Заряд магнитный действительное

Таким образом, характер протекания слабых процессов также сближает между собой свойства самых разнообразных частиц. Сходство в свойствах некоторых из них (fi-мезона и электрона) настолько велико, что вообще непонятно, почему они все же хоть чем-то (массой) отличаются. Действительно, и (х-мезо-ны, и электроны слабо взаимодействуют с веществом. Обе частицы имеют одинаковые заряды и, следовательно, аналогичный характер электромагнитного взаимодействия. И те и другие образуют атомные системы. Магнитный момент х-мезона, как и магнитный момент электрона, описывается уравнением Дирака [c.664]

Сторонники противоположной точки зрения, к числу которых принадлежит и автор этой книги, считают вышеприведенную аргументацию несостоятельной по следующим соображениям. Качества материального мира бесконечно многообразны, и если считать, что каждое качество характеризуется величиной, единица которой должна быть основной, то число таких единиц будет также бесконечно большим. Действительно, понятие площади не может быть получено из понятия линейной протяженности, а следовательно, единица площади должна быть основной. То же, разумеется, относится и- к единице объема. В таком случае независимыми, основными должны быть единицы заряда, индукции магнитного поля, [c.30]

Что касается самих внешних зарядов (а не частиц, к которым они прикреплены), то их удобно включить в состав термической системы. Действительно, при вычислении работы системы (XI) над (М) нужно знать напряженности электрического и магнитного полей, действую-ш,их на внешние заряды. Однако поля создаются не только связанными зарядами в термической системе, но и самими внешними зарядами. Если внешние заряды не включать в термическую систему, то при вычислении работы придется брать не полные напряженности Е и В, а только те их части, которые создаются связанными зарядами. Хотя это и можно сделать, лучше просто включить все заряды (или, можно сказать, все поле) в состав термической системы. [c.148]

E J и облучить тонкий объект, расположенный в однородном магнитном поле перпендикулярно силовым линиям, пучком частиц, движущихся параллельно магнитному полю, то частицы подвергнутся рассеянию и слегка расходящиеся пучки частиц с равными скоростями будут испущены каждой точкой объекта. Если расхождение невелико, то можно считать, что компоненты скорости, параллельные полю, равны, в то время как компоненты скорости, перпендикулярные полю, немного различаются. Тогда различные частицы, испущенные одной и той же точкой, будут двигаться по слегка отличающимся винтовым траекториям но все они возвратятся к их общей силовой линии, пройдя равные расстояния к. Это верно для любой точки объекта. Следовательно, на расстояниях пк от объекта (где /г —целое число) возникнут его действительные изображения. Увеличение изображений равно единице. Такая линза выглядит довольно странно, поскольку она не собирает в фокусе параллельный пучок, но может формировать изображения. Отметим, что величина Л зависит от отношения заряда частицы к ее массе. Следовательно, фокусирование различных частиц происходит на разных расстояниях, что является важной особенностью магнитных линз. [c.51]

Наиболее важное казалось бы свойство, а именно используется ли линза для электронов или для ионов, в действительности не вызывает трудностей при рассмотрении. Действительно, различие между ними состоит только в различном отношении заряда к массе. Как известно, уравнение параксиальных лучей (4.40) содержит эту величину только для магнитных линз или быстрых частиц. В нерелятивистском случае траектория в электростатических линзах остается одной и той же для любых частиц. Поэтому для фокусировки ионов следует использовать электростатические линзы. Единственное в этом случае различие между положительно заряженными и отрицательно заряженными частицами состоит в том, что знаки всех электродных потенциалов должны быть обращены, если требуется фокусировать частицы другого знака. [c.210]

Заметим также, что в уравнениях (5.29) и (5.30) магнитная индукция и ее вторая производная появляются только в нечетных степенях-. Таким образом, изменение направления или знака магнитного поля будет вызывать изменение знака этих коэффициентов. То же происходит и при изменении знака заряда. Это свойство находится в полном соответствии с анизотропной природой электронно-оптического коэффициента преломления в магнитных полях (разд. 2.6). Действительно, если направление магнитного поля изменить на противоположное, то частицы будут вращаться в противоположном направлении и траектория станет необратимой. Поэтому эти аберрации называются анизотропными. Они не имеют аналога в световой геометрической оптике. [c.290]

Для того чтобы получить систему уравнений Максвелла, описывающую постоянное магнитное поле, следует, вообще говоря, произвести некоторую операцию усреднения по времени. Действительно, так как магнитное поле создается движущимися зарядами, можно говорить лишь [c.20]

Имеется основание считать, что частицы при выпадании из коллоида в процессе осаждения их на поверхность металла перехватываются более развитыми полями и вследствие этого не достигают зоны действия слабых полей. Следовательно, порошковые фигуры, получаемые в результате действия механизма затягивания частиц неоднородным полем, не отражают при сложном сплетении полей действительного распределения магнитных зарядов. [c.180]

Это уравнение движения положительного заряда в электрическом поле оно описывает также движение положительного заряда в магнитном поле, при условии, что Vh = v . Доказательство этого равенства дается ниже. Причина того, что знак производной dkf /di противоположен знаку dke/di, ясна из рис. 10.11 в -пространстве вакантное состояние перемещается в последовательности Е — D С — . .., как если бы оно было положительным электроном, однако в действительности перемещаются электроны Е, D,. . ., не имеющие парных справа, т. е. соответствующие последовательности G Н 1. . . [c.346]

Отметим, что выражение интенсивности света через квадрат амплитуды электрического, а не магнитного поля имеет глубокий физический смысл. Действительно, действие электрического поля на заряд определяется силой Кулона, а магнитного поля — силой Лоренца. Величины этих сил различаются в v/ раз, где V — скорость заряда. Поэтому для нерелятивистских скоростей зарядов величиной, определяющей их взаимодействие с электромагнитной волной, является напряженность именно электрического поля. [c.34]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

После открытия электрона стала очевидной связь явлений излучения и поглощения света с наличием в них электронос. Действительно, свег — это aj.eKTpo-магнитные волны. Излучение олектромагнитных волн происходит при ускоренном движении электрических зарядов. Можно предположить, что np i соуда 5е- [c.308]

С помощью понятия f7- inHHa можно также легко проанализировать возможные и запрещенные электромагнитные переходы. Действительно, с точки зрения Sf/(3)-симметрии все члены данного С -мультиплета имеют одинаковые электромагнитные свойства (не только величину заряда, но и его пространственное распределение, магнитный момент и другие характеристики). Поэтому для них электромагнитное взаимодействие одинаково. Таким обра зом, электромагнитное взаимодействие строго сохра- [c.688]

С помощью понятия U-спина можно также легко проанализировать возможные и запрещенные электромагнитные переходы. Действительно, с точки зрения SU (3)-симметрии все члены данного и-мультиплета имеют одинаковые электромагнитные свойства (не только величину заряда, но и его пространственное заспределение, магнитный момент и другие характеристики). Лоэтому для них электромагнитное взаимодействие одинаково. Таким образом, электромагнитное взаимодействие строго сохраняет U-спин, а значит, фотону надо приписать LJ-спин, равный нулю. Отсюда получаются следующие разрешенные и запрещенные по U-спину электромагнитные процессы [c.311]

Для того чтобы убедиться в гом, что катодные лучи действительно представляют собой поток отрицательно заряженных частиц, необходимо было в прямых экспериментах определить массу этих частиц и их заряд. Эти опыты в 1897 г. выполнил Дж. Томсон. Частицы катодных лучей в одном из методов отклонялись в электрическом и магнитном полях. Напряженности полей подбирались так, чтобы отклонеш1Я вверх и вниз были скомпенсированы. Это ujvieeT место при [c.100]

Лонжини [Л. 80], связывавшего обратное движение со смещением области положительного объемного заряда в результате различной степени отклонения в магнитном поле положительных ионов и электронов. Однако предсказанное автором изменение направления движения пятна при достаточно сильных полях не наблюдается в действительности, вместе с чем возникают серьезные возражения его теории. [c.39]

Типы сиязей в кристаллах. Силы, связ1.шаю-щпе между собой атомы пли молекулы в J. т., почти полностью электростатического ироисхожде-пия. Роль магнитных взаимодействий весьма незначительна. Действительно, характеристикой энергии электростатич. взаимодействия является величина 6 = = е-/а эрг (е — заряд электрона, а — меж- [c.116]

Законом сохранения Ч. онределяются трансформационные свойства физ. величин ири инверсии координатных осей. Действительно, из допущения о том, что электрон при инверсии переходит сам в себя, следует, что электрич. заряд есть скаляр, плотность тока J н электрич. поле В — истинные (полярные) векторы, а магнитное поле Н— исевдовектор [c.411]

Диамагнетизм связан с изменением орбитального движения электро-ньв, которое происходит при помещении атомов в магнитное поле. Следует напомнить, что в замкнутом электрическом контуре магнитное поле индуцирует ток всегда в таком направлении, чтобы противодействовать изменению полного магнитного потока. Таким образом, электрический ток действительно обладает отрицательной восприимчивостью. Этот эффект вызывает диамагнетизм и имеет место также в системе зарядов, описываемой квантовой механикой. С другой стороны, парамагнетизм связан со стремлением постоянных магнитов располагаться в магнитном поле так, чтобы их дипольный момент был параллелен направлению поля. В атомных системах постоянный магнитный момент связан в простейших случаях со спииом электрона. Но может также существовать постоянный момент у незаполненной атомной оболочки, возникающий при комбинации спинового и орбитального моментов. Если система более устойчива, когда атомные диполи параллельны, го такая система при низких температурах будет ферромагнитной. При высоких температурах ферромагнетизм исчезает это явление подобно плавлению твёрдого тела, потому что иеферромагнитное состояние менее упорядоченное и имеет ббльшую итропию, чем ферромагнитное. Силы между упорядоченными магнитными моментами в ферромагнитных веществах не похожи иа магнитные силы между диполями, а, как мы увидим в 143, имеют электростатическое происхождение. [c.605]

Исследуя характер круговой поляризации линий в продольном э( х )екте Зеемана, можно определить знак зарядов, вызывающих этот эф( )ект. Он оказался отрицательным. Измеряя же величину расщепления, можно определить удельный заряд е/т. Он оказался таким же, как и при измерениях по отклонениям катодных лучей в электрических и магнитных полях е/т = 1,759-10 СГСМ). Это не оставляет сомнений в том, что заряженные частицы, определяющие оптическое поведение атомов, действительно являются электронами. [c.569]

Трек мопополя в фотографической пластинке рядом с треком тяжелого ядра с зарядом 68 должен был бы в общих чертах выглядеть так, как показано на рис. 5. Трек ядра к концу утоньшается, потому что ядро начинает захватывать электроны, отчего его заряд и ионизационная способность уменьшаются. Трек монополя, наоборот, поддерживался бы заметно однородным, кроме самого конца, форму которого трудно предвидеть. Возможный монополь в космическом излучении испытывал бы влияние со стороны земного магнитного поля, но совсем иначе, чем ядро. Действительно, Земля имеет магнитное поле, силовые ли- [c.139]

Тангенциальные составляющие объемных токов в скин-слое после интегрирования по глубине скин-слоя дают квазиповерхностный ток j. С помощью формулы (1в) величина j определяет тангенциальную составляющую внешнего магнитного поля. В то же время существуют, как и раньше, нормальные составляющие объемных токов, вызывающие появление действительных поверхностных зарядов. Новое уравнение сохранения заряда, получаемое из уравнения (3), написанного для скии-слоя, и уравнения (36) на границе, будет [c.143]

Если мы рассмотрим один изолированный йиток, описываемый заряженной частицей, то он действительно как виток тока создает магнитный момент, направленный против поля Я, т. е. создает основу для возникновения диамагнетизма системы. Если бы этот электрон был не свободен, а входил бы в оболочку отдельной молекулы (или принадлежал бы узлу кристаллической решетки), из которых состоит вся рассматриваемая система, то этот чисто электродинамической природы диамагнетизм действительно бы возник как средняя реакция единицы объема системы на включение внешнего магнитного поля Я. Если слепить группу из двух или большего числа таких витков, образующих линейную йх цепочку, как это изображено в левой части рис. 112, то соприкасающиеся токи соседних витков скомпенсируются встречным движением зарядов, а огибающий поверхностный ток возрастет во столькр раз, вб скмько возрастет площадь общего контура, так что средний магнитный момент останется тем же. [c.271]

Это подобие отражает тот факт, что в обеих системах имеет место превращение энергии нз одного вида в другой. Действительно, в механической системе кинетическая энергия движущегося тела превращается в потенцнальну Энергию растянутой пружины, и обратно. Часть энергии из-за наличия трения переходит в тепло. В электрической цепн энергия магнитного поля, появляющегося при прохождении электрического тока, превращается в энергию электрического поля (заряд конденсатора), и обратно. Часть энергии выделяется на активном сопротивлении в виде тепла. Поэтому масса, сопротивление трения и гибкость аналогичны. соответственно индуктивности, активному сопротивлению и электрической емкости. Это подобие не является чисто внешним, формальным, а отображает физическое подобие рассматриваемых величин или, как нх называют, параметров. Действительно, индуктивность в цепи препятствует как мгновенному возрастанию тока от нуля до какого-то конечного его значения при включении источника напряжения, так и спаданию тока до нуля сразу же при выклгачении напряжения. То же относится к массе в механической системе. Инертность тела препятствует мгновенному нарастанию скорости при приложении силы н не дает телу остановиться сразу. [c.5]

В книге [13]. Уравнение Лапласк описывает распределение элект рического заряда или электрического потенциала в пространстве по координатам х. Картины эти статические, они не зависят ни от каких магнитных полей. Таким образом, статические лапласов-ские распределения силовых взаимодействий для движения и действия электрических токов принципиально не отвечают реальной действительности. Для электромагнитных полей действительны уравнения (2.3) и (2.4). Тем не менее решения уравнений Лапласа, если не учитывать для каких-то отдельных областей действие магнитных сил, позволяют отождествлять статические эквипотенциальные линии взаимодействия зарядов с силовыми линиями электрического тока, когда в исследуемых моделях действует электродвижущая сила, равная электрическому потенциалу зарядов. На основании такого допущения в теоретической электротехнике установлена такая взаимосвязь между электрической емкостью промежутка С и его электрическим сопротивлением К. [c.190]

Смотреть страницы где упоминается термин Заряд магнитный действительное : [c.658] [c.35] [c.193] [c.291] [c.42] [c.319] [c.564] [c.564] [c.265] [c.152] [c.100] [c.39] [c.399] [c.266] [c.41] [c.28] [c.3] [c.17] [c.592] [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...