Коэффициент рассеяния света (КРС) - Измерение

СЛ.З. ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА РАССЕЯНИЯ СВЕТА [c.65]

Использование для этой цели коэффициента деполяризации рассеянного света, измеренного в жидкостях, встречает значительные трудности, поскольку до сих пор не удалось получить строго количественной зависимости между измеряемой величиной коэффициента деполяризации и оптической анизотропией молекул жидкости. [c.254]

Из сказанного следует, что для описания рассеянного излучения достаточно знать степень деполяризации Ago и абсолютный коэффициент рассеяния Rgo- Rm обычно находят при помощи относительных измерений, сравнивая интенсивность света, рассеиваемого исследуемой жидкостью, с интенсивностью света, рассеянного в тех же условиях эталонной жидкостью, значение абсолютного коэффициента рассеяния которой известно. В качестве эталона чаще всего используется бензол 2. В этом случае [c.109]

Качественный анализ но инфракрасным спектрам поглощения затруднен отсутствием пока надежных спектральных таблиц и атласов спектров. Объясняется это техническими трудностями измерения абсолютных значений коэффициентов поглощения в инфракрасной области. В известной мере объяснение можно найти, в особенности для ранних работ, и в недостаточном внимании к учету влияния ширин щелей спектральных аппаратов и рассеянного света на результаты измерений. Литературные данные инфракрасных измерений поглощения тел представляют собой чаще всего записи ослабления спектров испускания использованных источников света, полученных с помощью регистрирующих систем (метод прямого отклонения см., например, рис. 313 и 320, II). Правда, авторы обычно указывают толщину поглощающего слоя, давление, температуру и ширину щели для каждой длины волны. [c.664]

В литературе имеются экспериментальные данные по коэффициентам рассеяния жидкостей. Методики их измерения основаны на изучении относительной и абсолютной интенсивностей падающего и рассеянного света. При этом существует [66] несколько модификаций установок. Сложность измерений связана с необходимостью учета ряда поправок (апертурные ошибки непараллельный пучок лучей, неточная установка поляризатора в опытах с поляризацией погрешность от флуоресценции и т. д.). В табл. 6 приведены экспериментальные данные по коэффициенту рассеяния [c.226]

Для проверки реальной освещенности с помощью люксметра производится одновременное измерение освещенности на рабочем месте внутри здания вн, и освещенности рассеянного света небосвода снаружи здания нар- Коэффициент естественной освещенности измеряется в процентах и равен [c.120]

Коэффициент рассеяния. Подходя иначе к измерению величины рассеяния, поместим в точку Р со сферическими координатами Я, 0, ф детектор, принимающий поток света, испускаемого внутрь [c.100]

Некоторые авторы нашли удобным ввести эффективный или видимый коэффициент поглощения, который получается, если в вышеприведенной формуле положить / равным измеренной энергии источника и рассеянного света в малом конусе. Этот видимый коэффициент поглощения зависит от апертуры прибора. Для малых частиц и частии, сравнимых с длиной волны, разница [c.451]

В реальном опыте наблюдения под углом 0 = 180° и 0=0 практически невозможны из-за большого количества паразитного света при таких углах рассеяния. Кроме того, при малых 0 очень мало Дсо, что затрудняет исследование тонкой структуры или делает его невозможным. Практически удобно изучать рассеяние под углами не меньше 20—30° и не больше 175—160° к направлению распространения возбуждающего света ). В этом случае для жидкостей интервал изменения частоты заключен в пределах от 1-10 гц до 0,25 10 гцу т. е. частота изменяется всего в 4 раза или даже меньше. Поэтому заманчивая перспектива изучения, например, скорости гиперзвука V при изменении частоты /от нуля до 10 гц по рассеянию света (5.9) пока не может быть реализована. Однако измерение скорости гиперзвука (частота / 10 гц) и сравнение этой величины с соответствующими ультразвуковыми измерениями дает сведения о дисперсии скорости звука и релаксации объемного коэффициента вязкости г [23, 30]. Вследствие конечности ширины линии возбуждающего света и конечности апертуры падающего на рассеивающий объем света всегда в опыте используется некоторый набор упругих волн ДЛ. Однако при сильном ограничении угла рассеяния (мало Д 0) ДЛ очень мало, и тогда практически можно говорить об изучении монохроматической упругой волны. В жидкости при 0=90° и .=4358 А /90—10 гцу и все другие частоты не играют никакой роли. [c.91]

СОСУДЫ для РАССЕИВАЮЩЕГО ВЕЩЕСТВА И УСТАНОВКИ для ИЗМЕРЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА ДЕПОЛЯРИЗАЦИИ В СПЕКТРАЛЬНО НЕРАЗЛОЖЕННОМ РАССЕЯННОМ СВЕТЕ [c.147]

Некоторые возможные погрешности при измерении коэффициента деполяризации рассеянного света [c.156]

Измерение коэффициента деполяризации рассеянного света лишь с принципиальной стороны представляется простым. В действительности такие измерения принадлежат к числу труднейших оптических измерений не только потому, что интенсивность рассеянного света весьма мала, но главным образом потому, что эти измерения могут быть отягчены большим количеством различных погрешностей [165, 170, 174]. Ниже описаны возможные погрешности измерений коэффициента деполяризации. [c.156]

Погрешность, вызванная комбинационным рассеянием света. Если при измерении А не предпринять специальных мер к устранению света комбинационного рассеяния, то этот свет окажет влияние на величину коэффициента деполяризации. Влияние это особенно значительно, когда коэффициент деполяризации релеевского рассеяния мал, а интенсивные линии спектра комбинационного рассеяния сильно деполяризованы. При такой ситуации даже малая по интенсивности примесь комбинационного рассеяния приводит к значительным ошибкам в измеряемой величине. [c.159]

Некоторые другие источники ошибок. В числе других источников ошибок при измерении коэффициента деполяризации рассеянного света существенную роль могут играть различные загрязнения рассеивающей среды и, в особенности, пыль и другие неоднородные включения, попавшие в результате плохой очистки. [c.160]

Ti==2,16 10" с /с, Т2=3 Ю с /сир О,385, дает А ==0,42, что находится в прекрасном согласии с измеренным А =0,43. Хотя нужно полагать, что такое хорошее согласие вызвано случайными обстоятельствами, поскольку и Тз определяются экспериментально со значительной погрешностью, однако формула (7.35) дает обнадеживающие результаты и должна быть испробована на большом числе жидкостей, когда для них будут надежно установлены т , и другие необходимые параметры. В прежних теоретических исследованиях изложен ряд попыток на основании различных молекулярных теорий рассчитать коэффициент деполяризации рассеянного света в жидкостях. [c.255]

Исходные продукты обладают высокой степенью симметрии И характеризуются малой деполяризацией рассеянного света, тогда как предполагаемые промежуточные продукты гораздо менее симметричны, и если они действительно существуют, то по отношению к ним справедливо то же предположение, что и для парафинов. Следовательно, можно ожидать заметного повышения деполяризации при переходе от индивидуальных компонент к смесям. Результаты измерения, представленные в табл. 13, действительно показывают, что коэффициент деполяризации для смеси значительно больше чем для исходных веществ. [c.265]

Первое определение абсолютной величины интенсивности рассеянного света в твердом теле было выполнено Ландсбергом и Вульфсоном [549] путем измерения отношения коэффициента рассеяния в кварце к коэффициенту рассеяния в газообразной углекислоте (СО2). [c.389]

В метеорологий, астрофизике, теплотехнике и других областях важно знать коэффициенты рассеяния света в газах. Используя фотометрическую методику, основанную на изменении почернения фотопластинки от интенсивности рассеиваюш,ей среды, Кабани еще в 1921 г. провел измерения рассеяния аргона, воздуха и других газов. [c.238]

Если одна ИЗ главных плоскостей призмы Воластона 11 2 какой-нибудь другой двоякопреломляющей призмы не проходит через вертикаль к плоскости рассеяния г, а составляет с ней угол р (рис. 20), то, даже если рассеивающий объем освещается параллельным пучком света и излучается параллельный пучок рассеянного света, измеренный коэффициент деполяризации А будет отличаться от истинного А . Из рис. [c.157]

Как показали исследования, для растворов с положительными отклонениями от идеальности и отличной от нуля производной дп/дх2)т,р эта методика определения указанных термодинамических свойств относительно проста, удобна и в ряде случаев по точности уступает лишь результатам, полученным на основании измерений давления паров, если они выполнены наиболее прецизионными методами. Одно из достоинств метода рэлеевского рассеяния света состоит в том, что он может быть применен для определения активности компонентов раствора и при достаточно низких температурах, когда выполнить точные измерения парциальных давлений компонентов весьма трудно. В табл. 11 представлены результаты расчета коэффициента активности компонентов и избыточной энергии Гиббса раствора ацетонитрил — четыреххлористый углерод при 45°С на основании данных о рэлеез-ском рассеянии света и приведены для сравнения результаты определения избыточной энергии Гиббса из данных о давлении пара. [c.115]

СПЕКТРОСКОПИЯ (раздел физики, в котором изучают спектры оптические абсорбпионпая изучает спектры поглощения видимого, инфракрасного и ультрафиолетового света акустическая — совокупность методов измерения фазовой скорости и коэффициента поглощения звуковых волн различных частот, распространяемых в веществе вакуумная — спектроскопия коротковолнового ультрафиолетового и мягкого рентгеновского излучения, в которой применяют вакуумные спектральные приборы лазерная изучает полученные с помощью лазерного излучения спектры испускания, поглощения и рассеяния света мессбауэровская — метод изучения электрических и магнитных полей, создаваемых на атомных ядрах их окружением микроволновая — радиоспектроскопия электромагнитных волн сантиметрового и миллиметрового диапазонов длин волн нелинейная — методы исследования строения вещества, основанные на нелинейных оптических явлениях оптико-акустическая — метод анализа вещества, основанный на изучении спектров поглощения света, возникающих [c.278]

Является ли разница в интенсивности падающего света, измеренная с помощью обычных методов, спрашивает Обатон, достаточной для того, чтобы объяснить изменения показателя отражения Средний коэффициент пропускания атмосферы [Л. 179] для длины волны 0,700 мкм составляет 0,839 для высоты 127 м и 0,964 для высоты 4420 м. Но это значение было определено в особенно благоприятных условиях. На равнине эта величина уменьшается из-за присутствия паров воды и взвешенных частиц летом значение коэ4 ициента рассеяния составляет 3,30 на высоте 127 м и 2,13 на высоте 1780 м. Коэффициент отражения, в два раза больший в горах, по-видимому, возрастает не пропорционально увеличению прозрачности атмосферы сказываются продолжительность инсоляции и величина телесного угла, под которым растение получает свет. Измерение излучений в месте произрастания данного растения, производимое на протяжении всего времени его произрастания, дает возможность характеризовать новый сложный фактор, который можно было бы назвать коэффициентом местности. Имеющий значительно большее значение в горах, нежели на равнине, он внесет ясность в наблюдаемые различия. [c.121]

Химические, физико-химические и биохимические воздействия, которые отнесены не к операциям III, а к операциям VII, поскольку они в большинстве случаев (за исключением титрометрических методик) предшествуют процедуре измерений, приводят также к самым различным физическим эффектам механическим — изменениям объема, давления, упругости, масс различных частей жидкостной системы, скорости, коэффициента поглощения и дисперсии звука тепловым — изменениям температуры оптическим — изменениям оптической плотности, коэффициентов рассеяния и отражения, оптической активности, двойного лучепреломления, спектральных характеристик люминесценции и света, прошедшего через среду, изменениям дисперсии света электрическим — изменениям пассивных электрических характеристик среды, их дисперсии, эффектам, связанным с изменениями ЭДС гальванических элементов и диффузионных потенциалов магнитным — изменениям магнитной проницаемости радиационным и радиационно-химическим — появлению радиоактивности и возникновению химических реакций изотопного обмена в результате введения в исследуемую пробу изотопных индикаторов (так называемых меченых атомов). [c.34]

Отметим, что угловое распределение интенсивности рассеянного света измеряется легко, за исключением того случая, когда требуется разрешение корреляционных длин порядка микрона. Для определения корреляций на расстояниях порядка 1 мкм необходимо производить измерения при очень малых углах рассеяния. Для подобных измерений необходимы специальные оптические системы, в которых исключаются нежелательные дифракционные эффекты. К счастью, рассеяние в этих случаях всегда настолько велико, что можно использовать падающие пучки малой интенсивности. В тех работах, где приводятся абсолютные значения коэффициента рассеяния, которые сравниваются с теоретическими, особое внимание следует уделять условиям проведения опыта. Методы приготовления не содержащих загрязнений образцов обсуждались в нескольких работах, посвященных измерению абсолютной интенсивности света, рассеянного в простых жидкостях. Стейси [172] в своей фундаментальной монографии по рассеянию света довольно подробно рассматривает общие принципы создания фотометров для измерений рассеяния света и методы очистки жидкостей перед измерениями. Каждый исследователь обычно верит в свой любимый метод очистки. Однако методы центрифугирования, медленной дистилляции, фильтрации и электроосаждения, по-видимому, дают в равной степени хорошие результаты в руках терпеливого и аккуратного экспериментатора. В своих обзорах литературы по рассеянию света Кратовил [97, 98] обсуждает вопросы—усовершенствования экспериментального оборудования и методов химического приготовления исследуемых веществ. [c.107]

Первые измерения, подробно рассмотренные в книге Кабанна 126], подтвердили, что для жидкостей и газов коэффициент рассеяния действительно пропорционален [см. (15)]. Для газов множитель (<9е/0р)т в формуле (156) легко вычисляется по формуле Лорентц — Лоренца, что дает возможность получить из экспериментов но рассеянию света истинное значение числа Авогадро. Впрочем, точность подобных имерений не слишком велика. Сравнительно недавно поставлены эксперименты с использованием лазерных пучков. Из формулы Эйнштейна (15а) следует, что вертикально поляризованный свет (ф = 90°) рассеивается по всем направлениям одинаково . [c.108]

Как будет показано в 3, п. 1, спектр рассеянного света имеет триплетную структуру центральную компоненту Релея и две компоненты Бриллюэна — Мандельштама. При использовании лазеров удается измерить деполяризации отдельных компонент. Коэффициент деполяризации линий Релея и Бриллюэна — Мандельштама для различных жидкостей был измерен Рэнком и др. [156]. [c.110]

Излучение, испытавшее многократное рассеяние, обычно не удается полностью устранить, однако его можно обнаружить, измеряя интенсивность при различных длинах волн падающего света. На фиг. 4 приведены взятые из работы [116] диаграммы рассеяния для бинарной смеси полистирол — циклогексан при температуре примерно на 0,2 °С выше критической, для длин волн падающего света 3650, 4360 и 5460 А. Поскольку интенсивность рассеянного света пропорциональна ее значение при Я-о = 3650 А почти в пять раз превьппает значение при Хо = 5460 А. На фиг. 4 изображена зависимость величины, обратной коэффициенту рассеяния, от 8Ш (0/2). Если бы рассеяние было однократным и подчинялось теории Орнштейна — Цернике, все графики были бы прямыми линиями, как при Я.0 = 5460 А. Наклон графиков при разных длинах волн, конечно, был бы различным, так как, строго говоря, независимой переменной является не 81п (0/2), а = (16л /А. ) 81п (0/2). Однако, как видно из фиг. 4, изменение наклона не соответствует такой зависимости от а при Яо = 3650 А наклон даже становится отрицательным. Таким образом, даже очень малое изменение длины волны сильно меняет картину рассеяния, что очень затрудняет интерпретацию измерений вблизи критической точки. В работе [116] доказано, что ошибочную кривизну можно исключить, применяя рассеивающую ячейку, в которой длина пути очень мала (0,1 мм). Графики, полученные для той же смеси с ячейкой размером 0,1 мм и согласующиеся с теорией Орнштейна — Цернике, изображены на фиг. 5. [c.115]

Надежные измерения поправки Орнштейна — Цернике вблизи критической точки газ — жидкость почти совершенно отсутствуют. В большинстве экспериментов по рассеянию света в газах в критической области (С2Н4, 8Гб, СО2) измерения проводились либо для фиксированного угла рассеяния (обычно 0 = 90°), либо в проходящем свете [28, 7, 135, 136, 15, 170]. Поэтому в настоящее время едва ли можно говорить об определении корреляционной функции или сжимаемости вблизи критической точки но результатам измерения рассеяния света. Авторы настоящей статьи произвели некоторые предварительные измерения ) рассеяния видимого света в СО2 в области критической опалесценции в интервале углов 15° < 0 <С 135°. В этом интервале не обнаружено угловой зависимости даже при температурах, отличающихся от критической на одну сотую градуса. Однако, поскольку вблизи критической точки не замечено соответствующего возрастания коэффициента экстинкции, вполне возможно, что при Т — Гс < 0,1 °С многократное рассеяние уже маскирует истинное поведение, согласующееся с теорией Орнштейна — Цернике. [c.117]

Эксперименты но рассеянию света, очевидно, могут дать новую важную информацию. Для измерения ширины релеевской компоненты нет необходимости в создании в жидкости макроскопических градиентов температуры это позволяет полностью устранить конвекцию и подойти к критической точке сколь угодно близко. Сравнивая скорость убывания коэффициента температуропроводности при изменении Т — Гс I с аномалией (65) удельной теплоемкости Ср, можно определить показатель и для коэффициента теплопроводности. Этот метод особенно эффективен, когда показатель ц существенно больше нуля. Если к расходится логарифмически, как с , то для обнаружения аномалии коэффициента теплопроводности необходимо одновременно располагать очень точными данньпли об удельной теплоемкости Ср. [c.139]

Добавив к написанным раньше соотношениям (4.13) и (4.14) равенство (4.32) и учитывая, что молекула не имеет оси симметрии, мы получаем возможность определить все три главные поляризуемости из измерений коэффициента преломления, коэффициента деполяризации рассеянного света и постоянной Керра привлекая соображения Зильберштейна [117]. Если молекула обладает дипольным моментом, то, как правило, и в ряде случаев величиной Кх можно пренебречь. В том случае, когда разделить эти две величины можно по их различной зависимости от температуры. [c.80]

Удобный для работы фотоэлектрический поляриметр предложен Тумерманом [176] и использован им для измерения степени поляризации излучения флуоресценции. Фотометр, основанный на том же принципе, с успехом может быть использован и для измерения коэффициента деполяризации рассеянного света. [c.154]

По-видимому, значения Л д, рассчитанные Кабанном [3031 и Дором [199] из их измерений абсолютной интенсивности рассеянного света, нужно признать несколько преувеличенными. Данные Вокулера для всех трех изученных им газов дают очень хорошие результаты для Ыа Среднее значение числа Авогадро, вычисленное по его данным для аргона, воздуха и хлористого этила, Ыа =(6,02 0,07)-10 находится в превосходном согласии с наиболее точным значением этой величины Л а = (6,0254 0,0002)-10 . Определение числа Авогадро по измерению коэффициента экстинкции к в атмосфере Земли по материалам многих авторов, обработанным Тьен-Киу [3051 и Васси [3061, дают также вполне удовлетворительные результаты, а именно Л/а==(6,10 0,08)-1023. [c.221]

Лаусон и Мейер [379] снова вернулись к вопросу об измерении интенсивности рассеянного света в жидком Не П и выполнили количественные измерения коэффициента рассеяния в жидком гелии при разных температурах по отношению к коэффициенту рассеяния газообразным гелием при температуре кипения(табл.12). В их опыте рассеянный свет регистрировался фотоумножителем, охлажденным до температуры 50° К. [c.253]

При сложившемся положении представляется рациональным связать коэффициент деполяризации, измеренный в жидкости, с параметрами, характеризующими другие явления. Такую связь можно найти, рассчитывая различные эффекты в жидкости на основании феноменологической теории. Принимая максвелловскую схему вязкости релаксирующей жидкости (с одним временем релаксации), Леонтович [39] рассчитал степень деполяризации рассеянного света (см. 6, формула (6,28)). [c.255]

Около температуры 39° С жидкость становится мутной и затем снова прозрачной. Изложенные экспериментальные результаты Мандельштама [151 находятся в качественном согласии с теорией. Действительно, при приближении к критической температуре смешения коэффициент поверхностного натяжения у падает, и поэтому, как ясно из формул (3.4) и (3.5) (интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна у (см. 3)), интенсивность рассеянного света сильно возрастает. В полном согласии с теорией наблюдалась также зависимость интенсивности от угла наблюдения рассеянного света. В дальнейшем количественные измерения характеристик света, рассеянного поверхностью жидкости, были выполнены Раманом и Рамдасом [397, 398], Рам-дасом [399] и Барышанской [193]. [c.269]

ПРОПУСКАНИЕ в оптике, прохождение сквозь среду оптического излучения без изменения набора частот составляющих его монохроматич. излучений и их относит, интенсивностей. Различают направленное П., при к-ром рассеяние света в среде практически отсутствует диффузное П., при к-ром определяющим фактором явл. рассеяние, а преломление в среде и направленное П. не играют заметной роли, и смешанное П. — частично направленное и частично диффузное. Особый вид диффузного П.— равномернодиффузное П., при к-ром пространств. распределение рассеянного излучения таково, что яркость одинакова по всем направлениям. ПРОПУСКАНИЯ КОЭФФИЦИЕНТ среды т, отношение потока излучения Ф, прошедшего через среду, к потоку Фо, упавшему на её поверхность т—Ф/Фо- Чаще всего понятием П. к. пользуются для световых потоков. Значение П.к. тела зависит как от его размера, формы и состояния поверхности, так и от угла падения, спектр, состава и поляризации излучения. Различают П. к. для направленного пропускания (среда не рассеивает проходящего через неё излучения), П. к. для диффузного пропускания (среда рассеивает всё проникающее в неё излучение) и П. к. для смешанного пропускания (с частичным рассеянием). П. к. находят по измерениям освещённости и яркости. Определение П. к.— одно из световых измерений (см. также Фотометрия). [c.590]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...