Закон косинусов (Ламберта)

Примем, что поверхность излучает с постоянной интенсивностью по всем углам, такая поверхность называется диффузной или поверхностью, подчиняющейся закону косинусов Ламберта, который можно представить в форме [c.407]

Распределение энергии излучения, испускаемой абсолютно черным телом, по отдельным направлениям неодинаково и определяется законом косинусов Ламберта в виде [c.128]

Закон косинусов (Ламберта) [c.263]

ЗАКОН КОСИНУСОВ (ЛАМБЕРТА) [c.243]

Последнее выражение называют законом Ламберта (законом косинусов). [c.63]

Эти зависимости выражают закон косинусов или закон направлений Ламберта. [c.376]

Если телесный угол, в пределах которого излучается энергия, ориентирован по отношению к нормали под углом j, то вводится понятие лучеиспускательной способности в данном направлении Е . Соотношение между и устанавливается законом косинусов (закон Ламберта) [c.189]

Этот закон был установлен более 200 лет назад (1760) немецким ученым Иоганном Ламбертом (1728— 1777) и носит его имя. Иногда его называют также законом косинусов . [c.23]

Приведенные выше рассуждения справедливы для случая, когда яркость излучения поверхности постоянна по всем направлениям, т. е. для изотропного излучения. При этом, согласно закону Ламберта, интенсивность излучения с единицы поверхности в каком-нибудь направ- лении будет пропорциональна косинусу угла между направлением излучения и нормалью к поверхности. Из гл. 3 видно, что собственное излучение поверхности немного отклоняется от изотропного. Для отраженного излучения отклонения от закона косинусов могут быть значительными. Однако для материалов, с которыми приходится иметь дело теплотехникам, чаще всего эти отклонения не велики кроме того, сами отражательные способности поверхности не очень большие. Этим оправдывается допущение, принимаемое обычно при расчетах лучистого теплообмена, о справедливости закона косинусов. Тем не менее вопрос об анализе явлений лучистого теплообмена без этого допущения представляет большой практический интерес. Возможно, что иногда точное решение задачи будет значительно отличаться от полученного при изотропном излучении. К сожалению, задача о расчете лучистого теплообмена при произвольном характере распределения яркостей по направлениям представляет большие трудности и в настоящее время не может считаться решенной. Особенно усложняет дело то, что распределение яркостей отраженного излучения по направлениям зависит от распределения по направлениям падающих на поверхность лучистых потоков. [c.148]

Закон Ламберта (закон косинусов) дает зависимость между количеством энергии /Сф (ккал/ч), излучаемым элементом поверхности тела в направлении элемента поверхно- [c.10]

Следовательно, фотометрическая сила света в каком-то направлении пропорциональна косинусу угла между этим направлением и нормалью к поверхности. Соотношение (8) называется законом Ламберта (законом косинусов), если он выполняется, то говорят о диффузном излучении, или диффузном отражении, в соответствии с тем, имеем мы дело с излучающей или отражающей поверхностью. [c.179]

Закон Ламберта устанавливает зависимость энергетической яркости источника от направления излучения для АЧТ. Если энергетическая яркость источника излучения во всех направлениях одинакова и не зависит от направления излучения, то закон Ламберта, или закон косинуса, будет [c.16]

Ламберта или законом косинусов. Лучистый поток, падающий на поверхность детектора, находящуюся на расстоянии й от излучателя площадью А, будет равен [c.457]

Закон Ламберта (33.25) гласит лучистая энергия, покидаю-щая диффузную поверхность т ла в данном направлении, изменяется пропорционально косинусу угла между этим направлением и нормалью к поверхности. [c.408]

Энергия излучения, испускаемая телом по отдельным направлениям, устанавливается законом Ламберта. Согласно закону Ламберта, поток излучения абсолютно черного тела в данном направлении пропорционален потоку излучения в направлении нормали к поверхности и косинусу угла между ними. Для интенсивности излучения закон Ламберта имеет вид [c.408]

Изменение энергии излучения по отдельным направлениям определяется законом Ламберта. Согласно этому закону поток излучения Уф абсолютно черного тела в направлении ф пропорционален потоку излучения в направлении нормали к поверхности и косинусу угла между ними, т. е. [c.234]

Закон Ламберта устанавливает, что интенсивность излучения с единицы поверхности абсолютно черного тела в каком-либо направлении пропорциональна косинусу угла между этим направлением и нормалью к поверхности [c.187]

Пусть энергия излучается малой матовой (диффузной) плоскостью dFi. В этом случае излучение распространится в пределах полусферы, но неравномерно, а пропорционально косинусу угла между направлением луча и нормалью к плоскости (закон Ламберта), так как излучение определяется не плоскостью dfu а плоскостью, видимой в направлении линии Л, равной dF, os (рис. 5) . [c.24]

В 1760 г. английский ученый И. Ламберт сформулировал закон излучения плоских поверхностей. Согласно закону Ламберта, яркость излучения плоской поверхности в направлении, составляющем угол а с нормалью к поверхности, уменьшается пропорционально косинусу угла отклонения от нормали [c.86]

Закон Ламберта устанавливает зависимость интенсивности излучения единицы поверхности абсолютно черного тела от направления. Согласно этому закону, интенсивность излучения единицы поверхности в каком-нибудь направлении пропорциональна косинусу угла между этим направлением и нормалью к поверхности [c.26]

Согласно этому закону количество энергии, излучаемое в некотором направлении, составляющем угол ф с нор малью к излучающей поверхности, пропорционально энергии, излучаемой по нормали и равной Я/я, и косинусу угла ф. Таким образом, по нормали излучается максимальное количество энергии, а в направлениях, близких к излучающей поверхности, количество этой энергии минимально. Закон Ламберта используется при рещении сложных задач лучистого теплообмена, которые здесь не рассматриваются. [c.319]

Полученное выражение говорит о том, что в случае, когда предмет излучает согласно закону Ламберта н отсутствуют потери в системе, а половина угловой, апертуры О1 мала, освещенность в некоторой точке изображения пропорциональна четвертой степени косинуса от угла, образованного главным лучом, проходящим через эту точку, с осью. [c.185]

Закон Ламберта устанавливает зависимость интенсивности излучения от направления луча по отнощению к излучающей поверхности количество энергии, излучаемой площадкой на площадку прямо пропорционально количеству энергии, излучаемой по нормали к величине пространственного угла и косинусу угла ф между направлением на и нормалью (см. рис. 2.80) [c.121]

Закон косинусов Ламберта. Выше указывалось, что интенсивность излучения в общем случае зависит от направления и является величиной, пропорциональной косинусу угла i) между напраз-лением излучения и нормалью к поверхности тела. [c.352]

В другом предельном случае Кп —00 существенную роль играют только столкновения молекул газа с обтекаемыми телами, а роль межмол. столкновений незначительна. Поэтому набегающий на поверхность тела поток молекул и поток молекул, отражённый от поверхности, расслштри-ваются как невзаимодействующие. При этом из ур-ний движения молекул можно определить баланс между приносимыми к поверхности и уносимыми от неё потоками массы, импульса и энергии, если известен механизм вз-ствия молекул газа с поверхностью. Такая схема позволяет с достаточной для практики точностью рассчитать аэродинамич. хар-ки разл. тел уже при Кп > 1. Режим течения, для к-рого справедливы указанные предположения, наз. свободномолекулярным. Одной из приближённых схем описания вз-ствия молекул газа с тв. поверхностью при свободномол. течении является т. н. зеркально-диффузная схема, согласно к-рой часть молекул отражается диффузно в соответствии с законом косинуса Ламберта законом), а остальные молекулы — зеркально, т. е. по закону — угол падения равен углу отражения. Отношение кол-ва диффузно рассеянных молекул к общему их числу определяет степень диффузности / рассеяния (при /=0 происходит только зеркальное отражение, при / 1 — только диффузное). Обмен энергией при вз-ствии молекул с тв. поверхностью характеризуют коэфф. аккомодации а, определяющим изменение энергии молекулы после её отражения от поверхности. Значения а меняются от О до 1. Если после [c.159]

Энергия, излучаемая элементом площади dA , не распределяется равномерно по всем направлениям ее распределение зависит от угла ф. В направлении нормали к поверхности (ф = 0) излучаемая энергия достигает максимума и по мере возрастания угла уменьшается, достигая минимума, равного нулю, при ф = я/2. В этом заключается закон Ламберта (закон косинуса) излучаемость идеальной рассеивающей поверхности прямо пропорциональна косинусу угла между направлением луча и нормалью к элементу поверхности. [c.394]

Отражение лучистой энергии от матовой, шероховатой Поверхности тела отличается от отражения зеркальной поверхности. Матовые поверхности рассеивают лучи отраженного потока в пространстве по всем возможным направлениям. Чем более шероховата поверхность (чем меньше зеркальности), тем блил е количественное распределение отражаемой энергии по направлениям соответствует закону косинусов (закону Ламберта), тем меньше зависимость этого распределения от угла, под которым поток лучистой энергии падает на поверхность тела. Отражение лучистой энергии, подчиняющееся закону косинусов, носит название диффузного. Таким образом, диффузно отраженная лучистая энергия ведет себя в пространстве точно так же, как собственное излучение черных и идеально серых тел. Р1деально серое тело, в дополнение к ранее указанным его свойствам, характеризуется также и свойством диффузного отражения лучистой энергии. Поверхности огнеупоров и окисленных металлов, с которыми обычно приходится иметь дело в печах, отражают падающий на них поток лучистой энергии преимущественно диффузно, однако некоторая ее часть отражается зеркально. В технических расчетах принимается, что отражение лучистой энергии этими телами происходит диффузно, т. е. подчиняется закону ко-46 [c.46]

Закон Ламберта. личестЕ.о энергии излучения лютно черного тела в как ционально количеству энер умноженному на косинус и нормалью к поверхности [c.17]

Выражение (13.16) составляет содержание закона Ламберта, который гласи.т эиеррстпческая яркость излучения, исиускасморо площадью поверхности излучения (а не ее проекцией) в произвольном направленпи В , равна энергетической яркости излучения, испускаемого в направлении нормали к площади поверхности В , умноженной на косинус угла между осью выбранного направлени.я и нормалью к поверхности излучения ( os fi) (рис. 13.2). [c.279]

Выделим элементариый конус, ось которого образует угол с нормалью и вершиной, совпадающей с излучающим элементом (рис. 32.6). Поток энергии бФ,,, излучаемый элементом, заключенный в пределах элементарного телесного угла dQ, т. е. в пределах элементарного конуса, пропорционален элементарной площади dA , пространственному углу dQ и, по закону Ламберта, косинусу угла ф. Таким образом, [c.394]

Наиболее простой зависимостью удельной силы излучения 7, от угла д обладают поверхности, подчиняюш,ие-ся закону Ламберта [Л.15, 16, 315]. Согласно этому закону удельная сила излучения пропорциональна косинусу угла Математически закон Ламберта записывается [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...