Атомное ядро нечетно-нечетное

Изложенные положения относятся не только к системе элементарных тождественных частиц, но и к системам, состоящим из тождественных сложных частиц, например к атомным ядрам. Ядра, состоящие из четного числа нуклонов, обладают целым спином и подчиняются статистике Бозе—Эйнштейна. Ядра, содержащие в своем составе нечетное число нуклонов, обладают полуцелым спином и подчиняются статистике Ферми—Дирака. [c.117]

В случае ядра с нечетным числом нуклонов можно в первом приближении считать, что магнитный момент ядра обусловлен одним неспаренным нуклоном. Проводя такие же вычисления, как и при нахождении множителей Ланде в атомной физике, получаем [c.119]

Случай W > V — Q. Ядро претерпевает деление независимо от кинетической энергии налетающего нейтрона. Реакция происходит и при возбуждении ядер тепловыми нейтронами, для которых эффективное сечение взаимодействия с ядрами очень велико. Это относится к ядрам с нечетными значениями числа N, как, например, изотопы урана плутония Ри, америция и др. Среди них элементы, используемые сейчас и пригодные для использования в будущем в качестве ядерного топлива при производстве атомной энергии. [c.275]

Диаграммы иллюстрируют и некоторые закономерности статистики атомных ядер. Например, границы устойчивости для р -рас-иада и электронного захвата расставлены сравнительно широко для четно-четных ядер и для каждого заданного Z между этими границами умещается большее количество стабильных ядер с различным AN. Границы устойчивости для четно-нечетных ядер расположены значительно уже и для данного Z умещается меньшее. количество стабильных ядер с незначительно изменяющимся ДУУ. Поэтому среди стабильных ядер преимущественно встречаются четно-четные ядра (см. 15). [c.152]

ЛИНИЙ (так называемая сверхтонкая структура спектральных линий) обусловлена влиянием момента ядра атома на его электронную оболочку. Наличие ядерного момента (спина) связано е четностью или нечетностью атомного веса. Однако природные атомы почти всегда представляют собой смесь изотопов, в связи с чем большинство спектральных линий является совокупностью тесно расположенных компонент. [c.144]

Рис. 8.3. Зависимость энергии связи ядра от атомного числа ДЛЯ изобар с нечетными значениями массового числа.

Следует отметить, что различие стабильности изотопов находится в зависимости от четности /V и Z, а также от четности А. Например, сргди стабильных изотопов большинство с четным А (с четным А — 161 изотоп, с нечетным — 105). Число стабильных изотопов с четным Z составляет 211, ас нечетным — 55. Для элемента с нечетным Z число стабильных изотопов не превышает двух, для четных же Z это число в отдельных случаях достигает 10 (5oSn). Атомные ядра с четным числом протонов Z и четным числом нейтронов N (четно-четные ядра) являются наиболее стабильными. Ядра с четным Z и нечетным N (четно-нечетные), а также с нечетным Z и четным N (нечетно-четные) обладают меньшей стабильностью, чем ядра четно-четные. Наименее стабильными являются ядра с нечетным Z и нечетным N (нечетно-нечетные). К нечетно-не-четным ядрам, по-видимому, относятся только четыре вида стабильных ядер iH , gLi , jB , 7N . [c.98]

Выше уже отмечалось, что наиболее устойчивыми являются ядра с четным Z и четным N = А — Z. Более детальное рассмотрение этого вопроса показывает, что все ядра можно по их устойчивости разделить на три группы. В первую группу входят наиболее устойчивые четно-четные ядра во вторую — менее устойчивые четно-нечетные и нечетно-четные ядра (с нечетным массовым числом А) и, наконец, в третью — нечетно-нечетные ядра, которые, как правило, нестабильны (известны только четыре стабильных ядра такого типа iH , aLi , 5В ° и yN " ). В связи с этим масса атомных ядер с данным четным массовым числом А = = 2п = onst при последовательном изменении заряда ядер Z на единицу (переводящем ядро из первой [группы в третью и наоборот) меняется не плавно, а скачкообразно. Такой характер изменения массы ядер с изменением Z не предусмотрен формулой (2.35), поэтому для четно-четных ядер она дает завышенное значение массы, а для нечетно-нечетных — заниженное. Чтобы формула правильно лередавала значения масс всех ядер, в нее надо внести еще одно добавочное слагаемое S, равное [c.47]

В естественных условиях один из двух атомов (МЙ, обладаюш ий большим атомным весом, неустойчив по отношению к р-распаду и превращается в другой, более легкий. Если (Мат)2 >(Л1ат) 1, ТО идет /С-захват или р+-распад. Если (Мат)г-1 > (Л ат)2> ТО может идти только Р -распад. Это обсто51 -тельство делает маловероятным существование в природе изобару с 2, отличающимися на единицу. В природе существует много изо барных пар, у которых А и Z четно промежуточное ядро с нечетным 2, как правило, неустойчиво, распадается и переходит в одно из соседних ядер (иногда в любое из них). Возможны исключения, когда соответствующие переходы запрещены из-за большого различия в моментах количества движения обоих ядер. [c.114]

В настоящее время еще нет законченной теории атомного ядра. Это связано с тем обстоятельством, что существующая волновая механика применима только к тем случаям, когда скорости движения частиц очень малы по сравнению со скоростью света. Обобщение волновой механики на случай скоростей, сравнимых со скоростью света, еще не достигнуто. Так как тяжелые составные части ядра (протоны и нейтроны) движутся со скоростями, очень малыми по сравнению со скоростью света, то волновая механика м. б. с успехом применена к изучению их движений и вообще всех явлений, в к-рых и протон и нейтрон могут быть рассматриваемы как нечто элементарное и целое, обладающее неизменной структурой. Так например, статистика, которой подчиняется атомное ядро, неизменно оказывается статистикой типа Бозе или Ферми в зависимости от того, является ли полное число частиц (протонов и нейтронов, образующих атом) четным или нечетным числом. Так и должно быть по волновой механике, если считать протоны и нейтроны элементарными частицами, подчиняющимися статистике Ферми. Трактовка ядра по волновой механике с той точки зрения, что элементарными частицами являются протоны и электроны, приводит к противоречиям, напр, в случае ядра азота N1 , к-рое, как показывает опыт, подчиняется статистике Бове аналогичные противоречия получаются и с вопросом о механическом моменте ядра. Далее и явление а-распада м. б. описано с помощью волновой механики в 1928 г. Герней, Кондон и др. вывели с помощыо волновой механики связь между вероятностью испускания а-частицы и ее энергией. Применимость волновой механики к испусканию а-частиц подтверждается и той связью, которая существует между тонкой структурой а-спектров и у-лучами. [c.522]

На рис. 335 дана зависимость квадрупольных моментов ядер от числа нуклонов [ 2]. По оси ординат отложены экспериментальные значения квадрупольных моментов Q, деленные на квадрат радиуса ядер. т. е. на величину (1,5- 10" Лгде А — атомный вес ядра. Для ядер с нечетным числом протонов значения квадрупольных моментов изображены кружками и даны в зависимости от числа протонов, например для ядра абсцисса [c.584]

Для устойчивости ядра имеет также значение соотношение чисел протонов и нейт/ронов. Ядро с атомным номером 2 и массовым числом т содержит т нуклонов, из которых z протонов, а нейтронов т — г. Из 281 стабильных ядер 165 (четно-четные) имеют четные числа протонов и нейтронов 53 ядра — нечетное число протонов и четное нейтронов 57 ядер — четное число протонов и нечетное нейтронов и, наконец, 6 ядер-—нечетные числа протонов и нейтронов. Четно-четные ядра наиболее устойчивы и, следовательно, наименее склонны к распаду. Элементы, ядра которых относятся к четно-четным аО l2Mg 22Ti [c.452]

ЯДЕРНОЕ ТОПЛИВО — вещество, ядра к-рого делятся под действием нейтронов и при этом выделяют энергию в ядерном реакторе. Обычно Я. т. служат изотопы и и Ри с нечетными атомными весами (U233 lj235 Pu 39, Pu- i). Различают 2 вида Я. т. первичное — U 35 в природной или обогащенной смеси изотопов вторичное—Ри-зз (образуется при захвате нейтрона U - s) и и зз (образуется при захвате нейтрона Th232). в природе в значит, количествах встречается лишь Остальные виды Я. т. можно получить [c.546]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...