Рассеяния света коэффициент

Коэффициент деполяризации в крыле линии Рэлея равен /, при возбуждении естественным светом и 1 при возбуждении линейно-поляризованным светом с электрическим вектором, перпендикулярным к плоскости рассеяния. При возбуждении таким линейно-поляризованным светом и при наблюдении спектра рассеянного света с электрическим вектором, лежащим в плоскости рассеяния, [c.597]

Нарушение оптической однородности может быть обусловлено, как показано выше, вариациями в значении произведения Na, где N — число молекул в единице объема, а а — коэффициент поляризуемости молекулы. Флуктуации в значении N обусловливают изученное выше рассеяние света (рэлеевское рассеяние) флуктуации в значении а могут быть другой причиной, обусловливающей рассеяние. [c.604]

Как -и в последнем случае, ВКР удобно характеризовать коэффициентом усиления as рассеянного света на единице длины. Рассуждая по аналогии со случаем вынужденного испускания, коэффициент усиления можно выразить через спектральную плотность спонтанного комбинационного рассеяния света. Несложные вычисления приводят к следующему выражению (см. упражнение 260) [c.855]

Явления, связанные с обратимыми изменениями физических свойств среды под действием проходящего сквозь среду интенсивного света, называют нелинейно-оптическими. Выше мы говорили об изменении под действием света такой характеристики среды, как ее диэлектрическая восприимчивость. С этим связаны, в частности, явления генерации оптических гармоник, параметрического рассеяния света, параметрической генерации света — явления, прекрасно демонстрирующие нарушение принципа суперпозиции световых волн в среде (позднее мы поговорим о них подробнее). Нелинейно-оптические явления могут быть обусловлены изменением под действием света не только восприимчивости, но и других физических характеристик, например степени прозрачности (коэффициента поглощения) вещества. [c.213]

Абсолютный коэффициент рассеяния света бензолом ао.с.н, [c.109]

Подставляя выражение (4.137) в формулу (4.125) и учитывая равенство g=n2, получаем следующее общее выражение для коэффициента рассеяния света на изотропных флуктуациях [c.113]

Таким образом, исследования рассеяния света на флуктуациях концентрации позволяют определить значения коэффициентов активности, а затем и других термодинамических функций неидеальных растворов. [c.115]

Это означает, что при приближении к критической точке расслаивания раствора рост флуктуаций концентрации сопровождается симбатным увеличением флуктуаций плотности и корреляции флуктуаций плотности и концентрации. При Г- Гк.р коэффициент корреляции флуктуаций плотности и концентрации стремится к единице, что означает существование линейной зависимости между флуктуациями этих величин. Рост флуктуаций концентрации является причиной резкого возрастания интенсивности рассеянного света вблизи критической точки расслаивания раствора. [c.173]

Для трехмерных задач применяется и другой метод, а именно метод рассеянного света . Этот метод является неразрушающим, и в нем не требуется замораживание напряжений. Опыты можно проводить при комнатной температуре, при которой свойства материала моделей, такие, как коэффициент Пуассона, близки к свойствам моделируемых материалов. Когда интенсивный монохроматический поляризованный пучок, испускаемый, например, лазером, попадает в прозрачную напряженную среду, возникает картина полос в рассеянном свете в направлении, перпендикулярном первоначальному лучу. [c.499]

Применяют для изготовления деталей, диффузно рассеивающих проходящий или отраженный поток излучения. Рассеяние света происходит на мельчайших частицах глушащего вещества (фторосодержащих соединений). Значения коэффициентов пропускания, отражения и поглощения т=0,2-н0,55 р = 0,4- -0,7 а = = 0,04- 0,3. Толщина пластин 3— 5 мм. [c.520]

Весь материал вычислений разделен на две части, каждая из которых оформляется отдельно. Настоящая, первая часть включает в основном результаты численного решения интегрального уравнения теории рассеяния света в атмосфере при различных значениях физических параметров, а также вспомогательные таблицы различного назначения и таблицы коэффициента задымленности. Все включенные в эту часть таблицы представляют самостоятельный интерес, а также могут служить основой для вычислений нри регаении разнообразных практических и теоретических задач, связанных с рассеянием света в атмосфере. [c.486]

VI. о применении численного решения интегрального уравнения теории рассеяния света в атмосфере к составлению таблиц коэффициента задымленности [c.515]

Коэффициент задымленности находит важные приложения прежде всего в аэрофотосъемке. По он может быть с успехом использован и в других приложениях теории рассеяния света в атмосфере. [c.518]

ЭКСТЙНКЦИЯ (от лат. exstin tio—гашение)—ослабление пучка света при его распространении в веществе за счёт поглощения света и рассеяния света. В общем случае ослабление пучка с начальной интенсивностью /о может быть рассчитано по Бугера—Ламберта—Бера закону. /=/оехр( —р/), где I—толщина поглощающего вещества, р = а-1-р—показатель Э. (ослабления показатель), равный сумме поглощения показателя а и рассеяния света показателя р. Показатель Э, имеет размерность обратной длины (м , см ). Безразмерный коэф. Э. равен сумме поглощения коэффициента и рассеяния света коэффициента среды. Показатели и коэф. Э. различны для разных длин волн света. Л. Н. Капорский. [c.505]

Многофотонные явления. Выше мы рассмотрели лишь некоторые нелинейные оптические явления, обусловленные соответствую-ш,ими нелинейными коэффициентами восприимчивостей. Однако этим не исчерпываются явления, к которым приводят коэффициенты разложения х и т. д. В частности, нелинейная поляризуемость первого порядка приводит к трехфотонному, — к четырехфотонному параметрическим рассеяниям света, и — к эфг11екту параметрического усиления света и т. д. Нелинейные восприимчивости более высоких порядков тоже приводят к соот-ветствуюш,им нелинейным эффектам. [c.394]

Как было сказано, свет, рассеянный вследствие флуктуаций плотности, полностью линейно-полярпзован. Вектор электрического поля этой световой волны лежит в плоскости, перпендикулярной к плоскости рассеяния. Свет, рассеянный вследствие флуктуации анизотропии, деполяризован, причем коэффициент деполяри- [c.590]

Смесь света, рассеянного вследствие флуктуаций плотности и флуктуаций анизотропии, характеризуется некоторым коэффициентом деполяризации А (см. формулу (160.5)), который определяется относительными вкладами деполяризованного света и поляризованного света. Расчет интенсивности света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, встречает большие трудности, поскольку флуктуации анизотропии не могут быть вычислены таким же путем, как флуктуации плотности. Однако задача о расчете соответствующей интенсивности была решена феноменологически для определенной модели жидкости. Мы не будем воспроизводить здесь этот расчет, но учтем вклад света, рассеянного вследствие флуктуации анизотропии в общую интенсивность, пользуясь значениями коэффициентов деполяризации, как это сделано Кабаниом (1927). Пусть суммарная интенсивность рассеянного света есть У = / + 1, где / выражается формулой (160.2) для 0 = 90° (в дальнейшем будем обозначать ее /д ), а 1 есть интенсивность света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии. Если принять, что падающий естественный свет распространяется вдоль оси У (рис. 29.8), наблюдение рассеянного света производится вдоль оси X, а ось Z перпендикулярна к плоскости рассеяния, то / = / и I = -Ь и, следовательно, [c.591]

Например, для воды у 1. и в спектре рассеянного света центральная линия отсутствует. Это обстоятельство легко понять, если вспомнить, что коэффициент расширения воды при температуре около 4° С проходит через нуль и в выражении для у второе слагаемое рбращается в нуль. Почти во всех остальных веществах у > 1 и центральная компонента отчетливо видна (см. рис. 29.10). [c.597]

С 1893 г. известно, что в критическом состоянии газ особенно сильно рассеивает свет он начинает, как говорят, опалесцировать. М. Смолуховский впервые (1908) указал, что критическая опалесценция возникает вследствие увеличения флуктуации плотности газа. Из-за неоднородного распределения плотности при флуктуациях коэффициент преломления среды в разных точках различен, и это вызывает рассеяние света. [c.304]

В одиокомпонентной жидкости флуктуации концентрации отсутствуют, и коэффициент рассеяния / 9о,иэ определяется первыми двумя слагаемыми в соотношении (4.138), которые представляют собой вклад от рассеяния света на коррелирующих между собой флуктуациях температуры и давления, или, что эквивалентно, на статистически независимых флуктуациях температуры и плотности (см. (4.133), (4.135)). Для растворов интерпретация слагаемых в (4.138), как соответственно температурного , плотност-ного и концентрационного вкладов в рассеяние света, некорректна. [c.113]

Рассмотрим рассеяние света на флуктуациях концентрации. Мсследоваиие рассеяния света на флуктуациях концентрации позволяет определить значения активностей и коэффициентов активности компонентов раствора. [c.114]

Из соотношений (4.130), (4.143) следует, что (при прочих равных условиях) средний квадрат флуктуаций концентрации ((Ахг) ), а вместе с ним и коэффициент рассеяния света на флуктуациях концентрации до,к тем больше, чем меньше производная д 121 Х 2)т,р. Производная d x.Jdx2)T,p согласно (4.14) равна [c.114]

Как показали исследования, для растворов с положительными отклонениями от идеальности и отличной от нуля производной дп/дх2)т,р эта методика определения указанных термодинамических свойств относительно проста, удобна и в ряде случаев по точности уступает лишь результатам, полученным на основании измерений давления паров, если они выполнены наиболее прецизионными методами. Одно из достоинств метода рэлеевского рассеяния света состоит в том, что он может быть применен для определения активности компонентов раствора и при достаточно низких температурах, когда выполнить точные измерения парциальных давлений компонентов весьма трудно. В табл. 11 представлены результаты расчета коэффициента активности компонентов и избыточной энергии Гиббса раствора ацетонитрил — четыреххлористый углерод при 45°С на основании данных о рэлеез-ском рассеянии света и приведены для сравнения результаты определения избыточной энергии Гиббса из данных о давлении пара. [c.115]

Было предпринято несколько попыток преодолеть эти трудности. Эдельман [24] предложил метод изготовления фотоупру-гих моделей, свободных от усадки. Дженкинс [41], Пи и Сатлиф [52], а также автор пытались применить методы рассеянного света, которые являются неразрушающими и позволяют проводить испытания при комнатной температуре, при которой коэффициент Пуассона матрицы таков же, как у моделируемого композита. На рис. 33 показано исследование простой модели в полярископе рассеянного света с лазерным источником модель состояла из заделанного в эпоксидную матрицу стеклянного стержня и подвергалась сжатию. На рис. 34 представлена картина полос в рассеянном свете, получающаяся в том случае, когда луч лазера направлен вдоль границы раздела параллельно оси волокна. [c.540]

К характеристикам рассеянного света, которые несут нужную нам информацию о размерах частиц, относятся 1) угловое распределение интенсивности рассеянного света, т. е. индикатриссы рассеяния 2) коэффициенты ослабления лучей поглощением и рассеянием 3) комплексные показатели преломления дисперсной системы. [c.212]

СПЕКТРОСКОПИЯ (раздел физики, в котором изучают спектры оптические абсорбпионпая изучает спектры поглощения видимого, инфракрасного и ультрафиолетового света акустическая — совокупность методов измерения фазовой скорости и коэффициента поглощения звуковых волн различных частот, распространяемых в веществе вакуумная — спектроскопия коротковолнового ультрафиолетового и мягкого рентгеновского излучения, в которой применяют вакуумные спектральные приборы лазерная изучает полученные с помощью лазерного излучения спектры испускания, поглощения и рассеяния света мессбауэровская — метод изучения электрических и магнитных полей, создаваемых на атомных ядрах их окружением микроволновая — радиоспектроскопия электромагнитных волн сантиметрового и миллиметрового диапазонов длин волн нелинейная — методы исследования строения вещества, основанные на нелинейных оптических явлениях оптико-акустическая — метод анализа вещества, основанный на изучении спектров поглощения света, возникающих [c.278]

РАССЕЯНИЯ СВЁТА КОЭФФИЦИЕНТ — безразмерное отношение потом излучения, рассеиваемого данным, телом, к падающему на него потоку излучения. См, также Рассеяние света. [c.283]

Решив систему линеаризованных гидродина.мич. ур-ний, в к-рых тензор вязких напряжений и вектор потока тепла имеют вид (3), можно выразить временнью корреляционные ф-ции Ф, локальных гидродинамич. переменных (5A(fi, ti)bB r2, iz) через равновесные термодинамич. величины и коэффициенты переноса. В частности, таким способом можно вычислить корреляц. ф-цию Ф. плотности числа частиц <5 (ri, /i)Sn(r2, (з)>, через к-рую выражается динамический структурный фактор жидкости, измеряемый в экспериментах по рассеянию света и медленных нейтронов. [c.327]

Спехщфическими свойствами стекол являются их оптические свойства светопро-зрачность, отражение, рассеяние, поглощение и преломление света. Коэффициент преломления таких стекол составляет [c.352]

Наиболее распространенными методами определения укрыви-стости является метод по шахматной доске и по коэффициенту контрастности. Кроме того, применяются оптико-аналитические методы, основанные на теории Гуревича, Кубелки и Мунка [14 15] с использованием следующего уравнения, описывающего рассеяние света частицами в пленке [c.22]

Было проделано фотографическое исследование на маленьких образцах, помещенных рядом с поверхностью сравнения (Mg Oз) с коэффициентом отражения 0,98 в рассеянном свете) облучение осуществляли с помощью лампы накаливания, причем все излучения с длиной волны менее 7200 А задерживали фильтром. Падающий луч составлял с отраженным лучом угол 35°, Была исполь- [c.118]

В то же время из выражения (2,116) находим, что (при Av = 0) 1/стт(0)Avq. На частотах УФ- и ВУФ-диапазонов при умеренных давлениях можно считать, что ширина линии Avo определяется доплеровским уширением. Следовательно [см, (2,78)], Avo Vo, поэтому dPno /dV увеличивается как (если положить Vp л Vo). При более высоких частотах, соответствующих рентгеновскому диапазону, ширина линии определяется естественным уширением, так как излучательное время жизни становится очень коротким (порядка фемтосекунд). В этом случае Avo Vq и dP JdV увеличивается как v . Таким образом, если мы, к примеру, перейдем из зеленой области (Х = 500 нм) всего лишь в мягкий рентген (X л 10 нм), то длина волны уменьшится в 50 раз, а dP op dV увеличится на несколько порядков С практической точки зрения заметим, что многослойные диэлектрические зеркала в рентгеновской области обладают большими потерями и трудны в изготовлении. Основная проблема состоит в том, что в этом диапазоне разница в показателях преломления различных материалов оказывается очень малой. Поэтому для получения приемлемых коэффициентов отражения необходимо использовать большое число (сотни) диэлектрических слоев, а рассеяние света на столь большом числе поверхностей раздела приводит к очень большим потерям. Поэтому до сих пор рентгеновские лазеры работают без зеркал в режиме УСИ (усиленное спонтанное излучение), [c.434]

В статье дается вывод интегрального уравнения теории рассеяния света в атмосфере для того случая, когда отражательная способность земной поверхности может быть охарактеризована коэффициентом яркости, зависящим как от направления падающего, так и от паправлепия отраженного луча. Указывается метод решения этого уравнения в том случае, когда коэффициент яркости может быть представлен в виде сумм произведений пар множителей, из которых каждый зависит только от одного из указанных двух направлений. В копце статьи выводятся некоторые свойства решения интегрального уравнения в том случае, когда отражение света поверхностью Земли происходит по закону Ломмеля-Зеелигера. [c.430]

Частный случай коэффициента яркости (8), не зависяш,его от направления па-даюш,его луча, был подробно рассмотрен в напхей работе [3]. В настояш,ей работе мы ставим себе целью рассмотреть интегральное уравнение теории рассеяния света для обгцего вида коэффициента яркости R r,r ). [c.432]

Соединяя неравенства (45) и (53), приходим к следуюгцему окончательному результату регаение интегрального уравнения рассеяния света в случае закона Ломмеля-Зеелигера заключено между регаениями того же уравнения для от-эажаюгцей поверхности с коэффициентом яркости Rm = с se в", где в" — угол падения лучей, и для отражаюгцей поверхности с альбедо [c.438]

В задачах аэрофотосъемки и в других приложениях теории рассеяния света в атмосфере больгаое значение имеет особая оптическая характеристика атмосферы — так называемый коэффициент задымленности . Если мы обозначим через В истинную яркость объекта, расположенного на земной поверхности и наблюдаемого в определенном направлении, через Т — коэффициент пропуска- [c.515]

Определение и способ применения коэффициентов Pkm и Qkm к численному регаению интегрального уравнения теории рассеяния света даны во второй статье. Свойства символов Pkm и Qkm дают возможность ограничиться приведением значений Рот, Qom и Qnm- Как от этих значений символов перейти к их значениям нри произвольном значении к, указано в упомянутой статье. Таблица дана в двух вариантах — для niara /i = 0,01 и niara /i = 0,02 в связи с тем, что численное регаение интегрального уравнения в зависимости от оптической толгцины атмосферы происходило при том или другом значении h. [c.518]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...