Компенсация магнитного момента

Кристаллическая структура и свойства элементов зависят от строения атомов (строения электронных оболочек — заряда ядра, идентичного атомному номеру Z). Количество электронов во внешних оболочках, распределение их по энергетическим уровням и определяют взаимодействие этих электронов. Тенденция к взаимной компенсации магнитных моментов, обеспечивающей прочную связь, характерна как для внутренних, так и для внешних электронов. [c.5]

С повышением температуры намагниченность каждой из под-решеток антиферромагнетика уменьшается так, что при всех температурах имеет место взаимная компенсация магнитных моментов подрешеток. В точке Нееля намагниченность каждой подрешетки становится равной нулю и антиферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. [c.343]

Отметим, что скомпенсированный антиферромагнетизм имеет место при полной компенсации магнитного момента, т. е. когда результирующая намагниченность кристалла равна нулю (см. табл. 4.1, рис. 4.3). [c.281]

Компенсация магнитного момента аппарата 63—66 [c.244]

ТО антипараллельная ориентация соседних спинов является более предпочтительной, чем параллельная, и основное состояние системы, условно изображенное на рис. 244, имеет структуру двух как бы вложенных друг в друга ферромагнитных подрешеток А к В, намагниченных в противоположных направлениях. Если эти под-решетки А и В эквивалентны, как на рис. 244, и магнитные моменты в их узлах одинаковы по величине, р.4=(3в, то спонтанная намагниченность в случае Н—О отсутствует, так как Ма=—Мв-Такая система называется антиферромагнетиком. Возможны и иные ситуации, когда в силу неэквивалентности подрешеток А и В или вследствие полной компенсации магнитных моментов [c.670]

Явление компенсации спинов начинает проявляться у ядра трития iH . Спин (1/2) и магнитный момент (- Зцв) трития получаются соответственно из спинов и магнитных моментов двух нейтронов 1И одного протона, если их слол<ить в предположении, что спины двух нейтронов ориентированы противоположно и компенсируют друг друга. В этом случае магнитные моменты обоих нейтронов также взаимно компенсируются, и спин и магнитный момент ядра определяются спином и магнитным моментом непарного протона. [c.84]

Полная компенсация спинов и магнитных моментов всех составляющих ядро нуклонов наблюдается не только для ядра гНе , но вообще для всех четно-четных ядер, которые все без исключения имеют / = 0 (i = О (опыт не обнаруживает для них сверхтонкого расщепления). В связи с этим естественно казалось предположить, что спин и магнитный момент нечетных ядер, отличающихся от четно- четных одним добавочным (или одним недостающим) нуклоном, определяются моментами этого нуклона. Из предыдущего видно, что это предположение подтверждается на примере ядер и аН , спин и магнитный момент которых определяются непарными нуклонами. [c.85]

Магнитные свойства феррита при увеличении температуры исчезают дважды в точке Кюри и в точке компенсации [Л. 63]. Наличие этой второй точки объясняется особенностями его кристаллической структуры. В подавляющем большинстве ферриты представляют собой твердые растворы окиси железа РегОз и окислов двухвалентных металлов. Феррит имеет две подрешетки с магнитными моментами, направленными антипараллельно. Компенсация происходит тогда, когда эти моменты будут равны. Намагниченность насыщения у ферритов меньше, чем у ферромагнетиков. Влияние температуры на начальную динамическую магнитную проницаемость увеличивается с ростом этой величины. Однако у никель-цинкового феррита (ц= 200) магнитная проницаемость 14 [c.14]

Классификация магнитных материалов. При суммировании орбитальных и спиновых магнитных моментов может произойти полная их компенсация и тогда результирующий магнитный момент атома будет равен нулю. Такая картина имеет место, в частности, у атомов и ионов с заполненными электронными оболочками. Если же такой компенсации не происходит, то атом будет обладать постоянным магнитным моментом В соответствии с этим магнитные свойства тел будут различными. [c.290]

По теории магнитных свойств ферритов предполагается, что ферромагнетизм ферритов обусловлен косвенным обменным взаимодействием магнитных ионов через посредство немагнитных ионов кислорода. Такой сложный механизм взаимодействия приводит к тому, что в некоторых ферритах благодаря отрицательному знаку обменного интеграла, спиновые магнитные моменты магнитоактивных ионов направлены антипараллельно друг другу. В результате этого происходит их полная компенсация. Суммарный [c.36]

Компенсационный эффект заключается в том, что, когда сумма магнитных моментов атомов сорта А и сумма магнитных моментов атомов сорта В равны друг другу, спонтанная намагниченность полностью исчезает. Важными факторами здесь являются концен-рации атомов А и В (химический состав сплава) и температура. Состав сплава и температура, при которых имеет место эффект компенсации, называют соответственно компенсирующим составом и температурой компенсации. Варьируя концентрации атомов вблизи компенсирующего состава, можно регулировать величину спонтанной намагниченности, в том числе делать ее достаточно малой. С другой стороны, если между маг- [c.124]

Диамагнетизм. Представляет свойство атомов. Вследствие наличия связанных электронов в диамагнетиках происходит компенсация орбитального и спинового моментов. Диамагнетизм проявляется в присутствии внешнего магнитного поля. При этом магнитный момент атомов направлен навстречу внешнему полю. цв=0. [c.144]

В последнее время для управления ориентацией и скоростью вращения спутников на околоземных орбитах все более широкое применение получают активные магнитные системы, использующие магнитное поле Земли. Можно выделить следующие особенности этих систем. Основными функциями активных магнитных систем является стабилизация или коррекция углового положения спутника и его скорости собственного вращения. Вместе с этим они способны выполнять и второстепенные функции уменьшение начальной чрезмерно большой скорости закрутки предварительное успокоение переориентацию спутника из одного заданного положения в другое сканирование небесной сферы компенсацию магнитных возмущающих моментов стабилизацию по силовым линиям магнитного поля Земли демпфирование либраций и т. д. [c.124]

Мы рассмотрели здесь случай так называемого скомпенсированного антиферромагнетика, когда, при 0 = 0, (Тд = -сгд, m = 0. Существуют системы, в которых такой компенсации ие происходит (или подрешетки А м В не эквивалентны, или в узлах каждой из них находятся разные по величине магнитные моменты). Рассмотрение этих случаев аналогично проведенному выше. > [c.424]

Во-первых, магнитным средствам управления присущи относительно малые величины управляющих моментов. Поэтому при разработке КА должно быть уделено особое внимание уменьшению возмущений вообще и, в частности, магнитных возмущающих моментов, что связано с необходимостью тщательного анализа возможных конструктивных схем КА и его компоновки, а также с измерением магнитного момента КА и его компенсацией. [c.32]

Таким образом, для определения характеристик общего магнитного момента КА необходимы специальные установки, обеспечивающие однородные магнитные поля в объеме, занимаемом КА, с возможностью компенсации в этом объеме МПЗ. [c.55]

Третий метод состоит в измерении магнитного поля КА и вычислении магнитного момента по данным измерений. В принципе он не требует компенсации внешнего поля в месте установки КА. Кроме того, испытания по этому методу являются квазистатическими, и поэтому их результаты не содержат дина- [c.58]

Основные требования, предъявляемые к подобным установкам, заключаются в следующем. Они должны создавать магнитные поля по трем взаимно ортогональным направлениям величиной не менее величины МПЗ. Эти поля должны обладать высокой степенью однородности и стабильности. Должна быть предусмотрена возможность изменения вектора поля как по величине, так и по направлению с целью компенсации МПЗ, а также с целью получения вращающегося однородного поля, что позволит не только измерять магнитные моменты, но и производить испытания различных МСУ. [c.60]

Имеющийся магнитный момент КА после магнитометрических измерений устраняют его компенсацией. Это относится в основном к моменту от магнитнотвердых включений, хотя в принципе возможна компенсация и индукционного момента. [c.64]

Компенсация момента магнитнотвердых включений осуществляется соответствующей установкой на КА постоянных магнитов, вектор магнитного момента которых должен быть равен по величине и противоположен по направлению вектору измеренного остаточного магнитного момента КА. [c.64]

О К до некоторой критической 0n, называемой температурой Нееля. Если при антипараллельной ориентации локализованных магнитных моментов результирующая намагниченность кристалла равна нулю, то имеет место антиферромагнетизм. Если при этом полной компенсации магнитного момента нет, то говорят о ферримагие-тизме. Различные типы магнитного упорядочения иллюстрируются рис. 10.13. Наиболее типичными ферримагнетиками являются ферриты— двойные окислы металлов состава МО-РеаОз, где М — двухвалэнтный металл (Mg=+, Zn +, u +, Ni"+, Fe +, Mn +). [c.341]

В отличие от антиферромагнитного состояния массивного. металла кластер rij несет магнитный момент, который следующим образом распределяется по объему —0,7 [Хв для центрального атома, +4,1 цв для первых и —3,4 [Хв Для вторых соседей. Согласно нейтронографическим измерениям магнитный момент атомов каждой из лодрешеток массивного антиферромагнитного хрома равен 0,7 д,в. Таким образом, магнитное состояние сердцевины Сг , практически такое же, как у массивного металла, по в то же время результирующий магнитный момент этого кластера обусловлен поверхностным эффектом, т. е. неполной компенсацией магнитных моментов электронов с противоположной ориентацией спинов. [c.247]

В заключение следует упомянуть методы оценки гомогенности, применимые к отдельным ферритовым системам. Один из них — измерение намагниченности насыщения как функции температуры для ферритов, имеющих точку компенсации. Эффективность этого метода была проверена на примере феррита — хромита никеля NiFea r2 3 04 (х = 0,95 1,00 и 1,05), полученного керамическим и бездиффузионным методами. Как видно из рис. 5, высокооднородный ферритовый порошок, полученный бездиффузионным методом, характеризуется полной компенсацией магнитных моментов подрешеток Л и S в точке ко мпенсации. Для ферритового порошка, полученного керамическим методом, минимум на кривой as = f T) размыт, а полная компенсация не достигается. [c.24]

Антиферромагнетики обнаруживают лишь слабую намагниченность, зависящую от напряженности магнитного поля. Это обусловлено неполнотой компенсации магнитных моментов подрешеток. Магнитная восприимчивость аптиферромагнетиков возрастает с повышением температуры вследствие постепенного разрушения тепловым движением строгой попарно антипараллельной ориентации атомных магнитных моментов. При температуре называемой точкой Пееля, происходит полное разрушение магнитных подрешеток, и тело превращается в парамагнетик, подчиняющийся закону Кюри - Вейса (рис. 6.1,6). Значение точки Пееля может быть существенно различным, например хрома 420 К, а УС1з 30 К. [c.84]

Особенно наглядно явление компенсации спинов и магнитных моментов можно проследить на примере четырех легчайших [c.83]

Наиболее ярко компенсация спинов проявляется у ядра гНе , имеющего нулевые спин и магнитный момент. В этом ядре обе пары однотипных нуклонов располагаются таким образом, что их спины и магнитные моменты взаимно ком пенсируются и дают в сумме нуль. [c.84]

С явлением компенсации спинов и магнитных моментов можно связать отмеченное в 2 п. 6 различие в прочности четно-чет-ных, нечетных и нечетно-нечетных ядер. Это становится очевидным, если на примере рассмотренных простейших ядер сравнить степень на блюдающейся компенсации опинов со средней энергией связи 8, рассчитанной на один нуклон (табл. 3). [c.84]

В лейденских экспериментах было найдено, что остаточный магнитный момент очень резко уменьшается в области малых полей — гораздо быстрее, чем в случае хромо-калиевых квасцов (см. и. 65). Поле, при котором остаточный момент исчезает, несколько больше, чем в случае хромо-калиевых квасцов, и равно 50 эрстед нриЛ = 0,27 R. Отсюда следует, что для определений остаточного момента в ноле, равном нулю, необходима хорошая компенсация поля Земли. [c.557]

Таблица 27.13. Магнитные моменты насыщения, температуры Кюри и температуры компенсации интерметаллидов (пространственная группа Fd3tn) [43]

Зависимость интенсивности намагниченности насыщения от температуры у ферритов существенно отличается от аналогичной характеристики ферромагнетиков, Температура Нееля у ферримагнетнков обычно ниже, чем температура Кюри у ферромагнетиков. У некоторых ферритов, например у литий-хромферрита, наблюдается предсказанная Неелем аномалия температурной зависимости намагниченности насыщения. Различный характер температурной зависимости намагниченности подрешеток А п В (рис. 6) приводит к тому, что результирующая характеристика С при некоторой температуре компенсации Т1, лежащей ниже температуры Кюри Гк, проходит через нуль, так как магнитные моменты атомов подрешеток взаимно уравновешиваются. [c.11]

Обменное взаимодействие, обусловливающее упорядоченную магнитную структуру вещества, может приводить как к параллельной, так и к антипараллельной ориентации магнитных моментов соседних ионов в кристаллах. Вещества, в которых происходит полная (или почти полная) компенсация антипараллельных моментов отдельных ионов, называют антиферромагнетиками. Сведения о магнитной структуре и свойствах анти-ферромагнетнков можно найти в монографиих [1—7]. Экспериментальные данные по магнитным свойствам антиферромагнетиков, как правило, хорошо объясняются, если представить их магнитную структуру как суперпозицию двух или более вставленных одна в другую подрешеток, в каждой из которых магнитные моменты атомов параллельны друг другу. [c.600]

В, можно изменять величину этой добавочной силы. Мерой вертикальной составляющей будет служить отсчет, снятг.Ш со шкалы и барабана В. Делая аналогичные операции в плоскости магнитного меридиана, получаем возможность определять еще и горизонтальную составляющую, т. к, при таком положении прибора условие равновесия магнитной системы будет зависеть и от Н. Для установок плоскости колебаний магнитов служит небольшая буссоль В, находящаяся в верху прибора на длинном стержне. Пружинный магнитометр Даль.блома основан на принципе компенсации вращающего момента, обязанного магнитному полю моментом, обусловленным закручиванием пружины. Дефлек- [c.195]

М Ге204, N1, Рег04, Ыо.5Ге2,504. Среди координационных неметаллических кристаллов, содержащих магнитные атомы, имеется большая группа соединений с нескомпенсированным собственным магнитным моментом (ферромагнетики, или ферримагнетики) или с упорядоченным расположением спинов при их полной компенсации (антиферромагнетики). [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...