Приведение силы к равнодействующей

Каковы геометрическое и аналитическое условия приведения пространственной системы сил к равнодействующей [c.132]

Таким образом, для приведения системы сходящихся сил к равнодействующей нужно от конца вектора одной из сил пучка отложить вектор, равный вектору какой-либо другой силы пучка, от его конца отложить вектор, равный вектору какой-либо третьей силы пучка, и т. д., пока не будут таким образом отложены все силы системы. Для нахождения равнодействующей системы сил нужно соединить центр пучка с концом последнего отложенного вектора. [c.33]

ПРИВЕДЕНИЕ ДВУХ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ К РАВНОДЕЙСТВУЮЩЕЙ [c.48]

Таким образом, статическая аналогия с приведением двух параллельных сил к равнодействующей силе имеется и в данном случае. [c.196]

ПРИВЕДЕНИЕ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ И ПЛОСКОЙ СИСТЕМ СХОДЯЩИХСЯ СИЛ к РАВНОДЕЙСТВУЮЩЕЙ [c.40]

Глава //. Приведение системы сходящихся сил к равнодействующей [c.41]

ПРИВЕДЕНИЕ ПРОИЗВОЛЬНОЙ ПЛОСКОЙ СИСТЕМЫ СИЛ К РАВНОДЕЙСТВУЮЩЕЙ [c.84]

Система сходящихся сил на плоскости. Приведение системы сходящихся сил к равнодействующей [c.30]

В этой главе рассматриваются такие системы параллельных сил, которые приводятся к равнодействующей. Прежде всего нужно отметить, что условия приведения системы параллельных сил к равнодействующей сводятся к одному неравенству F O. [c.130]

Действительно, уже было показано, что второй инвариант системы параллельных сил тождественно равен нулю (стр. 114). Поэтому единственным условием приведения пространственной системы параллельных сил к равнодействующей является неравенство нулю главного вектора этой системы [c.130]

Если, выполняя приведение сил к какой-нибудь точке О, мы найдём, что / =0, а МФ , то это будет обозначать, что система сил приводится к одной паре. Если, выполняя приведение к какой-нибудь точке О, мы найдём, что РФ и М Р, то это будет обозначать, что система сил приводится к одной равнодействующей, ибо в этом случае, приводя систему сил к динамическому винту, мы получим т , и останется одна сила Р, действующая вдоль центральной оси системы. Наконец, если, выполняя приведение к какой-нибудь [c.150]

При изображении пространственной системы сил в координатах поступают так же, как и при системе сил, приложенных в плоскости (стр. 237). Приведение любой системы сил к равнодействующей / = Е Л. приложенной в заданной точке О, и к результирующему моменту Л1 = Б можно в прямоугольной координатной системе с начальной точкой О выразить следующими шестью составляющими системы си л [c.247]

Приведение системы сил к равнодействующей силе [c.87]

Рис. 145 показывает различие между равнодействующей силой Я и силой Д, полученной при приведении сил к центру О- [c.87]

Соотношения (46.9) являются аналитическими условиями приведения систе-М ы сил к равнодействующей силе. [c.92]

Приведение к равнодействующей силе [c.17]

Случай III ю О, Vq = 0. Тело совершает сферическое движение вокруг точки О с углово11 скоростью со (рис. 434), а в случае неизменности направления со вращается вокруг неподвижной оси, проходящей через точку О. В статике этому случаю соответствует приведение сил к равнодействующей силе R, линия действия которой проходит через центр приведения (рис. 435). [c.351]

Из рассмотрения частных случаев приведения систем еил следует, что ирм приведении системы сил к равнодействующей силе эта сила равна и параллельна главному вектору й . Но линия действия равнодействующей может не проходить через центр приведения, в котором приложен главный вектор. Если главный вектор не равен пулю, то равнодействующей может и нг быть, если система приводится к дииаме. [c.79]

Замечание. О невозможности приведения пары сил к равнодействующей. Проведем доказательство от противного. Пусть пара сил (р1, р ) приводится к равнодействующей К, приложенной к какой-либо точке А тела. Тогда эта пара и сила К (К =—К), приложенная в точке А, эквивалентны нулю (рис. 4.5). На основании только что доказанного павный вектор и главный момент этой системы должны быть равны нулю. Примем за центр приведения точку А, тогда главный момент О н равен моменту пары [c.62]

Система сил, произвольно расположенных в пространстве (пространственная система сил). Момент силы относительно оси и его вычисление. Зависимость между моментами силы относительно центра и относительно оси, проходящей через этот центр. Аналитические формулы для вычисления моментов силы относительно трех координатных осей. Вычисление главного вектора и главного момента пространственной системы снл. Частные случаи приведения пространственной системы сил приведение к паре сил, к равнодействующей, к динамическому винту п случай равновесия. Аналитические условия равновесия произвольной просгранствекной системы сил. Условия равновесия пространственной системы параллельных сил. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей относительно оси. [c.6]

О, то такая плоская система сил приводится к одной силе R равнодействующей системы ujI. Равнодейсгвуюп(ая сила R в ттом случае проходит через центр приведения, а ю величине и направлению совпадает с главным вектором R. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...