Радиационная ширина

При малых энергиях возбуждения отличной от нуля оказывается только радиационная ширина Г . Среднее время для процесса [c.276]

Радиационная ширина 276 Радиационный захват 281, 282 Радиоактивность естественная 200 [c.395]

Как правило, резонансы рассеяния наблюдаются для легких ядер, которые характеризуются большим расстоянием между уровнями и, следовательно [см. формулу (35.14)], большой нейтронной шириной Гп. Например, упомянутый выше резонанс рассеяния для Мп имеет Г = 20 эв, которая во много раз превосходит радиационную ширину Г ". У тяжелых ядер ярко выраженные резонансы рассеяния наблюдаются в тех случаях, когда ядра являются магическими по числу содержащихся в них нейтронов (трудность присоединения добавочного нейтрона, т. е. относительная малость Г-i). [c.346]

При стремлении энергии нейтрона к нулю сечение упругого рассеяния стремится к константе, а сечение радиационного захвата растет в соответствии с законом 1/ . Поэтому для очень медленных нейтронов возрастает не только абсолютная, но и относительная роль радиационного захвата. В области густых резонансов интенсивности рассеяния и захвата определяются соответствующими ширинами Г и Гу (гл. IV, 7). Поскольку для каждого ядра радиационная ширина примерно постоянна, а нейтронная ширина Г растете энергией, то для резонансных нейтронов преобладает радиационный захват, а для промежуточных — упругое рассеяние. Для быстрых нейтронов упругое рассеяние по-прежнему играет важную роль. Кроме того, при повышении энергии нейтронов становятся возможными различные эндотермические процессы. [c.534]

Можно, например, говорить о нейтронной ширине радиационной ширине Yn ширинах y . Тр по отношению к вылету а-частицы и протона и т. д., понимая под этими величинами вероятности вылета из составного ядра нейтрона, f-кванта, а-частицы, протона и т. д., измеренные в энергетической шкале. [c.153]

Отсюда следует, что, как правило, для составных ядер среднего атомного веса, возникающих в результате захвата медленных нейтронов, нейтронная ширина значительно меньше радиационной ширины. [c.244]

Зная из эксперимента сечение радиационного захвата а Е) как функцию энергии нейтрона, можно найти, пользуясь (25.2), Г и Г . Радиационная ширина составляет для ядер среднего атомного веса около 0,1 eV (возможны вариации в несколько раз в ту или другую сторону). Нейтронная ширина при резонансной энергии 1 eV находится обычно в пределах 10-4—10-2 eV. [c.244]

Нейтронная и радиационная ширина [c.252]

Остановимся на вопросе о зависимости от энергии нейтронной и радиационной ширины. [c.252]

НЕЙТРОННАЯ И РАДИАЦИОННАЯ ШИРИНА 253 [c.253]

С увеличением энергии возбуждения нейтронная ширина сильно возрастает. Это связано с тем, что при больших энергиях возбуждения ядро, остающееся после вылета нейтрона, может само по себе находиться в возбуждённом состоянии. Поэтому число возможностей, связанных с вылетом нейтрона, значительно возрастает, что и приводит к сильному увеличению Для ядер среднего атомного веса при энергиях нейтрона — 0,1 MeV нейтронная ширина уже значительно больше радиационной ширины, которая обычно не превосходит — 0,1 eV. [c.253]

НЕЙТРОННАЯ И РАДИАЦИОННАЯ ШИРИНА 255 [c.255]

Mp — масса протона, A — атомный номер). Эта формула приводит к следующему результату при энергиях возбуждения 1 MeV радиационная ширина для ядер среднего атомного веса по порядку величины равна [c.256]

Для грубой оценки порядка величины радиационной ширины Гу, отвечающей излучению /-польного -кванта, можно воспользоваться следующей формулой [c.256]

НЕЙТРОННАЯ И РАДИАЦИОННАЯ ШИРИНА 257 [c.257]

Заменяя Г радиационной шириной Г. , получим [c.261]

Обозначим через Е энергию, при которой радиационная ширина становится равной нейтронной ширине. Эта энергия по порядку величины равна () яа 10 eV. [c.261]

В области энергий Е радиационной шириной нейтронная ширина определяется формулой (27.6). Усреднённое сечение резонансного рассеяния в этих условиях не зависит от энергии. Сечение потенциального рассеяния также не зависит от энергии (см. 24) поэтому общее сечение упругого рассеяния в интервале энергии Е <С Eq также не зависит от энергии нейтрона. [c.263]

Радиационная ширина, как правило, очень мала. Только в специальных случаях (например, при захвате медленных нейтронов) полная ширина практически совпадает с радиационной шириной. [c.271]

Рассмотрим теперь вероятности испускания -кванта и эмиссии нейтрона. Что касается радиационной ширины то, как мы знаем, у обычных ядер eV, причём эта [c.323]

При Е—Ef — S радиационная ширина примерно в 10 —100 раз меньше ширины деления с увеличением энергии возбуждения это отношение сильно растёт. [c.324]

Если деление возможно уже под действием тепловых нейтронов, то ширина деления всегда больше радиационной ширины и полная ширина Г практически совпадает с шириной деления Г . Усреднённое сечение деления близко при этом к сечению образования составного ядра [c.326]

Поскольку рассматривается захват медленных нейтронов, полная ширина Г( л ) определяется главным образом радиационной шириной, которую можно считать практически не зависящей от состояния- решётки. Поэтому в дальнейшем мы пренебрегаем зависимостью Г( л8 ) от состояния решётки и пишем вместо Г( йя ) просто Г. [c.354]

Следовательно, полная ширина энергетического уровня может быть представлена в виде суммы парциальных величин Гv, Гп, Гр..., которые соответствуют различным способам распада возбужденного ядра. Ширина Гт, соответствующая испусканию у-квантов, называется радиационной шириной Гп — нейтронной шириной, Гр — протонной и т. д. [c.180]

Опыт показывает, что наименьшее значение среди всех других имеет радиационная ширина Ту. Это связано со слабостью электромагнитных взаимодействий по сравнению с сильными. Внутри ядра электромагнитные процессы только сопутствуют ядерным процессам, и вылет Y-кванта происходит в случаях, когда либо энергии не хватает для вылета ядерной частицы, либо большой потенциальный барьер затрудняет вылет частиц, либо, наконец, он запрещен правилами отбора. [c.181]

Отдельные суммы здесь — радиационные ширины уровней г и /. [c.146]

Здесь (о — собственная частота излучающей системы, у — радиационная ширина линии. [c.419]

Естеств. ширина L-уровня (не зависящая от темп-ры и плотности вещества) слагается из радиационной ширины (Г ) и ширины Оже (Г, ). На опыте эти ширины не различаются, но могут быть рассчитаны. В табл. приведены вычисленные и для неск. уровней в Аи и их сумма сопоставлена с наблюдаемой естеств. шириной уровней. Знак > означает, что соответствующие значения следует немного увеличить, т. к. они не учитывают нек-рых маловероятных переходов. Т. к. ширина уровня пропорциональна вероятности соответствующего процесса (О. э. или испускания фотона), то на примере Ап можно сравнить вероятности двух конкурирующих процессов. [c.483]

Полная ширина Г, характеризующая вероятность перехода ядра из возбужденного состояния, равняется сумме ширин где — радиационная ширина, —нейтронная и]ирина и т. д. При малых энергиях возбуждения ядро переходит в основ1юе состояние с испусканием y-KBaHTOB, т. е. [c.180]

Всякая причина, обусловливающая затухание электронных колебаний в атоме, влияет, конечно, на ширину спектральной линии, ибо вследствие затухания колебание перестает быть синусоидальным, и соответствующее излучение будет более или менее отличаться от монохроматического. Поэтому и затухание вследствие излучения и затухание, обусловленное соударениями, ведут к тем больщему уширению спектральной линии, чем больше значение этих факторов. Затухание вследствие излучения должно характеризовать атом, поставленный в наиболее благоприятные условия, т. е. вполне изолированный от воздействия каких-либо внешних агентов. Поэтому ширину, обусловленную этой причиной, называют естественной или радиационной шириной спектральной линии. Величина ее обусловлена механизмом излучения атома. Рассматривая атом как электрический диполь, колеС>лющийся по законам [c.572]

Радиационные ширины примерно одинаковы по всей таблице известных ядер и слабо меняются с энергией. Приближенно можно принять = onst 0,1 эВ, что соответствует времени жизни уровней т 10" с. Лишь при переходе к легким ядрам радиационные ширины немного возрастают, достигая порядка 1 эВ. [c.140]

При более простом анализе, который, впрочем, дает ширину линии Av в пределах экспериментальных ошибок, линия рассматривается как неоднородная. Это означает, что мы пренебрегаем радиационной шириной линии по сравнению с допплеровской (Avjv Avd) и в соответствии с этим полагаем l/R O. Тогда мы получаем выражение [c.272]

В газовых лазерах линия почти всегда неоднородно уширена. Допплеровская ширина линии намного больше естественной, или радиационной, ширины линии. Частота атомных столкновений намного меньше частоты актов спонтанного высвечивания возбужденного состояния. Ширину данной линии можно с хорошим приближением принимать равной допплеровской ширине линии до тех пор, пока коэффициент ненасыш,енного усиления мал. Если допплеровскую ширину линии можно принимать за ширину данной линии в случае показателя усиления (1//) (dZ/dz), то в случае обш,его усиления (/вых//вх) при больших значениях ненасьаденного усиления этого делать нельзя. Тогда ширина линии оказывается равной лишь доле допплеровской ширины, так как для разных частей линии усиление неодинаково. [c.397]

Измеряя зависимость ширины линии от интенсивности входного сигнала для перехода с большим усилением (как, например, 3,39 мк в гелий-неоновом лазере), мы получаем ширину линии данного усилителя, которая для трубок с малым диаметром меньше допплеровской ширины и возрастает при увеличении интенсивности входного сигнала. Такой непонятный на первый взгляд результат объясняется довольно просто. При низком уровне входного сигнала усиление пенасыщено и велико. За счет зависимости усиления от частоты линия сильно сужается (примерно в 3 раза). Когда интенсивность входного сигнала возрастает и наступает насыщение усиления (т. е. усиление уменьшается с увеличением интенсивности), сужение линии, вызванное усилением, уменьшается и кажущаяся ширина линии увеличивается. При больших интенсивностях входного сигнала ширина полосы усилителя, работающего в режиме насыщения усиления, может быть даже больше допплеровской ширины линии. В установке, описанной выше, ширина линии, суженной за счет усиления, равна приблизительно 125 при G = 5000. В то же время допплеровская ширина линии для перехода на длине волны 3,39 мк равна 340 Мгц, а естественная, или радиационная, ширина линии равна 25 Мгц. Подробнее теория сужения линии излагается в работе [37]. [c.400]

Малая величина радиационной ширины, как уже указывалось выше, связана с тем обстоятельством, что взаимодействие между излучением и веществом вообще невелико. Подчеркнём ещё раз, что радиационная ширина превосходит нейтронную йЖка в том специальном случае,, когда составное ядро образуется в результате захвата медленного нейтрона, причём ядро не является лёгким. [c.253]

В подавляющем большинстве случаев ширины линий эмпссионных спектров во много раз превышают радиационные ширины, а контуры линий оказываются значительно более сложными, чем дисперсионные. Причины этого — эффект Доплера (см. Доп-лероап,-ое уширение спектральных линий) и взаимодействие излучающего атома с окружающими его частицами. [c.419]

В оптич. области сиектра радиационные ширины имеют порядок величины урад = 2 я гц, что соответствует 10 А. Донлеровские ширины в условиях газовых разрядов, т. е. при скоростях атомов 5 X X 10 —5-10 с.и1сек, обычно составляют — 1(1 [c.419]

Рпс. 5. Зависимость радиационной ширины от атомного веса ядра-мишенп. [c.390]

Основная модель колебаний рассматривалась в работе М. А. Криво-глазова и С. И. Пекара [71], в которой уже содержатся основные результаты. В свете современного знания особенно существенно, что в этой работе не упущено сохранение резонансной чисто-электронной линии радиационной ширины при наличии дисперсии частот колебаний. Эта линия, по-существу, такой Яле аналог и предшественник линии Мёссбауэра, как бесфононная линия Лэмба в спектре поглощения нейтронов ядрами в кристалле. [c.23]

Ясно, что в действительности чисто-электронная линия и ее колебательные повторения имеют конечную ширину. Но так как сделанные в основной модели приближения неплохо обоснованы, эти линии, в особенности чисто-электронная линия, в самом деле должны быть весьма узкими. Ширина линий равна по меньшей мере радиационной ширине, обусловленной конечным временем жизни возбужденного электронного состояния по отношению к спонтанному излучательному переходу. Для ее получения следует тривиальным образом усовершенствовать расчет в пункте взаимодействия примеси с полем излучения взять в основу, например, формулу Вигнера — Вайскопфа, учитывающую радиационное затухание. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...