Подход квазистационарный

Возможность квазистационарного подхода к определению НДС телескопического кольца подтверждается оценками, приведенными в работах [2, 29]. В этих работах показано, что дополнительные температурные напряжения для рассматриваемого режима термомеханического нагружения (кривая 5 на рис. 3.16) несущественно влияют на НДС и результаты экспериментального определения долговечности конструкции на модельных и натурных элементах при изотермических (температура максимальна) и неизотермических режимах испытаний различаются незначительно (см. рис. 3.18). [c.151]

Методика основана на аппроксимации точных трансцендентных передаточных функций простыми дробно-рациональными второго порядка. Это дает возможность с приемлемой погрешностью описать и высокочастотную и низкочастотную части спектра в отличие от квазистационарного подхода, при котором не удается добиться удовлетворительной аппроксимации в достаточно широкой области частот передаточной функции. При этом распределенность температур по толщине стенки учитывается строго. [c.19]

Контактные задачи теории упругости давно привлекают внимание советских и зарубежных специалистов в области математики и механики. В настоящий момент по этой проблеме накоплено огромное количество публикаций, посвященных постановкам и методам решения контактных задач различных классов. Поэтому авторы книги не ставят целью дать исчерпывающий обзор литературных источников по данному вопросу и ограничиваются лишь основными постановками и подходами к решению квазистационарных контактных задач теории упругости, пластичности и ползучести для массивных тел, которые рассматриваются в главах II—VI. [c.8]

В первой главе изложены методы исследования самоорганизующейся конденсированной среды, которые представляют основу дальнейшего рассмотрения. В 1 мы показываем, каким образом производится обобщение стандартной картины фазовых переходов первого и второго рода на синергетическую картину превращения. Основой используемого подхода является схема Лоренца, в рамках которой эволюция системы представляется параметром порядка, сопряженным ему полем и управляющим параметром. Показано, что кинетическая картина фазовых переходов проявляет универсальность, состоящую в наличии на фазовом портрете квазистационарного участка, положение которого не зависит от микроскопических деталей. Проведен анализ возможных режимов эволюции системы в ходе превращения. [c.7]

Пуассона. Пусть газ вытекает з атмосферу через малое отверстие (рис. 13). В силу этого параметры газа внутри сосуда меняются мало, и можно пользоваться квазистационарным подходом. Пусть АВ — линия тока, соединяющая точку А внутри сосуда с точкой В в сечении вытекаю- [c.116]

В гидродинамических системах высокочастотные вибрации при определенных условиях могут приводить к стабилизации равновесных состояний, неустойчивых в статических условиях, а также к возникновению новых равновесных конфигураций. Данная глава посвяш,ена изучению осредненных эффектов, возникающих под действием вибраций в двухслойных системах с деформируемой границей раздела. Рассмотрение ведется на основе теоретического подхода, развитого в предыдущей главе. Исследуются стабилизация вертикальными вибрациями неустойчивости Рэлея-Тейлора, возникновение на поверхности раздела квазистационарного рельефа под действием касательных вибраций, средняя деформация капли, взвешенной в жидкости другой плотности, под действием вибрационного поля. [c.96]

Поэтому, следуя общепринятому квазистационарному подходу, на практике часто для исследования полных расщепленных уравнений [c.278]

Самый простой подход к расчету теплообмена при нестационарном режиме заключается в предположении о его квазистационарности. При таком подходе принимают, что для теплоотдачи при нестационарном режиме справедливы те же зависимости, что и при стационарном, если подставить в них мгновенные значения параметров (1, ги, 4, с) характеризующих нестационарный процесс. Изменение этих параметров во времени и по длине может быть найдено путем решения задачи в одномерном приближении, т. е. рассмотрением средних по сечению значений соответствующих параметров. Такой метод расчета может быть использован (и это подтверждает сравнение теории с опытом) только при достаточно медленном изменении во времени характерных для процесса параметров. [c.354]

Наиболее простым является квазистационарный подход [Л. 86]. Условием устойчивого движения является 18 [c.18]

Таким образом, приращение скорости фронта оказалось численно равным значению б (формула (VII.4.9)), несмотря на принципиально различный подход. Следует отметить, что квазистационарное решение, дающее структуру фронта, остается справедливым и для предельного перехода Ь О, однако такой предельный переход в исходных уравнениях (VII.4.3) и (VII.4.4) неправомерен, поскольку приводит к неоднозначным результатам. Действительно, полагая, например, Ь — при переходе к упрощенному уравнению можно все члены уравнений (VII.4.3), (VII.4.4) умножить на выражение вида 1 + Ар с , где А — константа. При этом изменится нелинейная часть упрощенного уравнения, тогда как диссипативная часть остается без изменений. Эта неоднозначность устраняется как раз благодаря удер/канию малых членов третьего порядка малости по диссипации. [c.195]

Следует отметить, что давление р в [97] (с учетом упругих деформаций) определяется по формуле (10.8), где функция х удовлетворяет соотношению (17.20). Такой квазистационарный подход для оценки гидродинамического давления дает удовлетворительные результаты только в том случае, когда погонная масса конструкции велика по сравнению с присоединенной массой жидкости. [c.120]

Таким образом, появление аномально больших коэффициентов усиления насосов вследствие возрастания на определенных частотах амплитуды колебаний объема кавитационных каверн, качественно объясненное в разд. 8.6 на базе кинетической модели кавитационных колебаний, в рамках уточненной квазистационарной модели (разд. 8.6) и нестационарной модели кавитационных колебаний, получает убедительное подтверждение и, что более важно, такой подход, как будет показано ниже, позволяет дать количественную оценку коэффициентов усиления насоса. [c.251]

Впервые такой подход к обобщению квазистационарных методов предложил О. А. Краев [80]. При теоретическом обосновании методов измерения коэффициента температуропроводности теплоизоляционных материалов и металлов он исходил из рещения нелинейного уравнения теплопроводности для неограниченного цилиндра при переменных теплофизических свойствах и скорости разогрева. Скорость разогрева Ь[г, т) [c.44]

Представлен вариант двухпараметрической модели турбулентности, позволяющий непрерывным образом рассчитывать область течения от ламинарного до турбулентного режимов, включая переход, в условиях высокой интенсивности турбулентности набегающего потока. Показана возможность теоретического описания свойств теплового перехода квазистационарной моделью турбулентности при периодических распределениях скорости набегающего потока. Численные результаты сопоставляются с экспериментальными и теоретическими данными. Предлагаемый подход развит для определения совместного влияния параметров гармонических колебаний внешней скорости и турбулентности набегающего потока на характеристики теплопереноса на плоской пластине с различными граничными условиями для энтальпии. [c.82]

Воздействие дифрагированной волны вызывает в первый момент скачок давления, затем следует быстрое его падение, как при отражении сферической ударной волны. Когда к пластине подходит граница раздела потока, истекающего из канала, и потока ранее невозмущенного газа за дифрагированной волной, то наблюдается второй подъем давления. Затем в центральной части пластины устанавливается квазистационарное состояние. Для сильных волн вторичный рост давления меньше увеличения давления в момент отражения ударной волны. При выходе слабой ударной волны из частично перекрытого канала вторичный подъем давления соизмерим с величиной давления в момент отражения ударной волны. [c.197]

В модели Гликсмана и Деккера [109] использован подход, аналогичный [105], т. е. при контактированип с поверхностью крупных частиц, обладающих большой по сравнению с газом теплоемкостью, когда скорости фильтрации газа велики, время пребывания частиц у поверхности незначительно, процесс может рассматриваться как квазистационарный. В этом случае появляется возможность оперировать долей поверхности, омываемой пузырем S, вместо трудно определимой доли времени /о контактирования трубы с эмульсионной фазой. [c.82]

Давление плазмы заметно падает лишь за время разлёта Л/и г, где R — характерный нач. размер нагретой плазмы. В течение промежутка времени т = /сЛ/Ут 1) параметры плазмы можно считать неизменными, и если плотность плазмы и соответственно её давление очень высоки (плотность п на два порядка выше твердотельной, соответственно давление р 10 —10 ат ), то необходимое условие осуществления термоядерной реакции (3) может быть выполнено, Поскольку сохранение нач. высокой плотности энергии происходит за счёт инерции плазмы (t м то такой подход к осуществлению управляемой термоядерной реакции назвали гшерцшльным удержанием плазмы. При инерциальном удержании нач. термоядерная плазма создаётся с помощью лазерного излучения (см. Лазерный термоядерный синтез) или пучков ускоренных частиц. Инерциальное удержание осуществляется и при взрыве термоядерной бомбы, Квазинепрерывное выделение термоядерной энергии в УТС на основе инерциального удержания должно происходить в виде микровзрывсв с периодом Дг т при общем числе частиц в каждом микровзрыве Как было отмечено выше, при N- энергосодержание термоядерной плазмы ГДж. Ср. мощность здесь определяется периодом повторения микровзрывов и при Дг = 1 с будет такой же, как и при хя 1 с в условии квазистационарного удержания, [c.212]

Условимся с этой целью характеризовать динамическое взаимодействие между твердой частицей и окружающим ее газом временем Ту торможения частицы при заданной начальной ее относительной скорости (У) =о ДО скорости, в е раз меньшей величину ту называют временем релаксации скорости . Примем в качестве тормозящей силу Стокса ((147) гл. VIII), для сферического шарика радиуса е равную Р = бяреУ. При таком, как говорят, квазистационарном подходе уравнение торможения твердой частицы массы т будет иметь вид [c.712]

Разложение в ряды Тейлора по времени нелинейных коэффициентов уравнения движения влаги. При рассмотрении одномерной задачи обсуждался вопрос о повышении точности модели. Одним из способов усовершенствования модели является отказ от квазистационарности коэффициентов уравнения для влаги и их явное интегрирование по времени. Неизвестную функцию рекомендуется раскладывать в ряд Тейлора, а для вычисления производных использовать известную информацию с предыдущих шагов по времени. Интеграл по времени от ряда Тейлора легко вычисляется, т.к. представляет собой сумму степеней. Прием также является приближенным, но по сравнению с квазистаци-онарным подходом он позволяет более чем в 3 раза увеличить шаг по времени с сохранением прежней точности. Этот вывод был сделан на основе исследования поведения численного решения одномерной задачи диффузии жидкости в грунте с простейшими граничными условиями. Отметим, что разложение в ряды коэффициентов теплопроводности не приводит к более точному результату, т.к. эти коэффициенты слабонелинейны, и квазистационарный подход вполне приемлем для решения уравнения движения тепла. [c.153]

Предполагаем, что з/З С 1. Когда отверстие открыто, то уровень в сосуде понижается, хотя и медленно. Возникающее течение будет неустановившимся, но медленно изменяющимся во времени (5/5 мало). Это движение можно приближенно рассматривать как последовательную смену установившихся движений. Такая трактовка неустановившихся движений носит название квазнстационарной трактовки, или квазистационарного подхода. При таком подходе можем записать ннтеграл Бернулли, который для несжимаемой жидкости при V — g2 для любой линии тока имеет вид (2.13). [c.116]

При квазистационарных режимах кризис кипения почти всегда можно представлять следствием гидродинамической перестройки двухфазного пограничного слоя. Однако сама гидродинамическая обстановка обусловлена особенностями парообразования у стенки, что наглядно проявляется в переходной области ВГ, где с ростом средней температуры стенки удельный тепловой поток, а с ним и мощность парообразования уменьшаются, тогда как кризисные явления усиливаются. При термодинамическом подходе к описанию кризиса кипения основной определяющей величиной при заданном давлении становится температура стенки. Хотя обычно Ттах <С этот подход может быть полезен. В работах [195, 196] сделана успешная попытка описать теплообмен при кипении и режим максимального теплового потока с помощью величины Т — Tg, выраженной как доля максимально возможного перегрева нчидкости Т — Т = АГц (р). [c.205]

Решение полной нестационарной задачи для произвольной решетки в принципе возможно теми же методами, которые применялись для решетки пластин, а именно вихревым, потенциала ускорений и интерференции, причем вычисления усложняются необходимостью интегрировать по контуру профиля С, а не по отрезку прямой. При изучении этой задачи было установлено наличие эффекта конечного смещения профилей (помимо скорости этого смещения). Эффект конечного смещения впервые был оценен на примере решетки пластин, колеблющихся со сдвигом фаз при стационарном обтекании с немалым углом атаки (В. В. Мусатов, 1963). В квазистационарной постановке или при использовании модели с разрезами за профилями этот эффект находится как влияние малой деформации профиля в стационарном неоднородном потоке в полной нестационарной постановке происходит соответствующее усложнение интегральных уравнений задачи (В. Э. Сарен, 1966). В. Б. Курзин в 1967 г. наметил новый подход к решению этой задачи с помощью метода склеивания , согласно которому вся область течения через решетку делится на три подобласти набегающего потока, межлопаточного канала и потока за решеткой в каждой из подобластей решается соответствующая задача относительно потенциала скорости с учетом условий его непрерывности на границах между подобластями. [c.140]

Главный вывод Вейс-Фо и Йенсена [41], что полет насекомых происходит при значениях частотного параметра, достаточно малых для того, чтобы квазистационарный подход оказался удовлетворительным, был подтвержден для насекомых в целом другими исследованиями. На рис. 14, заимство- [c.23]

В предыдущем параграфе мы нашли приближенные квазистационарные решения, на основе которых с учетом законов нелинейного искажения сконструируем профиль сферической и цилиндрической волн по аналогии с плоскими волнами. Для этого необходимо ударный фронт бесконечной крутизны в волне пилообразной формы заменить узкой областью конечных размеров и определенной структуры в соответствии с квазистационарпыми решениями. Строго говоря, в цилиндрически-симметричной волне следовало бы область фронта построить на основе решений (III.4.2) и (111.4.3) или хотя бы на основе формулы (III.4.5). И то, что мы этого не будем делать, продиктовано исключительно соображениями физической наглядности и укоренившимся в литературе единым подходом, несомненно, весьма полезным с методической точки зрения. [c.76]

Вторая группа задач (задачи 18-30) развивает представления, изложенные в 3, — квазистационарная реакция системы, релаксационные процессы и т.п. Идея предложенной последовательности задач состоит в следующем несмотря на то что восприимчивость х(0, вообще говоря, не известна, можно, оставаясь на уровне феноменологического подхода, выбрать структуру функции х ) (или ее фурье-образа на основе общих к ней требований и посмотреть, к каким физиче- [c.235]

В последние годы за рубежом уделяют большое внимание исследованиям квазистационарных плазменных двигателей. В США, Западной Европе и Японии по числу публикаций двигатели этого типа, которые в зарубежной литературе принято называть магнитоплазмодш1амичео-кими (МПД), занимают второе место после ионных. В Советском Союзе двигатели этого класса в настоящее время не исследуются. Рассмотрим, в чем состоят причины столь разного подхода к МПД в СССР и за рубежом. [c.163]

Рядом зарубежных и российских (И.П. Булыгин, Р.Н. Сизова, Л.Б. Гецов и др.) исследователей проводилась проверка применимости квазистационарного подхода к описанию ползучести жаропрочных сплавов при циклически изменяющихся температурах. [c.115]

Напомним, что моделируется не К//, а УнУс в стандартной форме с табличными изменениями параметров в функции ширины СО полосы пропускания входа такой подход предполагает, что Ун автоматически адаптируется, чтобы компенсировать как Ус, так и ( i с самого начала выполнения стационарной задачи слежения. Если параметры задачи управления изменяются медленно, например, когда самолет постепенно набирает или теряет высоту, то адаптацию можно рассматривать как непрерывное повышение качества выполнения квазистационарной задачи. [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...