Коэффициент рассеяния световой

Световые коэффициенты. При падении светового потока на поверхность какого-либо тела часть этого светового потока непосредственно отражается (по закону отражения), часть более или менее равномерно рассеивается во все стороны, часть поглощается и часть проходит насквозь. Отношения этих световых потоков ко всему падающему световому потоку носят названия соответственно коэффициента отражения р, коэффициента рассеяния х, коэффициента поглощения к и коэффициента пропускания т [c.304]

Например, при световом моделировании объемного излучения среды в топках и печах топочное пространство разделяют на две характерные зоны зону горения (факел) и зону потухших продуктов сгорания. Факел воспроизводится в модели описанным выше способом в виде светящейся поверхности, замыкающей геометрически подобный объем зоны горения. Продукты сгорания, занимающие остальной объем топочной камеры, моделируются с помощью чисто рассеивающей среды, исходя из допущения, что они находятся в состоянии, близком к локальному радиационному равновесию. При этом оптические характеристики светящегося факела моделируются посредством создания поглощательной способности его поверхности заданной величины. Коэффициент рассеяния моделирующей среды выбирается таким образом, чтобы выполнялось условие равенства критериев Бугера в модели и образце. Описанный прием светового моделирования излучающего топочного объема является простым и удобным. Он успешно использовался в [Л. 27]. Однако к его недостаткам следует отнести те погрешности, которые возникают при замене объемного излучения, поглощения и рассеяния факела поверхностной светимостью, поглощением и отражением его модели, а также погрешности от принятия допущения в среде локального радиационного равновесия. [c.318]

Случайность значения Ei ri) обусловливается случайностью коэффициента отражения, вариациями кривизны отражающей части поверхности каждого конкретного объекта, возможной неравномерностью освещающего излучения н т. п. Вследствие того, что каждый объект мешающего массива является объемным, та часть его поверхности, которая ответственна за рассеяние световых волн, отстоит от картинной плоскости на некоторое расстояние Величины g намного меньше геометрических размеров области йп, попадающей в поле зрения (Оп- Это обстоятельство позволяет и в данном случае при описании фоновой составляющей воспользоваться введением некоторой картинной плоскости. [c.42]

Световые коэффициенты. При падении светового потока на поверхность какого-либо тела часть этого светового потока непосредственно отражается (по закону отражения), часть более или менее равномерно рассеивается во все стороны, часть поглощается и часть проходит насквозь. Отношения этих световых потоков ко всему падающему световому потоку носят названия соответственно коэффициента отражения Н, коэффициента рассеяния 8, коэффициента поглощения К и коэффициента пропускания % прозрачность). Последние два коэффициента обычно полезно относить к единице толщины слоя. В частности, коэффициент поглощения, отнесенный к единице длины, может быть определен по формуле [c.250]

Рассеяние света, вызванное присутствием в объеме вещества тех или иных оптических неоднородностей, наблюдается при распространении света через любую среду и ведет к уменьшению мощности светового пучка. Коэффициентом рассеяния о называют отношение потока излучения Фо, рассеянного данным телом, к потоку излучения Ф, упавшему на это тело [c.242]

Соотношения (6) и (7) показывают, что скорость звука на частоте = Дт можно определить, пропуская через жидкость монохроматический световой пучок и измеряя бриллюэновское смещение частоты света, рассеянного под углом 0. Чтобы получить некоторые представления о величине положим Л = 5000 А, и = 1,5, g = = 1200 м/с тогда получим, что Ду = Vs лежит в области 10 —10 ° Гц (это соответствует волновым числам в интервале 0,1—1 см ). С помощью соотношения (И) по ширине линии рассеяния можно вычислить коэффициент поглощения гиперзвуковых волн. Если время релаксации звука положить приблизительно равным 10" с, то ширина линии бг будет составлять 0,01—0,05 см . Значения величин Ду и бг таковы, что их можно зарегистрировать посредством классических методов спектроскопии высокого разрешения. Однако необходимо учитывать малую величину коэффициентов рассеяния типичное значение М имеет порядок 10 см . [c.160]

В этом случае можно ввести понятие о коэффициенте рассеяния среды независимом ни от состояния поляризации падающего светового потока, ни от его направления [c.14]

Пример А. Рассеяние света в воде. Рассмотрим рассеяние светового пучка в морской воде. Ширина пучка 0i = 2°, а длина волны X — 0,655 мкм. Ширина диаграммы направленности приемника 02 = 2°. Расстояния до общего объема R — R2= м, а угол рассеяния 0s = 20°. Предположим, что коэффициент поглощения воды (рис. 3.9 и табл. 3.1) = 0,05 м-, а величины Р<0(>, p и р<Оа>, обусловленные наличием взвешенных частиц, равны соответственно 0,27, 0,20 и 0,07 м- при X == = 0,655 мкм. [c.90]

Поэтому в рассеянном свете появятся и .состав-ляющие электрического поля рассеянной световой волны (рис. 4). Коэффициент деполяризации при рассеянии на [c.51]

До создания лазеров в оптике и спектроскопии практически безраздельно господствовал принцип линейности. Согласно этому принципу реакция вещества на действие света линейно зависит от напряженности действующего светового поля. Отсюда однозначно следует, что оптико-спектроскопические параметры (показатель преломления, коэффициент поглощения, эффективность люминесценции и рассеяния и др.) не зависят от интенсивности световых потоков и определяются только свойствами вещества. [c.298]

Явления, связанные с обратимыми изменениями физических свойств среды под действием проходящего сквозь среду интенсивного света, называют нелинейно-оптическими. Выше мы говорили об изменении под действием света такой характеристики среды, как ее диэлектрическая восприимчивость. С этим связаны, в частности, явления генерации оптических гармоник, параметрического рассеяния света, параметрической генерации света — явления, прекрасно демонстрирующие нарушение принципа суперпозиции световых волн в среде (позднее мы поговорим о них подробнее). Нелинейно-оптические явления могут быть обусловлены изменением под действием света не только восприимчивости, но и других физических характеристик, например степени прозрачности (коэффициента поглощения) вещества. [c.213]

Определим коэффициент усиления среды. Пусть стационарный световой поток распространяется в среде в направлении оси 2. Пренебрежем вкладом спонтанного излучения в увеличение интенсивности пучка, а также исключим из рассмотрения потери излучения, вызванные рассеянием на неоднородностях, поглощением посторонними примесями и т. п. Тогда на основании закона сохранения энергии получим [c.288]

Рассеяние, возникающее в оптически неоднородных средах, представляет собой отклонение световых лучей в различных направлениях, отличных от основного. В оптически неоднородных средах коэффициенты преломления в различных точках пространства различны (флуктуации плотности, включение инородных частиц и т.п.). [c.226]

В разделе 7.4 было показано, что при считывании линейно поляризованным светом дифрагированный свет имеет линейную поляризацию, отличающуюся от исходной. В частности, поляризация света в дифракционном порядке может быть ортогональна к исходной. В этом случае, если за модулятором располагается анализатор, скрещенный для света исходной поляризации, то он полностью пропускает дифрагировавший свет, Нулевой порядок и ореол имеют в общем случае эллиптическую поляризацию. Степень эллиптичности зависит от средней по сечению считывающего пучка света разности фаз между собственными модами световой волны в кристалле Аф(,., Коэффициент пропускания по интенсивности скрещенного идеального анализатора для нулевого порядка и ореола Т = sin Афо-Если Афо = О, то их поляризация не отличается от исходной, и должно происходить полное подавление шумов рассеяния (ореола). Реальный анализатор осуществляет такое подавление не полностью, для него можно записать 7 = То + sin А/о, где Т — коэффициент пропускания для света скрещенной поляризации. В случае, когда-дифракционный порядок имеет поляризацию, ортогональную к. исходной, по аналогии с (7.73) отношение сигнал/шум при установленном анализаторе, будет [c.157]

Кроме того, в активных диэлектриках, как и в обычных, наблюдаются отражение и преломление света, вызванные оптической плотностью среды. Как в анизотропных, так и в изотропных средах происходят рассеяние и поглощение (абсорбция) света, а при изменении частоты световой волны наблюдается дисперсия — изменение коэффициентов преломления, отражения и поглощения света. [c.27]

Алюминированные экраны обычно представляют собой загрунтованную ткань, покрытую алюминиевым порошком на нитролаке. Коэффициент отражения q = 0,60—0,70. На рис. 50 и в табл. 23 приведены яркостные характеристики алюминированных экранов. Эти экраны имеют очень малую цветовую селективность (рис. 51) и малую деполяризацию падающего света. До величины угла а = 20° они не деполяризуют свет, а при угле 45° деполяризуют 50% света. Бисерные экраны имеют баритовую поверхность, покрытую слоем мелких стеклянных шариков диаметром 0,1—0,5 мм. Чем больше диаметр шариков, тем более концентрирован отраженный световой поток (г) и тем меньше полезный угол рассеяния (рис. 52, табл. 24). [c.276]

Оптические свойства вещества зависят только от его природы и геометрической формы. Коэффициенты пропускания, отражения и рассеяния не зависят от интенсивности падающего света. Оптические свойства вещества зависят также от интенсивности излучения. В веществе скорость света зависит от его интенсивности. Происходит отклонение от прямолинейного распространения, в том числе самофокусировка световых пучков. Закон Бугера не выполняется. Наблюдается многофотонное поглощение и генерация гармоник. [c.57]

Принципиальная схема лазера. Среда с инверсной заселенностью, способная усиливать проходящий через нее световой поток, называется активной. Заполним пространство между пластинами интерферометра Фабри — Перо активной средой (рис. 276). Между последовательными отражениями от зеркал при прохождении через активную среду световой поток усиливается. Эта система образует активный оптический резонатор. Усиление потока при прохождении через активную среду происходит в соответствии с формулой (51.8). При отражении от зеркал излучение частично ослабляется. Одно из зеркал делается с максимально возможным коэффициентом отражения, а через другое зеркало свет в определенной пропорции выходит из системы, образуя ее излучение, которое называется лазерным. Кроме потерь света при отражении от зеркал имеются потери за счет рассеяния в среде и других дифракционных эффектов. Для работы системы в качестве генератора света необходимо обеспечить определенный баланс между усилением светового потока при прохождении через активную среду и ослаблением за счет всех факторов, включая само лазерное излучение. [c.312]

Основными светотехническими характеристиками прожекторов, точнее их оптических систем, являются максимальная сила света /щах, угол рассеяния в вертикальной или горизонтальной плоскости 2а, отсчитываемый в обе стороны от направления максимальной силы света, под которым сила света снижается до 0,1-/ ,ах коэффициент полезного действия, который определяется как отношение доли светового потока прожектора, заключенного в пределах угла рассеяния, к световому потоку источника света, установленного в прожекторе. [c.31]

К основным светотехническим параметрам световых приборов относятся площадь активной поверхности оптической системы, световое отверстие, телесный и плоский углы охвата, углы излучения и рассеяния, фокус и фокусное расстояние оптической системы, коэффициент отражения для отражателей и коэффициенты пропускания и поглощения для рассеивателей. [c.181]

Формы диффузного отражения (или рассеяния) света весьма разнообразны. Одна из них предельная и идеальная форма, при которой соблюдается закон Ламберта, была рассмотрена выше. Во всех практических случаях яркость поверхности светорассеивающего тела зависит от направления освещения и распределение отраженного светового потока в окружающем пространстве меняется вместе с изменением условий освещения. На рис. 3-4 показана зависимость коэффициента яркости р от угла излучения ф при нормальном падении (6 = 0°) освещающего пучка на слой окиси магния — кривая а — и при освещении другой поверхности пучком, падающим под углом 6 = 45° — кривая б. В верхней части рисунка эти зависимости показаны в полярных координатах, а в нижней — в прямоугольных. [c.66]

Объяснение этих явлений имеет много общего с явлением пульсаций интенсивности звука, распространяющегося в атмосфере они также вызываются атмосферной турбулентностью, которая приводит к пульсациям плотности воздуха, а следовательно, и коэффициента преломления для световых волн. В последнее время установлено также, что турбулентность атмосферы приводит к ряду важных и интересных явлений при распространении радиоволн сантиметрового диапазона (рассеяние, флюктуации уровня сигнала и флюктуации скорости распространения радиоволн). [c.232]

Осветим исследуемую жидкость синей линией ртутного спектра, для которой длина световой волны X = 4358 А. Если жидкость имеет коэффициент преломления п = , Ъ и скорость звуковых волн в ней о = 1,5-105 см/сек совпадает со скоростью дебаевских упругих волн, то при наблюдении рассеяния света под углом 6 = 90° к падающему свету, мы получим по приведенной выще формуле Л = = 2,3-10 СЛ1, что соответствует для взятой нами жидкости частоте 290"= 0,75-10 гц. Таким образом, мы имеем здесь дело с гиперзвуковыми частотами. [c.303]

При этом Г° (/И, Р) также может быть определена с. помощью предложенного метода, однако, как видно из (11-10), те области граничной поверхности световой модели, на которых задается рез, должны иметь величину отражательной способности, равную единице, а те зоны объема, где по условию известна величина т1рез, моделируются чисто рассеивающей средой с таким же критерием Бугера по коэффициенту рассеяния в модели, как и к-ритерий Бугера по общему коэффициенту ослаблершя в натуре. В остальном весь метод остается прежним, а окончательный расчет производится по (11-11). [c.325]

С учетом функционирования системы ВАДС определяются основные нормативы и параметры приборов систем Освещения и сигнализации, наиболее общим критерием для которых является видимость (и вд). Данный параметр позволяет учесть и связать параметры, характеризующие объект различения (угловой размер брэ, коэффициент отражения рот), светотехнические параметры светового прибора (силу света / .э, углы рассеяния светового пучка аир), уровень зрительного восприятия (контраст объекта различения с фоном /Сфак, яркость адаптации а, неравномерность яркости в поле зрения уэр, слепящее действие блеских источников (яркость вуалирующей пелены, или коэффициент ослепленности 5осл) [c.150]

В отличие от растворов макромолекул в, простых жидкостях и газах сечение рассеяния либо мало (вдали от критической точки), либо слишком велико (вблизи критической точки). В прошлом изучение рассеяния в газах и относительно несжимаемых жидкостях, подобных воде, было затруднительным, однако с появлением лазерных источников света эти трудности полностью отпали. Отметим также, что, до того как в практику вошли фотоумножители, в экспе-рий1ентах по рассеянию использовались сходящиеся световые пучки, при этом рассеивающий объем не был достаточно четко ограничен. Чаще всего измерялся коэффициент рассеяния под углом 90°. (Так как типичное значение этого коэффициента для жидкостей и газов составляет 10 см , коэффициент экстинкции слишком мал, чтобы его можно было измерить в прямо проходящем пучке.) [c.106]

Выведенные ранее формулы остаются справедливыми следует произвести лишь подстановки соответствующих физических величин. В кристаллах и жидкостях при комнатной температуре поглощение акустических волн оказывается много большим, чем поглощение световой волны в прозрачной среде. Типичное значение коэффициента поглощения для гиперзвуковой волны Ог при температуре 300° К на частоте 10 гц составляет 400 сж величина аг возрастает как квадрат частоты. Поглощение же света характеризуется коэффициентом а < 0,1 СЛ1 . Следовательно, можно ожидать усиления рассеянной световой волны с частотой соз- Рассеяние Мандельштама — Бриллюэна во многом похоже на комбинационное рассеяние света. Действительно, в элементарном акте рассеяния квант частоты лазера (оь поглощается, световой квант частоты со = соь — соак излучается, а акустический фонон Йсоак = из-за сильного затухания звука в среде поглощается. Легко видеть, что если величина аг постепенно уменьшается до значения, сравнимого с величиной аз, характер процесса рассеяния изменяется. При больших аг это процесс типа комбинационного рассеяния, где усиливается в основном рассеянная световая волна, а при малых а — процесс параметрической генерации одновременно обеих волн — акустической и световой. Экспериментально последний режим можно реализовать путем охлаждения кристалла до температуры жидкого гелия, при которой величины аг и аз оказываются сравнимыми. [c.161]

Пусть внутренняя поверхность световода покрыта однородной идеально матовой черной краской с одинаковым коэффициентом >отражения р по всей поверхности. Примем р=0,05, как это сделано в работе [14], в которой при проведении количественной оценки рассеянного светового потока, падающего на приемник излучения через диффузно рассеивающий замкнутый цилиндрический световод, применена формула полной освещенности светомерного шара. Ограничимся учетом лишь первого отражения от поверхности световода, так как при принятом значении р суммарный вклад всех других отражений составит не более 5% . [c.114]

Как было сказано, свет, рассеянный вследствие флуктуаций плотности, полностью линейно-полярпзован. Вектор электрического поля этой световой волны лежит в плоскости, перпендикулярной к плоскости рассеяния. Свет, рассеянный вследствие флуктуации анизотропии, деполяризован, причем коэффициент деполяри- [c.590]

Дело в том, что при дифракции электромагнитных волн проявляются всяческие искривления поверхности вплоть до таких, которые оказываются соизмеримыми с длиной волны падающего излучения. Следовательно, для светового диапазона на процесс формирования рассеянного поля оказывают влияние любые микронеровности поверхности. Поэтому лишь в том случае, когда поверхность настолько гладкая, что подобные неровности отсутствуют, может быть введен коэффициент отражения, в который включается информация о форме объекта и-об электродинамических параметрах его материала, но который, естественно, не учитывает структуру микронеровностеи. [c.26]

Применяются два вида проекций на экран проекция в отраженном свете — используются экраны, диффузно отражающие свет, и проекция в проходящем свете — используются экраны, диффузно пропускающие свет. Общими требованиями к экранам являются обеспечение требуемой разрешающей способности, яркости (к. п. д.) и видимости в тех направлениях, в которых производится наблюдение. Необходимо, чтобы экран рассеивал свет в нужном телесном угле. Одной из важнейших характеристик экрана является распределение светового потока в заданном телесном угле. Экраны характеризуются величиной полезного угла рас-сения 2а и значениями Гщах и / тш- Под величиной 2а понимают угол, в пределах которого коэффициент яркости т не меньше 0,7—0,5 / max-Дополнительной характеристикой, определяющей распределение светового потока, служит усредненный в пределах полезного угла рассеяния коэффициент яркости т. Знания величин 2а и г, а также показателя [c.273]

Описание вынужденного рассеяния Бриллюэна основано на дифференциальных уравнениях (2.51-16) и (2.52-1) для давления и электрического поля. Решение этой системы дифференциальных уравнений в частных производных в общем случае очень затруднено. Поэтому мы рассмотрим решения при некоторых упрощающих предположениях. Прежде всего мы ограничимся стационарными решениями. Они позволяют получить приближенное описание реальных фактов, если длительность световых импульсов очень велика по сравнению с временем установления колебаний в среде. Это время задается обратны. значением константы затухания Г, которая равна удвоенному ароизведению скорости звука V и коэффициента поглощения звуковой мощности и для жидкостей п,ри комнатной температуре и%1еет порядок величины 10" с. При рассмотрении стационарных процессов можно исходить из обыкновенных дифференциальных уравнений (2.52-3), (2.52-5) и из соответствующего уравнению (2.52-5) уравнения для амплитуды лазерной волны. Будем снова а,реиебрегать вторыми производными от амплитуды, а в правой части уравнения (2.52-3) также и первой производной. Условия применимости такого приближения обсуждались в разд. 1.322. Тогда мы получим систему [c.217]

Первое слагаемое в правой части представляет временное изменение у в элементе объема вследствие проникновения частиц через граничные поверхности, перпендикулярные направлению движения v — групповая скорость. Второе слагаемое описывает результирующую скорость генерации в результате рассматриваемого нелинейного процесса, отнесенную к элементу объема iw = (1/У) А (а а5)/А/. Третье слагаемое в (3.16-65) характеризует потери, обусловленные взаимодействием с диссипативной системой. В случае световых квантов можно положить 8 = vday, где 4а — коэффициент поглощения. В случае возбужденных состояний среды (поляритоны) справедливо уравнение 5Э = Р(у — v), в котором v— значение у в состоянии теплового равновесия. Величины v a И р имеют смысл обратных времен жизни. Поскольку скорость генерации w, вообще говоря, содержит связь между уь, ys, ур [ср. уравнение (3.16-64)], то одновременное рассмотрение частиц всех трех типов приводит к системе связанных дифференциальных уравнений. Важное отличие рассмотрения процессов по сравнению с классическими уравнениями возникает в связи с тем, что величина w автоматически содержит спонтанные компоненты излучения. Комбинационное рассеяние на поляритонах и комбинационное рассеяние на длинноволновых оптических фононах могут быть рассмотрены по одной и той же схеме доказательство правильности этого утверждения можно получить, анализируя структуру заданного в уравнении (3.16-19) оператора взаимодействия и пользуясь разъяснениями, следующими за уравнением (3.16-38). [c.390]

Кабины водителей грузовых автомобилей и салоны легковых автомобилей освещакя одним — тремя светильниками-плафо-нами. Плафоны должны создавать неслепящий рассеянный свет, что обеспечивается применением в них рассеивателей из матированных или диффузно пропускающих свет материалов. Матированную поверхность с внутренней стороны рассеивателя получают после соответствующей механической или химической обработки. Коэффициенты пропускания и отражения матированных поверхностей составляют соответственно 0,74—0,83 и 0,14—0,09. Диффузно пропускающие свет (молочные) стекла распределяют проходящий через них световой пучок в телесном угле 2л. Молочные стекла для плафонов имеют коэффициенты пропускания и отражения в пределах соответственно 0,38—0,53 и 0,40—0,32. [c.216]

Белизна покрытий определяется долей диффузно отраженного света и равномерностью отражения по всей видимой области спектра. Диффузное (рассеянное) отражение света происходит по трем механизмам 1) отражение света от каждой частицы 2) преломление света, прошедшего через каждую частицу и 3) дифракция света, т. е. огибание световыми волнами малых частиц. Последний вид рассеяния наблюдается в тех случаях, когда размер частиц соизмерим с длиной волны падающего света. Степень белизны зависит от разности показателей преломления дисперсионной среды и дисперсных частиц, количества, размеров и формы дисперсных частиц, состояния поверхности и других факторов. Белизна ахроматического цвета (белый, серый, темно-серый) полностью определяется коэффициентом диффузного отражения. В качестве абсолютного белого диффузора применяют прессованный BaS04. [c.136]

Для характеристики распределения светового потока в пространстве (в случае рассеянного или полурассеянного отражения) пользуются понятием коэффициента яркости г , под которым понимают отношение яркости поверхности в данном направлении к яркости Во идеально матовой белой поверхности при одинаковых освещенностях [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...