Составляющие подвижные

Любой вектор может быть линейно выражен через составляющие подвижного трехгранника. [c.78]

В теорию машин обычно также включается раздел теории упругих колебании в машинах. В этом разделе изучаются упругие колебания подвижных тел, составляющих механизмы, машины, колебания опор и фундаментов машин, и излагаются методы локализации колебаний и вредных шумовых эффектов. [c.18]

Детали, составляющие машину, связаны между собой тем или иным способом. Эти связи можно разделить на подвижные (различного рода шарниры, подшипники, зацепления и пр.) и неподвижные (болтовые, сварные, шпоночные и др.). Наличие подвижных связей в машине обусловлено ее кинематической схемой. Неподвижные связи обусловлены целесообразностью расчленения машины на узлы и детали для того, чтобы упростить производство, облегчить сборку, ремонт, транспортировку и т. п. [c.15]

Линейный акселерометр, основным элементом которого является инерционная масса, связанная линейной пружиной с корпусом и находящаяся в вязкой жидкости, имеет амплитудно-частотную характеристику с резонансным пиком, причем частота, соответствующая пику, равна сйо=100 рад/с, а относительная высота резонансного пика (по отношению к значению амплитудно-частотной характеристики при со = 0) равна 1,4. При тарировке акселерометра получено, что если установить его измерительную ось вертикально, а затем повернуть акселерометр на 180°, его выходной сигнал, пропорциональный смещению инерционной массы, изменится на 5 В. Акселерометр установлен на подвижном основании, совершающем случайные колебания по одной оси, по этой же оси направлена измерительная ось акселерометра. Предполагается, что случайное ускорение колебаний основания можно считать белым шумом. Определить интенсивность этого белого шума, если осредненное значение квадрата переменной составляющей выходного сигнала акселерометра составляет 100 В , [c.448]

MOB, что затрудняет присоединение атомов друг к другу в процессе образования зародышей критического размера. Таким образом, зависимость скорости образования зародышей от степени переохлаждения будет иметь максимум. С повышением температуры при нагреве выше Гр подвижность атомов будет возрастать, что обусловливает монотонное нарастание скорости образования зародышей с увеличением степени перегрева. Рост новой фазы происходит за счет исходной путем относительно медленной миграции межфазной границы в результате последовательного перехода атомов через эту границу. Изменение составляющих энергии при росте фазы, аналогичное ее изменениям при образовании зародышей, также обусловливает зависимость скорости линейного роста от степени переохлаждения, имеющ,ую максимум. При этом максимум скорости линейного роста сдвинут в сторону меньших переохлаждений по сравнению с максимумом скорости образования зародышей. При данной постоянной температуре процесс протекает изотермически и относительный объем образующейся новой фазы V увеличивается со временем. Общая скорость фазового превращения определяется суммой скоростей зарождения и роста новой фазы (рис. 13.3). [c.494]

Степень миграции границ зерен определяется движущимися силами миграции, подвижностью границ и временем пребывания металла в области температур высокой диффузионной подвижности атомов. Движущая сила миграции определяется разницей свободных энергий границ в данном неравновесном и равновесном (после полного завершения миграции) состояниях. При прочих равных условиях движущая сила зависит главным образом от конфигурации граничных поверхностей, характеризуемой числом участков с повышенной кривизной в макро- и микроскопическом плане. Движущая сила на отдельных участках границы пропорциональна их суммарной кривизне l// i + l// 2, где 1 и / 2 — радиусы кривизны в двух взаимо перпендикулярных направлениях. Мигрирующая граница движется обычно к центру максимальной кривизны (рис. 13.12,6). Чем меньше число граней у зерна, тем больше их кривизна при заданном размере и тем интенсивнее идет миграция границ. На стыках границ зерна (для двумерной системы трех зерен) движущая сила миграции пропорциональна отклонению соотношения смежных углов от равновесного. Последнему соответствует равенство углов между тремя границами, составляющих 120° (рис. 13.12,а). В этом случае уравновешиваются силы поверхностного натяжения на стыкующихся участках границ, что соответствует наименьшему значению свободной энергии. Смещение стыка границ О в положение О приведет к искривлению границ. Это вызовет перемещение границ в направлении к центру их кривизны до спрямления, т. е. зерно А будет расти за счет зерен В и С. [c.504]

Перераспределение примесей и легирующих элементов в сплавах происходит в период их пребывания в температурных областях, когда существует заметная диффузионная подвижность этих элементов. При этом возможны два противоположных процесса выравнивание концентрации элементов по объему — гомогенизация, или их накопление на отдельных структурных составляющих, границах зерен и скоплениях дефектов кристаллической решетки — сегрегация. [c.507]

К рассматриваемой конструкции, кроме задаваемых сил, приложены реакции внешних связей — опор Л и Б. Реакция шарнирно-подвижной опоры А перпендикулярна к опорной плоскости. Со стороны опоры В, осуществленной в виде заделки, на конструкцию действуют реакция Rq неизвестного направления, разложенная на составляющие Хд и Уд, и пара сил с моментом Мв, препятствующая вращению части BD вокруг точки В, которое было бы возможным при наличии в этой точке шарнира. [c.74]

Таким образом, движение точки А можно разложить на два прямолинейных составляющих движения движение относительно кулисы (по прямой ВС) и движение с кулисой (перпендикулярно к ВС). Если подвижную систему отсчета (оси хну) связать с кулисой, то первое движение будет относительным, а второе — переносным, при этом переносное движение будет поступательным. [c.309]

По этой формуле определяем модуль угловой скорости вращения тела вокруг мгновенной оси. Модуль и направление угловой скорости со можно определить также по ее проекциям на неподвижные оси декартовых координат х, у, г или на подвижные оси е, "п, Проекция ш на каждую ось определяется как сумма проекций составляющих угловых скоростей toi, toj и Из. [c.328]

Для установления этой зависимости любое движение механической системы разлагают на два составляющих движения переносное движение с подвижной системой отсчета движущей- [c.226]

Решение. Свяжем с пластинкой подвижную систему координат, направив ось г по оси вращения пластинки, ось у —по катету а и ось с—перпендикулярно к плоскости пластинки (рис. 230). Чтобы воспользоваться принципом Германа — Эйлера — Даламбера, определим силы инерции точек пластинки. Для этого разобьем пластинку на элементарные площадки. При равномерном вращении пластинки сила инерции каждого элемента имеет только центробежную составляющую, модуль которой определится по формуле (3.5) [c.296]

Освобождаем балку от связей и заменим их действие реакциями. В месте шарнирно-подвижной опоры В возникает вертикальная реакция Кв- Направление реакции шарнирно-неподвижной опоры в данном случае непосредственно определить нельзя поэтому заменим эту реакцию ее двумя составляющими [c.104]

Так же как и в задаче 77-14, балка нагружена двумя параллельными силами, но в отличие от этой задачи здесь реакция подвижного шарнира направлена не параллельно вертикальным нагрузкам, а под углом а к вертикали — перпендикулярно к опорной поверхности шарнира (рис. 105, б). Поэтому реакция неподвижного шарнира не будет направлена вертикально и, так же как в задаче 78-14, ее целесообразно заменить двумя составляющими / ал и [c.106]

Решение. Система твердых тел состоит из двух балок. Рассмотрим равновесие каждой из балок отдельно. На балку 4С действуют (рис. б) активная сила Р и активная пара сил с моментом М. Кроме того, на балку наложены связи — шарниры Л и С, подвижная опора В. Отбрасывая мысленно связи, заменяем их действие реакциями. Так как реакция шарнира А неизвестна по направлению и величине, заменяем ее двумя составляющими и Аналогично реакция шарнира С [c.71]

Пусть подвижные оси хуг связаны с твердым телом (рис. 152) О — произвольная точка на оси вращения, ось г напра влена вдоль оси вращения. Оси х и у введены так, чтобы вместе с осью д образовать правую систему осей координат. М — масса твердого тела, (О — угловая скорость твердого тела, е — угловое ускорение твердого тела, С(х ,у ,г ) — центр тяжести твердого тела, 1у — центробежные моменты инерции твердого тела, а, Ь — расстояния от опор А, В до начала координат О N Ax> N y, Млг, N вx, оу, N 2 — составляющие дополнительных динамических давлений на опоры [c.372]

Однако вывод о постоянстве So относится лишь к полностью равновесным при Т = 0 системам, что значительно ограничивает область его практического применения. При понижении температуры релаксация неравновесных состояний затрудняется, и обычно внутреннее равновесие в веществе не успевает установиться за время наблюдения. В особенности сказанное относится к процессам, требующим диффузионной подвижности составляющих в кристаллической решетке химического соедине-иия. Такие процессы упорядочения при низких температурах, как правило, не завершаются, и в веществе замораживается некоторая неизвестная остаточная энтропия. Поэтому калориметрическое определение энтропий ограничивается обычно простыми веществами. [c.57]

В общем случае справедливость этого вывода можно доказать, используя понятие независимых составляющих (компонентов) системы. Рассмотрим гетерогенную систему при постоянных давлении и температуре. Пусть для начала каждое из составляющих веществ является подвижным и представлено в каждой из фаз, т. е. фазы — полностью открытые подсистемы. Согласно (7.10) условие сохранения компонентов в системе можно записать в виде [c.142]

Поскольку правая часть этого равенства относится к любой из фаз системы, из него следует условие диффузионного равновесия фаз — равенство химических потенциалов подвижных действительных составляющих [c.143]

Рассмотрим случай, когда границы фазы k непроницаемы для некоторых из веществ, т. е. эти вещества являются неподвижными составляющими системы (но не фазы ). В отсутствие химических реакций в фазах каждое неподвижное составляющее должно, очевидно, рассматриваться как компонент системы, поскольку в противном случае набор компонентов не позволит образовать фазу, в составе которой имеется неподвижное составляющее и будет неполным набором. Как уже отмечалось в 14, каких-либо определенных выводов о значении химического потенциала такого неподвижного вещества в разных фазах системы получить нельзя. Но если /-е неподвижное вещество может получиться в результате химических реакций из подвижных веществ, т. е. бп/< )= (6п/< ) " 0, то, используя (7.25), можно записать слагаемое в (16.14), соответствующее такому /-му веществу k-u фазы в виде [c.145]

Несмотря на одинаковые индексы и пределы суммирования а правой и левой частях этого равенства, обе части содержат разные множители Лагранжа, так как компонент не может одновременно быть и подвижным и неподвижным и хотя бы один из коэффициентов аг/ для t-ro компонента в одной из сумм равен нулю. Из (16.34) видно, что при равновесии равняться друг другу должны не химические потенциалы составляющего, как в [c.146]

Суммирование здесь распространяется на все неподвижные компоненты в k-й и 1-й фазах соответственно. Так, в рассмотренном выше примере кислород является неподвижным компонентом систел ы, но подвижным компонентом фаз а и Для неподвижного составляющего НзО в этом случае из (16.35) следует [c.146]

В частном случае незаряженных составляющих условия элект-При химических реакциях сохраняются, как известно, и количества реагирующих веществ, и их общий заряд. Пользуясь уравнением (16.25) реакции образования /-го составляющего в фазе а из подвижных (компонентов, можно выразить условие сохранения заряда равенством [c.150]

В пластинах толщиной ё>у>0 с током может наблюдаться т, н. электрич. пинч-эффект. Если вдоль направления тока направить ось х, то для существования электрич. пинча необходимо отличие от 0 в осях х, у недиаго-нальеой составляющей подвижности хотя бы для одного из сортов носителей [т. е. 0 и (или) 0], Тогда одно только поперечное (анизотропное) поле Ву, образующееся при пропускании тока не может аннулировать одновременно как электронный, так и дырочный поперечные потоки. Плазма прижимается к одной из двух поверхностей, образуя там а к к у м у. т я-ционный слой за счёт поперечного выноса из объёма. [c.603]

Недиагональные составляющие подвижности носителей в изотропной плазме можно создать приложением поперечного магн. поля с индукцией, лежащей в плоскости пластин (магнигоконцентрац. эффект). Если в собств. полупроводнике плазма исходно заполняет почти однородно пластину, то этот эффект называют эффектом Велькера, ав случае плазмы, инжектированной из контакта, расположенного на одной из поверхностей образца,— эффектом Сула. Др. способом получения рэзеу 9 0 в изотропной плазме является малая анизотропная деформация образца (сжатие или растяжение). [c.603]

Понять назначение сборочной единш ы. например механизма. Разобрать кинематическую схему механизма. Разделить схему на составляющие звенья, выдели гь неподвижное звено (стойку), относительно которого перемещаются все остальные звенья. Усгановить связи между звеньями, т. е. кинематические пары. Усгановить последовательность передачи энергии от начального звена по кинематической цепи к конечному звену. Установить служебные функции неподвижного звена и всех подвижных звеньев. [c.320]

Разделиз ь неподвижное звено на составляющие его детали. Установи ь назначение каждой детали и связи детали с другими деталями. Отмешть на деталях рабочие (сопрягаемые) поверхности, участвующие в подвижных соединениях, т. е. в кинематических парах, и рабочие (прилегающие) поверхности, участвующие в неподвижных соединениях. [c.320]

Разделить каждое подвижное звено на составляющие его детали. Установить назначение каждой детали и связи детали с другими деталями. Отметнзь на деталях рабочие (сопрягаемые) поверхности, участвующие в подвижных соединениях, [c.320]

С. Г. Телетов в результате получает системы уравнений, которые учитывают силы взаимного сопротивления компонентов и фазовый переход одного компонента в другой. Однако в [Л. 123] отмечается, что временное осреднение не позволяет получить строгие уравнения дисперсоида. При этом показано, что и способ осреднения Франкля нуждается в улучшениях. Метод последовательного осреднения физических величин, предложенный в [Л. 123], заключается в том, что в каждый момент величины осредняются по объемам компонентов, а затем используется временное осреднение по промежуткам времени, соизмеримым с периодом характерных турбулентных пульсаций. В [Л. 113] осреднение фактически выполняется по объемам компонентов, составляющих объем элементарной ячейки потока AVn AVt = = РлАУп ДКт= (1—Рл)А п. При этом справедливо отмечается, что идея условного континуума лишь тогда может иметь физический смысл, если при этом хотя бы приближенно [Л. 113] отражаются особенности дисперсных лотоков (наличие подвижных внутренних границ, рассредоточенность по элементарным ячейкам сил межкомпонентного взаимодействия). Особый интерес представляет предложение Б. А. Фидмана дополнить пространственно-временное осреднение Франкля вероятностным осреднением основных величин дисперсных потоков [c.31]

Отметим, что м,, можно получить, если угловую скорость ш, направленную но. мгновенной оси, рачложить по правилу параллелограмма по осям подвижною и неподвижного конусов. Тогда составляющая по оси неподвижного конуса и будет угловой скоростью о. . [c.189]

Установим зависимость между полной и относительной производными по времени вектора h и величинами, характе-ризуюпщми движение гюдвижной системы отсчета относительно неподвижной. Для згого разложим вектор h на составляющие, параллельные осям подвижной системы координат. Имеем [c.195]

Из совокупности подвижных систем отсчета можно выделить класс локально-инерциальных систем огсчета. Для тгого разложим F на составляющие [c.596]

Взаимодействие кислорода с чистой поверхностью металла протекает в три этапа I) адсорбция кислорода, 2) иуклеация, т. е. образование зародышей, 3) рост сплошной оксидной пленки. На первых стадиях адсорбции пленка состоит из атомов кислорода, так как свободная энергия адсорбции атомов кислорода превышает свободную энергию диссоциации его молекул. Методом дифракции медленных электронов удалось установить, что атомы некоторых металлов входят в состав адсорбционной пленки и образуют относительно стабильную двухмерную структуру из ионов кислорода (отрицательно заряженных) и металла (положительно заряженных). Как уже говорилось в отношении пассивирующей пленки (разд. 5.5), адсорбционная пленка, составляющая доли монослоя, термодинамически более стабильна, чем оксид металла. На никеле, например, она сохраняется вплоть до точки плавления никеля [1 ], тогда как NiO разрушается вследствие растворения кислорода в металле . Дальнейшая выдержка при низком давлении кислорода ведет к адсорбции на металле молекул Оа, проникающих сквозь первичный адсорбционный слой. Так как второй слой кислорода связан менее прочно, чем первый, он адсорбируется не диссоциируя. Возникающая в результате структура более стабильна на переходных, чем на непереходных металлах [2]. Любые дополнительные слои адсорбированного кислорода связаны еще слабее, и наружные слои становятся подвижными при повышенных температурах, о чем свидетельствуют рентгенограммы, отвечающие аморфной структуре. Вероятно, ионы металла входят в многослойную адсорбционную пленку в нестехиометрических количествах и к тому же относительно подвижны. Например, обнаружено, что скорость поверхностной диффузии атомов серебра и меди выше в присутствии адсорбированного кислорода, чем в его отсутствие [3]. [c.189]

Пример 12. Балка длиной ЛВ = 10 ж имеет шарнирио-неподвижную опору А н шарнирно-подвижную опору В с наклонной опорной плоскостью, составляющей с горизонтом угол а = 30°. На балку действуют три пары сил, лежащие в одной плоскости, абсолютные величины моментов которых равны [c.47]

Задача 134. На рис. 112 показана мачта, служащая для крепления проводов электрической железной дороги. Верхний провод имеет натяжение Р, а нижний натягивается при помощи груза М и троса E DK, перекинутого через неподвижный блок С и подвижный блок D. Высота проводов над уровнем опор равна соответственно а и й, кратчайшее расстояние от опоры В до свешивающейся части троса С равное, расстояние между опорами 2d, вес мачты G, вес груза Q. Определить натяжение нижнего троса и вертикальную составляющую реакции в опоре А, если мачта симметрична относительно прямой т—п. Трением и размерами блокоз пренебречь. [c.54]

Реакция подвижной опоры на балку ВС направлена по нормали к поверхности опоры. Обозначим ее через N. Реакция шарнира В неизвестна ни по величине, ни по направлению. Представим ее в виде двух составляющих А д, Уд, направленных в сторону положительных направлений выбранных координатных осей. Таким обра м бмк ВС находится в равновесии под действием пяти сил Р, Q, N, Хд, Yg, расположенных в одной плоскости. [c.58]

Величина ускорения Кориолиса. Теорема параллелограмма ускорений пригодна только в частном случае, если подвижная система отсчета движется поступательно. Если же переносное движение не поступательное, то у абсолютного ускорения появляется еще одна составляющая, называемая ускорением Кориолиса, или поворотным ускорениемВыведем формулы, позволяющие определить абсолютное ускорение при всяком составном движении точки. [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...