Сталлы

Марка сталл Отжиг Закалка Отпуск [c.417]

Длина скачка s зависит от геометрии кристалла и выражается, через периоды решетки. Число перескоков при вакансионной диффузии определяется концентрацией вакансий или дефектов в кри- сталле и зависит от температуры по экспоненциальному закону [c.51]

При этом некоторые из особенностей пластического течения металлов с ОЦК-решеткой связывают со свойствами винтовых дислокаций [9, 256]. В противоположность плотноупакованным решеткам, где дислокации расщепляются только в одной плоскости скольжения 111 , что обеспечивает их подвижность, винтовые компоненты дислокаций в ОЦК-решетке могут диссоциировать на частичные одновременно по> двум или трем плоскостям типа 112 или 110 (см. гл. 2). Это приводит к малой подвижности винтовых дислокаций [257, 258], так как для превращения сидячих дислокаций в скользящие конфигурации требуется образование перетяжек. Для большинства ОЦК-металлов, обладающих высокой энергией дефекта упаковки, ширина расщепления не превышает двух межатомных расстояний [255], так что перетяжки образуются достаточно легко как под действием внешних напряжений, так и за счет термических флуктуаций [70, 256]. Дополнительно необходимо учитывать, что расчет напряжения Пайерлса— Набарро для винтовых дислокаций [256] показал, что эти значения в ОЦК-кри-сталлах значительно выше, чем для краевых и смешанных ориентаций. [c.105]

Анализ ангармонического расширения [34] показывает, что чисто гидростатическое давление и напряжения любого вида (в том числе касательные) вызывают дилатацию, пропорциональную запасенной энергии. Следовательно, в случае и краевых, и винтовых дислокаций дилатация, обусловленная ангармоническими членами, пропорциональна энергии дислокации AWV W. Отсюда расчеты дают оценку увеличения объема А У ЗЬ /2 на отрезке длиной Ъ (вектор Бюргерса) вдоль дислокаций, хорошо согласующуюся с экспериментальными данными измерения дилатация в сильно деформированных металлах [6]. Хотя средняя по кристаллу величина дилатации невелика, локальные значения дилатации при краевых дислокациях (в отличие от винтовых) достигают большой величины, так что на этих дислокациях возникает электрический диполь [35] вследствие перераспределения электронов проводимости, обусловленного изменением гидростатического давления в окрестности дислокации [5]. Локальное возмущение самосогласованного поля свободных электронов, вызываемое появлением потенциала деформации с нарушением локальной электронейтральности, должно оказать влияние на различные физические процессы в крис-сталЛе [5]. В случае же винтовой дислокации гидростатическое давление связано только с ангармоническим расширением и мало [6]. [c.45]

Скольжение осуществляется в результате перемещения в крнс-сталле дислокаций (рис. 28). При действии вдоль плоскости скольжения касательных напряжений в направлении, указанном стрелкой, атомы вблизи ядра дислокации перемещаются справа налево на расстояния (1 2 3 -> 4 5 -> 6 7 8 9 -> 10 11 12 13 -> -> 14 15 16 17 18), значительно меньше межатомных. Атомы смещаются не только в плоскости чертежа, но и во всех атомных слоях, параллельных этой плоскости [c.44]

Рассмотрим процесс полиморфного превращения сплава 1. При температуре 4 (точка т,) р-твердый раствор в условиях равновесия становится неустойчивым, и в его кристаллах возникают зародыниг а-твердого раствора состав которого соответствует точке /г . Развитие превращения ра возможно только при дальнейшем охлаждении сплава. Образующиеся кристаллы а-твердого раствора при понижении температуры изменяют свой состав по линии аЬ, а кристаллы р-твердого раствора — по линии ас. Так, при температуре в равновесии находятся а-твердый раствор соста[)а точки и сталлы р состава [c.112]

На второй стадии 11 )евраид,ения (при 150--.350 ( ) из мар геиеита выделяются карбиды н, следовательно, он обедняется yi iep(yi,(jM При этих температурах диффузия углерода возрастает, и кри сталлы карбидов укрупняются в результате притока атомов углерода из областей твер- а-растоор ° дого раствора (мартенсита) с повышенной ф ф ф k [c.185]

Особенностью строения кристаллических веществ является наличие корреляции во взаимном расположении атомов (молекул) на расстояниях больших, чем средние межатомные расстояния Такая корреляция обусловлена равновесием многих сил или про цессов, возникающих при взаимодействии атомов и имеющих спе цифическое строение электронных оболочек. В состоянии та кого равновесия атомы (молекулы) располагаются упорядочен но, образуя симметричный узор, характерный для данного кри сталла. [c.9]

Сталлов. Так, хрупкие вещества, например кварц, сурьма, мышьяк, корунд, имеющие направленные связи в пространстве, и некоторые металлы при достаточно низких температурах разрываются после малой пластической деформации или без нее на две части вдоль атомной плоскости — плоскости скола, т. е. претерпевают так называемый хрупкий разрыв. Некоторые кристаллы, в особенности большинство чистых Рис. 4.11. Зависимость металлов, очень пластичны и их можно потенциальной энергии значительно деформировать без разруше- заР дТстГующ мГ ия. атомами [c.129]

Сталлов кварца или керамической массы или других инородных тел. Процесс очистки осуществляется в специальных моечных растворах с добавлением поверхностно-активн ых веществ (ОП-7, ОП-10 и др.) при температуре 50 - 10° С, [c.360]

Т=4,2° К магнитное лоле Н=18,6 килогаусс. Лри-сталл вырезан параллельно оси куба. [c.200]

Ф и г. 39. Кривые изменения температуры с изменением магнитного ноля при адиабатическом намагничивании рля сферического монокрн сталла хромо-калиевых квасцов (по Ссйну, Стенлапду, де-Клерку и Гортеру). [c.510]

Сталл дает на лауэграмме систему резких пятен. При равномерной деформации кристалла (нет избытка дислокаций одного знака) пятна резкие. Например, при удобном расположении систем скольжения по отношению к внешнему воздействию монокристаллы цинка и кадмия дают резкие лауэграммы при удлинении до 100% Однако при изгибе растянутых кристаллов (т. е. при избытке дислокаций одного знака) резкие дифракционные пятна на лауэграмме размываются в дуги. Это есть астеризм, регистрирующий замену единственной ориентировки скольжения областью ориентировок возникающей в результате неравномерной при изгибе деформации [c.149]

ОРИЕНТИРОВКА. Рассматривая влияние ориенти ровки на пластическое поведение гексагональных кри сталлов, Зегер разбивает для случая растяжения вс ориентации на четыре группы (рис. 123) [c.202]

Наблюдения за поведением би- и поликристаллов гексагональных металлов показали, что их деформационное упрочнение определяется в основном наличием скольжения по небазисным плоскостям. При 77 К поликрис-сталлы цинка разрушаются совершенно хрупко, поликристалл магния — после деформации е 0,03-=-0,05, а поликристалл кадмия —при 8 0,15- 0,20. Даже при комнатной температуре поликристаллы цинка и магния выдерживают малую пластическую деформацию, в то время как монокристаллы кадмия разрушаются при е 0,35. Это происходит потому, что небазисное скольжение в магнии очень ограниченно и встречается только в призматических плоскостях. Несмотря на развитие двойникования, облегчающего пластическую деформацию вследствие переориентации отдельных областей в положение, удобное для скольжения, из-за хаотичности ориентировки общая деформация и пластичность поликристалла остаются малыми. В кадмии наблюдается существенное небазисное скольжение по пирамидальной системе 1122 <1123> и комбинация базисного и пирамидального скольжений удовлетворяет требованию пяти независимых систем скольжения. В результате у поликристаллического кадмия появляется заметная пластическая деформация до разрушения, при этом более высокая, чем у магния и цинка пластичность. [c.228]

Рис. 9-2, Направления легкого, среднего и трудного намагничивания в мопокри-сталлах железа, никеля, кобальта

Диаграммы нагружения некоторых поликристаллических металлов. Типичную кривую напряжение — деформация ГЦК-поликрп-сталлов обычно описывают как параболу [5, 262] [c.116]

ГИИ кри сталла (поэтому их равновесная концентрация довольно вёликаУ (по сравнению с дислокациями) не уча- [c.117]

Учитывая, что поле напряжений, создаваемое дислокацией, распространяется в границах кристалла, специальные условия для активного проявления хемомеханического эффекта возникают при коррозии под напряжением в вершине трещины, где дальнейшее ее распространение определяется свойствами одного кристалла (транскристаллитное разрушение) или двух пограничных кри-I Сталлов (межкристаллитное разрушение). Тогда хемомеханический эффект, способствуя повышению химического потенциала поверхностных атомов (выход дислокаций), стимулирует механохими-ческий эффект, который в свою очередь способствует выходу дисло-[ каций. Таким образом, можно сделать вывод о возможности авто-J каталитического механизма химико-механического разрушения в вершине трещины. Действительно, в работе [22 ] наблюдалось значительное увеличение скорости роста коррозионно-механической трещины во времени. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...