Атомное ядро четно-четное

Изложенные положения относятся не только к системе элементарных тождественных частиц, но и к системам, состоящим из тождественных сложных частиц, например к атомным ядрам. Ядра, состоящие из четного числа нуклонов, обладают целым спином и подчиняются статистике Бозе—Эйнштейна. Ядра, содержащие в своем составе нечетное число нуклонов, обладают полуцелым спином и подчиняются статистике Ферми—Дирака. [c.117]

Диаграммы иллюстрируют и некоторые закономерности статистики атомных ядер. Например, границы устойчивости для р -рас-иада и электронного захвата расставлены сравнительно широко для четно-четных ядер и для каждого заданного Z между этими границами умещается большее количество стабильных ядер с различным AN. Границы устойчивости для четно-нечетных ядер расположены значительно уже и для данного Z умещается меньшее. количество стабильных ядер с незначительно изменяющимся ДУУ. Поэтому среди стабильных ядер преимущественно встречаются четно-четные ядра (см. 15). [c.152]

Сферическое ядро в результате деформации превращается в эллипсоид вращения, способный вращаться вокруг оси, перпендикулярной к оси его симметрии. Однако в отличие от твердого тела вращение атомного ядра рассматривается гидродинамически, поэтому момент инерции ядра оказывается меньше момента инерции твердого тела такой же массы и формы. Обобщенная модель позволяет дать качественное объяснение изменения квадру-польных моментов ядер с изменением Z я N = А —Z (см. рис. 28) и хорошо объясняет структуру первых возбужденных состояний четно-четных ядер с достаточно большим А. Расположение энергетических уровней таких ядер соответствует правилу интер- [c.199]

Во-вторых, парабола для четно-четных ядер содержит два стабильных изотопа, атомные номера которых различаются на две единицы. Превращение одного из этих изотопов в другой возможно только в случае одновременного испускания двух электронов. Такой процесс называется двойным р-распадом. Из теории следует, что вероятность такого явления чрезвычайно мала, и эксперимент подтверждает это. Для ядра 1 Те период полураспада по порядку величины равен 10 1 лет. Для ядра 1 Те он больше 10 лет, а для ядра 5е он составляет " 2,7 10 лет. [c.203]

Следует отметить, что различие стабильности изотопов находится в зависимости от четности /V и Z, а также от четности А. Например, сргди стабильных изотопов большинство с четным А (с четным А — 161 изотоп, с нечетным — 105). Число стабильных изотопов с четным Z составляет 211, ас нечетным — 55. Для элемента с нечетным Z число стабильных изотопов не превышает двух, для четных же Z это число в отдельных случаях достигает 10 (5oSn). Атомные ядра с четным числом протонов Z и четным числом нейтронов N (четно-четные ядра) являются наиболее стабильными. Ядра с четным Z и нечетным N (четно-нечетные), а также с нечетным Z и четным N (нечетно-четные) обладают меньшей стабильностью, чем ядра четно-четные. Наименее стабильными являются ядра с нечетным Z и нечетным N (нечетно-нечетные). К нечетно-не-четным ядрам, по-видимому, относятся только четыре вида стабильных ядер iH , gLi , jB , 7N . [c.98]

Бозон (бозе-частица) — частица или квазичастица с нулевым или целочисленным спином. Бозон подчиняется статисти1 е Бозе — Эйнштейна (отсюда название частицы). К бозонам относятся фотоны (спин 1), гравитоны (спин 2), мезоны и бозонные резонансы, составные частицы из четного числа фермионов (частиц с полуцелым спином), например атомные ядра с четным суммарным числом протонов и нейтронов (дейтрон, ядро и т. д.), молекулы газов, а также фононы в твердом теле и в жидком Не. [c.222]

Третье затруднение. Электрон или позитрон, вылетающие при р-раснадс, уносят с собой собственный момент количества движе-1Н1Я, равпьн 1., h. Следовательно, атомные ядра, состоящие из четного числа нуклонов и обладающие целым спином, после р-рас-пада должны были бы иметь нецелый спин при четном числе нуклонов в ядре. Экспериментальные данные и теоретические соображения противоречат этому заключению. [c.239]

Выше уже отмечалось, что наиболее устойчивыми являются ядра с четным Z и четным N = А — Z. Более детальное рассмотрение этого вопроса показывает, что все ядра можно по их устойчивости разделить на три группы. В первую группу входят наиболее устойчивые четно-четные ядра во вторую — менее устойчивые четно-нечетные и нечетно-четные ядра (с нечетным массовым числом А) и, наконец, в третью — нечетно-нечетные ядра, которые, как правило, нестабильны (известны только четыре стабильных ядра такого типа iH , aLi , 5В ° и yN " ). В связи с этим масса атомных ядер с данным четным массовым числом А = = 2п = onst при последовательном изменении заряда ядер Z на единицу (переводящем ядро из первой [группы в третью и наоборот) меняется не плавно, а скачкообразно. Такой характер изменения массы ядер с изменением Z не предусмотрен формулой (2.35), поэтому для четно-четных ядер она дает завышенное значение массы, а для нечетно-нечетных — заниженное. Чтобы формула правильно лередавала значения масс всех ядер, в нее надо внести еще одно добавочное слагаемое S, равное [c.47]

Для устойчивости ядра имеет также значение соотношение чисел протонов и нейт/ронов. Ядро с атомным номером 2 и массовым числом т содержит т нуклонов, из которых z протонов, а нейтронов т — г. Из 281 стабильных ядер 165 (четно-четные) имеют четные числа протонов и нейтронов 53 ядра — нечетное число протонов и четное нейтронов 57 ядер — четное число протонов и нечетное нейтронов и, наконец, 6 ядер-—нечетные числа протонов и нейтронов. Четно-четные ядра наиболее устойчивы и, следовательно, наименее склонны к распаду. Элементы, ядра которых относятся к четно-четным аО l2Mg 22Ti [c.452]

В настоящее время еще нет законченной теории атомного ядра. Это связано с тем обстоятельством, что существующая волновая механика применима только к тем случаям, когда скорости движения частиц очень малы по сравнению со скоростью света. Обобщение волновой механики на случай скоростей, сравнимых со скоростью света, еще не достигнуто. Так как тяжелые составные части ядра (протоны и нейтроны) движутся со скоростями, очень малыми по сравнению со скоростью света, то волновая механика м. б. с успехом применена к изучению их движений и вообще всех явлений, в к-рых и протон и нейтрон могут быть рассматриваемы как нечто элементарное и целое, обладающее неизменной структурой. Так например, статистика, которой подчиняется атомное ядро, неизменно оказывается статистикой типа Бозе или Ферми в зависимости от того, является ли полное число частиц (протонов и нейтронов, образующих атом) четным или нечетным числом. Так и должно быть по волновой механике, если считать протоны и нейтроны элементарными частицами, подчиняющимися статистике Ферми. Трактовка ядра по волновой механике с той точки зрения, что элементарными частицами являются протоны и электроны, приводит к противоречиям, напр, в случае ядра азота N1 , к-рое, как показывает опыт, подчиняется статистике Бове аналогичные противоречия получаются и с вопросом о механическом моменте ядра. Далее и явление а-распада м. б. описано с помощью волновой механики в 1928 г. Герней, Кондон и др. вывели с помощыо волновой механики связь между вероятностью испускания а-частицы и ее энергией. Применимость волновой механики к испусканию а-частиц подтверждается и той связью, которая существует между тонкой структурой а-спектров и у-лучами. [c.522]

В естественных условиях один из двух атомов (МЙ, обладаюш ий большим атомным весом, неустойчив по отношению к р-распаду и превращается в другой, более легкий. Если (Мат)2 >(Л1ат) 1, ТО идет /С-захват или р+-распад. Если (Мат)г-1 > (Л ат)2> ТО может идти только Р -распад. Это обсто51 -тельство делает маловероятным существование в природе изобару с 2, отличающимися на единицу. В природе существует много изо барных пар, у которых А и Z четно промежуточное ядро с нечетным 2, как правило, неустойчиво, распадается и переходит в одно из соседних ядер (иногда в любое из них). Возможны исключения, когда соответствующие переходы запрещены из-за большого различия в моментах количества движения обоих ядер. [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...