Количество магнетизма

Магнитная масса (магнитный заряд, количество магнетизма) [c.40]

Итак, ниже используется понятие магнитная масса ( магнитный заряд , количество магнетизма ). Разумеется, концы магнита не несут никаких магнитных масс или магнитных зарядов. Это понятие фиктивное Но ввиду одинаковой структуры двух законов Кулона (28) выявляется источник совпадения размерности электрических и магнитных величин, начиная с электрического заряда и магнитной массы. [c.78]

Магнитный заряд (магнитная масса, количество магнетизма). Магнитный заряд — фиктивная величина, введенная для удобства магнитостатических расчетов. Из формулы, выражающей работу А по однократному обводу магнитного заряда т вокруг тока А = 1т, получим [c.89]

В любом магнитном материале различают два полюса северный и южный. Невозможно получить магнетизм одного знака. Поэтому обязательное возникновение двух полюсов называется магнитной поляризацией. Представим себе, что на одном конце намагниченного стержня сосредоточен весь северный магнетизм, а на другом — южный. Обозначим количество магнетизма в каждом полюсе данного магнита через т и расстояние между ними через I тогда произведение [c.425]

Эа 1 Э. принята напряженность в такой точке поля, в к-рой на 1 электромагнитную единицу количества магнетизма действует сила в 1 ди)1. Размерность [c.535]

Дирак первым пришел к выводу о возможности с точки зрения квантовой механики существования изолированного магнитного полюса и пришел к результату, заранее отнюдь пе очевидному, что магнитная масса предполагаемого монополя не может иметь произвольного значения, но должна быть равна целому кратному определенного количества магнетизма. Аргументация Дирака здесь будет изложена несколько упрощенно. [c.132]

В 1822—1823 гг. немецкий физик Зеебек описал в Известиях прусской академии наук явление, которое он определил как появление свободного магнетизма, заключавшееся в том, что в цепи, состоящей из нескольких спаянных между собою различных материалов, при нагревании и охлаждении соответствующих спаев появляется электрический ток [3, 4]. Зеебек на большом количестве различных материалов сопоставил воздействие на магнитную стрел- [c.7]

Для изучения современных процессов обработки металлов необходимо высокое качество измерительной аппаратуры. В результате использования ряда физических явлений в области оптики, электричества и магнетизма техника измерения сил резания за последнее время шагнула далеко вперед. Имеется большое количество специальных приборов самых разнообразных конструкций, различающихся как по методу измерения сил, так и по роду станков, на которых они устанавливаются. [c.92]

Ядерный магнитный резонанс (ЯМР) — резонансное поглощение электромагнитной энергии в веществах, обусловленное магнетизмом ядер. Резонанс наблюдается в сильном постоянном магнитном поле, на которое накладывается более слабое радиочастотное магнитное поле. Ядра обладают определенным моментом количества движения У и магнитным моментом При взаимодействии с внешним постоянным магнитным полем магнитный мо- [c.180]

Ферромагнетизм аморфных сплавов обусловлен наличием в них ферромагнитных ё-элементов Ре, N1, Со. Двойные ферромагнитные сплавы можно подразделить на следующие группы а) сплавы ферромагнитных элементов с переходными металлами (Ре-Аи, o-Zr, Ы1-Р1 и др.) б) сплавы ферромагнитных металлов с неметаллами (Ре-С, Со-В, К1-Р и др.) в) сплавы ферромагнитных переходных металлов с редкоземельными элементами (Ре-ТЬ, Со-8т, N -N(1 и др.). Кроме двойных, разработано большое количество многокомпонентных аморфных ферромагнитных материалов. В аморфных сплавах носителями магнетизма являются атомы ферромагнитных металлов, а атомы, стабилизирующие аморфное состояние, являются немагнитными. [c.301]

Магнитная индукция, проницаемость в сильных полях и температура магнитного превращения предопределяются количеством ферромагнитных структурных составляющих и их составом. Индукция, насыщение и проницаемость в слабых и средних полях, коэрцитивная сила, остаточный магнетизм и площадь гистерезисной петли, характеризующая ваттные потери, зависят главным образом от формы и распределения структурных составляющих, а также от внутренних напряжений, искажающих кристаллическую решетку металла. [c.353]

Автор настоящей книги, много сделавший сам в области теории ядерного магнетизма, сумел отобрать из громадного количества опытных данных и имеющихся теоретических исследований самое существенное, переосмыслил основные положения теории и продуманно расположил весь этот материал в единой, стройной системе. [c.6]

Форма сигналов сущ ественно зависит от относительных величин этих параметров и при некоторых условиях может стать очень сложной. В принципе такую задачу можно решить математически, используя уравнения Блоха. Этому вопросу посвяш,ено значительное количество работ. Однако анализ сигналов более сложной формы не приводит к суш,ественно новым результатам и позволяет, пожалуй, сделать следуюш,ий вывод (ни в коем случае не ограничиваюш,ийся только ядерным магнетизмом) всякий раз, когда для установления соотношения между экспериментальными данными (сигналами) и физической природой изучаемой системы необходим сложный математический анализ, методы наблюдения выбраны неудачно и должны быть изменены, если это только возможно. [c.89]

Установка компаса на дирижабле у места штурвального направления или у штурмана должна производиться с учетом законов магнетизма. Компас необходимо располагать в месте, имеющем наименьшее количество стальных и железных масс, электрических приборов и их проводок. Особенное влияние на увеличение девиации компаса имеют подвижные магнитные массы, расположенные в одной плоскости с картушкой компаса. [c.159]

В первой половине XIX в. наряду с применением геометрических (выражаемых через градусы) единиц магнитного склонения и наклонения стали применять физическую диницу напряженности магнитного поля, определяемую как отношение единицы силы к электромагнитной единице количества магнетизма. Предложенные Гауссом на основании абсолютной системы миллиметр—миллиграмм— секунда магнитные единицы (напряженности магнитного поля, магнитного потенциала и пр.) не получили распространения. Дальнейшая разработка системы абсолютных магнитных единиц СГСМ производилась в 60-х годах Комитетом по электрическим эталонам Британской ассоциации научного прогресса и затем на Международных конгрессах электриков. В 1900 г. Парижским конгрессом было рекомендовано присвоить наименование гаусс абсолютной единице напряженности магнитного поля в системе СГСМ и наименование максвелл абсолютной единице магнитного потока, для прочих же единиц было решено не давать особых [c.200]

Новая стадия в исследованиях по магнетизму наступила лишь после того, как было получено достаточное количество данных при низких температурах. В этой связи мы прежде всего отметим предположение Беккереля [2]пБрю-нетти [3], заключающееся в том, что отклонения от свойств свободных магнитных диполей связаны с воздействием на магнитный ион неоднородных электрических полей окружающих ионов. В общем виде эта идея была развита Бете [4], который пришел к выводу, что указанные ноля могут частично или полностью снимать вырождение энергетических уровней свободных магнитных ионов. Крамере [5] показал, что в случае иопов с нечетным числом электронов в незаполненной оболочке, обусловливающей магнитные свойства, неоднородные электрические ноля не могут полностью снимать вырождения. Уровни в этом случае должны быть по крайней мере дублетами (вырождение Крамерса). Такое вырождение может быть снято только шаг- [c.382]

Как мы уже знаем, в распоряжении Петрова был уникальный по мощности вольтов столб. Были ли в лаборатории Петрова магнитные стрелки Архивные данные свидетельствуют о том, что в 1818 году Петров занимался перепроверкой нашумевших опытов Моррики-ии, которому в 1812 году якобы удалось обнаружить намагничивание железных и стальных стрелок с помощью фиолетовых лучей. Петров повторил эти опыты, испытав большое количество железных и стальных стрелок и полос, но не получил подтверждения связи магнетизма со светом. Это, вероятно, прибавило его скептицизма относительно единства сил природы. Тем не менее он счел этот предмет настолько важным, что вынес его в качестве конкурсной задачи, предлагавшейся Санкт-Петербургской академией. [c.120]

Магнитные свойства в большей степени, чем какие-либо другиг, зависят от структуры металла, что определяет разделение магнитных свойств на первичные и вторичные. К первичным относятся индукция, насыщение (4я/), проницаемость в сильных полях н температура магнитного превращения. Эти свойства зависят от количества и состава ферро1 а1иитных фаз и не зависят от их формы и распределения. К вторичным свойствам относятся ги-стерезисные характеристики индукция, насыщение и проницаемость в слабых и средних, полях, коэрцитивная сила, остаточный магнетизм. Вторичные свойства мало зависят от состава фаз и определяются главным образом формой и распределением структурных составляющих. [c.63]

Вычисления проводились самосогласованным образом при условии перехода электронов из одного спиновополяризованного ансамбля в другой с таким расчетом, чтобы при достижении сходящихся результатов выполнялась статистика Ферми. В конечном счете каждый кластер содержал следующие количества валентных электронов [п , W i ), различающихся направлением спина га f = 38, га = 37 для Vis га 1 = 51, га I = 39 для Сгь, и га = 80, га = 40 для Ре . Почти равные значения га f и га j делают Vis практически немагнитным. К такому же заключению приводит и рассчитанная диаграмма электронных энергетических уровней, показывающая относительно низкую плотность состояний вблизи уровня Ферми по сравнению с более высокой плотностью состояний в области энергий на 0,5 эВ выше и ниже энергии Ферми. Между тем для проявления магнетизма, как известно, требуется высокая плотность состояний именно на уровне Ферми 1355]. [c.246]

В работе по заведыванию лабораторией Рэлею оказывали помощь Глэйзбрук (Glazebrook) и Шоу (Shaw) последний в то время написал книгу Практическая физика , в которой можно найти описания первых экспериментов, проведенных в этой лаборатории. Рэлей читал элементарные курсы электростатики и магнетизма, теории электрического тока, акустику и повышенный курс электрических измерений. Но все же Школа натуральной науки в Кембридже переживала в те дни лишь свое младенчество и, понятно, что количество посещавших лабораторию Кавендиша было не велико... . На первый курс было зачислено всего лишь 16 студентов, и эта цифра сохранилась почти неизменной за все то время, пока Рэлей занимал кафедру ). [c.403]

Каждая пара последовательно включенных тяговых электродвигателей присоединяется к отдельному нерегулируемому резистору. Такое соединение дает наиболее простую схему тяговых цепей, а также благоприятное распределение нагрузок между тяговыми электродвигателями в тормозном- режиме, но требует большого количества коммутационной аппаратуры. Обмотки возбуждения тяговых электродвигателей соединены между собой последовательно и получают питание от тягового генератора, который работает в зоне больших токов и малых напряжений, т. е. в неустойчивой зоне, так как при незначительном возбуждении будет велико влияние остаточного магнетизма. В результате тормозные характеристики могут быть нестабильными. Чтобы избежать этого, пусковая обмотка тягового генератора используется как проти-вокомпаундная. В этом случае результирующая м. д. с. тягового генератора будет результатом двух больших направленных друг против друга м. д. с., на которые остаточный магнетизм будет влиять гораздо меньше, уменьшится также влияние остаточного магнетизма возбудителя, так как он будет работать при большем токе и большем напряжении. [c.201]

Сталь, содержащая незначительное количество углерода и от 1 до 4% 81, после особого отжига при температурах до 1000°С, имеет крупнозе р.нистую структуру и отличается высокой магнитной проницаемостью,, малым остаточным магнетизмом и значительным электрическим сопротивлением, уменьшающим потери на индукционные токи. Такая сталь идет на изготовление динамомашин и трансформаторов. [c.115]

Кремний как легирующая примесь в сталях содержится в количестве 0,5—0,6% и более. Сталь, легированная кремнием, обладает более высоким пределом текучести, большей упругостью, высоким ударным сопротивлением, небольшим остаточным магнетизмом, хорошей прокаливаемостью, жароупорностью, способностью в закаленном состоянии сохранять твердость при относительно высоких температурах и другими полезными свойствами. Поэтому легируют кремнием стали различного назначения конструкционные (0,8—1,5% Si), инструментальные (1,2—1,6% Si), пружинно-рессорны (1,3—2,0% Si), жаро- и окалиностойкие (2,0—3,0% Si) динамно-трансформаторные (2,5—4,5% Si) и др. В боль шей части сталь легируют кремнием в сочетании с дру гими примесями, чаще всего в сочетании с хромом и мар ганцем. [c.190]

Ядра многих атомов в основном состоянии имеют отличный от нуля спиновый момент количества движения 1ш (целый или полуцелый в единицах Л) и коллинеарный с ним дипольный магнитный момент д, = уЬ1. За немногими исключениями, порядок величины этих моментов лежит в пределах 10 —10 магнетонов Вора. Именно благодаря существованию таких моментов возникает ядерный магнетизм. Не пытаясь проводить подробную параллель мещду ядерным и электронным магнетизмом, можно отметить основное различие мещду ними. Из трех обычных ввдов магнетизма, а именно ферромагнетизма (или антиферромагнетизма), диамагнетизма и парамагнетизма, в ядерном магнетизме. представляет интерес только последний. Напомним, о ферромагнетизм может возникнуть, когда произведение температуры образца Т на постоянную Больцмана к (т. е. кТ) становится сравнимым с энергией взаимодействия между спинами. Сильное обменное взаимодействие электростатического происхождения, способствующее возникновению электронного ферромагнетизма, в случае ядерного магнетизма отсутствует. Вследствие малости величины ядерных моментов магнитное взаимодействие между ними таково, что для возникновения ядерного ферромагнетизма (или антиферромагнетизма) необходима температура порядка 10 °К и даже меньше. Это условие делает ядерный ферромагнетизм предметом исследований, находящихся еа пределами экспериментальных возможностей (по крайней мере в настоящее время). Ядерную аналогию электронного диамагнетизма, т. е. магнетизма, обусловленного ларморовской прецессией электронных зарядов во внешнем магнитном поле, нелегко себе представить. Разумно ожидать, что по крайней мере в обычном веществе ядерный диамагнетизм будет совершенно незначительным. [c.11]

В трактате Опыт теории электричества и магнетизма (1759) Эпинус подчеркнул аналогию между электрич. и магн. явлениями. Эта аналогия, как показал Кулон (1785—89), имеет определённое количеств, выражение вз-ствие точечных магн. полюсов подчиняется тому же закону, что и вз-ст-вие точечных электрич. зарядов (Кулона закон). В 1820 дат. физик X. Эрстед открыл магн. поле электрич. тока. В том же году франц. физик [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...