Импульсы ударные — Виды

Фронт спада 267 Импульсы ударные — Виды 268 [c.454]

При решении задачи об ударном растяжении плоскости с полубесконечной трещиной при действии на ее берегах равномерно распределенной нагрузки можно также воспользоваться решением задачи о падении гармонической волны на полубесконечную трещину, поскольку ударный импульс представляется в виде пакета монохроматических волн с комплексной спектральной функцией [c.42]

Независимо от происхождения, попадая в область с более высоким давлением, пузырек или полость схлопывается , что приводит к распространению в окружающей жидкости импульса давления в виде ударной волны. Экспериментально доказано, что схлопывание пузырька вблизи поверхности твердого тела не является сферически симметричным он спирально закручивается с образованием струи жидкости, которая ударяет о поверхность твердого тела. [c.21]

Полученное утверждение принципа Гамильтона-Остроградского естественным образом распространяется на случай конечного (фиксированного) числа моментов приложения мгновенных ударных импульсов с потенциалами вида (9). [c.136]

Различные полуэмпирические уравнения макрокинетики разложения твердых взрывчатых веществ в ударных волнах обсуждаются также в [110 — 134]. Многообразие моделей и определяющих соотношений является следствием недостаточности наших знаний об основных закономерностях этого сложного явления. Следует иметь в виду, что речь идет о приближенных соотношениях. Расхождение до 15—20% между расчетом и экспериментальными данными обычно считается вполне приемлемым. Повидимому, точность описания можно считать удовлетворительной, если в расчетах удается воспроизвести широкий набор экспериментальных данных, включающий детонационные процессы и предельные режимы инициирования импульсами ударной нагрузки различной длительности. [c.312]

Проведенные рассуждения относятся к случаю, когда изменения давления и плотности малы. Если приращения Ар и Ар испытывают конечный скачок по нормали к некоторой поверхности раздела (прямой скачок уплотнения или ударная волна), уравнение состояния Пуассона заменяется так называемой ударной адиабатой или адиабатой Рэнкина—Гюгонио. Уравнение ударной адиабаты не может быть получено из системы уравнений гидродинамики, которые здесь неприменимы из-за разрывности движения. Оно получается из законов сохранения массы, энергии, импульса и имеет вид [c.12]

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы (теорема моментов) при ударе. Теорема моментов принимает для случая удара вид, несколько отличный от полученного в 116 объясняется это тем, что точки системы за время удара не перемещаются. Рассмотрим систему, состоящую из п материальных точек. Обозначим равнодействующую внешних ударных импульсов, действующих на точку с массой т , через S , а равнодействующую действующих на ту же точку внутренних ударных импульсов — через Тогда по уравнению (153) будет т и —и )=3 +81 или [c.398]

Как видим, ударный импульс будет тем больше, чем больше коэффициент восстановления k. На эту зависимость S от k и было указано в 153. [c.400]

Как видим, при абсолютно упругом ударе ударный импульс вдвое больше, чем при абсолютно неупругом. [c.402]

Обозначим равнодействующие внешних и внутренних ударных импульсов, приложенных к каждой точке 5f и 5/. Обозначим скорости каждой точки Mi системы в момент начала действия ударных сил Vi, а момент окончания их действия Тогда для каждой точки Ml системы уравнение (97.1) будет иметь вид [c.259]

Формула (100.10), определяющая модуль ударного импульса, приложенного к каждому телу, за весь период абсолютно упругого удара, принимает вид [c.266]

Подставив в это выражение значение ударного импульса (100.3), получим потерю кинетической энергии при упругом ударе в виде [c.267]

Проекции реактивных ударных импульсов на ось вращения За и 8вг входят только в третье уравнение системы. Поэтому может быть вычислена только их сумма, а каждая из этих величин в отдельности не определяется. Если же верхняя опора В выполнена в виде подшипника, то, вг = 0, и из третьего уравнения системы вычисляется [c.569]

Нетрудно видеть, что условия (1) и (2) несовместимы, так как при Рс = 0 получим (1 — 00, т. е. точка приложения ударного импульса должна быть бесконечно удалена от оси вращения, что практически неосуществимо. [c.571]

Действительно, если расстояние от точки приложения ударного импульса 5 до оси вращения г вместо у обозначить й, то Vi = dщ и формулы (3) и (4) предыдущей задачи принимают вид [c.574]

С другой стороны, число необходимых граничных условий, которым должно удовлетворять возмущение на поверхности разрыва, равно трем (условия непрерывности потоков массы, энергии и импульса). Во всех изображенных на рис, 57 случаях, за исключением лишь первого, число имеющихся независимых параметров превышает число уравнений. Мы видим, что эволю-ционны лишь ударные волны, удовлетворяющие условиям (88,1). Эти условия, таким образом, необходимы для существования ударных волн, вне зависимости от термодинамических свойств [c.468]

Соотношения (85,1—3) на ударной волне были получены из условий постоянства потоков вещества, импульса и энергии. Если рассматривать поверхность разрыва как слой конечной толщины, то эти условия надо писать не в виде равенства соответствующих величин по обе стороны разрыва, а в виде их постоянства вдоль всей толщины разрывного слоя. Первое из этих условий (85,1) не меняется [c.489]

Так как внутренние ударные импульсы равны по модулю и прямо противоположны по направлению, то геометрическая сумма их моментов относительно любого центра равна нулю. Поэтому стоящая справа сумма моментов внутренних ударных импульсов равна нулю и, следовательно, уравнение (2) принимает вид [c.810]

Реальное тело не обладает абсолютной жесткостью. Поверхность тела, на которую действует давление продуктов взрыва, деформируется, что оказывает влияние на интенсивность импульсивных нагрузок. Реакция тела на действие нагрузок сводится к следующему 1) вблизи поверхности материал тела под действием высокого давления продуктов взрыва вначале сильно сжимается 2) при внезапном уменьшении давления поверхность тела возвращается в ненапряженное состояние, хотя материал может получить значительную пластическую деформацию 3) в теле возникают возмущений, вызванные действующим давлением продуктов взрыва, длительность действия которых мала, так что длина импульса в материале невелика, однако возмущения имеют вид волны с крутым фронтом. Распространение этих волн проходит с высокими скоростями, т. е. в этом случае, очевидно, зарождаются ударные волны. При большой интенсивности возмущений тело может разрушаться либо в отдельных локальных областях, либо по всему объему. [c.17]

При постоянном модуле упругости импульс напряжений может распространяться на значительное расстояние без изменения формы, изменение модуля упругости приводит к искажению импульса напряжений конечной амплитуды. Для большинства деформируемых тел уменьшается за пределом упругости и в материале при достаточно больших деформациях возникают пластические волны, распространяющиеся со скоростью, меньшей скорости распространения упругой волны. Однако существуют такие деформируемые тела (резины, полимерные материалы), в которых большие деформации приводят к ориентации длинных молекулярных цепочек, что вызывает возрастание модуля упругости . Поэтому при распространении возмущений в таких материалах зарождаются волны особой природы, называемые ударными волнами. В деформируемых телах ударные волны возникают и в том случае, когда распространяются волны расширения большой амплитуды. Как показано Бриджменом, зависимость между средней деформацией е и средним напряжением а в твердых телах может иметь вид е = (—аа + Ьо )/3, где а, Ь — постоянные величины. Модуль объемного сжатия К при малых давлениях стремится к постоянной 1/а, при высоких давлениях принимает значение 1/(а — 2Ьа) (т. е. при высоких давлениях К растет). Упругие волны расширения распространяются со скоростью а , но модуль К при высоких давлениях возрастает, это приводит к тому, что скорость волны большой амплитуды больше скорости волны малой амплитуды. В результате образуется ступенчатый фронт, характерный для ударной волны. Модуль сдвига G в этом случае играет незначительную роль, так как задолго до достижения достаточно высокого давления предел текучести будет пройден и материал ведет себя подобно жидкости. [c.38]

Обратимся к соотношениям на фронте ударной волны в твердом теле. Эти соотношения аналогичны формулам (1-31) — (1.33). Первое соотношение, выражающее закон сохранения массы, остается без изменения. Законы сохранения импульса и энергии при переходе через фронт ударной волны имеют вид [c.35]

Параметры за детонационной волной связаны с параметрами исходного ВВ с помощью законов сохранения массы, импульса и энергии. Соответствующие соотношения аналогичны условиям на ударной волне и имеют вид [c.89]

Легко видеть, что связи, рассмотренные нами в статике при изучении принципа виртуальных перемещений, будут связями без трения в случае ударов, если они представляют собой связи без трения в случае непрерывных сил. Действие и противодействие двух точек, производящие равные и противоположные ударные импульсы, не дадут никакой работы на таком перемещении, при котором расстояние между точками не изменяется. Нормальная реакция неподвижной поверхности или неподвижной кривой может произвести лишь нормальный ударный импульс, она не даст поэтому никакой работы, если ее точка приложения движется по поверхности или по кривой. Точно так же, если различные [c.48]

При излучении ультразвукового импульса наиболее подходящей схемой возбуждения, позволяющей получать импульсы малой длительности и достаточной амплитуды, является генератор с контуром ударного возбуждения. Если использовать в качестве индуктивного элемента контура ударного возбуждения параметрический датчик в виде плоской катушки, то контур ударного возбуждения служит самонастраивающейся системой в смысле резонансной частоты, так как в зависимости от зазора между катушкой индуктивности и образцом резонансная частота контура будет изменяться [2]. Изменение частоты за счет индуктивности можно выразить аналитически следующим образом. (Изменение собственной емкости катушки в зависимости от зазора экспериментально не было обнаружено.) [c.243]

Ударная волна создается в результате мгновенного импульсного воздействия на поверхность материала, вследствие чего тонкий поверхностный слой быстро испаряется. Давление этой волны и интенсивность механического воздействия определяются плотностью мощности лазерного излучения и теплофизическими характеристиками материала поверхностного покрытия (отражательной способностью, энергией сублимации и ионизации обрабатываемого материала). Облучению подвергали образцы без покрытий, с прозрачным кварцевым покрытием, с покрытием в виде свинцовой фольги, а также с комбинированным покрытием кварцем и свинцом. При воздействии излучения на свинцовое покрытие из-за низкой энергии сублимации свинца это покрытие испаряется раньше, чем слой железа (подложка), вследствие чего увеличивается импульс отдачи, а следовательно, и давление ударной волны. Покрытие кварцем способствует ограничению испарения металла. [c.24]

Ударный импульс I реакции в точке О определяется первым из уравнений (1), которое в рассматриваемом случае принимает вид [c.417]

Общее уравнение динамики. Рассмотрим систему N материальных точек Pi, и = 1, 2,..., N). Состояние системы в некоторой неподвижной прямоугольной декартовой системе координат задается радиусами-векторами и скоростями Vi, ее точек. Система предполагается свободной или несвободной со связями вида (1), (2) из 3 главы 1. Импульсивное движение возникает из-за того, что к точкам системы прикладываются ударные импульсы 1 , либо накладываются новые связи, либо снимаются некоторые (или все) из старых связей, либо из-за того, что и то, и другое, и третье осуществляется одновременно. [c.435]

Пусть Ijy — ударный импульс активных сил, приложенных к точке Pjy. Тогда равенства (3) п. 192 можно записать в виде [c.436]

Принцип Гаусса. Рассмотрим систему с идеальными связями. Возможные скорости ее точек определяются системой уравнений (1). Пусть к точкам Pj системы в момент t = to прилагаются заданные активные ударные импульсы или на систему накладываются новые идеальные связи вида (1), или же осуществляется и то и другое одновременно. [c.440]

Ударный импульс. В этой главе мы перейдем к изучению очень быстрых (внезапных) изменений движения, происходящих при действии на систему ударных импульсов. Под ударными импульсами мы будем понимать предельный случай действия больших сил в течение коротких промежутков времени. Уравнение движения свободной частицы имеет вид [c.244]

Мы должны, конечно, постоянно иметь в виду, что добавление слов под действием ударного импульса изменяет природу основного понятия силы это выражается в том, что размерность ее изменяется, а именно, умножается на время. [c.186]

Рассмотрим распространение ударной волпы в пористом материале. В случае сильной ударной волны ширина ее фронта пмеет порядок размера поры (см. 2 в данной главе), поэтому сильпую ударную волну можно моделировать поверхностью разрыва. Соотнотенпя на поверхности разрыва в гидродинамическом прнближенпи следуют из законов сохранения массы, энергии, импульса п имеют вид [17] [c.233]

Теорема об изменении количества движения системы приударе. Уравнение (21), полученное в 111, сохраняет свой вид и для случая удара. Но так как импульсами обычных сил при ударе пренебрегают, то в правой части останутся только ударные импульсы. Следовательно, при ударе [c.397]

Так как за время удара действием обычных сил можно пренебречь, то, рассматривая действие удара на данную систему, необходимо принимать во внимание только ударные импульсы. Так же как при доказательстве общих теорем динамики системы (глава XXII), разделим все ударные импульсы, действующие на точки данной системы, на внешние и внутренние. Тогда основное уравнение теории удара (2) для к-й точки рассматриваемой системы примет вид [c.807]

Как будет показано ниже, даяге в ударных волнах могут быть не существенны эффекты поступательного движения пузырьков относительно жидкости, и вместо решения уравнения импульса для скорости пузырьков можно принять односкоростную схему (vi = V2 = v). Тогда уравнения сохранения массы смеси и числа пузырьков имеют вид [c.103]

Найдем зависимость радиуса Н сферической ударной волны, движущейся в светодетонационном режиме, от времени t, прошедшего с момента начала лазерного импульса. Пусть мощность ш лазерного импульса не зависит от времени t. Тогда поток излучения запишется в виде [c.109]

Установка2 для испытания на ударную усталость содержит корпус 1 (рис. 145) с расположенными в нем опорами качения 2, приводной механизм 3, сообщающий возвратно-поступательное движение TO.iiy 4 в результате взаимодействия направляющих 5 с системой двуплечих рычагов 6, расположенных в каретке 7 с копиром 8, и амортизатор 9, в котором при ударе наковальни 10 формируется ударный импульс. Приводкой механизм 3 выполнен в виде кривошип-но-шатунного механизма, связанного с кареткой 7. В нижней точке упоры вновь входят в пазы направляющих, и цикл повторяется, [c.261]

Возьмем для описания высокочастотной катушки в режиме излучения параллельный R, L, С-контур ударного возбуждения, настроенный на собственную частоту, которая определяет частоту возбуждения ультразвука в металле, с добротностью Q. В качестве индуктивности контура может служить плоская катушка в виде спирали Архимеда , бабочки или рамок. Если генератор посылает на контур мощность Р, индуктивность катушки в коитуре L (Q — его добротность, время нарастания и спада импульса от 0,1 до 0,9 в катушке Tr, Ыс — собственная частота контура), то пиковая амплитуда тока в контуре [2] [c.120]

Следствия из принципа реакций. Отнесем данную материальную систему S к галиледрым осям Q -f] и рассмотрим очень короткий промежуток времени т, в течение которого на систему среди прочих приложенных сил действуют силы, имеющие характер ударов в смысле, разъясненном в предыдущем пункте каждая такая сила на основании уравнения (Ij дает импульс /, не равный нулю. Вводя в виде вспомогательных неизвестных возможные реактивные удары, возникающие в отдельных точках вследствие наличия связей, мы будем отличать между силами как обыкновенными, так и ударными, действующими на любую точку силы внешнего происхождения от сил внутренних и будем обозначать через результирующую первых сил. Совокупность всех внутренних сил, действующих на систему в силу равенства действия и противодействия, составляет векторно уравновешенную систему (т. е. систему с равными нулю результирующей и результирующим моментом) поэтому для любого момента будут оставаться в силе основные уравнения движения (гл. V, 2) [c.464]

Пусть Oxyz — система координат с началом в точке О, ось Oz которой направлена по оси вращения, а ось Ох перпендикулярна направлению ударного импульса, так что вектор I задается компонентами О, 1у Iz- Центр масс G и точка Р приложения импульса имеют соответственно координаты хс, Ус и ж, 2/ вектор угловой скорости j задается компонентами О, О, г. Для компонентов ударных импульсов I и I" реакций в точках О и Oi примем обозначения / , 1у, / и /", /", I J соответственно. Матрица J тензора инерции тела для точки О имеет вид (4) п. 77. Расстояние между точками О и Oi обозначим через h. [c.419]

Катастатическая система. Шесть теорем об энергии. Расслют-рим теперь ряд изящных теорем, касающихся кинетической энергии системы при действии на нее ударных импульсов. В сокращенных обозначениях основные уравнения (14.4.3) и (14.4.4) записываются в виде [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...