Атомное ядро ядра)

Из анализа результатов по выходу каскадных частиц можно заметить, что для низких энергий выход нуклонов с увеличением атомного номера элемента уменьшается. С повышением энергии выход нуклонов увеличивается при энергиях порядка 1 Гэе и более начинает увеличиваться выход и с повышением атомного номера ядра-мишени. С увеличением энергии и атомного номера ядра-мишени возрастает относительная часть нейтронов в общем выходе нуклонов. [c.246]

ВИЯ выхода большего числа каскадных частиц из ядра. При достаточно больших энергиях первичной частицы основную роль уже играет общее число нуклонов, участвующих в развитии внутриядерного каскада, в связи с чем выход каскадных частиц при таких энергиях с увеличением атомного номера ядра-мише-ни возрастает. [c.247]

Отношение числа каскадных нейтронов к числу каскадных протонов зависит как от атомного номера ядра-мишени, так и от энергии первичной частицы. Возрастание отношения л/р (табл. Т5.10) объясняется тем, что сечение взаимодействия [c.247]

Изложенные положения относятся не только к системе элементарных тождественных частиц, но и к системам, состоящим из тождественных сложных частиц, например к атомным ядрам. Ядра, состоящие из четного числа нуклонов, обладают целым спином и подчиняются статистике Бозе—Эйнштейна. Ядра, содержащие в своем составе нечетное число нуклонов, обладают полуцелым спином и подчиняются статистике Ферми—Дирака. [c.117]

Во-вторых, даже если принять какой-то приближенный и упрощенный закон ядерного взаимодействия, то и в этом случае квантовомеханическая задача о ядре весьма громоздка, число ее независимых переменных равно числу степеней свободы (ЗЛ, не учитывая спиновой переменной). Здесь возникают значительно большие трудности по сравнению с теми, с которыми мы встречаемся при решении задачи об атоме. В атоме имеется динамический центр — ядро, взаимодействие электронов с которым играет основную определяющую роль. Взаимодействие электронов друг с другом может быть сведено к эффекту экранирования действия заряда ядра. Электроны атома движутся в сферически симметричном поле ядра, которое удается представить некоторым скалярным потенциалом V (г), являющимся функцией только расстояния г от ядра. Сферическая симметрия поля ядра и сравнительно простой вид потенциала V (г) существенно облегчает решение квантовомеханической задачи (например, решение уравнения Шредингера) об атоме, основанное на оболочечной модели атома. В атомном же ядре, учитывая совокупность известных фактов, нет выделенного центрального тела, так как все нуклоны, входящие в ядро, равноправны. [c.170]

Каждый атом обладает отрицательно заряженной электронной оболочкой и положительно заряженным атомным ядром. В ядре сосредоточена почти вся (более 99,95%) масса атома. Сточки зрения атомных масштабов ядра обладают ничтожно малыми размерами и колоссальной прочностью. Размеры ядер имеют порядок — — 10 см, Б то время как для внешних электронных оболочек атомов характерны длины порядка 10" см. Для отрыва обоих электронов от атома гелия достаточно энергии 79 эВ, а для разрыва ядра гелия на составные части необходима в сотни тысяч раз большая энергия 28 МэВ = 28-10 эВ. [c.30]

С помощью метода ионной микроскопии были получены фотографии расположения атомов вокруг краевых дислокаций. В качестве примера можно привести результаты исследования атомной структуры ядра дислокации с вектором Бюргерса 6 = 0,5 а [100] [c.95]

ЛИБО проявляются в упругом рассеянии атомных ядер ядрами мишени см., иапр., рис. 2). [c.661]

Откуда берутся альфа-, бета- и. гамма-лучи Из самих атомных ядер. Ядра радиоактивных элементов устроены, [c.26]

Первоначально против такого представления высказывались серьезные возражения. Действительно, в противоположность атомной оболочке ядро не имеет ярко выраженного силового центра, кроме того, нуклоны ядра, в отличие от электронов атома, сильно взаимодействуют между собой. Далее, допущение об основной роли усредненного потенциала находится в противоречии с капельной моделью, где каждая частица должна взаимодействовать лишь со своими ближайшими соседями. Между тем капельная модель хорошо объясняла ряд опытных фактов. [c.61]

Нейтрон не имеет электрического заряда протон имеет положительный заряд, равный по величине (но противоположный по знаку) заряду атомного электрона. Самое простое ядро—ядро водорода 1Н1—состоит из одного протона, все остальные ядра состоят из нейтронов и протонов, причем доля нейтронов увеличивается по мере увеличения атомного веса ядра. Наибольшее из естественно встречающихся ядер есть ядро которое содер- [c.5]

Энтропия упорядочения. Энтропия обусловлена не только тем, что возможны различные варианты расположения разных либо одинаковых атомов и молекул в решетке. Вклад в энтропию вносят также поступательное и вращательное движения элементарных частиц и различные конфигурации атомных ядер. Ядра, например, могут обладать спином и вследствие этого — магнитными моментами, которые приобретают различные направления и являются поэтому причиной магнитной энтропии. При высоких температурах имеется множество ориентаций, которые приводят к повышению энтропии. Они исчезают при достаточно низких температурах (ниже температуры Кюри), потому что тогда внутриядерные силы вызывают упорядочение спинов (рис. 6.5). [c.95]

ЯДРА АТОМНОГО ДЕЛЕНИЕ —ЯДРО [c.570]

Строение атомного ядра. Ядро всякого атома состоит из п р о-тонов и нейтронов, объединенных общим названием нуклонов, находящихся в непрерывном движении. [c.343]

Так как для одноэлектронного атома а = , где Z — атомный номер ядра, а а,, — радиус первой боровской орбиты в атоме водорода (а = 0,531 А), то величина aa = Z, при которой ( Ф ЯФ т минимален, определяет значение эффективного заряда ядра, в поле которого движется каждый электрон. Было найдено, что Z = г — , [c.248]

Строительство атомных электростанций, атомных кораблей требует самых разнообразных материалов конструкционных сталей, нержавеющих и жаропрочных сталей и сплавов, цветных металлов и других металлических материалов. Но атомная техника предъявила к материалам, используемым для изготовления некоторых деталей, особые требования, не встречающиеся в других отраслях техники. В данном случае речь идет в первую очередь о такой важнейшей характеристике, как способность ядра атома поглощать тепловые нейтроны (нейтроны с низкой энергией). Для атомной техники требуются материалы и с высокой способностью к поглощению нейтронов , и с ма-лон . Способность разных металлов поглощать нейтроны колеблется в очень широких пределах (табл. 114). [c.557]

Суи ествует высокотемпературная плазма. В недрах Солнца сжатая плазма имеет температуру свыше 10 ООО ООО К. Прн этой температуре атомные ядра сталкиваются с такой силон, что соединяются между собой. Происходят термоядерные реакции, приводящие к превращению водорода в гелий и выделению громадного количества энергии. Именно эта энергия, излучаемая Солнцем, н была до сего времени источником жизни. [c.290]

Кристаллическая структура и свойства элементов зависят от строения атомов (строения электронных оболочек — заряда ядра, идентичного атомному номеру Z). Количество электронов во внешних оболочках, распределение их по энергетическим уровням и определяют взаимодействие этих электронов. Тенденция к взаимной компенсации магнитных моментов, обеспечивающей прочную связь, характерна как для внутренних, так и для внешних электронов. [c.5]

Выделение спиновых систем в качестве обособленных макроскопических объектов оказьшается возможным в силу следующих обстоятельств. В основе всего лежит тот факт, что электрон и многие атомные ядра, помимо того, что они являются носителями элементарных электрических зарядов, являются еще и элементарными магнитными диполями. Это значит, что их можно представлять в виде магнитных стрелок невообразимо малых размеров. [c.89]

Изложенные положения из теории излучения непосредственно относятся и к электромагнитному излучению атомных ядер. ЯдрО представляет собой квантовомеханическую систему с дискретнь1 1 набором резко выраженных энергетических уровней. При радиационном переходе ядра из некоторого возбужденного состояния k в состоянии i с меньшей энергией испускается 7-фотои с частотой, удовлетворяющей условию частот Бора [c.256]

Ядернымн реакциями называются превращения атомных ядер, происходящие в результате их взаимодействия с элементарными частицами или друг с другом. Обычно ядерная реакция вызывается бомбардировкой ядер некоторого вещества потоком ускоренных частиц протонов, а-частиц, нейтронов и т. д. В результате интенсивного взаимодействия исходного ядра А и сталкивающейся частицы а образуется новое ядро — ядро продукт В и некоторая частица Ь, разлетающиеся в различных направлениях от места столкновения. В большинстве ядерных реакций участвует одна исходная нара (ядро А и частица а) и вторая конечная нара (ядро продукт В и частица Ь). Ядерные реакции символически записываются так [c.262]

Как показывает теория, коэффициент конверсии сильно зависит от энергии лерехода (уменьшается с ростом Е), атомного номера ядра (растет с ростам Z), оболочки, из которой выбивается электро н (уменьшается с ростом радиуса оболочки), характера (электрического или магнитного) и мультипольности конкурирующего Y-и злучения (коэффици-, ент конверсии растет с ростом мультипольности у-излучения). [c.170]

На рис. 335 дана зависимость квадрупольных моментов ядер от числа нуклонов [ 2]. По оси ординат отложены экспериментальные значения квадрупольных моментов Q, деленные на квадрат радиуса ядер. т. е. на величину (1,5- 10" Лгде А — атомный вес ядра. Для ядер с нечетным числом протонов значения квадрупольных моментов изображены кружками и даны в зависимости от числа протонов, например для ядра абсцисса [c.584]

Р1ейтроны не имеют заряда и поэтому взаимодействуют не- посредственно с ядрами атомов мишени. Энергия, потерянная нейтроном при столкновении, переходит к ядру. Ядро атома, увлекая часть своих электронов, двигается через вещество мишени и, являясь высокоэнергетичным ионом, производит ионн- зацию и смещение новых атомов. Ионизация более вероятна для атомов, обладающих высокой энергией. По мере замедления смещенного атома (за счет затрат энергии на ионизацию) увеличивается вероятность другого типа столкновения — упругого, при котором энергия затрачивается на смещение атомов вещества. Когда энергия движущегося атома, выраженная в килоэлектронвольтах, численно становится меньше, чем его относительная атомная масса, то практически ионизация прекращается и вся энергия тратится на упругие столкновения. Граничная энергия, при которой прекращается изонизация и начинается выбивание атомов, называется энергией ионизации. [c.87]

Распределения частиц в пространстве 4-скоростей распадаются на кластеры — группы точек щ, расстояния между к-рыми Ьце — —(и — ц)е) значительно меньше ср. расстояния между всеми точками ансамбля. Изучение кластеризации в множественном образовании частиц Позволило получить релятивистски инвариантное описание струй — резко направленных выбросов адронной материи при столкновении частиц и ядер. Согласно существующим пхюдставлениям струи являются продуктами превращения в адроны кварка иля глюона, выбитого при столкновении исходных частиц. Изучение образования струй в столкновениях ядро — ядро важно для выяснения возможностей квантовой хромодинамики в описании микроструктуры атомных ядер. Исследование струй показало, что они в оси,. состоят из пи-мезонов. 5 системе покоя кластера а ( , = 0) кинетич. энергия пиона составляет 150 МэВ. [c.336]

В случае многоэлектронных атомных систем (Л )), когда расчёт по ф-ле весьма громоздок, используют статистич, Томаса — Ферми метод или его модификации. Этот метод применяют для расчёта эфф. потенциала атомного остатка (ядро + Л —1 электронов) как пробного потенциала в методе самосогласованного поля (см. Хар-три—Фока метод). При нахождении аналитич. выражения и (г) атомов и ионов в качестве радиальных волновых ф-ций электронов часто используются безузловые ф-ции Слейтера, являющиеся произведением полинома от г на экспоненциальную ф-цию. [c.551]

Если бы мезотроны были частицами Юкавы, они должны были бы сильно взаимодействовать с атомными ядрами. При этом поведение остановившихся в веществе положительных и отрицательных мезотронов было бы различным. Положительные в конце своего пробега распадались бы, так как вследствие электрического отталкивания они бы не захватывались ядрами. Отрицательные же мезотроны, потеряв при торможении в веществе свою скорость, сначала захватывались бы атомами на орбиты, подобные орбитам электронов, но с радиусом, меньшим в отношении масс Ше/шд, а затем поглощались бы ядром. Время пребывания отрицательного мезотрона на орбите до захвата его ядром увеличивается при уменьшении атомного номера ядра 7, однако даже для самых легких ядер это время должно быть меньше времени жизни мезотрона г = 2-10 с. Таким образом, остановившиеся отрицательные мезотроны, будь они частицами Юкавы, в большинстве случаев захватывались бы ядрами, даже легкими, и не распадались. [c.38]

Бомбардирующие тяжелые заряженные частицы и быстрые нейтроны могут сместить со своих мест атомные ядра. Ядро будет перемещаться вместе со своими алектронными оболочками, т. е. сместится весь атом. Сместившийся атом сместит второй, стоящий на его пути, второй способен сбить третий и т. д. Таким образом, быстрое ядро-снаряд создает заметные искажения в кристаллической решетке твердого тела. Эго может быть разрушение кристаллической решетки, внедрение чужеродных атомов между атомами первичной решетки или замещение ими первичных атомов. Доза нейтронов порядка 10 на 1 см практически полностью губит органическое вещество. [c.456]

Рпс. 1. Параметр а формули длн плотности уровней ядер в модели ферми-газа в зависимости от атомного веса ядра, согласно [5]. Отклонения от квазиклассической л1П1ейной зависимости от атомного номера А связаны с оболочками. [c.69]

Формы материи многообразп , материя пейс,черпаема вглубь (Ленин). Каждый шаг в познании, все более тонких материальных объектов открывает нэвые специфич. закономерности и требует для их выражения новых понятий. Так, исследование струк"уры атома привело к необходимости формирования понятий, отличных от классических. Эта необходимость выявилась при решении центральной задачи атомной физики — вскрыть природу сверхустойчивости атомов. Ужо первые попытки понять эту устойчивость на основе наглядных, структурных моде сей показали, что ее нельзя объяснить с помощью понятий классич. физики. Для объяснения устойчивости целого ог аза-лось недостаточным найти неделимые элементы этого целого. Действительно, найденные элементы атомной структуры — ядра и электроны — сами по себе еще но обеспечивают неделимость атома. Эту устойчивость необходимо было понять как результат внутреннего движения. Но ни законы классич. механики, ни законы классич. электродинамики не могли раскрыть причину динамич. устойчивости атома. Она [c.156]

Если рассеяние нейтронов происходит не на гво-бодиых ядрах, а на коллективе химически связатгиых ядер (молекула, кристалл, жидкость), то рассмотрение будет сильно усложнено, т. к. потребует учета структурно-динамич. характеристик рассеивателя (см. Рассеяние нейтронов). При этом сам факт связанности рассеивающего ядра, приводящий к эффективному увеличению его массы, учитывается введением т. и. амплитуды рассеяния на связанном ядре В = а А 1)//1, где А — атомный вес ядра. [c.383]

Рпс. 5. Зависимость радиационной ширины от атомного веса ядра-мишенп. [c.390]

С3.6. Атомные ядра. Ядро — компактный объект (размером порядка 1(Г см), находящийся в цешре атома (-Юг см) и имеющий массу в тысячи раз больше массы электрона. Было открыто Резерфордом с сотрудниками (около 1910 г.) в экспериментах по рассеянию аяьфа-частиц на металлах. Первые ядерные реакции были открыты Беккерелем еще в ХЕС в. (распад ядер урана). [c.243]

Распад ядра атома урана — его изотопа ведет к освобождению громадного количества энергии. В отличие от изотопа изотоп при нейтронной бомба рди1ровке не расщепляется. Нейтроны захватываются и при этом он превращается в изотоп который при потере р-частицы превращается в нептуний (Np) —с атомным номером 93, а П01следний при потере еще одной -частицы образует элемент плутоний с атомным номером 94. Плутонии при нейтронной бомбардировке расщепляется с выделением энергии таким образом, плутоиий является заменителем изотопа [c.561]

Скольжение осуществляется в результате перемещения в крнс-сталле дислокаций (рис. 28). При действии вдоль плоскости скольжения касательных напряжений в направлении, указанном стрелкой, атомы вблизи ядра дислокации перемещаются справа налево на расстояния (1 2 3 -> 4 5 -> 6 7 8 9 -> 10 11 12 13 -> -> 14 15 16 17 18), значительно меньше межатомных. Атомы смещаются не только в плоскости чертежа, но и во всех атомных слоях, параллельных этой плоскости [c.44]

Существенно изменилось и представление о современных проблемах прочности. В настоящее время такие проблемы возникают, как правило, в связи с реализацией общегосударственных программ по использованию новейших открытий в области физики, механики, биологин и других естественных и технических наук. Это, например, программы, связанные с использованием энергии расщепления атомного ядра, а также с освоением космоса. Именно в этих областях мы сталкиваемся с чрезвычайно тяжелыми эксплуатационными условиями работы элементов конструкций как в отношении интенсивности воздействия внешней среды и уровня силового и теплового нагружения, так и в отношении характера изменения этих воздействий Бо времени. [c.661]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...