, то затухание, напротив, очень мало. При больших толщинах пластинок, когда поверхностные смещения в волнах Лэмба по сравнению с объемными стремятся к нулю (см. 4 настоящей главы), затухание из-за излучения в жидкость также стремится к нулю. Поэтому на практике для достижения дальнего распространения волн Лэмба в пластинках, окруженных жидкостью, нужно выбирать толщины, частоты и номера волн [c.135]

Среди механических приборов, служащих для этой цели, наиболее нажным яВ ляется так называемый диск Рэлея — легкий диск небольших размеров, подвешенный вертикально на тонкой нити. На диск, помещенный под углом к направлению звуковой волны (рис. 464), так же как и в случае поствянного потока ( 131), действуют аэродинамические силы, стремящиеся поставить его перпендикулярно к скорости потока, т. е. в случае звуковой волны — перпендикулярно к направлению скорости движения частиц в волне (перпендикулярно к направлению распространения волны). Хотя скорости частиц быстро меняют не только величину, но и знак, момент [c.726]

Процесс образования ударной волны из волны сжатия наблюдается не только в газах, но и в конденсированных средах. Так, при распрбстранении волны сжатия в вертикальном столбе воды [56] с амплитудой в 100—500 атм первоначальное время нарастания давления составляло десятки микросекунд. По мере распространения волны крутизна фронта увеличивалась за счет нелинейных эффектов, и на расстоянии около двух [c.18]

Сейсмические волны. Упругие волны, регистрируемые сейсмографами, принадлежат к неск. типам. По характеру пути распространения волны делятся на объёмные и поверхностные. В свою очередь объёмные волны подразделяются на продольные (Р) и поперечные (5), а поверхностные — на Рэлея волны и Лява волны. Объёмные волны распространяются во всём объёме Земли, за исключением жидкого ядра, не пропускающего поперечные волны. Продольные волны связаны с изменением объёма и распространяются со скоростью У (Я- -2р.)/р, где >1, — модуль сжатия, р — модуль сдвига (см. Модули упругости), р — плотность среды. Поперечные волны не связаны с изменением объёма, их скорость равна y fi/p. Движение частиц в волне S происходит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны. В сферически-симметричяых моделях Земли луч, вдоль к-рого распространяется волна, лежит в вертикальной плоскости. Составляющая смещения в волне S в этой плоскости обозначается SV, горизонтальная составляющая — SH. Нек-рые оболочки Земли обладают упругой анизотропией в этом случае поперечная волна расщепляется на две волны с разл. поляризациями и скоростями распространения. Параметры земных недр изменяются по вертикали и горизонтали, Поэтому в процессе распространения объёмные волны испытывают отражение, преломление, обмен (превращение Р в S и наоборот), а также дифракцию и [c.481]

Для полной характеристики сейсмических колебаний следует знать направление распространения волны и направление вектора колебаний (смещений, или скорости, или ускорения). Если расположение и вид источника колебаний известны, направление распространения и, как правило, характер волны (продольная, поперечная или поверхностная) также заранее известны. Тогда можно ограничиться измерением одной компоненты вектора смещений. В других случаях полезно бывает измерять три компоненты смещения — вертикальную и две взаимно перпендикулярные горизонтальные, чтобы определить поляризацТ1ю и характер колебаний. Для этой цели приходится применять трехкомпонентные геофоны, являющиеся, по существу, комбинацией трех систем. Колебания каждой из них могут происходить только в одном из трех взаимно перпендикулярных направлений. Геофон выдает три элeктJ)ичe киx сигнала, пропорциональных соответствующим составляющим колебаний. Для определения направления прихода волн применяют целую систему геофонов — групповую электроакустическую сейсмическую антенну. [c.196]

Вертикальное распространение волн в атмосфере 683 и на основании формулы Мелера [ 194 (7)] получим [c.682]

Используя то обстоятельство, что правая часть не зависит от у, доказать, что частицы, находящиеся в вертикальной плоскостн, перпендикулярной направлению распространения волн, остаются в этой вертикальной плоскости. [c.427]

Рассмотрим рассеяние на вертикальном отверстии, имитирующем канальные поры и свищи. На рис. 7.15 приведены амплитуды сигналов, отраженных от пересечения сверления с внутренней поверхностью трубы при использовании совмещенного преобразователя. Видно, что, в отличие от изотропного материала, амплитуда сигнала зависит от направления распространения волны. Это вызвано двумя причинами. Во-первых, как показывают измерения, при ф=90° (см. рис. 7.15) поперечная волна затухает значительно сильнее, чем при <р= 10°. Вызвано это, по-видимому, текстурой проката. Во вторых, при любом ф=7 0 90° волна, вводимая в металл, разлагается на две компоненты, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяющиеся с разными скоростями (сравн. рис. 7.14, в). Приемник регистрирует результат интерференции этих двух компонент. При изменении ф сдвиг фаз таких компонент меняется, и поэтому амплитуда регистрируемого сигнала изменяется немонотонно. Если излучаемый импульс имеет длительность менее 1 мкс, то каждый из описанных сигналов можно разрешить. Однако обычно используются импульсы большей длительности, и при изменении направления озвучивания одного и того же вертикального отверстия в прокате изменение амплитуды отраженного сигнала может превышать 20 дБ. [c.237]

В основу методики положены результаты теоретического исследования распространения волн в упругом полупространстве при сосредоточенных горизонтальном, вертикальном и момент-ном воздействиях, выполненного Я. Д. Гимзельбергом и К. И. Огурцовым [19, 20]. В ходе этого исследования были получены формулы, описывающие поля смещений поверхности полупространства от каждого из указанных воздействий, меняю- [c.179]

АЭ-диагностика подземных коллекторов дожимных компрессорных станций — ДКС-1 П Оренбурггазпром . АЭ-контроль проводили без остановки агрегатов с использованием скачка давления рабочей средой, согласно МР-204-86 Применение метода акустической эмиссии для контроля сосудов, работающих под давлением, и трубопроводов утв. ГГТН РФ 23.10.92 г. Методики проведения акустико-эмиссионного контроля трубопроводов и сосудов, работающих под давлением СТП 10-95 - стандарт (проект) РАО Газпром Контроль технического состояния объектов линейной части и газораспределительных станций магистральных газопроводов методом акустической эмиссии . Согласно указанным НТД и техническому решению АООТ ВНИИнефтемаш , в задачи испытаний входило получение следующих оценок распространения волн в данном объекте характеристик акустических шумов объекта в условиях работы агрегатов в штатном режиме [6]. Коллекторы представляют собой заглушенные с торцов трубопроводы Ду 1000 с толщиной стенки 33 мм. Вертикально в коллекторы вварены шесть трубопроводов Ду 700 от шести компрессорных агрегатов ДКС-1. Расстояние от мест вварки Ду 700 до компрессоров составляет около 30 м. Измерения проводили на восьми участках четырех коллекторов высокого и низкого давления. При проведении экспериментов использовали аппаратуру для измерения АЭ НПФ Диатон (АС-6А/М). [c.156]

Первая попытка дать теоретическое представление о структурном механизме волнового движения и его математический анализ была предпринята Ньютоном (1687 г.). Согласно сделанным им предположениям при распространении волн частицы жидкости совершают, как в сообщающихся сосудах, лишь вертикальные колебания с периодом, длина которого равна половине длины волны. Ошибочность такой упрощенной трактовки особого вида движения была ясна уже в то время. Однака прошло почти 100 лет, прежде чем Лаплас (1776 г.) пришел к выводу, что при волновом движении частицы жидкости перемещаются по эллиптическим орбитам, радиусы которых убывают по глубине, так что у дна траектории частиц становятся горизонтальными. Несколько позже (1781 г.) Лагранж впервые решил задачу о прогрессивной волне, создав представление о горизонтальном переносе масс воды при действительном поступательном перемещении только волновой формы. [c.514]

В результате образования дислокации по обе стороны плоскости скольжения юзникло искаженное состояние кристаллической решетки с нарушением порядка идеальных связей между атомами. Теперь достаточно будет приложить небольшое внешнее усилие Р, чтобы вызвать распространение волны последовательных частных смещений вертикальных рядов атомов над плоскостью скольжения АА, не превосходящих по величине одного межатомного расстояния. В результате прохождения этой юлны дислокация, как своеобразная эстафета, будет последовательно передаваться рядам атомов 3, 4 и в некоторый момент займет положение, представленное на фиг. 39, в. В итоге же передачи движения от частного смещения ряда атомов 1 дислокация выйдет на поверхность и исчезнет, как это показано на фиг. 39 г. [c.42]

Волновые малоповоротные алгоритмы применяются при трассировке соединений на двухслойных платах для экономии памяти и времени ЭВМ. В них волновой процесс распространяется на специальном графе, вершинами которого являются свободные отрезки дискретного рабочего поля (вертикальные или горизонтальные в зависимости от специализации слоя), ребра означают возможность перехода с одной вершины на другую. Быстродействие алгоритма обусловлено распространением волны целыми отрезками, а не отдельными дискретами [2]. [c.188]

Трассировочная машина (ТМ) реализует волновой алгоритм, в ней распараллеливается процесс распространения волны. Каждой ячейке дискретного монтажного пространства в ТМ соответствует один процессорный элемент (ПЭ). Процессорный элемент должен отображать состояние ячейки, характеризующееся двоичной величиной (1 — волна через ячейку прошла, О — не прошла), и в случае состояния 1 хранить указатель направления прохождения волны. Процессорный элемент должен быть доступен для занесения первоначальных сведений о том, является соответствующая ячейка источником волны, целью или препятствием. Для отображения прохождения волны в ПЭ достаточно иметь связи только с его соседями. Для передачи адреса ПЭ, вошедшего в трассу, в матрицу ПЭ вводится сеть вертикальных и горизонтальных шин. Несмотря на простоту ПЭ, состоящего из нескольких десятков вентилей, ТМ довольно сложна. Так, для трассировки в монтажном поле 1024X1024 требуется в ТМ иметь около 10 процессорных элементов, что заставляет искать пути уменьшения сложности подобных машин. [c.294]

Особенно много работ посвящено поверхностным волнам на цилиндрических поверхностях, распространяющимся в направлении, перпендикулярном образующей. Эти волны находят сейчас большое практическое применение. Как известно [4], на цилиндрической поверхности изотропного твердого тела указанные поверхностные волны существуют в виде волн двух поляризаций вертикальной и горизонтальной. В волнах с вертикальной поляризацией вектор смещения лежит в плоскости, перпендикулярной образующей цилиндра, и имеет одну компоненту, перпендикулярную поверхности, а другую — параллельную направлению распространения волны. В волнах с горизонтальной поляризацией (поперечные поверхиост- [c.63]

Сочленение открытых каналов с различной средней глубиной к показано в случае в здесь изменяются не только площадь поперечного сечения, ио и скорость волны (19), скажем, от значения до с . Это горизонтальное сочленение пе является тем местом, где плотность жидкости р могла бы внезапно измениться, потому что тогда невозмущенное состояние перед приходом волн не находилось бы в гидростатическом равновесин. Однако случаи г и д, относящиеся к распространению волн по вертикальной или наклонной трубе за счет сжимаемости жидкости, эластичности трубы, или из-за обоих факторов вместе, предусматривают наличие в сочленении горизонтальной границы раздела между различными жидкостями (или, возможно, между одной и той же жидкостью с различными значениями удельной энтропии), плотности которых р1 и р2. Невозмущенное давление р имеет тогда линейное гидростатическое распределение, и уравнение (1) описывает, как обычно, любое избыточное давление р , возникающее из-за наличия волны. Для того чтобы методы этого раздела были применимы, изменения в случаях г и 9 также должны происходить в пределах компактной области, а это для случая д означает, что угол наклона трубы не должен быть слишком, мал. , [c.129]

Наибольшая горизонтальная скорость распространения волн (а к получается при наименьшем волновом числе к — к . Соот-ветствуюп1,ее распределение вертикального массового расхода Qo (z) положительно для всех z. Это означает, что вся область термоклина поднимается и опускается в одинаковой фазе при этом говорят, что она совершает волнообразные ( sinuous ) колебания. Попутно следует заметить, что волновое число меняется вместе с со эти горизонтально распространяюш,иеся [c.371]

И. Найти квазиодномерные волноводвые моды распространения волн в воде, заполняющей канал постоянной ширины Ь (с вертикальными стенками) и глубины, превышающей Ь. Определить фазовую и групповую скорости для каждой из них. [c.524]

Поверхностные сейсмические волны. Наряду с обьемными, по Земле могут распространятся и поверхностные волны. Эти волны бывают двух типов и называются волнами Рэлея и Лява. Они бьши теоретически предсказаны Дж. Рэлеем в 1855 г и Лявом в 1911 г В Рэлеевской волне частицы грунта смещаются в вертикальной плоскости, ориентированной вдоль направления распространения волн, а траектории их движения представляют собой эллипсы (см. далее гравитационные волны на поверхности жидкости). В волне Лява частицы движутся в горизонтальной плоскости поперек направления распространения волны. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...