Скорость средняя в порах

Среднюю скорость жидкости в порах площадки или поровую скорость жидкости можно определить по формуле [c.60]

Связь между средней скоростью течения в порах и ее составляющей [c.71]

Если вычисляется средняя скорость движения в порах, то расчет производится так [c.21]

Здесь в качестве параметра использовано число Маха, рассчитанное по средней скорости м/П течения в порах на входе в материал. [c.24]

Среднюю скорость фильтрации в формуле Дюпюи (29-4) следует понимать как некоторую воображаемую скорость, при которой через поперечное сечение всего фильтра проходит действительный расход Q. Мы продолжаем, следовательно, рассматривать (вместо реального движения определенного расхода Q грунтовых вод через суммарную площадь пор фильтра) абстрактное движение с тем же расходом некоторой сплошной среды, заполняющей все пространство, занятое как порами грунта, так и его скелетом. [c.298]

Представляет интерес отношение к характерному времени движения молекул между последовательными отражениями от стенок пор, которое равно 2/Q , где — средняя скорость теплового движения молекулы сорта а в объеме поры. Графики ТаП/(2< )в функции от температуры для различных значений Qa приведены при <.d> = =2 = 10 м fia рис. 6.4.1. Анализ этих графиков позволяет утверждать, что в случае хемосорбции Тд значительно превышает ЙД(2 .). Поскольку йд/(2<г>) определяет коэффициент диффузии а-компонента газа в поре (см. (6.4.7)), необходимо вновь обсудить вопрос о значении коэффициента [c.259]

Формула Козени предполагает, что законы течения жидкости в порах, даже в самых узких, остаются теми же, что и в сравнительно широких капиллярах и щелях, для которых эти законы проверены. Однако некоторые опыты показывают, что это не всегда оправдывается. Если бы это предположение было верно, то скорость фильтрации различных жидкостей через одни и те же пористые тела под одинаковым давлением была бы обратно пропорциональна вязкости этих жидкостей. Этот вывод действительно оправдывается при фильтрации жидкостей через сравнительно грубые порошки, в которых средний диаметр частиц превышает 1 мк, или через пористые тела с удельной поверхностью менее 10 см /см . Как показали, однако, опыты Н. А. Крылова и автора, при течении жидкости через керамические или угольные пластинки с удельной поверхностью больше 10 см 1см наблюдаются резкие отклонения от этой закономерности. В частности, прибавление к жидкости некоторых растворенных веществ в количествах, не способных заметно изменить ее вязкость, резко меняло скорость фильтрации. [c.76]

Размер пор монотонно растет с дозой. На рис. 73 приведена зависимость r f от дозы при ионном и электронном облучении стали 316. Зависимость (/-ц) от Ф/ при Ф < (Ф/) может быть аппроксимирована уравнением r f == А(Щ) ". В табл. 18 [39] указаны значения показателя степени m на начальном участке зависимости (rj ФЛ числового множителя А, (г ) и (Ф/) — среднего радиуса пор н дозы, при которых наблюдается замедление роста пор. Видно, что независимо от спектра первично выбитых атомов и скорости повреждения значение т лежит в пределах 2—2,7, а в значении дозы (Ф в существует большой разброс. [c.142]

Следует также учитывать теплопроводность газовой фазы. Поскольку порозность кипящего слоя несколько выше пороз-ности плотного слоя, то, очевидно, средняя толщина газовых слоев в порах возрастает, и поэтому несколько увеличится абсолютное значение лучистой составляющей коэффициента теплоотдачи, но удельное значение лучистой составляющей теплоотдачи уменьшится по сравнению с теплоотдачей в плотном слое. Последнее объясняется существенным увеличением коэффициента теплоотдачи конвекцией в связи с увеличением скорости и турбулизации газа в слое и уменьшением диаметра частиц. Так, из формулы (201) следует, что [c.365]

Таким образом, характерное время прохождения ламеллой пути от одной горловины до другой зависит от приложенного перепада давления. Само же периодическое движение скачкообразно в том смысле, что время медленного дрейфа ламеллы много больше времени ее проскока через расширение поры. Особенно ярко скачкообразный характер движения проявляется при перепадах, близких к критическому Ар 2тг/ . В этом случае дрейф вблизи горловины поры занимает почти весь период времени и только малую ее часть ламелла тратит на то, чтобы преодолеть путь от точки, где ее смешение /э = тг/2 и возвращающая лапласовская сила максимальна, до следующей горловины (рис. 7.1). Средняя скорость ламеллы в таком скачкообразном движении становится нелинейной функцией внешнего перепада давления [c.140]

Очевидно, что средняя и локальная скорость движения жидкости в порах будет [c.182]

Для течения в пористых средах, где мы интересу-(емся средн.ими расходными скоростями а не локальными скоростями в порах, мы также приходим К уравнению Лапласа. Чтобы показать это, заметим, что в отличие от случая ламинарного течения сквозь трубки постоянного сечения рассматриваемое течение представляет собой ламинарное течение сквозь малые нерегулярные проходы в порах среды. Тогда по аналогии с течением через трубки для жидкости (или газа при таких малых разностях давления, что его плотность не меняется) мы напишем [c.197]

Для площади AS, конечной (включающей несколько поровых каналов), но достаточно малой, величина v приближается к локально-осредненному значению. Применяя в математической теории процесса фильтрации понятие локально-осредненной скорости , мы представляем тем самым реальную физическую систему как некоторый континуум. Иногда оказывается полезным понятие средней скорости в порах, определяемой как [c.197]

Эти особенности пористой среды при малых числах Рейнольдса незначительно сказываются на среднем сопротивлении пор, а тем самым и на расходной составляющей фильтрационной скорости. Вот в чем заключается причина столь глубокого сходства закона Дарси (156), выведенного на основании обработки опытных материалов и представляющего по существу результат пространственного осреднения движения вязкой жидкости по случайно ориентированным и разнообразным по геометрической форме порам фильтрующей среды, и законами строго определенных движений той же жидкости в тонкой щели между параллельными плоскостями. [c.411]

Вначале сила Лоренца отклоняет дырки вниз (как показано на рис. 13.11.1), собирая их на нижней грани образца и создавая поперечное электрическое поле, которое растет до тех пор, пока не затормозит движение дырок к нижней грани образца. В этих условиях устанавливается стационарное состояние, при котором Jy = 0, что и предполагалось выше. В этом стационарном состоянии, конечно, протекает средний ток носителей, которые вообще не отклонились. Но если скорость больше или меньше, чем скорость среднего носителя, то носитель тем не менее будет все равно отклоняться вниз для больших скоростей и вверх —для меньших ). Средние дрейфовые расстояния, проходимые носителями под действием поля в направлении протекания тока между актами рассеяния, уменьшаются из-за того, что некоторые носители отклоняются вверх или вниз, а это уменьшает проводимость. [c.336]

Запишем уравнения тепловой конвекции жидкости в пористой среде. В качестве характеристик движения примем, как это обычно делается (см. [ ]), макроскопическую скорость фильтрации и, определяемую как объемный расход жидкости через единицу площади в пористой среде. Скорость фильтрации связана со средней скоростью частиц жидкости в порах v соотношением и = ev, где е — пористость среды (отношение объема пор ко всему объему выделенного элемента среды). [c.293]

Известно [80], что пористость ППМ влияет на скорость капиллярного подъема, а не на высоту. Поэтому результаты исследования максимальной высоты подъема можно сгруппировать по признаку близости средних размеров пор - основной величины, влияющей на высоту капиллярного подъема. На рис. 83 представлены результаты экспериментов по исследованию высоты подъема жидкости в ППМ с различным фактором формы, разбитые в зависимо- [c.119]

Обозначим извилистость пути жидкости через пористое тело через величину 4, которая больше линейного размера тела I в направлении течения (4 > /). Тогда эффективная средняя линейная скорость движения жидкости в порах (абсолютная скорость) равна [c.339]

Ускоряющее влияние давления на кинетику спекания в области различных давлений и температур обусловливается разными механизмами деформирования вещества пористого тела. На начальной стадии спекания повышение давления способствует увеличению скорости усадки, сопровождающейся залечиванием мелких пор, причем суммарный объем пор уменьшается в основном за счет исчезновения наиболее мелких из них, тогда как средний размер пор при этом меняется незначительно. [c.41]

О статистических характеристиках разностей Л и можно все же высказать некоторые приближенные утверждения, весьма просто проверяемые и имеющие широкую область применимости. А именно, можно воспользоваться тем, что как в случае большинства искусственных турбулентных течений (течений за решеткой в аэродинамической трубе, турбулентных струй, течений в трубах, каналах, пограничных слоях и т. д.), так и в случае атмосферной турбулентности пульсации скорости имеют, как правило, заметно меньшую величину, чем типичная средняя скорость. Поэтому можно надеяться, что во всех таких случаях без большой ошибки можно воспользоваться приближенным равенством и (J p, Iq) ( о т. е. заменить щ средней скоростью и в точке (j q, t ). Далее, турбулентные пульсации в фиксированной точке Xq в течение небольшого промежутка времени (ip. 0 + " ) можно попробовать приближенно представить как результат переноса через эту точку с постоянной скоростью и (Xq, iq) = u и без искажений турбулентных возмушений, расположенных в начальный момент вдоль луча J , выходящего из j q и направленного обратно направлению вектора и. Как уже указывалось на стр. 15—16, такое представление было впервые использовано Тэйлором (19386) в применении к турбулентности за решеткой в аэродинамической трубе с тех пор допущение о его законности называется гипотезой Тэйлора или гипотезой замороженной турбулентности (так как согласно этой гипотезе турбулентные образования в системе отсчета, движущейся со скоростью и, считаются замороженными , т. е. не меняющимися во времени). На самом деле, разумеется, турбулентные возмущения не переносятся осредненным течением без искажений как одно целое, а постепенно эволюционируют в процессе переноса, изменяя свою форму. Смысл гипотезы [c.332]

Коротко оценим влияние воздуха в порах. Рассмотрим два случая 1) газ локализован в поре 2) газ может перетекать и одной поры в другую (фильтрация газа). В первом случае средние скорости газа и матрицы равны между собой, а плотность и температура различаются [30, 31]. Давление в газе опреде- [c.224]

Для определения Лскр [61] в логарифмических координатах строят зависимость гидравлического сопротивления ППМ (X) от числа Ке. Если в качестве определяющих параметров ППМ использовать скорость течения в порах, равную и = Ц 5П, и средний размер пор >псп> величины X и можно определить из следующих выражений [c.92]

Подводя итоги, можно OTirfteTHTb, что в основу анализа механизма массопе-реноса в пористой среде был положен закон диффузии, обусловленный действием градиента концентрации, при этом гидродинамический массоперенос, характеризуемый средней скоростью движения жидкости в порах входил в качестве основного параметра в соотношения для коэффициента диффузии (коэффициента дисперсии). Физически это означает, что в расчетах массопереноса косвенным образом вводилась конечная скорость переноса v - Необходимость такого расчета коэффициента диффузии обусловлена тем обстоятельством, что в основе аналитической теории диффузии лежит гипотеза о бесконечной скорости распространения массы. [c.448]

Райс и Трэйси [6] изучили рост изолированной сферической поры в однородном поле напряжений и скоростей деформаций. Исходный радиус сферы г , поле деформаций содержит растягивающую компоненту скорости е в направлении и компоненты скоростей поперечного сужения —1/2е в направлениях Xi и Xj. Этот случай соответствует состоянию простого растяжения несжимаемого материала. Для анализа был выбран материал, подчиняющийся критерию Мизеса. Относительная скорость роста пор D — г /ег показана Б зависимости от а°°1ху на рис. 111, где о — среднее нормальное нанряжение на достаточно большом расстоянии от поры и Гу — предел текучести при сдвиге. Для больших значений а°°/ху (высокая трехос-ность) изменение формы поры пренебрежимо мало по сравнению с ее ростом, величину которого можно выразить через о /ху в аналитической форме [c.195]

Более точное исследование движении однородной жидкости без трения. Потенциальное течение. До сих пор мы удовлетворялись в большинстве случаев определением только средних значений скорости течения жидкости. Между тем целью математической гидродинамики является определение скорости течения в каждой точке пространства, именно так, как об этом было сказано в 2. Для однородной жидкости, лишенной трения, в этом направлении достигнуты довольно большие успехи, однако с помощью сложных математических методов, знания которых мы не можем предполагать у читателя настоящей книги. Поэтому мы ограничимся здесь только некоторыми общими рассуждениями о свойствах движения однородной жидкости без трения и некоторыми простыми примерами. Прежде всего мы остановимся на теореме В. Томсона [W. Thomson (Lord Kelvin)], доказательство которой отложим до конца параграфа. Предварительно введем и объясним некоторые понятия. [c.82]

При течении газа через капилляры, диаметр которых менее чем в 1(Ю раз превышает длину свободного пробега молекул, слой газа у стенки приобретает некоторую скорость скольжения. При длине пробега, составляющей от 0,1 до 0,65 диаметра среднего дефекта, поток находится в переходной области между ламинарным и молекулярным. Если длина пробега превышает 65% диаметра капилляра, реализуется молекулярная диффузия. При дальнейшем снижении размеров дефекта до значения, соответствующего величине критерия Кнудсена, равного 100, реализуется кнудсеновская диффузия. Кнудсеновская диффузия характеризуется дальнейшим снижением массопереноса вследствие того, что молекулы отражаются от стенок пор. Этот вид переноса реализуется для инертных газов (Не, Аг), имеющих большую длину свободного пробега. Например, гелий с А, = 174,0 нм переносится по механизму кнудсеновской диффузии в порах размерами [c.39]

Приложенное внешнее давление оказывает неодинаковое влияние на процессы, происходяшие в образцах на разных этапах спекания. На начальном этапе сжимаюшее усилие способствует увеличению скорости усадки, поскольку благодаря высокой исходной пористости образцов происходит (почти без торможения) граничное проскальзывание частиц УДП, сопровождаюшееся залечиванием наиболее мелких пор. Суммарный объем пор уменьшается в основном вследствие исчезновения мелких пор средний размер пор при этом меняется незначительно. [c.105]

Здесь to—вектор скорости фильтрации в данной точке, определенный как предел отношения секундного расхода жидкости через площадку, перпендикулярную к направлению максимального расхода, к величине площадки, когда эта величина стремится к нулю. В круглой скобке стоит известный по гл. III трехчлен Бернулли (V 2 + pjyz), который в данном случае выродился в двухчлен, так как скорость движения сквозь поры, как правило, имеет порядок нескольких миллиметров в секунду, а иногда и ме 1ьше. При этом квадратом скорости можно пренебречь по сравнению с остальными слагаемыми пьезометрической высотой ply и нивелировочной высотой Z. Вместе с тем малая скорость или, точнее, малые рейнольдсовы числа протекания вязкой жидкости сквозь поры позволяют пренебрегать конвективными ускорениями, вызываемыми кривизной пор и переменностью площади нх сечений. Эти особенности пористой среды при малых числах Рейнольдса незначительно сказываются на среднем сопротивлении пор, а тем самым и на расходной составляющей фильтрационной скорости. Вот в чем заключается причина столь глубокого сходства закона Дарси (156), выведенного на основании обработки опытных материалов и представляющего по существу результат пространственного осреднения движений вязкой жидкости по случайно ориентированным и разнообразным по геометрической форме порам фильтрующей среды, и законами строго определенных движений той же жидкости в тонкой щели между параллельными плоскостями. [c.506]

Коэффициент скорости. До сих пор истечение рассматривалось Е предположении адиабатного расширения газа без трения его о стенки сопла. В -еиствнтелькых условиях процесс истечения всегда происходит с некоторы ли потерями энергии газа на совершение неизбежной работы трения. Поэтому действительная скорость истечения всегда меньше теоретической скорости с , определяемой по формулам", приведенным в настоящей главе. Отношение - = ср называют ко ф-фициентом скорости, который всегда меньше единицы. По данным опытов, в зaви и ю ти от плавности переходов сечений и качества обработки внутренней поверхности сопла коэффициент ф = 0,93—0,98. В среднем можно принимать ф = 0,95. [c.147]

Третий слой, называемый главным термоклином, имеет устойчивый отрицательный градиент. С увеличением глубины отрицательный градиент уменьшается до тех пор, пока температура воды не достигнет своего минимума вблизи точки замерзания. Скорость звука в этом слое также уменьшается до минимального значения в точке, где уменьшение скорости за счет снижения температуры не уравновесится возрастанием, вызванным увеличением глубины. В средних широтах это происходит обычно на верхней границе нижнего слоя на глубине около 1000 м. Нижний слой в связи с практически постоянной температурой называют глубоководным изотермическим слоем. В нем скорость звука возрастает по мере увеличения глубины с положительным градиентом, который асимптотически приближается к значению 0>017 с . [c.114]

В рассматриваемой модели по рнстая среда состоит из скелета или агрегата, который в среднем нзотропен и содержит флюид, заполняющий сообщающиеся между собой поры. Скелет выполнен нз упругого материала. Средние напряжения, действующие ка элементарный объем, определяются через отношение суммы сил, действующих на твердый материал и жидкость, к площади выделенного элемента. Деформации определяются через смещения скелета и флюида. Известно, что потенциальная энергия в элементарном объеме может быть выражена как квадратичная функция от компонент деформации, что ведет к связи деформации с напряжением для пористого материала. Аналогично кинетическая энергия выражается как квадратичная функция скорости частиц в твердой и жидкой фазах. Произведения скоростей твердых и жидких фаз характеризует степень взаимодействия масс, которая интуитивно неочевидна. Приравнивание сил, действующих на фиксированный элемент, ведет к системе двух дифференциальных уравнений в смещениях. Затем они разделяются на пару уравнений, содержащих только дилатацию, и пару уравнений, описывающих вращение. [c.107]

Мембранное газоразделение. Это процесс разделения на компоненты газовых смесей или их обогащение одним из компонентов. При использовании пористых мембран с преимущественным размером пор 0,005-0,03 мкм разделение газов происходит вследствие так называемой кнудсеновской диффузии. Для ее осуществления необходимо, чтобы длина свободного пробега молекул была больше диаметра пор мембраны, т.е. чтобы частота столкновений молекул газа со стенками пор превышала частоту взаимных столкновений молекул. Поскольку средние скорости молекул в соответствии с кинетической теорией газов обратно пропорциональны квадратному корню их масс, компоненты разделяемой смеси проникают через поры мембраны с различными скоростями. В результате пермеат обогащается компонентом с меньшей молекулярной массой, ретант (концентрат)-с большей. Коэффициент разделения смеси Кр = К1/К2 = 1 и 2-число молей компонен- [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...