Атомное ядро основное состояние

Атомное ядро, находящееся в возбужденном энергетическом состоянии, может испустить фотон гамма-излучения, совершая переход в основное, или невозбужденное, состояние. Может произойти также обратный процесс ядро, [c.341]

Состояние ядра с наименьшим значением энергии из всех возможных называется основным (невозбужденным) состоянием. При нормальных условиях атомные ядра всегда находятся в основных состояниях. Если внешними воздействиями перевести ядро в возбужденное состояние, т. е. в квантовое состояние с более высоким значением энергии, то оно вернется в основное состояние, испуская гамма-квант или выбрасывая частицу. [c.92]

Если атомное ядро находится в основном состоянии, то его энергия минимальна и принимается за нулевую. Если же ядро как целое приведено в возбужденное состояние, то оно занимает более высокий энергетический уровень. Энергетические уровни ядра как целого не совпадают с энергетическими уровнями для отдельных нуклонов в потенциальной яме ядра. [c.179]

Энергетическое состояние атомного ядра, соответствуюш,ее минимальному значению его массы покоя, называют основным состоянием. Все остальные энергетические состояния ядра называются возбужденными. Вообще говоря, возбужденное состояние [c.118]

Атомный номер Z Изотоп, терм основного состояния, спин ядра / Терм Av (F. Р ) А, В, МГц Дг (F, F ), 10-3 см-> [c.845]

Мюонные атомы имеют конечное время жизни, определяемое временем жизни х -мюона ( 2,2 мкс). Обычно наряду с мюоном в атомной оболочке присутствуют и электроны, но их роль пренебрежимо мала, потому что мюон в среднем находится значительно ближе к ядру, чем электроны. После захвата -мюона на сравнительно дальнюю орбиту (возбужденное состояние) мюонные атомы переходят в основное состояние с испусканием квантов электромагнитного излучения или безызлучательно с выбросом электронов из оболочки атома. [c.197]

Ядро, находящееся в возбужденном состоянии, может перейти в основное состояние не только путем испускания v-кванта, но и посредством передачи энергии возбуждения одному из электронов атомной оболочки. Такой процесс носит название внутренней конверсии. Внутренняя конверсия — процесс, конкурирующий с у-излучением. [c.264]

Атомное ядро, находясь в различных состояниях, обладает, вообще говоря, различной полной энергией. Состояние, которому соответствует наименьшая возможная для данного ядра энергия, называется основным все остальные состояния называются возбужденными. [c.36]

Для элементов с низким атомным номером первый возбужденный уровень обычно на 1 Мэв (или более) выше основного состояния. Поэтому в случае легких элементов упругое рассеяние нейтронов с энергией <1 Мэв более вероятно, чем неупругое рассеяние. С увеличением атомного номера. минимальная энергия возбуждения ядра уменьшается примерно до 0,1 Мэв, и нейтроны с большей энергией могут испытывать как упругое, так и неупругое рассеяние. В реакциях (п, п ) быстрые нейтроны сначала соединяются с ядром-мишенью, образуя составное ядро, затем испускается нейтрон с меньшей энергией, а ядро-мишень остается в возбужденном состоянии. Обычно возбуждение очень быстро снимается испусканием у-лучей, но иногда возбужденное состояние является метастабильным, т. е. изомерным состоянием устойчивого изотопа. [c.194]

П4.5.3. Деление тяжелых ядер. Аналогичные соображения можно привести и для процесса деления тяжелых атомных ядер, полагая, что полная энергия ядра в основном состоянии равна Т + /я + +(7к- Здесь Т — кинетическая энергия нуклонов 11 ,11 — потенциальная энергия ядерного и кулоновского взаимодействия, причем, основываясь на капельной модели ядра, естественно предположить, что (7я распадается на два слагаемых, одно из которых пропорционально объему ядра, а другое — его поверхности, т. е. [c.516]

Упрошенная схема процессов, протекающих в экспонированной эмульсии в наших измерениях, приведена на фиг. 4. Пусть расстояние по вертикали на этой схеме представляет относительную энергию электронов в кристалле бромистого серебра. В темноте все электроны связаны с атомными ядрами и не могут создавать измеримый ток. При освещении некоторые электроны ионов брома переводятся в более богатое энергией состояние в полосе проводимости. Перебрасывается ли электрон непосредственно в полосу проводимости или же верхний уровень оптического перехода расположен несколько ниже полосы, которая достигается в результате теплового возбуждения, для нашей цели несущественно. Важно то, что электроны приобретают свободу передвижения и в наложенном электрическом поле дрейфуют к аноду, создавая измеримый ток. Свободные электроны могут снова упасть в основную (заполненную, нормальную) зону, т. е. вернуться на атомы брома в решетке такой процесс возвращает кристалл в исходное состояние. Если же электроны будут захвачены посторонними центрами, например примесями или нарушениями решетки самого кристалла, то это может привести к образованию зародышей (путем соединения захваченных электронов с компонентами решетки). Эти зародыши образуют скрытое изображение, играющее роль центров конденсации металлического серебра в процессе проявления. [c.326]

Эффект Мессбауэра (ядерный гамма резонанс)состоит в резонансном поглощении 7-квантов без отдачи. При облучении твердого тела у-квантами атомное ядро может возбуждаться, т.е. переходить в состояние с большей внутренней энергией. Основные параметры Мессбауэровских спектров зависят от межатомного расстояния, т.е. колебания атомов относительно положения равновесия в кристаллах зависит от напряжений. Площадь спектральных линий уменьшается с увеличением напряжений сжатия. Для получения Мессбауэровских спектров используют Мессбауэровские спектрометры, в которых в качестве источников у-квантов применяют радиоактивные изотопы. Методом ядерного гамма резонанса можно исследовать плоское напряженное состояние с усреднением напряжений по глубине слоя 5...20 мкм. Точность самого метода оценивается авторами величиной (0,05...1,25)МПа [18], однако с учетом суммарных погрешностей измерений и усреднения по глубине его точность может находиться в пределах 20 МПа. [c.73]

В адиабатическом приближении энергии электронов в основном Е д) и электронном возбужденном El q) состояниях являются операторами потенциальной энергии колебаний ядер. Поскольку в разных электронных состояниях атомные ядра движутся в разных потенциальных ямах, то в гармоническом приближении, при переходе, молекулы из основного в возбужденное электронное состояние изменяются [c.392]

Из результатов предыдущего параграфа следует, что масса атомного ядра в основном состоянии всегда меньше суммарной массы составляющих нуклонов. Этот дефект массы, в соответствии с (3.87), больше для ядер с большей энергией связи. Измерения ядерпых масс с помощью масс-спектрографа подтвердили этот результат во многих случаях дефект массы составлял несколько процентов от полной массы ядра. [c.69]

Совершенно аналогичная задача уже встречалась и по существу была решена в атомной физике. В этом случае был дан атомный помер атома, состоящего из центрального ядра с заданным электрическим зарядом и соответствующего числа электронов для пего одна из важнейших задач состоит в определении энергии связи системы, обычно находящейся в своем основном состоянии. [c.73]

Атомные ядра, как и атомы, имеют дискретные, квантованные значения энергии Е. Если ядро имеет наименьшую возможную энергию, равную энергии связи АЕ , то оно находится в основном энергетическом состоянии. [c.469]

При обычных температурах на Земле переходы из одного состояния вещества в другое имеют в основном химическую природу. В этой связи радиоактивность является скорее исключением, чем правилом. Аналогично тому, как при земных условиях молекулы сталкиваются и вступают в химические реакции, при очень высоких температурах, превышающих 10 К (типичные температуры в недрах звезд), атомные ядра сталкиваются и вступают в ядерные реакции. При таких температурах электроны и ядра атомов полностью оторваны друг от друга. Вещество переходит в новое состояние, и преобразования происходят между ядрами атомов. Поэтому эта область науки называется ядерной химией. [c.71]

Источником теплоты является топливо, используемое в настоящее время во все возрастающих количествах. При горении органического топлива протекают химические реакции соединения горючих элементов топлива (углерода С, водорода Н и серы S) с окислителем — главным образом кислородом воздуха. Реакции горения протекают с выделением тепла при образовании более стойких соединений — СО2, SO2 и Н2О. Эти реакции связаны с изменением электронных оболочек атомов и не касаются ядер, так как при химических реакциях ядра реагирующих атомов остаются нетронутыми и целиком переходят в молекулы новых соединений. В 1954 г., после пуска в СССР первой в мире промышленной атомной электростанции мощностью 5 Мет, наступил век промышленного использования ядерного топлива, т. е. тепла, выделяющегося при реакциях распада атомных ядер некоторых изотопов тяжелых элементов и Ри . Вследствие ограниченности ресурсов топлива в Европейской части СССР, а также в районах, удаленных от месторождений органического топлива, в СССР строят мощные атомные электрические станции, и тем не менее основным источником тепла остается органическое топливо, о котором ниже приведены краткие сведения. В качестве топлива используют различные сложные органические соединения в твердом, жидком и газообразном состоянии. В табл. 16-1 приведена общепринятая классификация топлива по его происхождению и агрегатному состоянию. [c.206]

Здесь же заметим, что не следует представлять себе атомное ядро как статическую систему нуклонов, расположенных на дне потенциаль юн ямы. М1югочпсле[шые факты но радиоактивному распаду, но ядерным реакциям и др. показывают, что атомные ядра являются динамическими системами нуклонов и что нуклоны в ядрах могут обладать лишь определенной энергией, т. е. располагаются на определенных энергетических уровнях. Заполнение энергетических уровней нуклонами (фермионалш) происходит в соответствии с принципом Паули. Основному состоянию ядра соответствует такое распределеине нуклонов, при котором заполнены все низшие энергетические уровни. Если же какими-то воздействиями нуклоны ядра переводятся па более высокие незаполненные уровни, то это соответствует возбужденному состоянию ядра. [c.134]

Атомный номер 2 Изотоп, терм основного состояния, спин ядра I Терм 1 Квантовые числа полного момента (F, F ) Саеохтонкое расщепление уровней [c.839]

ОБЕРТОН —гармоническая составляющая сложного негармонического колебания с линейчатым спектром с частотой, более высокой, чем основной тон ОБЛАСТЬ сиботаксичес-кая малый объем жидкости, в котором относительное расположение сохраняет достаточную правильность ОБОЛОЧКА [адиабатная не допускает теплообмена между рассматриваемой системой и внешней средой в механике--пространственная конструкция, ограниченная двумя криволинейными поверхностями, расстояние между которыми мало по сравнению с другими его размерами электронная как совокупность (всех электронов, входящих в состав атома или молекулы состояний электронов в атоме, имеющих дашюе значение главного квантового числа и находящихся от атомного ядра примерно на одинаковых расстояниях) ядерная как совокупность нуклонов в атомном ядре] ОБЪЕМ [когерентности — часть пространства, занятого волной, в которой волна приблизительно сохраняет когерентность критический объем вещества в его критическом состоянии молярный — объем, занимаемый одним молем вещества при нормальных условиях парциальный газа -объем, который имел бь[ данный газ, входящий в состав смеси газов, если бы все остальные газы были удалены, а давление и тем- [c.254]

ПОГЛОЩЕНИЕ [резонансное гамма-излучения — поглощение гамма-квантов (фотонов) атомными ядрами, обусловленное переходами ядер в возбужденное состояние света < — явление уменьшения энергии световой волны при ее распространении в веществе, происходящее вследствие преобразования энергии волны во внутреннюю энергию вещества или энергию вторичного излучения резонансное — поглощение света с частицами, соответствующими переходу атомов поглощающей среды из основного состояния в возбужденное) ] ПОЛЗУЧЕСТЬ - медленная непрерывная пластическая деформация материала под действием небольших напряжений (и особенно при высоких температурах) ПОЛИМОРФИЗМ — способность некоторых веществ существовать в нескольких состояниях с различной атомной кристаллической структурой ПОЛУПРОВОДНИК (есть вещество, обладающее электронной проводимостью, промежуточной между металлами и диэлектриками и возрастающей при увеличении температуры вырожденный имеет большую концентрацию носителей тока компенсированнын содержит одновременно лонор ,1 и ак- [c.260]

Э. с. электрона в атомах и ионах определяется его взаимодействием с ядром и электронами атомного остатка (атомного остова). Э. с. электронов внеш. атомных оболочек систем, находящихся в основном состоянии, совпадает с энергией ионизации, а для избыточного электрона от-рицат. ионов характеризует сродство к электрону. Э. с, электронов внутр. оболочек растёт по мере приближеши оболочки к ядру, что связано с влиянием не скомпенсированного др. электронами атомной системы кулонов-ского поля ядра. Напр., Э. с. электронов разных оболочек нейтрального атома Mg, имеющего электронную конфигурацию l.T 2j 2p 3i , составляют (в эВ) 7,65 (35 — оболочка), 54(2 j), 92(2. ) и 1308(b). [c.614]

Мессбауэровская спектроскопия. Применяется эффект Мессбауэра, заключающийся в резонансном поглощении у-квантов атомными ядрами. Необходимое условие этого резонансного поглощения состоит в том, чтобы энергия, которую квант расходует на возбуждение ядра, была в точности равна разности внутренних энергий ядра в возбужденном и основном состояниях. Для наблюдения поглощения у-квантов необходимо искусственно увеличивать перекрытие линий испускания и поглощения с использованием сдвига этих линий за счет эффекта Доплера. Эффект Мессбауэра позволяет получить информацию о нарушениях в окрестности так называемых месс-бауэровских атомов, а следовательно, дает возможность изучения структуры, дефектов структуры или ее изменений. [c.160]

В устойчивом состоянии др = X Я. м. является удобной ядерной моделью. Ряд качеств, результатов, таких как введение понятия квазичастпцы, доказательство справедливости оболочечной и оптической моделей ядра, вычисление Е , р и нек-рые другие, непосредственно переносятся на атомные ядра. Достоинство Я. м. как модели атомного ядра в том, что расчеты здесь значительно проще, т. к. (вследствие пространств, безграничности и постоянства плотности Я. м.) волновые ф-ции квазичастиц — плоские волны. В последнее время, однако, интенсивно обсуждается вопрос о возможной неустойчивости этого основного состояния и перехода Я. м. к структуре типа кристаллической. Вопрос этот не выяснен, но любое его решение, как показывают оценки, слабо скажется на указанных выше количеств, результатах, [c.542]

Фено.менологическое описание коллективных спектров. Атомные ядра по характеру спектра уровней вблизи основного состояния могут быть грубо разделены иа три группы а) магические и околомагиче-ские ядра б) ядра, в к-рых наблюдается колебат. снектр в) деформированные ядра с вращательным спектром. Возбужденные состояния магич. и около-магич. ядер объясняются взаимодействием нуклонов в незаполненной оболочке. Энергии возбуждений таких ядер велики — норядка расстояния между оболочками. О. м. я. рассматривает вторую и третью группы ядер. В атомных ядрах возможны различные виды коллективных движений, папр. колебания плотности, связанные с объемной сжимаемостью ядерной материи и имеющие энергию возбуждения в тяжелых ядрах 10 Мэе. Энергия возбуждения дипольных колебаний нейтронов относительно протонов достигает 15—20 Мзв. Т. о., частоты этих колебаний лежат довольно высоко. Особую роль в О. м. я. играют иоверх-постные ко.лебания, имеющие относительно малую энергию возбуждения. [c.457]

Некоторые элементарные частицы существуют в природе в свободном или слабо связанном состоянии <фпс ), и из них строится вся обычная материя. К таким частицам, которые можно назвать основными, относятся протоны р и нейтроны п, входящие в состав атомного ядра ( 1.4.1.Г) электроны е , образующие электронную оболочку атома (У1.2.1.Г и VI.2.8.5 ), фотоны у, являющиеся квантами электромагнитного поля ( .5.1.Г). Чуть позже к ним были причислены н итрыно (электронные ( 1.5.2. Г)) л е и антинейтрино Ve, рождающиеся в процессах бета-пре-вращений ядер (VI.4.4.6° и 1.4.10.3°), а также пионы (пи-мезоны) я", л , выступающие в роли переносчиков ядерного взаимодействия ( 1.4.3.3°). Кроме того, были предсказаны теоретически и открыты экспериментально соответствующие античастицы, из которых в принципе может конструироваться антиматерия ( 1.5.3). [c.505]

РЕЗОНАНСНОЕ, ПОГЛОЩЕНИЕ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ, избирательное поглощение у-квантов атомными ядрами, обусловленное квантовыми переходами ядер в возбуждённое состояние. При облучении в-ва у-квантами наряду с обычными процессами вз-ствия с в-вом (см. г амма-излучение) возможно р. п. г.-и., когда у-квант исчезает, а ядро возбуждается. Для Р. п. г.-и. необходимо, чтобы энергия 7-кванта равнялась разности внутр. энергий ядра в возбуждённом и основном состояниях. Это условие как будто бы должно автоматически удовлетворяться, если излучающее и поглощающее ядра одинаковы. Однако квант с энергией 8(со — частота излучения) обладает импульсом р = 1ьа>1с. В соответствии с законом сохранения импульса, при излучении или поглощении у-кванта ядром последнее воспринимает этот импульс — испытывает отдачу. Свободное покоящееся ядро массы М, получив импульс, приобретает кинетическую энергию Аё=р 12М=Р(иЧ2Мс . Такая же энергия Аё отбирается у ядра при испускании. При этом линии испускания и поглощения оказываются смещёнными друг относительно друга на величину 2Д % значительно превосходящую ширину линии у-излучения. В результате Р. п. г.-и. не наблюдается. Для наблюдения Р. п. г.-и. искусственно увеличивают перекрытие линий испускания и поглощения. Для этого используют сдвиг линий за счёт Доплера эффекта при встречном движении излучающего и поглощающего ядер. Необходимая скорость (сотни м/с) сообщается либо перемещением источника или поглотителя, либо за счёт отдачи, испытываемой ядром при а- или Р-распадах, предшествующих излучению у-кванта, либо нагревани- [c.630]

Большинство атомных ядер, возникающих при а,- и р-перехо-дах, а также при других разнообразных ядерн.ых реакциях, образуются в возбужденных состояниях, в которых они пребывают конечное время т, определяемое вероятностью распада. Переход ядра из возбужденного состояния в основное или в состояние с меньшей энергией в общем случае может происходить несколькими различными параллельными путями, например путем испускания электромагнитного (у) излучения или путем испускания каких-либо частиц. [c.249]

Смотреть страницы где упоминается термин Атомное ядро основное состояние : [c.118] [c.115] [c.62] [c.301] [c.599] [c.116] [c.391] [c.32] [c.188] [c.189] [c.363] [c.184] [c.457] [c.180] [c.272] [c.272] [c.20] [c.24] [c.148] [c.321]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...