Пластинка исследование напряжений при помощи

Нитроцеллюлоза, как прозрачный материал, весьма применима при исследовании напряжений оптическим методом, так как она может быть получена в виде пластинок и стержней,, практически свободных от первоначальных напряжений, и легко поддается обработке и отделке, подобно мягкому железу при помощи обычных инструментов. [c.108]

При определении безопасных размеров круглой пластинки, нагруженной в центре, мы можем обычно ограничить наши исследования вычислением максимального растягивающего напряжения при изгибе на нижней поверхности пластинки с помощью уравнений (96) и (97). Хотя в случае сильной концентрации нагрузки сжимающие напряжения в верхней части пластинки могут оказаться во много раз большими, чем растягивающие напряжения внизу, они, однако, не представляют непосредственной опасности в силу своего в высшей степени локализированного характера. Местная текучесть в случае пластичного материала не окажет никакого влияния на деформации пластинки в целом, если только растягивающие напряжения внизу пластинки останутся в безопасных пределах. Прочность хрупких материалов на сжатие бывает обычно во много раз больше, чем их прочность на растяжение поэтому в случае, если растягивающее напряжение внизу будет оставаться в безопасных пределах, то и пластинка из такого материала точно так же будет в безопасности. [c.88]

При исследовании оболочек нулевой кривизны и пологих оболочек, срединная поверхность которых изометрична плоской пластинке, нередко за вспомогательное принимается состояние пластинки, что упрощает построение ядер, но вместе с тем меняет и их структуру. В последнее время выдвинута идея о применении фокусированных ядер, т. е. быстро затухающих вспомогательных состояний, для улучшения сходимости вычислительного процесса (Н. А. Кильчевский, 1960 Н. А. Кильчевский, X. X. Константинов и Н. И. Ремизова, 1966). Пока же весь этот круг вопросов характеризуется различными постановками задач, выдвижением новых способов и отсутствием конкретного опыта, добываемого прж решении задач приведения до логического конца, т. е. до определенной системы двумерных уравнений. Наибольший интерес представляет решение задач, при которых напряженное состояние оболочки должно быть найдено при помощи уравнений теории упругости (например, краевые эффекты типа Сен-Венана, состояние около сосредоточенной нагрузки, около фронтов распространения возмущений и т. д.). [c.265]

Модель диагонально растянутого поля уместна лишь при значительно развитой закритической деформации пластинки. В случае, если критическое напряжение сдвига превышено незначительно, исследование должно основываться на теории гибких пластинок. Результаты решения задачи, основанного на теории гибких пластинок и выполненного с помощью электронной цифровой машины, приведены на рис. 18 [1], Здесь принят параметр нагрузки [c.109]

Электромагнитный динамический метод возбуждения и регистрации продольных волн, описанный выше, мало пригоден при изучении затухания волн и Д -эффекта в ферромагнитных металлах, так как намагниченные сердечники возбудителя и приёмника вносят искажения магнитного поля в стержне. Поэтому при исследовании упомянутых явлений предпочтительнее применять методы возбуждения и регистрации колебаний, не приводящие к изменению магнитного состояния образца. Можно, например, использовать кристаллы сегнетовой соли среза L, приклеив их на концы стержня из исследуемого ферромагнитного металла ). Соединив одну пластинку с генератором электрических колебаний, а другую — с усилителем и закрепив стержень в середине (так же, как на рис. 238), можно при помощи, например, электронного осциллографа измерить резонансную частоту стержня и ширину резонансной кривой. Полученные данные позволяют определить модуль Юнга и затухание продольных волн в стержне. Поместив стержень в продольное однородное магнитное поле и меняя напряженность поля, можно проследить за изменениями модуля Юнга исследуемого образца и изменением амплитуды колебаний стержня, откуда легко определить затухание продольных волн в образце. [c.376]

Несмотря на общность постановки задачи, конечные формулы имеют вид, позволяющий применять их в расчетной практике. К работе прилагаются таблицы коэффициентов, которые облегчают вычисление напряжений и прогибов пластинки для ряда частных случаев. В несколько иной и менее общей постановке аналогичная задача рассматривалась в работах [12], [13]. Известны также исследования влияния выдавки на прочность и жесткость круглой пластины для двух частных случаев осесимметрической нагрузки [2], [3], [13]. При некоторых упрощающих допущениях относительно ребра выдавки ставилась такая общая задача об упругом равновесии произвольно загруженной пластины с выдавкой любой формы, для которой граничные условия на контуре выдавки были были выражены при помощи аналитических функций комплексного переменного [14], [15]. [c.57]

Известны две основные схемы исследования напряженного состояния с помощью оптического метода. Сущность первой схемы состоит в том, что из оптически активного материала изготавливается модель исследуемой детали. После этого модель нагружается при высокой температуре, а затем охлаждается. Таким образом, оптическая картина при охлаждении модели сохраняется ( замораживается ). После этого модель либо разрезается на отдельные пластинки, либо исследуется без разрезки в зависимости от сложности и конфигурации детали. [c.67]

Займемся теперь исследованием системы уравнений, описывающих упруго-пластическое напряженное состояние изогнутой круговой или кольцевой пластинок. Внося в дифференциальное уравнение равновесия (18.02) выражения (18.11) и вводя безразмерное переменное х при помощи равенства С = h i, получим [c.565]

Исследование волн напряжений с помощью оптически чувствительных покрытий. Применение таких покрытий расширяет возможности исследований и позволяет изучать волновые процессы на изделиях, выполненных из натурных материалов. Основы метода оптически чувствительных покрытий изложены, например, в [1,7]. Пример картины полос, полученной в отраженном свете, при динамическом нагружений пластинки с зеркальным покрытием, которая наклеивается на исследуемую конструкцию, приведен на рис. 15.7 (при ударной нагрузке — вверху, при взрывной — внизу). [c.208]

Для получения максимальной мощности при исследовании металлов, излучающие поверхности кристалла нужно отполировать и края сошлифовать под прямым углом. Желательно, чтобы держатель давал минимальное затухание. Между металлом и пластинкой необходимо иметь слой масла с хорошими изоляционными свойствами (например, трансформаторное масло) При этом на пластинку толщиной 1 мм можно подавать напряжение до 3 кв. С помощью пластинки оптимальных размеров толщиной 5 мм можно получить ультразвуковую мощность от 150 до 200 вт. [c.72]

Исследование корней уравнения (n)i) показывает, что для клиновидных областей, т. е. при 2а < л, существует бесконечная система корней с положительными действительными частями, из которых все превышают единицу. Соответствующие функции напряжений с помощью уравнений (в) — (и) приводят к напряжениям и перемещениям, которые стремятся к нулю 1месте с г. Однако если X является корнем уравнения (п), то и —"к является корнем. Следовательно, существует и другая система корней, имеющих отрицательные дествительные части. Из-за них и напряжения, и перемещения будут безгранично увеличиваться, если г стремится к нулю. Вершину клииа, таким образом, нельзя рассматривать как ненагруженную, даже если результирующие сила и момент пары равны нулю. Для антисимметричного случая, описываемого уравнениями (о), вывод будет таким же. При 2сс > л, т. е. для пластинок с вырезами, корни уравнения (п) меняют характер ). Изменение характера корней (о) происходит при значении угла 2а = 257,4 . [c.156]

На практике для отделения изохром от изоклин используют эффект вращения плоскости поляризации, который достигается с помощью так называемых четвертьволновых пластинок. Применение их позволяет переходить на одной и той же оптической установке от круговой поляризации (для наблюдения только изохром) к плоской поляризации (для наблюдения одновременно изохром и изоклин). Полную систему изоклин получают вращениехМ скрещенных анализатора и поляризатора. Каждая изоклина характеризуется соответствующим углом поворота 0 плоскости поляризации. Увеличенные и совмещенные кино-граммы изохром и изоклин подвергают расшифровке с определением напряжений в любой точке модели. При этом чаще всего применяют метод разности касательных напряжений. Подробное описание его с указанием последовательности операций приведено в работе [71]. Основное уравнение поляризационнооптического метода исследования напряжений имеет вид [c.52]

Метод компенсатора, описанный в 3.15 и усовершенствованный Кокером, разрешает это затруднение. Опытный образец, который принят за компенсатор, сделан из того же самого материала и той же самой толщины, что и исследуемая пластинка (в действительности оба вырезаются из одной и той же пластинки) этот опытный образец помещается в особую рамку и может быть подвергнут любому заданному растяжению при помощи точных пружинных весов (см.. главу VIII, 8.04). Это конечно было бы трудно осуществимо при применении стекла, но материалы, применяемые для исследований всех технических моделей,, неизменно являются органическими коллоидами (как, например, целлюлоид, ксило-нит и бакелит), имеющими высокий оптический коэффициент напряжения, которыми можно пользоваться в виде сравнительно тонких пластинок, легко режущихся и просверливающихся инструментами и вследствие этого принимающих любую форму, поэтому их легко подвергнуть действию простого растяжения. [c.217]

А. Виллерсом и Г. Занденом В некоторых случаях отсзггствие аналитического решения задачи может быть восполнено экспериментальными исследованиями распределения напряжений в деформированных телах, и мы считали уместным в техническом курсе упругости остановиться на некоторых приемах экспериментального решения задач. Так, например, мы изложили оптический метод исследования напряжений в прозрачных пластинках с использованием поляризованного света. С помощью этого метода в последнее время был успешно решен целый ряд задач. Далее мы привели аналогию Прандтля, даюшую возможность находить экспериментальным путем распределение напряжений при скручивании призматических стержней, а также указали экспериментальный способ решения плоской задачи, основанный на полном совпадении соответствующего уравнения с уравнением для изогнутой поверхности пластинки. [c.11]

Есть основания ожидать и дальнейшего развития наук, объектом исследования которых являются механические явления в твердых телах. Например, развитие тектоники в трудах геологов и геофизиков стимулируется стремлением найти ответ на ряд важных вопросов о причинах глубокофокусных землетрясений, возникающих на больших глубинах, или о происхождении замечательной правильности углов падения сбросов, наблюдаемой на больших площадях в пластах некоторых горных пород. Эти вопросы по существу аналогичны тем, с которыми приходится иметь дело и инженеру, изучающему поведение твердых тел, находящихся в условиях сложного напряженного состояния. Но если физики и металлурги находят путь к решению задач твердого состояния, истолковывая его при помощи атомных решеток или зернистой структуры твердых тел, то в настоящей книге углубляться в эти теории не представляется возможным. В последующих главах читатель встретится лишь кое-где с немногими беглыми замечаниями по этим вопросам для подробного же ознакомления с ними ему нужно будет обращаться к специальной литературе по молекулярной теории твердых тел. [c.4]

Теоретическое распределение напряжений вокруг круглого отверстия было проверено опытным путем при помощи очень чувствительного экстенсометра Е. Прейсом ). Оно было также проверено при помощи оптического метода с применением прозрачных моделей и поляризованного света 3), Случай пластинки с двумя одинаковыми круглыми отверстиями был исследован К. Вебером Случай ряда круглых отверстий рассмотрен М. Садовским ). [c.95]

Клебш з) заимствовал из теории Геринга-Кирхгофа приближенные выводы относительно напряжений и деформаций в малой части пластинки, ограниченной вертикальными плоскими сечениями, и получил уравнения равновесия пластинки, выраженные в проекциях упругих усилий и моментов. Его уравнения распадаются на две группы одна группа содержит растягивающие и гори, зонтальные перерезывающие упругие усилия, а другая группа — упругие пары и вертикальные упругие усилия. Уравнения второй группы относятся к изгибу пластинки, и их форма такова, что если соотношения, при помощи которых упругие пары выражаются через деформацию срздней поверхности, известны, то можно определить вертикальные перерезывающие силы и получить уравнение для прогиба пластинки. Выражения для упругих пар можно получить из теории Кирхгофа. Клебш нашел решение своего уравнения для случая круглой пластинки, защемленной по краям и нагруженной произвольным образом. Кельвин и Тэт сделали невозможными какие-либо дальнейшие сомнения по поводу теории, относящейся к уравнениям равновесия, выраженным в проекциях упругих усилий и пар. Эти ученые отметили, что в случае чистого изгиба выражения для упругих пар могли бы быть получены из теории изгиба балки Сен-Венана объединение двух граничных условий Пуассона в одном условии Кирхгофа они объяснили с т чки зрения прин ципа упругой равнозначности статически эквивалентных систем нагрузок Позднейшие исследования содействовали устранению последних затруднений, связанных с теорией Кирхгофа - ). Одно из препятствий к дальнейшему прогрессу состояло в отсутствии точных решений задач об изгибе пластинок, аналогичных тем, которые были получены fH-Венаном для балок. Те немногие решения, которые были получены подтверждают основной вывод теории, который не был строго доказан, а именно, вид выражений для упругих пар через кривизну средней поверхности. [c.41]

Исследование показывает ), что эта аналогия сохраняется также в слу-, чае пластинки имеющей участки различной ширины при толщине, изменяющейся пропорционально кубу расстояния г. (рис. 197). Это дает возможность исследовать концентрацию напряжений у выкружки окручиваемого вала при помощи электрической аналогии. Будем подг держивать постоянную разность потенциалов на концах пластинки и измерять падение потенциала по краю nщpq, Таким образом, мы получим расстояния йу и 1 между линиями равного потенциала соответственно у удаленной точки т и у выкружки п. Отношение а1/о тйх [c.267]

Исследования проводили на образцах в виде пластинок ориентации [111], полученных выпиливанием и шлифованием из природных кристаллов, а также на сколах алмазов. Все образцы принадлежали к типу 1а, G содержанием азота 5 10 —3 10 см . Используемые образцы были достаточно совершенны, имели зональное распределение азота, плотность дислокаций составляла не более 10 Эксперименты по деформации алмаза в области его стабильности проводили в камерах типа наковальни с лункой сферической и тороидальной формы. Образцы размещали внутри цилиндрического нагревателя параллельно его образующей в зонах максимального градиента касательных напряжений. В качестве упруго-пластической среды, передающей давление и одновременно являющейся химически инертной по отношению к алмазу, использовали технический карбонитрид бора. Градуировка давления в камерах выполнялась по общепринятой методике [И], а температуры — с помощью термопары ПП-1 и по температуре плавления платины (2050° С) при давлении 50 кбар. Время выдержки при Т = onst и р onst составляло 1—10 мин, времена нагрева и нагружения 5—10 мин, скорость охлаждения равна 200 град сек. Образцы до и после деформации изучали методами рентгенографии и оптической микроскопии. [c.151]

Тонкостенные элементы конструкций многих приборов, аппаратов и машин подвергаются локальному двустороннему или одностороннему тепловому воздействию. При этом коэффициент теплоотдачи с их боковых поверхностей с достаточной степенью точности может быть аппроксимирован кусочно-постоянной функцией координат В настоящей главе методом И. Ф Образцова и Г. Г. Онанова [117] строятся единые для всей области определения решения одномерных и двумерных стационарных задач теплопроводности и соответствующих статических задач термоупругости для пластинок и цилиндрических оболочек, коэффициенты теплоотдачи с боковых поверхностей которых —кусочно-постоянные функции одной переменной На примере одномерной задачи показывается, что при локальных тепловых воздействиях по областям, размеры которых одного порядка с толщиной тонкостенных элементов, оправданным является введение интегральных характеристик по областям нагрева, С помощью метода интегральных характеристик находится решение двумерной квазистационарной задачи теплопроводности и соответствующей задачи термоупругости для пластинки, подвергнутой двустороннему локальному нагреву движущейся прямоугольной областью, размеры которой соизмеримы с толщиной пластинки. Из проведенных численных исследований вытекает, что рост теплоотдачи с поверхностей вне области локального нагрева приводит к уменьшению температурных напряжений в пластинках. [c.138]

Д. Вишневецкий [9], рассмотревший распределение напряжений по толщине слоя оптически чувствительного материала и применивший такие наклейки в качестве оптических датчиков. Им применялись пластинки из бакелита ИМ-44, приклеиваемые карбинольным клеем. Напряжения исследовались с помощью малогабаритного консольного полярископа. Сведения о применении различных оптически чувствительных смол для заливки и наклейки на металлические поверхности и об исследовании при различных температурах упругооптических свойств различных полимеров, включая и клеи, приведены в работах [2], [46], [55], [59], [80]. В работе [80] приводятся сведения о применении оптических лаков и о практическом использовании метода. В этой работе, в частности, описан прибор для регистрации крутящих моментов бесконтактным способом. Подробное исследование метода нанесения слоев на алюминиевые поверхности и проведения измерений дается в работе [59]. [c.240]

Шелевая ячейка (рис. 9) состоит из разборного анода 2, представляющего собой 25 пластинок, закрепленных на общем основании и соединенных между собой с помощью медной шины, а также из катода 1 и ванны из диэлектрика 3 (например, органическое стекло) особой формы. Для определения равномерности и глубины проникновения покрытия строят кривую распределения массы покрытия вдоль анода в координатах Дffгi—I, где hmi — масса покрытия на -той пластинке, 1 — номер пластинки. Метод удобен в лабораторной практике, особенно при исследовании влияния различных факторов (температуры, напряжения, продолжительности электроосаждения) на рассеивающую способность. [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...