Ускорение тела при среднее

Предел, к которому стремится среднее угловое ускорение тела при At — О, называется угловым ускорением тела в данный момент. [c.205]

Угловое ускорение характеризует изменение с течением времени угловой скорости тела. Если за промежуток времени —t угловая скорость тела изменяется на величину Дм = = oi—(О, то числовое значение среднего углового ускорения тела за этот промежуток времени будет В пределе при Д ->0 [c.121]

Это отношение называют средним угловым ускорением тела за промежуток времени Д/. Используя предел при О, получаем ис- [c.122]

Ответ. Если положить шары рядом на наклонную плоскость и отпустить их, то медный шар, скатываясь, отстанет от алюминиевого, так как при вращательном движении ускорение определяется не массой тела, а моментом инерции. У медного шара момент инерции больше, так как его элементы в среднем дальше удалены от оси вращения. Это одно из решений, другое - см. ответ на задачу 11.20. [c.155]

Формула (8.23) определяет вес тела в самом общем случае, а формула (8.24)—при условии, что силой Кориолиса можно пренебречь. Для величины g f берут среднее значение ускорения свободного падения gif = g — 981 см/с. Формула (8.24) справедлива для опоры или подвеса любого вида, [c.212]

Многочисленные наблюдения указывают на молекулярное строение изучаемых материальных объектов. Однако при рассмотрении механических движений различных тел принято допущение о сплошности последних. Это представление не противоречит физическим данным, ибо тело, состоящее из молекул, можно разделить на малые элементы объема, содержащие много молекул. Заметим, что кубик воздуха со стороной 0,001 мм содержит 2,7 10 молекул. Такие элементы можно назвать физически бесконечно малыми. Характеризуя их средними величинами скоростей, ускорений, сил, действующих на молекулы, придем к представлению о теле как сплошной среде. Это представление удобно в том отношении, что методы математического анализа приспособлены для сплошных сред, тогда как математическая обработка прерывных сред значительно затруднена. Представление о телах, как сплошных средах, и обусловило общее название предмета механика сплошных сред . [c.5]

Турбулентными называют беспорядочные неустановившиеся движения жидкости (газа), налагающиеся на основное движение среды, которое можно представить себе как некоторое статистически среднее движение. При турбулентном режиме течения гидродинамические и термодинамические характеристики жидкости (скорость, температура, давление, массовая плотность, концентрации химических компонентов, показатель преломления среды и т.д.) испытывают хаотические пульсации и потому изменяются от точки к точке и во времени нерегулярно. Благодаря образованию многочисленных вихрей различных размеров, турбулентные течения обладают повышенной способностью к переносу количества движения, энергии и массы элементарных жидких объемов, что приводит, как к увеличенному силовому воздействию на обтекаемые твердые тела, так и к интенсивным теплообмену и перемешиванию между слоями, к ускоренному протеканию химических реакций и т.п. Такие режимы движения жидкости возникают при потере устойчивости упорядоченного ламинарного движения, когда безразмерное число Рейнольдса Ке - VI / у (где V, Ь - характерные скорость и линейный масштаб течения, V - кинематическая вязкость) превосходит некоторое критическое значение. В более общем смысле турбулентность служит [c.10]

Толщина переходной зоны зависит от свойств среды и управляется диссипативными силами, влияние которых становится существенным при возрастании перепада скорости в переходной зоне. Для жидкостей показано, что эта толщина имеет порядок одного среднего свободного пробега молекулы. Для газов это, очевидно, будет предельной толщиной, так как расстояние между молекулами, которые испытали ускорение от приближающегося ударного фронта, и молекулами, еще не испытавшими его воздействия, должно быть по крайней мере такого порядка. Кажется, не было опубликовано работ относительно вероятной толщины переходной зоны в твердых телах. [c.166]

Угловым ускорением (мгновенным угловым ускорением) вращающегося тела в момент времени t называется величина е, равная пределу, к которому стремится среднее угловое ускорение за промежуток времени от i до t+At при бесконечном уменьшении At [c.37]

Движение вытеснителя вверх (рис. 15.7, в) приводит к обратному течению рабочего тела из горячего объема в холодный, что связано с падением средней температуры рабочего тела и, следовательно, с уменьшением давления до уровня, при котором выпускной клапан закрывается. Скорость снижения давления в цилиндре выше, чем в буферной полости. В результате возникает сила, обусловленная разностью давления, заставляющая вытеснитель продолжать движение вверх. Это, в свою очередь, приводит к интенсификации перетока рабочего тела в холодный объем, к еще большему снижению давления в цилиндре и увеличению силы, вызывающей ускорение, действующее на вытеснитель. [c.329]

При равномерном вращательном движении абсолютно твердого тела углы поворота тела за любые равные промежутки времени одинаковы (Дср=сопз1) и мгновенная угловая скорость тела равна средней угловой скорости (со = со р). Тангенциальные ускорения (1.1.4.3°) Рис. 1.1.27 у различных точек абсолютно твердого тела отсутствуют (ат =0), а нормальное (центростремительное) ускорение а (1.1.4.3° и 1.1.9. Г) какой-либо точки тела зависит от ее расстояния Я до оси вращения [c.36]

При равнопеременном вращателыюм движении (п. 6°) мгновенное ускорение тела остается неизменным и совпадает со средним угловым ускорением e=e(.p= onst. [c.37]

Физический маятник представляет собой тело массы т, вращающееся вокруг горизонтальной оси его момент инерции I и смещение / центра масс относительно оси считаются заданными. Силы сопротивления, пропорциональные скорости, таковы, что при свободных колебаниях маятника отношение предыдущего разма.ха к последующему равно q. Точка подвеса маятника совершает горизонтальные случайные колебания. Ускорение т точки подвеса можно считать белым шумом постоянной интенсивности Определить установившееся среднее квадратическое значение угла отклонения маятника при вынужденных колебаниях, а также среднее число выбросов п угла за уровень, в 2 раза превышающий среднее 1свадратнческое значение в течение времени Т. [c.447]

Складывание В 65 <см. также сгибание, фальцовка изделий (плоской формы Н перед упаковкой В 63/04) тонких материалов Н 45/(00-30)) Склеивание [деревянных поверхностей В 27 G 11/(00-02) F 16 металлов В 11/00 труб L 13/10) Б 65 Н нитей в намоточных машинах 69/02 полотен 21/00, 37/04) пластических материалов В 29 С 65/(48-54) слоев при изготовлении слоистых изделий В 32 В 7/12 способы общего назначения С 09 J 5/00-5/10 стекла С 03 С 27/(10-12)] Скобы В 25 С инструменты 5/00-5/16 ручные приспособления 5/00 станки 5/00, В 27 F 7/17-7/38) для скрепления скобами устройства для извлечения 11/00-11/02) для соединения (изделий в целях хранения или транспортирования В 65 D 67/02 стержней или труб F 16 В 7/08) калиберные в устройствах для измерений G 01 В 3/56 как элементы рам в велосипедах, мотоциклах и т. п. В 62 К 19/34] Скольжение предотвращение скольжения на рельсах В 61 С 15/(08-12) уменыыение скольжения транспортных средств увеличением силы сцепления колес В 60 В 39/(00-12) Скорость [G 01 Р измерение (с помощью гироскопического эффекта 9/00-9/04 путем интегрирования ускорений 7/00) скорости (вращающихся валов 3/00 движения судов 5/00) среднего значения 11/00) линейная 3/00-3/68 текучих сред или твердых тел относительно текучей среды 5/00) измерение элементы конструкции измерительных приборов для ее определения 1/00) полета самолетов В 64 D 43/02 регулирование частоты вращения (барабанов в лебедках и т. п. В 66 D 1/24 в центрифугах В 04 В 9/10))] [c.176]

НАКОПИТЕЛЬНОЕ КОЛЬЦО — устройство, предназначенное для накопления ускоренных заряж. частиц на устойчивых орбитах. См. Накопители. НАМАГНИЧЕННОСТЬ - характеристика магн. состояния макроскопич. тела средняя плотность магн. момента М, определяется как магн. момент I единицы объёма М = //Е. Предел М (Шс1У 41 — магн. момент физически бесконечно малого объёма 4У) наз. намагниченностью среды в точке. Н. однородна в пределах рассматриваемого объёма, если в каждой его точке М имеет одну и ту же величину и направление. Единица Н, в Международной системе единиц — ампер на метр (1 А/м — Н., при к-рой 1 м вещества обладает [c.241]

ПЛОТНОСТИ МАТРИЦА — см. Матрица плотности. ПЛОТНОСТЬ (р) — величина, определяемая для однородного вещества его массой в единице объёма. П. неоднородного вещества в определённой точке — предел отношения массы т тела К его объёму V, когда объём стягивается к этой точке. Средняя П. неоднородного тела также есть отношение т/Р. Часто нрименя-ется понятие относительной П. напр., П. жидких и твёрдых веществ может определяться по отношению к П. дистиллированной воды при 4 °С, а газов — но отношению к П. сухого воздуха или водорода при нормальных условиях. Единица П. в СИ — кг/м , в системе СГС — г/см . П, и уд. вес у связаны между собой отношением у = арр, где g — местное ускорение свободного падения тела, а — коэф. пропорциональности, зависящий от выбора единиц измерения. П, веществ, как правило, уменьшается с ростом темгг-ры и увеличивается с повышением давления (П. воды с понижением темп-ры Г до 4 С растёт, при дальнейшем понижении Т — уменьшается). При переходах вещества из одного агрегатного состояния в другое П. изменяется скачкообразно резко увеличивается при переходе в газообразное состояние и, как правило, при затвердевании (П. воды и чугуна аномально уменьшается при переходе из жидкой фазы в твёрдую). [c.637]

Существует еще один способ построения устройств ИД с твердым инерционным Элементом [11]. На рис. 10 изображена схема сейсмической системы, отличающейся о Р нятой тем, что инерционный элемент 3 имеет малую среднюю плотность Ро- (где 1Па — масса тела 5 Va — его объем), а внутренний объем датчика иен жидкостью, имеющей высокую плотность р > р,,. Принцип действия нагляднее можно показать при его работе в дорезонансной области ча-1. При движении датчика с ускорением а жидкость воздействует на тело 3 с си-" Ил PwaV o, что следует нз закона Архимеда. Эта сила в р / Ро раз больше той [c.123]

Ситуации, в которых число Рейнольдса мало, называются медленными вязкими течениями, потому что силы вязкости, возникающие при сдвиговом дви/1чепии жидкости, зттачительно больше сил инер-црш, связанных с ускорением или торможением частиц жидкости. Однако число Рейнольдса может быть малым не только за счет малой скорости. Так, при полете тел в разреженной атмосфере на большой высоте над поверхностью Земли имеет место ситуация, аналогичная движению в очень вязкой жидкости, хотя вязкость разреженного воздуха очень мала. Дело в том, что его плотность соответственно очень мала. 1 азумеется, в этом случае размеры тела должны быть велики по сравнению со средней длиной свободного пробега молекул воздуха в противном случае перестает быть справедливой гипотеза сплошности среды. Медленное оседание достаточно малой пылинки или капельки тумана в обычной атмосфере может служить моделью сильно вязкого течения в большей степени, нежели падение стального шара в патоке. Во многих практических ситуациях, связанных с седиментацией и псевдоожижением, число Рейнольдса(подсчитанное по диаметру частицы) не превышает пяти. Стало быть, эти процессы можно описывать, используя уравнения ползущего течения. [c.17]

Сравнению е ползучестью 2) различная интенсивность старения и др. структурных процессов в условиях Р. (при падающем напряжении) и при ползучести (при практически постоянном среднем напряжении). Скорость Р. характеризуется временем Р., за к-рое релаксирующая величина уменьшается в е(а 2,7) раз. В теле может происходить одновременно несколько процессов Р. физяч. и физико-химич. св-в (в зависимости от состава, структуры, темн-рных, магнитных и электрич. полей и т. д.). Напр., в неравномерно упруго-деформированном теле Р. может происходить также путем уменьшения неравномерности гемп-ры (к-рая возникает при охлаждении растянутых и пагрева сжатых зон), путем диффузии более крупных атомов в растянутые, а более мелких — в сжатые зоны и от др. причин. Совокупность времен релаксации (или их обратных значений) образует релаксационный спектр данного материала. Процесс Р. в поликристаллах и вообще в материалах с зернистой структурой б. ч. проходит активнее по поверхностям раздела (зерен, блоков мозаичной структуры, поверхностям сдвигов и т. д.). Поэтому, так же как и для диффузии, различают пограничную и объемную Р. Т. к. правильность строения обычно убывает от середины к краю зерен, то степень неупорядоченности приграничных зон б. ч. выше, а энергия активации — соответственно меньше, чем внутренних зон. Вблизи границ зерен и происходит пограничное вязкое течение, вызывающее Р. напряжений. С повышением темп-ры испытания растет скорость диффузии и падает коэфф. вязкости, что сильно увеличивает скорость Р. (снижает сопротивление Р.). Если для обнаружения Р. при 20° у стали требуются испытания продолжительностью в тысячи часов, то при высоких темп-рах Р. проявляется уже за минуты и быстрее. Если считать тело до нагружения находящимся в равновесии, то с ростом приложенного напряжения неравновесность папряженного образца увеличивается и скорость Р. растет. Чем выше темп-ра испытания, тем сильнее возрастает скорость Р. с увеличением исходного напряжения. Как правило, с ростом времени скорость релаксации постепенно уменьшается, что соответствует подобному же уменьшению скорости при переходе от неустановившейся к установившейся (или от I ко II периоду) ползучести. Что касается III (ускоренного) периода, к-рый наблюдается при ползучести вследствие развития трещин и повышения локальных напряжений, то в условиях Р. при снижающихся средних напряжениях обычно скорость процесса постепенно уменьшается. Однако в нек-рых случаях, нанр. при интенсивных фазовых превращениях, когда выделяются крупные сферо-идизированные частицы о-фазы при 650— 700°, у пек-рых аустенитных сталей с резкой структурной нестабильностью после значительного времени скорость Р. может возрастать, приводя к т. н. III периоду Р. Т. о., Ill (ускоренный) период Р. яв- [c.137]

Механика тел переменной массы имеет большое значение для правильного описания движения планет, и особенно Луны. Этот вопрос был поставлен в астрономической литературе в 1866 г., когда возникла необходимость более строгого и точного объяснения векового ускорения долготы Луны . Вековое ускорение долготы Луны, представляющее характерную особенность ее видимого движения, было открыто в конце XVII в. Эдмундом Галлеем (Англия). Сравнивая прежние наблюдения Луны с собственными наблюдениями и наблюдениями его современников, он нашел, что имеет место уменьшение периода обращения Луны вокруг Земли. Уменьшение периода обращения Луны, т. е. увеличение средней скорости ее движения по орбите, численно характеризуется наличием касательного ускорения. Влияние касательного ускорения при движении Луны на положение ее на орбите растет пропорционально квадрату времени, и, таким образом, его можно сравнительно легко обнаружить по истечении больших промежутков времени. [c.109]

Бьеркнес применил соотношение (20) для исследования поведения тела, ритмично увеличивающего и уменьшающего свой объем, в жидкости, совершающей колебания в том же ритме. Пусть в тот момент, когда жидкость, отклонившись в крайнее правое положение, начинает обратное движение влево (ускорение направлено влево), объем тела достигает своего наибольшего значения, а в тот момент, когда жидкость, отклонившись в крайнее левое положение, начинает двигаться вправо (ускорение направлено вправо), объем тела имеет минимальное значение. Примем для упрощения, что средний удельный вес тела равен удельному весу жидкости . В таком случае, удельный вес тела в расширенном состоянии меньше удельного веса жидкости, и поэтому тело опережает жидкость при ее движении влево следуя Бьеркнесу, предположим, что периодическое движение жидкости возникает вследствие пульсации второго тела. Если оба тела пульсируют в одинаковой фазе, т.е. оба достигают своего наибольшего и наименьшего объема одновременно, то, как нетрудно убедиться на основании сказанного выше, между ними возникает притяжение. Наоборот, если они пульсируют в противоположной фазе, то между ними возникает отталкивание. В неограниченной жидкости скорости в окрестности пульсирующего тела обратно пропорциональны квадрату расстояния от тела, следовательно силы притяжения или отталкивания, возникающие между дву- [c.454]

Пусть некоторое тело за время t повернулось на угол ф, увеличив свою угловую скорость с начального значения соо до конечного со , при этом угловое ускорение составляло е. Полный угол поворота определим по (2.21) или, введя среднюю угловую скорость соср = = (йк + (Оо)/2, из выражения [c.131]

Проанализируем различные формы уравнений, описывающих генерирование звука произвольно движущимися гидродинамичдйкими источниками. В качестве таких источников могут рассматриваться тела, движущиеся в жидкости, или определенным образом перемещающиеся массы самой жидкости. В обоих случаях излучение звука-это следствие реакции среды на возмущение, вносимое в нее при движении тел или при движении части объема жидкости. Уравнения, рассмотрение которых явится предметом данной главы, описывают механизм возникновения звука и его последующего распространения в однородной или неоднородной среде. Различие форм уравнений определяется разнообразием форм движения источников, которые могут флуктуировать с нулевой средней скоростью или перемещаться равномерно или ускоренно. Кроме того, среда распространения может быть неподвижной или перемещающейся относительно некоторой системы координат она может быть однородной или неоднородной, дисперсионной или недисперсионной, обладать определенной стратификацией и т. д. Для каждой конкретной задачи важно убедиться в том, что выбранная форма уравнения наиболее полно соответствует особенностям рассматриваемого случая. [c.39]

Красивым п сравнительно простым ироявлением локальной неустойчивости является стохастический механизм ускорения частиц. Он был предложен Ферми [63] для объяснения ироисхож-дения быстрых частиц в космических лучах. Идея Ферми заклю-ча.чась в том, что ири столкновении заряженных частиц с беспорядочно движущимися магнитными облаками в межзвездном пространстве частица должна в среднем ускоряться. Рассматривая облако как гигантскую частицу большой массы, причину ускорения можно понять следующим образом. При единичных актах столкновения частица приобретает или отдает энергию в зависимости от того, движется ли облако навстречу частице пли от нее. Если скорости тел, с которыми сталкивается частица, рас-преде.чены хаотически, то можно сказать, что число тел, движущихся в одном и том же направлении, примерно равно числу тел, движущихся в обратном направлении. Это означает, что столкновеиий будет больше с теми телами, скорость которых направлена навстречу частице, так как частица встречает их чаще. Отсюда следует, что частица будет чаще приобретать энергию, чем отдавать ее, п возникнет эффективное ускорение частиц, называемое ускорением Ферми. [c.62]

Классическая физическая модель электрической проводимости — это модель со свободными электронами. Каждый электрон изменяет направление своего движения в среднем через промежуток времени 2т. Время т называется средним времени жизни или временем релаксации электронного движения. Изменение направления движения электрона может происходить не только за счет столкновений с другими электронами, но и из-за взаимодействия электрона с колебаниями решетки или за счет столкновений с атомом примеси или с дефектом кристалла. Если на электрон действует электрическое поле Е (в жестком и неподвижном теле), то ускорение электрона равно еЕ/ше- При- ращение скорости электрона за промежуток времени 2т равно еЕ/ те)2х, а его среднее значение по времени равно еЕ/те)х. Предположим, что после каждого столкновения электрон забывает свою историю, так что приобретенное перед столкновением приращение скорости теряется после него. Если п — числовая плотность электронов, то плотность тока электронов пред-иставляется в виде произведения пе и средней скорости <Уе> = [c.56]

Средняя линейная скорость и среднее ускорение. При равномернопеременном движении величину пройденного телом пути нельзя определить только по одной начальной или по одной конечной скорости. Поэтому при вычислении величины пройденного пути в случае равномерно-переменного движения пользуются средней скоростью движения, которая равна полусумме начальной и конечной скоростей, т. е. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...