Случай приведения к равнодействующей силе

Случай приведения к равнодействующей силе [c.48]

Допустим, что нам даны две параллельные силы Р и Р" определить их равнодействующую Р. Такая задача соответствует первому случаю — приведению плоской системы сил к одной равнодействующей, т. е. обычному графическому методу сложения двух сил и определению величины, направления и точки приложения их равнодействующей. [c.50]

Равнодействующую силу R, приложенную к твердому телу, можно перенести в любую точку ее линии действия. Случай, когда Ьд = О, возможен, если за центр приведения О взять точку, лежащую 113 линии действия равнодействующей силы R. [c.46]

R М = О — случай, когда система сил сразу приводится к равнодействующей благодаря удачному выбору центра приведения, оказавшемуся на линии действия равнодействующей. [c.50]

Если при этом равен М ( R ), то центр приведения -точка О находится на оси винта. Если = U , то положение оси определяется по составляющей главного момента G , перпендикулярной главному вектору. Как это делается, показано на плакате 9с и станет понятным при рассмотрении следующего варианта - случая, когда система сил приводится к равнодействующей. [c.27]

Случай III ю О, Vq = 0. Тело совершает сферическое движение вокруг точки О с углово11 скоростью со (рис. 434), а в случае неизменности направления со вращается вокруг неподвижной оси, проходящей через точку О. В статике этому случаю соответствует приведение сил к равнодействующей силе R, линия действия которой проходит через центр приведения (рис. 435). [c.351]

Система сил, произвольно расположенных в пространстве (пространственная система сил). Момент силы относительно оси и его вычисление. Зависимость между моментами силы относительно центра и относительно оси, проходящей через этот центр. Аналитические формулы для вычисления моментов силы относительно трех координатных осей. Вычисление главного вектора и главного момента пространственной системы снл. Частные случаи приведения пространственной системы сил приведение к паре сил, к равнодействующей, к динамическому винту п случай равновесия. Аналитические условия равновесия произвольной просгранствекной системы сил. Условия равновесия пространственной системы параллельных сил. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей относительно оси. [c.6]

Рассмотренный случай перпендикулярности главного момента и главного вектора будет иметь место при приведении к простейшему виду плоской совог/пности сил, так как при этом главный вектор и равнодействующая пара будут лежать в одной плоскости и момент пары будет перпендикулярен к главному вектору. Следовательно, если главный вектор не равен нулю, то совокупность сил приведется к одной равнодействующей. [c.68]

Пусть на ползун 1, перемещающийся со скоростью- 12=сопз1 по направляющей с зазором, действуют силы движущая Q и полезмго сопротивления Рис- Для случая рис. 2, а равнодействующая сил Q и Рас будет приложена в точ,ке их пересечения К. При этом точ х контакта А, В ползуна и направляющей возникнут реакции Ра и Нв-Они отклонены от перпендикуляров к направляющим поверхностям в точках Л и 5 на угол трения р так, что их тангенодальные проекции направлены в сторону, противоположную скорости /12. Обе реакции пересекаются в точке Е. Из условия уравновешенности в ех сил, действующих на ползун, линия действия равнодействующей Р реакций Ра и Рв должна проходить через точки Е и К. Угол рпр, образуемый равнодействующей реакцией Н с перпендикуляром ЕЬу к поверхности направляющей, называется приведенным углом трения [9]. [c.336]

Отсюда следует, что система сил, действующих на твердое тело, приводится к главному вектору R если относительно произвольной точки приведения главный вектор R, и главный момент М взаимно перпендикулярны. В этом случае главный вектор R называют равнодействующей. Пусть в точке О MJ.R на/гдем точки С, в которых М = 0. Приведем равенство (82.21) для рассматриваемого случая к виду [c.118]

Ибн Корра не ограничивается изложением теории невесомого рычага. Стремясь приблизиться к практике взвешивания, он пытается как-то учесть вес коромысла и строит теорию весомого рычага. Его рассуждения опираются на два положения два равных груза можно заменить одним двойным, подвешенным посередине между ними распределенный равномерно по рычагу вес J можно заменить грузом такого же веса, приложенным к середине рычага Хотя сами по себе эти исходные предпосылки и верны, окончательные зультаты не совсем ясны и приведенное в конце книги правило градуирования весов не вытекает из полученных результатов. Доказательство Ибн Корры близко к методам геометрической статики Архимеда. По существу — это решение задачи определения центра тяжести тяжелого отрезка, значительно более простой, чем определение центров тяжести в работах Архимеда. Ибн Корра доказывает вначале теорему о равнодействующей двух равных сил и, распространив эту теорему на любое конечное число равных сил, 41 приложенных в точках на равных расстояниях, обобщает ее затем на бесконечное множество (бесконечно много — ла нихайа, буквально — без конца ) равных сил, т. е. для случая равномерно распределенной нагрузки. При этом Ибн Корра наряду с операциями над отношениями применяет к непрерывным величинам арифметические действия умножения и сложения. Это сыграло существенную роль в подготовке расширения понятия числа до положительного действительного, которое осуществил впоследствии Омар Хайям. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...