Магнитное поле движущегося заряда

Релятивистские эффекты возникают не только при скоростях зарядов, близких к скорости света. Они существуют и при малых скоростях зарядов. Например, порождение магнитного поля движущимся зарядом является релятивистским эффектом независимо от скорости заряда спин электрона имеет релятивистское происхождение и существует независимо от скорости заряда и т.д. Релятивистские эффекты в атомной физике существуют и при нерелятивистских скоростях электронов в атомах. [c.381]

Существует несколько экспериментальных способов определения поляризации электронов. В одном из них изучается азимутальная асимметрия, возникающая при рассеянии электронов с поперечной поляризацией на ядрах . Идея этого метода очень проста. Рассеяние электронов на ядрах определяется двумя взаимодействиями электрическим и магнитным. Первое (взаимодействие заряда электрона с зарядом ядра) азимутально-симметрично. Второе (взаимодействие магнитного момента электрона с. магнитным полем движущегося заряда) имеет разный, знак для левого и правого рассеяний. [c.156]

Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы. Действие магнитного поля на проводник с током означает, что магнитное поле действует на движущиеся электрические заряды. Найдем силу, действующую на электрический заряд q при его движении в однородном магнитном поле с индукцией В. [c.180]

В проводнике, движущемся в магнитном поле, на электрический заряд q действует сила Лоренца [c.190]

Как известно, на электрический заряд, движущийся со скоростью V в поперечном магнитном поле с индукцией В, действует сила Лоренца, направленная под прямым углом к векторам скорости заряда и индукции магнитного поля [c.319]

Из выражения (1.34) следует, что каждый движущийся с ускорением заряд излучает электромагнитную волну", а напряженность поля излучения спадает обратно пропорционально первой степени расстояния от источника. На большом расстоянии от источника (в волновой зоне) поле излучения можно рассматривать как плоскую волну, что позволяет сразу найти и магнитное поле излучаемой электромагнитной волны, у которой Е (О = = Н ff)l, а направление Е и Н определяется правилом правого винта. В сферических координатах (см. рис. 1.20) векторы Е и Н определяют следующими выражениями [c.58]

Надо отметить, что уже после опубликования первых работ Рентгена, а именно в 1897 г., Стокс высказал в общем правильные в рамках современных представлений взгляды на природу рентгеновских лучей. Стокс считал,что это — короткие электромагнитные импульсы, возникающие при резком изменении скорости электронов, ударяющихся об анод. Такое изменение скорости движущегося заряда можно рассматривать как ослабление электрического тока, каковым является летящий электрон оно сопровождается ослаблением связанного с движущимся электроном магнитного поля. Изменение магнитного поля индуцирует в окружающем пространстве переменное электрическое поле, которое в свою очередь вызывает переменный ток смещения, и т. д. Возникает, согласно представлениям Максвелла, электромагнитный импульс, который распространяется в пространстве со скоростью света. [c.407]

Вынуждающая сила. Вынужденные колебания электрона возникают под действием световой волны, распространяющейся в среде. Магнитная составляющая этого поля оказывает лишь малое действие, ибо магнитное поле действует только на движущийся заряд (см. упражнение 211). Поэтому во всех практических задачах можно ограничиться учетом действия лишь электрического поля волны ). Мы принимаем, таким образом, что действие световой волны определяется напряженностью электрического поля, т. е. на электрон действует сила еЕ, где Е Eq os oi — поле волны. Это справедливо только тогда, когда можно пренебречь действием окружающих молекул, также поляризованных приходящей световой волной. Такое допущение справедливо для разреженных газов, где расстояние между молекулами среды велико. Для газов, находящихся под значительным давлением, для жидкостей или твердых тел необходимо учитывать это влияние, что поведет к изменению выражения для силы, действующей на электрон (см. ниже). [c.552]

Сила, зависящая от скорости точки. Примером силы, зависящей по величине и направлению только от скорости точки, может служить сила, действующая со стороны однородного магнитного поля на частицу, несущую электрический заряд (лоренцева сила). Если напряжение магнитного поля обозначить через Н, скорость частицы через V, а электрический заряд через е, то действующая на движущуюся частицу сила будет определяться по величине и направлению формулой [c.29]

Вынуждающая сила. Вынужденные колебания электрона возникают под действием световой волны, распространяющейся в среде. Поскольку магнитная составляющая поля оказывает очень малое воздействие, так как магнитное поле влияет только на движущийся заряд, то действие световой волны определяется напряженностью электрического поля этой волны, т. е. на электрон действует сила Ее = еЕ. В первом приближении можно положить = Ео ехр ( (0 ) (или Е = Еоз П()у1), где ш — частота падающего излучения. Однако это справедливо только в том случае, когда можно не учитывать действия окружающих атомов и молекул, которые также поляризуются проходящей световой волной. Такое допущение справедливо при малой плотности изучаемого вещества, например для разреженных газов, где расстояние между частицами среды достаточно велико. Для газов [c.90]

V относительно первой системы, заряд Q движется и, следовательно, представляет собой электрический ток, который сопровождается появлением магнитного поля. В различных системах отсчета, движущихся равномерно и прямолинейно одна относите- [c.132]

Что касается работы силы, действующей со стороны магнитного поля на движущиеся в этом поле электрические заряды, т. е. силы [c.128]

Сущность метода определения типа электропроводности (р или п) испытуемого полупроводника по изменению знака поперечной ЭДС Холла поясняется на рис. 8-3, а. Если поместить пластину из полупроводника во внешнее поперечное магнитное поле Н и приложить 3 направлении длины ее разность потенциалов, создающую электрическое поле Е, то вследствие смещения движущихся носителей заряда к одной из граней пластинки возникает поперечная ЭДС, измеря-(Шая вольтметром V. Направление смещения зарядов определяется по правилу левой руки , относящемуся к техническому направлению тока. Из рис. 8-3, а видно, что при изменении типа электропроводности меняется и направление отклонения указателя вольтметра. [c.237]

Движение наэлектризованной частицы в наложенных друг на друга электрическом и магнитном полях. Рассмотрим материальную частицу Л1 массы т, имеющую заряд е и движущуюся в пространстве со скоростью V. [c.315]

На частицу, имеющую заряд q и движущуюся со скоростью и в магнитном поле с индукцией В, действует сила [c.103]

Сила, действующая на заряд q со стороны Э.п., равна F=qE. Кроме того, на движущийся заряд действует ещё и сила со стороны магнитного поля (см. Лоренца сила). [c.515]

Магнитное поле создается движущимися зарядами и токами смещения (см. п. 6.4.4). В пространстве, занятом магнитным полем, на движущиеся заряды действует сила. Магнитным моментом рамки с током называется вектор, численно равный произведению силы тока / на площадь S, ограниченную рамкой [c.237]

В масс-спектрометре используется эффект пространственного разделения движущихся в поперечном магнитном поле заряженных частиц (ионов) с различным отношением массы к заряду mie. На заряженную частицу, движущуюся в магнитном поле, действует сила Лоренца [c.9]

Магнитная индукция В и напряженность Нд магнитного поля заряда q, движущегося в безграничной, однородной и изотропной среде со скоростью v, определяются по формулам [c.99]

Рассмотреть электрон, движущийся по круговой орбите вокруг ядра с зарядом + Используя формулу для силы Лоренца, получить выражение для силы, действующей на электрон в присутствии магнитного поля Н, и показать, что круговая частота электрона равна [c.50]

В пользу трактовки систем К ж К, как эквивалентных, Эйнштейн приводит существенно важную аргументацию, имеющую аналог в специальной теории относительности. Пондеромоторная сила, действующая на электрическую массу, движущуюся в магнитном поле, истолковывается как действие электрического поля, которое присутствует в месте расположения заряда. В данном случае мы не имеем возможности отличить поле центробежных сил от поля тяжести. [c.376]

Если сила перпендикулярна скорости движения молекулы, то она также может быть вынесена из-под знака дифференцирования, К таким силам относится, например, пондеромоторная сила Х= е/с I X Н)> Действующая на заряд, движущийся в магнитном поле Я. [c.45]

При подключении к линии связи источника (генератора), посылающего в линию электромагнитную энергию, между двумя проводами возникает разность потенциалов, а в изоляции между проводниками образуется электрическое поле. Образовавшееся поле перемещается с очень большой скоростью вдоль проводов, а движущиеся электрические заряды создают в жилах электрический, ток. При прохождении электрического тока вокруг каждой жилы образуется магнитное поле, движущееся вдоль линии. Таким обра- [c.55]

Магнитное ноле. Магнитное взаимодействие движущихся электрических зарядов согласно представлениям теории близко-действия объясняется следующим образом. Всякий движущийся электрический заряд создает в окрунсающем пространстве магнитное поле. Магнитное поле непрерывно в пространстве и действует на другие движущиеся электрические заряды. [c.177]

Для выполнения точных измерений физических хпрактерис-тик регистрируемых частиц камеру Вильсона помещают п постоянное магнитное поле. Треки частиц, движущихся в магнитном поле, оказываются искривленными. Радиус кривизны трека зависит от скорости двизкения частицы, ее массы и заряда. При известной индукции магнитного поля эти характеристики частиц могут быть определены im измеренным радиусам кривизны треков частиц. [c.328]

Рис. 4.8. Положительный заряд q, движущийся с начальной скоростью v, перпендикулярной к индукции В однородного магнитного поля, описывает окружность радиусом о — MvlqB с постоянной скоростью v.

Рис. 13.6. Циклотпонная часлота о) заряда с массой покоя М, движущегося по круговой траектории в плоскости, перпендикулярной к магнитному полю В, как функция отношения скоростей vj . Нерелятивистская циклотронная частота 0) характеризуется горизонтальной прямой.

Теория дисперсии в том виде, в каком она следовала из электронных представлений Лорентца, позволяла предполагать, что оптические процессы в атоме обусловлены движением электронов. Излучение монохроматического света следует при этом рассматривать как результат движения электрона по простому гармоническому закону, т. е. под действием квазиупругой силы, а изменение излучения под влиянием магнитного поля — как следствие изменения движения электрона добавочной силой, с которой магнитное поле воздействует на движущийся заряд. Эта добавочная еила (лорентцова сила) выражается в виде [c.623]

Класс сил, зависяш,их от положения, прпнциииально отличается от сил, зависящих от скорости, каковы силы соиротивле-ния среды движению в ней тела или сила, с которой магнитное поле действует на движущийся электрический заряд. [c.219]

Для упрощения и большей нагляд[юсти рассмотрошя влияния магнитного поля на движущийся электрон разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на компоненты, на которые, как известно (см. 1.3), может быть разложено гармоническое колебание. Одной из этих компонент будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения (правое и левое) в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно нулю, так как в формуле (22.1) sin (v, Н)=0. Действие же магнитного ноля на круговые компоненты сведется к силе Лоренца te(o/ )//, направленной вдоль радиуса круговой траектории к центру или в обратную сторону в зависимости от знака заряда и соотношения направлений магнитного поля и скорости движения. [c.105]

Исходя из электромагнитной теории света, механизм возникновения светового давления качественно можно пояснить следующим образом (рис, 28.1). Пусть на плоскую иоверхность Р тела надает электромагнитная световая волна. Векторы Е и Н лежат в плоскости Р. Рассмотрим, как они будут воздействовать на электрические заряды тела. Электрическая компонента Е электромагнитного поля действует на заряд д с силой Ек = < Е. Под воздействием этой силы положительный заряд начнет смещаться вдоль поверхности по направлению Е, а отрицательный—против направления Е. Такое смеи1ение зарядов представляет собой поверхностный ток ], параллельный Е. В телах со свободными зарядами (проводники) это будет ток проводимости, а в диэлектриках — поляризационный ток смещения. Магнитная компонента Н электромагнитного поля воздействует на движущийся заряд с силой Лоренца Е= (<7/с)[уН], направленной в сторону распространения света. Равнодействующая всех этих сил и воспринимается как давление, оказываемое светом и а тело. [c.183]

Магнитное поле — одна из двух сторон электромагнитного поля, характери зуюп1аяся воздействием на движущуюся электрически заряженггую частицу с силой, пропорциональной заряду частицы и се скорости. [c.126]

Во всех рассмотренных выше разделах классической физики обьекто [ исследования была материя в форме вещества. Другой формой материи, в исследовании которой физика достигла больших успехов, стала полевая форма. Электрические и магнитные явления открыты очень давно, но теория этих явлений развивалась сравнительно медленно и лишь в 60-х годах XIX столетия была завершена созданием теории Максвелла. После этого были открыты электромагнитные волны, которые существуют независимо от породивших их зарядов и токов. Это послужило экспериментальным доказательством самостоятельного существования электромагнитного ноля и обосновало представление об электромагнитном поле как о форме существования материи. Движение этой формы материи описывается уравнениями Максвелла. Они представляют закон движения электромагнитного поля и описывают его порождение движущимися зарядами. Действие электромагнитного ноля на заряды, носителями которых является материя в корпускулярной форме, описывается силой Лоренца. Основными понятиями, на которых основываются уравнения Максвелла, являются напряженность и индукция электромагнитного поля в точках пространства, изменяющиеся с течением времени, электромагнитное поле, порожденное зарядом, движущимся аналогично материальной точке по определенной траектории, и действующее на заряд. Это показывает, что теория, основанная на уравнениях Максвелла, относится к классической физике, релятивистски инвариантна и полностью относится к релятивистской классической физике. [c.14]

Если вдоль пластинки полупроводника, находящейся в магнитном поле (рис. 13.5) пропускать ток с плотностью /, то в поперечном направлении появится электрическое поле напряженностью E .. Это явление получило иазвание эффекта Холла. Допустим, что полупроводник обладает дырочной проводимостью. На заряд е , движущийся со скоростью v, в магнитном поле с индукцией В, перпендикулярной скорости, действует сила Лоренца / = e vB. С другой стороны, действующая на заряд сила пропорциоиальна напряженностн ноля Ex. f = e Ex. Отсюда, [c.180]

На протяженки последних 130 лет был создан целый ряд энергетических устройств, основанных на взаимодействии электрического и магнитного полей с движущимися электрическими зарядами. Метод прямого преобразования энергии, рабочим телом в котором является нагретый ионизированный газ, в принципе может обеспечить очень высокий КПД и потому вызывает большой интерес в качестве альтернативы паротурбинным теплоэнергетическим установкам для получения электрической энергии — это магнитогидродинамический генератор или сокращенно МГД-генератор. Его работа основана на взаимодействии рабочего тела с магнитным полем (рис. 5.21,6). ЭДС создается за счет движения в магнитном поле электронов и ионов нагретого газа. [c.103]

Реакция возникает в результате быстрого сжатия посторонним источником энергии фиксированного количества плазмы, находящейся в рабочей камере реактора. Происходящее в процессе сжатия повышение плотности плазмы и ее температуры при достижении критических параметров, определяемых критерием Лоусона, приводит к термоядерному взрыву малой мощности, в результате которого выделяется энергия, используемая в энергетической установке. После удаления из камеры продуктов реакции и заполнения ее новым зарядом плазмы цикл повторяется. Для сжатия плазмы могут использоваться магнитные поля, оптические генераторы (лазеры), релятивистские пучки электронных лучей, движущихся с околосветовыми скоростями. [c.258]

Магн. взаимодействие пространственно разделённых тел осуществляется магнитным полем Н, к-рое, как и электрич. поле Е, представляет собой проявление ЭЛ.-магн. формы движения материи (см. Электромагнитное поле). Между электрич. и магн. полями нет полной симметрии источниками являются электрич. заряды, но магн. зарядов (магнитных монополей) пока не наблюдали, хотя теория (см. Великое объеди-пение) предсказывает их существование. Источник маги, поля Н — движущийся влектрич. заряд, т. е. электрич. ток. В атомных масштабах движение электронов и протонов создаёт орбитальные микротокп, связанные с переносным движение. этих частиц в атомах или атомных ядрах кроме того, наличие у микрочастиц спина обусловливает существование у них спинового магн. момента. Поскольку электроны, протоны и нейтроны, [c.629]

МАГНЙТНОЕ ПОЛЕ — силовое поле, действующее на движущиеся (в системе, в к-рой рассматривается поле) электрич. заряды (токи) и на тела, обладающие магнитным моментом. Вместе с электрич. полем образует единое электромагнитное поле. Термин М. и. введён в 1845 М. Фарадеем (М. Faraday). [c.665]

Ограничимся разбором случая стационарного движения несжимаемой жидкости, имеюп1,ей постоянный коэффициент электропроводности и находящейся под действием внешнего стационарного однородного магнитного поля. Будем пренебрегать наличием в жидкости свободных электрических зарядов. Магнитную проницаемость (общепринятое обозначение ц, которое уместно сохранить в настоящем параграфе, не следует смешивать с обозначением динамического коэффициента вязкости приходится для последнего пользоваться выражением произведения ру плотности жидкости р на кинематический коэффициент вязкости у) будем считать одинаковой, для всех жидкостей и твердых границ, приравнивая ее значению ро пустоте. Отвлечемся, наконец, от действия всех объемных сил, кроме пондеромоторной силы (силы Лоренца) у X В, где у — плотность электрического тока, возникающего в движущейся со скоростью V электропроводной жидкости с коэффициентом электропроводности о за счет местного электрического поля с напряжением Е и магнитного поля с магнитной индукцией В, определяемая обобщенным законом Ома [c.391]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...