Скольжение (сдвиг), линии

При незначительной деформации скольжение атомных слоев начинается по плоскостям, оптимально расположенным в направлении сдвига. С увеличением деформации скольжение распространяется и на другие плоскости, благодаря чему происходит последовательное распространение процесса пластической деформации по всему монокристаллу. При пластической деформации полированных образцов металла обнаруживают следы скольжения в виде линий скольжения ( у отдельных зерен), группирующиеся в пластинки, пачки, а затем по мере развития деформации в полосы скольжения. [c.81]

Особое значение в задачах пластичности приобретает определение линий скольжения. Линией скольжения или линией сдвига называется линия, которая в каждой своей точке касается площадки [c.325]

На стадии легкого скольжения основной вклад в деформацию дают дислокации, вышедшие на поверхность кристалла, что подтверждается экспериментально [10]. На этой стадии (площадка текучести на кривой напряжение — деформация) пластическая деформация растяжения отожженного технического железа [33] происходит путем лавинообразного течения, как это установлено наблюдениями линий скольжения на поверхности и методом дифракционной электронной микроскопии. По данным работы [34 ], в ходе легкого скольжения сдвиг не продолжается по тем плоскостям, где он уже происходил, так как легче активировать источники дислокаций в новых (неупрочненных) плоскостях скольжения. [c.46]

При анализе картины линий скольжения предполагалось, что каждая линия (1, 2,.., п) образуется в результате сдвига в соответствующей единственной плоскости скольжения. Тогда при пересечении линий скольжения с прямой линией единичной длины образуется множество точек (с топологической размерностью О и фрактальной размерностью О < < D < 1), каждая из которых соответствует "источнику" подвижных дислокаций. Используемые методы получили следующие названия [c.59]

Неоднородность строения сплава, вызванную обработкой давлением полосчатость, а также линии скольжения (сдвигов) в наклепанном металле [c.25]

В предыдущем параграфе. Линия разрыва L является предельным положением слоя, в котором скорость почти постоянна, а скорость Vy быстро изменяется по толщине слоя (от Vy к -Uy). С уменьшением толщины слоя скорость сдвига т, , будет неограниченно возрастать, в то время как остальные компоненты скорости деформации изменятся мало. Это означает, что направление линии разрыва должно в пределе совпадать с направлением линии скольжения. Таким образом, линия разрыва вектора скорости — либо линия скольжения, либо огибающая линий скольжения. В дальнейшем вместо v , будем писать и, v (составляющие вектора скорости в направлениях линий скольжения а, см. 39). Скорость и может быть разрывна на а-линии, v — на -линии. Из (39.4), (39.5) получаем [c.163]

В стадии II длина линий скольжения убывает обратно пропорционально пластическому сдвигу. Плотность линий сдвига продолжает возрастать. При переходе из стадии II в стадию III наблюдаются следы поперечного скольжения и фрагментация полос скольжения (см. гл. 13). [c.128]

При этом различие между краевой и винтовой дислокациями состоит в том, что для образования краевой дислокации неоднородный сдвиг должен проходить в плоскости скольжения, проходящей через линию дислокации параллельно вектору Бюргерса (см. рис. 13.11), т. е. эта плоскость единственна при образовании винтовой дислокации, напротив, сдвиг может проходить по любой плоскости, проходящей через линию дислокации. [c.427]

Рассмотрим пластическую деформацию сдвига и ее протекание при наличии краевой дислокации в зерне 3 (см. рис. 60). Это зерно является одним из многих зерен, которое имеет плоскости скольжения (сетка тонких линий), совпадающие по направлению с максимальными напряжениями сдвига в плоскостях, расположенных под углом 45° к направлению действия силы Р. Известно, что зерно металлического стержня объемом в 1 мм содержит более 100 тысяч межатомных слоев в каждом из двух взаимно перпендикулярных направлений. Под действием тангенциальных (сдвиговых) на- [c.87]

Рассмотрим квазистатический процесс деформирования идеально пластической среды путем сдвигов вдоль линий скольжения. Предположим, что полоса шириной 2/г (рис. 47, а) находится под действием равномерного одноосного растяжения Ох = 2к, Оу = Тху = О- Предельное усилие растяжения равно [c.192]

Для данного поля напряжений при пластическом течении можно ввести в рассмотрение два семейства кривых, в каждой точке идущих вдоль направлений максимальных касательных напряжений. Эти кривые называются линиями сдвига или линиями скольжения (в дальнейшем мы будем называть их также -линиями и Р-линиями). [c.262]

Пусть под действием скалывающего напряжения х кристалл претерпел в пределах данной линии скольжения сдвиг на величину А, который не распространился, однако, на все сечение [c.173]

При простом сдвиге, когда линии скольжения являются прямыми, нормальные напряжения должны быть равны, постоянны вдоль всей линии скольжения и каждая равна среднему нормальному напряжению. Если одна из координатных осей параллельна передней поверхности и совпадает с направлением линий скольжения, [c.127]

При дальнейшем увеличении силы Q блок BHJ поворачивается по часовой стрелке, так что угол монотонно убывает до нуля и отношение Q/P приближается к единице. В этом состоянии реализуется скольжение по поверхности контакта АВ. Для реальных материалов, обладающих свойствами упрочнения, более вероятным является дальнейшее деформирование клина, реализуемое за счет сдвига вдоль линии скольжения AJ. [c.270]

Пластические сдвиги наблюдаются у тяжелонагруженных тихоходных зубчатых колес, выполненных из мягкой стали. При перегрузках на мягкой поверхности зубьев появляются пластические деформации с последующим сдвигом в направлении скольжения (см. рис. 8.6). В результате у полюсной линии зубьев ведомого колеса образуется хребет, а у ведущего — соответствующая канавка. Образование хребта [c.107]

На рис. 1.12,6 показано расположение атомов над и под плоскостью скольжения Q, совпадающей с плоскостью чертежа (белые кружки — атомы над плоскостью Q, а черные — под ней). Линией винтовой дислокации является АО, параллельная вектору сдвига (при линейной дислокации эта линия перпендикулярна вектору сдвига). [c.20]

При работе тяжело нагруженных тихоходных передач, колеса которых изготовлены из мягкой стали, на поверхности зубьев возможно появление пластических деформаций с последующим сдвигом в направлении скольжения. Такое явление, называемое пластическим сдвигом, приводит к тому, что у полюсной линии зубьев ведущего колеса образуется канавка, а у зубьев ведомого — хребет, [c.286]

Рассмотрим теперь процесс возникновения пластических деформаций. Опыт показывает, что образование пластических деформаций связано со смещениями сдвига в кристаллической решетке. Наглядное подтверждение этому дает, в частности, наблюдение за поверхностью полированного образца при испытании на растяжение. В зоне общей текучести и упрочнения, т. е. при возникновении заметных пластических деформаций, поверхность образца покрывается системой тонких линий или, как их называют, полос скольжения (рис. 47). Эти линии имеют преимущественно направление, составляющее угол, [c.56]

Существует два основных типа движения дислокаций. При скольжении или консервативном движении дислокации движутся в плоскости, определенной линией дислокации и вектором Бюргерса. При переползании или неконсервативном движении дислокация выходит из плоскости сдвига. [c.472]

Линия уровня ( действия силы, нулевых напряжений, сдвигов, скольжения, визирования, узлов, плавания,,.). Линия влияния для силы (- для опорной реакции,..). [c.37]

Линии скольжения покрывают область ортогональной сеткой. Бесконечный малый элемент, выделенный линиями скольжения, испытывает одинаковое растяжение оо в направлениях линий скольжения, при плоской деформации на него накладывается еще состояние, чистого сдвига с касательными напряжениями Ттах. [c.113]

Все рассуждения, которые касались линий скольжения, относились к случаю плоского деформированного состояния. Естественно, что задача построения линий скольжения важна и для плоского напряженного состояния. Однако решение такой задачи оказывается значительно сложнее, чем при плоском деформированном состоянии. Объясняется это тем, что при плоском деформированном состоянии максимальные сдвиги происходят по площадкам, направленным перпендикулярно плоскости чертежа, а линии скольжения располагаются всегда в плоскости чертежа. При плоском напряженном состоянии кроме аналогичной ситуации возможна и другая, при которой максимальный сдвиг происходит по площадкам, наклоненным под углом 45° к плоскости пластины (плоскости чертежа). [c.330]

Согласно теории дислокаций процесс скольжения определяется движением дислокаций. Различают сдвиг (или консервативное движение) дислокаций, при котором последние движутся в плоскости, определяемой линией дислокации и ее вектором Бюргерса, и переползание (неконсервативное движение), при котором дислокация выходит из плоскости скольжения. [c.240]

Задачам контактного взаимодействия в наилучшей степени соответствует предельный переход к абсолютному концентратору, т. е. /г- 0. При этом для идеального жесткопластического тела сдвиг локализуется в плоскости контакта, т. е. соответствующее поле линий скольжения вырождается в линию. По существу такая модель используется в теории изнашивания Дж. Арчарда [143] и автоматически разделяет явления трения и изнашивания. Одновременно ставится барьер количественному анализу на аналитической основе, поскольку один из важнейших параметров — накопленная деформация оказывается вне рассмотрения. Недостаток теорий, локализующих сдвиг в слое нулевой толхцины, связан с упрощенной оценкой [c.21]

Как известно, простой сдвиг характеризуется наличием двух инвариантных плоскостей Р и 2 Они определяются линиями пересечения исходной сферы с эллипсоидом деформации (окружности боль-шого диаметра). При этом одна плоскость Р совпадает с плоскостью скольжения (сдвига) и не меняет своего положения в процессе сдвига, другая, занимавшая до деформации положение К2 (см. рис. 3.26), совершает поворот на угол вокруг оси, являющейся линией пересечения этих двух плоскостей. Угол ф (угол сдвига), характеризую щий поворот инвариантной плоскости, связан с величиной сдвига g соотношением g 2tgф, [c.110]

Пластическая деформация материала осуществляется за счет сдвигов вдоль линий действия наибольших касательных напряжений Тт (, называемых линиями скольжения (Лю-дерса - Чернова). Вдоль этих линий Тт, остается неизменным, равным пластической постоянной к. [c.353]

Обратимся теперь к анализу стадии А, в продолжение которой основная роль принадлежит скалывающим напряжениям и вызываемой ими пластической деформации. Решающее значение имеет при этом то обстоятельство, что пластическая деформация кристалла развивается всегда крайне неоднородно как в пространстве (в объеме кристалла), так и во времени. Пространственные неоднородности деформации — это локализация ее в узких линиях (или полосах) скольжения, распространение этих линий лишь на часть периметра плоскости скольжения (т. е. накопление в кристалле локальных, незавершенных сдвигов), фрагментация и блокообразование в кристалле, искривление решетки, появление полос деформации и полос перегиба, возникновение двойниковых границ и прослоек и т. д. Анализ этих специфических явлений, сопровождающих деформацию кристаллических тел, дан в работах А. В. Степанова, Г. В. Курдюмова, С. Т. Конобеевского, М. В. Классен-Неклюдовой, В. Л. Инденбома, Р. И. Гарбера и других авторов [174— 183, 200—204, 208]. Временная неоднородность деформации выражается, например, в неодновременности появления линий скольжения, различных ускорениях и замедлениях про- [c.172]

Условным или техническим пределом текучести з, 2 называется напряжение, при котором образец получает остаточное удлинение 0,2 1о первоначальной расчетной длины. На полированной поверхности образца при этом по-яьляются линии скольжения (сдвига), напраа-ле1П1ые под углом 45° к направлению усилия. [c.18]

При вытяжке изделий несимметричной формы в местах, подвергающихся небольшой деформации (в пределах 1,5—10%), появляются линии сдвига или линии скольжения, снижающие качество декоративных деталей. Образование линий скольжения связано с большим местным удлинением металла в мо.иент перехода через предел текучести (диаграмма растяжения такой стали характеризуется резко выраженной площадкой текучести). Если деформация ведется при нагрузках, превышающих предел текучести, то. тинии скольжения не возникают 11 ]. [c.290]

На рис. 127, г показано недеформированное зерно 5, увеличенное вдвое по сравнению с его размерами на рис. 127, а, а на рис. 127, д — то же зерно после деформации (плоскости главного скольжения показаны прямыми линиями). Для сдвига части идеального кристалла железа сечением 1 мм на одно межатомное расстояние а (рис. 129) в плоскости легчайшего сдвига одновременно по всему сечению (1 мм ) требуется сила т = 8400 Н (850 кгс). [c.240]

Основной механизм упрочнения ППД заключается в ланиноподобном развитии дислокаций, скапливающихся вблизи линий скольжений (сдвигов), и последующей их остановке (застревании) перед различного рода препятствиями. Дробление на блоки объемов металла, находящихся между линиями скольжения, поворот этих блоков, искривление плоскостей скольжения и накопление на них продуктов разрушения кристаллической решетки способствует увеличению неровностей по плоскостям скольжения, а, следовательно, упрочнению. При пластической деформации пересыщенных твердых растворов происходит их частичный распад. Продукты распада (мелкие частицы новых структурных образований) попадают на плоскости скольжения и блокируют сдвиги. Деформация сталей феррито-перлитной структуры сопровождается распадом твердого раствора углерода в а-железе и выделением очень мелких частиц карбида железа. Могут выделяться также и нитриды железа (соединения железа с азотом). При пластическом деформировании сталей со структурой мартенсита закалки наблюдается частичное превращение остаточного аустенита в мгфтенсит, которое сопровождается увеличением твердости. [c.211]

Так как 1пг<0 (г- О), функция Л, >0 (101 > л/4) и обобш1енная функция б(л - Х2) приводят при 0 = л/4 к прираш1ению деформации сдвига вдоль линий скольжения (е -е) в направлении действия касательных напряжений [c.142]

Наличие трения по грани клина изменяет описанный выше характер деформации. Умеренное трение приводит к тому, что линии скольжения выходят на грань клина под углами jt/4 ф, а более сильное трение выражается в адгезионном сцеплении между гранью клина и материалом основания. Картина начального внедрения имеет вид, показанный на рис. 6.5 или 6.6. При приложении тангенциальной силы клин продолжает внедряться, наклоняясь сначала под углом 45°, а затем под углом полураствора клина. Производя, как и выше, последовательное построение полей линий скольжения и годографов, можно определить траектории вершины клина и усилия на его контактную грань рис. 7.20).. Клин, имеющий адгезионное сцепление с основанием, проникает значительно глубже, нежели гладкий клин, и формирует впереди себя большую складку. На рис. 7.19(Ь) показана предельная ситуация, соответствующая выходу клина на уровень недеформированной поверхности основания. На этой стадии деформирования отношение Q/P стремится к единице, а складка свободно сдвигается вдоль линии скольжения ADE . На рис. 7.20 приведена также кривая, отражающая значения отношения сдвигающих усилий к нормальным (q/p) на грани клина в процессе деформирования. Для того чтобы в течение всего процесса имело место адгезионное сцепление, коэффициент трения между гранью клина и материалом основания должен превышать tg а. [c.275]

Интегрированием напряжений вдоль D и СО могут быть определены силы Р и Q, а также момент Mq. Мандель упростил этот анализ в случае малых значений a/R с использованием предположения, что деформированная поверхность ADO сохраняется плоской, тогда iJ = 0. Решение в этом случае есть функция только одной независимой переменной а. Такая аппроксимация является разумной, когда мгновенный центр I расположен в окрестности О и угол а велик, что реализуется в режимах, близких к свободному качению. Б условиях резкого торможения, с другой стороны, угол а становится малым, а -ф не является более малым в сравнении с ним. В предельном случае сцепленного колеса, которое скользит без вращения, центр / движется к бесконечности под поверхностью, а->0 и г )- я/4. Предельное поле линий скольжения охватывает малый клин материала, который сдвигается вдоль линии АО. Это аналогично скольжению [c.338]

Край экстраплоскости АВ представляет собой линию краевой дислокации, кот( ра л простирается вдоль плоскости скольжения (нернендикулярно вектору сдвига т) через всю толщу кристалла (рис. 9, б). В поперечном сечении, где имеет место су1цественное нарушение в периодичности и расположении атомов, размер), де-( )екта не ве п1ки и не превышают 3—5 и (а период реш.тки). [c.21]

При Кд -> О основной металл не вовлекается в пластическую деформадию, контактные касательные напряжения т согласно выражению (2.6) равны пределу текучести мягкого металла на чистый сдвиг к , а сетка линий скольжения представлена на рис. 2.10,6. [c.52]

Напряженное состояние и прочность упрухопластиче-ских тел с плоскостными концентраторами зависит от их местоположения, геометрических размеров и механических свойств материала. Проиллюстрируем сказанное на примере пластин с центральным и двухсторонним надрезами. Для данных пластин напряженные состояния будут различными. Для пластины с двухсторонним надрезом (рис. 3.4, а) сетка линий скольжения при достижении полной текучести в нетто-сечении приводит к некоторому перенапряжению Q = а J /2 к, где к — предел текучести метала при чистом сдвиге. Для пластины с центральным дефектом рис. 3.5] такого перенапряжения не наблюдается вплоть до предельной стадии ее работы. В окрестности вершины дес )екта имеет место плоское напряженное состояния при плоской деформации (Qj = а , G2 = o /2, аз = 0, см. рис. 3.5, б). Для анализа [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...