Условие сохранения заряда

В частном случае незаряженных составляющих условия элект-При химических реакциях сохраняются, как известно, и количества реагирующих веществ, и их общий заряд. Пользуясь уравнением (16.25) реакции образования /-го составляющего в фазе а из подвижных (компонентов, можно выразить условие сохранения заряда равенством [c.150]

Вследствие того что в момент коммутации параллельно накопительному конденсатору подключается емкость С2(йУ2/йИ1) , напряжение на накопительном конденсаторе уменьшается, и максимум первичного напряжения, определенный из условий сохранения заряда, б дет равен [c.12]

Эти превраш,ения имеют место лишь в случае выполнения условий сохранения заряда и стехиометрии [c.51]

В рассматриваемых условиях распределение локального потенциала деформации носит несимметричный характер (хотя средний интеграл его по объему равен нулю согласно закону сохранения заряда) в ограниченной области расши- [c.102]

Три уравнения (7.26), (7.27) и (7.28) и есть соотношения Ранкина— Гюгонио для распространяющегося ударного фронта, причем первые два из этих уравнений выведены целиком из. условий сохранения массы и количества движений и, следовательно, справедливы даже в том случае, когда в среде генерируется химическая энергия, как это имеет место в волне детонации, проходящей через заряд. Из уравнения (7.26) можно видеть, что для очень малых разностей давления скорость с стремится к скорости звука в среде, а из (7.26) и (7.27) зависимость между разностью давлений ДР и скоростью частиц У принимает вид [c.166]

Полная система уравнений химического равновесия рассматриваемой гетерогенной системы, кроме (2) и (3), включает два условия нормировки и к условий сохранения массы и заряда системы [c.162]

Одновременно условия сохранения числа частиц и числа зарядов (3.37), (3.38) перепишем в интегральной форме [c.175]

В положении равновесия на емкостях нет заряда. Ток / увеличивает заряд за счет заряда Используя закон сохранения заряда и условие знаков (см. рис. 1.5), имеем [c.27]

Условие сохранения полного заряда является точным следствием уравнений Максвелла (4.3) и (4.4). Отметим, что закон сохранения заряда, в противоположность закону сохранения массы, является в настоящее время всегда выполняющимся фундаментальным законом физики. [c.298]

Таким образом, из условия калибровочной симметрии следует закон сохранения заряда. [c.143]

Называемыми также временами рекомбинации . Из условия сохранения полного электрического заряда следует, что скорости рекомбинации должны быть пропорциональны концентрациям носителей другого типа (1/тп)/(1/Тр) = рв/п . [c.223]

При условии сохранения исходной формы звездообразного канала толщину свода заряда можно увеличить, не изменяя при этом начального участка кривой, дающей зависимость 5 от у. Поэтому для получения безразмерных соотношений в качестве характеристической длины следует выбрать величину I. [c.307]

Для замыкания системы (1.2)-(1.8) формулируются дополнительные условия сохранения полного заряда и постоянства объема капли [c.174]

Условием длительного сохранения заряда аккумуляторов является полное отсутствие влаги в элементах, так как она является катализатором процесса окисления отрицательных пластин. Поэтому элементы сухозаряженных батарей герметически закрываются специальными пробками, а сепараторы изготовляются из синтетических материалов и не содержат влаги. [c.119]

Для генерации ионных пучков анод диода делают из диэлектрика соответствующего хим. состава. Эмиссия ионов происходит из плазмы под действием внеш. поля и поля пространств, заряда электронов (см. Ионная эмиссия). Плазма образуется в результате электрич. пробоя анода вдоль его поверхности. Чтобы увеличить долю энергии, передаваемую в ионный пучок, ток электронов через диод должен быть уменьшен при условии сохранения большого отрицат. пространств. заряда. Для этого используется либо магн. поле (т. н. диоды с магн. изоляцией, рис. 3, о), либо [c.681]

Условие сохранения электронейтральности кристалла в целом играет важную роль в кристаллохимии. Принцип компенсации заряда позволяет выдвинуть общий метод получения вакансий или мест с аномальной валентностью путем введения заранее подобранных примесей. [c.59]

Длина волн де Бройля. Волновые свойства наиболее отчетливо проявляются в явлениях дифракции, условия наблюдения которой определяются длиной волны. Длина волн де Бройля частиц очень мала. Первоначально покоящаяся частица с зарядом е и массой т в результате прохождения разности потенциалов U приобретает скорость V, которую можно определить из закона сохранения энергии, имеющего в случае нерелятивистских скоростей v вид [c.59]

Н. 3. часто встречается в электро- и магнитостатике, стационарных задачах гидродинамики, теплопроводности и т. д. Условие её разрешимости имеет физ. смысл закона сохранения суммарный поток (напряжённости электрич. или маги, поля, несжимаемой жидкости, тепла и т. д.) через замкнутую поверхность 3 равен суммарной величине источников (заряда и т. ц.). [c.254]

Приведенный расчет выполнен для диффузионного механизма записи решетки пространственного заряда. Однако он может быть модифицирован также на случай записи во внешнем электрическом поле соответствующей заменой выражений для / (3.172) и для закона сохранения фаз (3.174). При этом вид решения (3.177) не изменится, т.е. экспоненциальный рост интенсивности слабого пучка при таком взаимодействии оказьшается возможным также и для локального исходного механизма записи решетки. Это важно в связи с открывающейся возможностью увеличения коэффициента усиления при использовании внешних полей, превышающих диффузионное поле, ограничиваемое условием синхронизма (3.168). [c.123]

Если теперь мы сможем убедиться, что функции, определенные в (11.31), удовлетворяют также условиям (11.28), то их можно считать приближенным решением уравнении поля (11.23). Но такая проверка должна быть совершенно аналогична проверке справедливости калибровки Лоренца для электромагнитных потенциалов. А эта последняя основана на законе сохранения электрического заряда [см. (5.41)]. В нашем случае справедливость (11.28) следует из закона сохранения энергии и импульса, который в приближении слабого поля имеет вид [c.308]

Мы рассмотрели сейчас скачок в системе, опираясь на добавочное (по отношению к уравнению (1.49)) предположение о сохранении при скачке суммы зарядов конденсаторов. То же самое можно сделать и путем рассмотрения более полной системы, которая уже допускает заданное начальное состояние например, это может быть система, в которой учитывается малое сопротивление проводов соединяющих конденсаторы (рис. 40). Мы предоставляем читателю проделать это рассмотрение и доказать на его основе примененное нами условие скачка. [c.81]

Совместная работа поршневой машины с агрегатами воздухоснабжения. При расчете рабочего процесса поршневой части комбинированного тепловозного двигателя предполагались заданными параметры состояния воздуха рк, Тк) на впуске в двигатель. Значения этих параметров на номинальном режиме работы комбинированного двигателя выбираются на основе вариантных расчетов поршневой машины с агрегатами воздухоснабжения. Параметры выбирают из условий реализации требуемой мощности, к. п. д., габаритных размеров, массы и т. д. Например, более глубокое охлаждение на номинальном режиме воздуха, поступающего в двигатель, т. е. низкие температуры Тк, целесообразно по условиям увеличения воздушного заряда цилиндра при сохранении давления рк или уменьшения этого давления при сохранении воздушного заряда. Однако понижение температуры Тк связано с увеличением поверхностей охлаждения или дополнительными затратами мощности на эти нужды. Поэтому для тепловозных двигателей на номинальном режиме и стандартных атмосферных условиях (0,1013 МПа, 20 °С) приемлемыми считают температуры Гк ЗЗО К- [c.179]

Чувствительность емкостного приемника по низкочастотной схеме АУ / (где А7—переменное напряжение, выделяемое на емкости и х — измеряемое смещение в модели) может быть определена из условий сохранения заряда на емкости (Гамбурцев, 1959) [c.68]

Как мы уже говорили ( 2, п. 1), в мире элементарных частиц действует принцип все, что не запрещено (законами сохранения), обязательно происходит . Этот принцип позволяет легко разобраться в том, какие реакции и распады будут идти, а какие нет. Для этого достаточно учесть энергетический баланс и законы сохранения момента и зарядов, потому что все остальные законы сохранения накладывают ограничения не на сам процесс, а на его характеристики (интенсивность, угловое распределение и др.). Надо, однако, еще учесть, что если процесс разрешен только для слабых взаимодействий, то он будет протекать с ничтожной интенсивностью. Такого типа реакцию вообще нельзя заметить (если только для этого не приняты сверхособые меры, см. 8, п. 12), а соответствующий распад будет протекать с громадным (например, 10" с) временем жизни. Поэтому наряду с законами сохранения зарядов надо учитывать пр иближенные законы сохранения странности, четности и зарядового сопряжения, нарушаемые только слабыми взаимодействиями. Учтя это последнее замечание, приведем полную сводку условий, пользуясь которыми можно не только легко и быстро сказать, пойдет или нет данный процесс, но и, например, перечислить возможные пути получения тех или иных частиц. Эти условия таковы [c.309]

В рассматриваемых условиях распределение локального потенциала деформации носит несимметричный характер (хотя средний интеграл его по объему равен нулю согласно закону сохранения заряда) в ограниченной области расширенной решетки около скопления дислокаций его величина имеет порядок (140), тогда как в остальной области недеформированного кристалла вследствие ее значительно большего размера уход компенсирующих электронов оказывает незначительное влияние на электронную мотность и вызывает пренебрежимо малое изменение потенциала. [c.100]

Аккумуляторные батареи получают с завода в сухозаряженпом или в разряженном состоянии. Особенность сухозаряженньгх батарей состоит в том, что они длительно (несколько лет) сохраняют сообщенный им заряд. Это достигается сушкой пластин при высокой температуре в инертной среде в процессе формовки. Условием сохранения заряженности до ввода батарей в эксплуатацию является полное отсутствие влаги в элементах, так как влага ускоряет процесс окисления отрицательно заряженных пластин. Поэтому элемен- [c.326]

При высоких температурах любой газ представляет собой химически реагирующую смесь различных компонентов. Компонентами могут быть молекулы, атомы, ионы и электроны. В дальнейшем будут рассматри ваться лишь смеси, состоящие из атомов одного сорта и их различных ионов и электронов, т. е. смеси, представляющие собой плазму. Расчет термодинамических свойств таких смесей, как известно, состоит из расчета состава смеси и из последующего расчета ее термодинамических свойств по данным о составе смеси и термодинамическим свойствам компонентов. Для определения состава смеси необходимо решить систему уравнений для концентраций, включающую уравнения закона действующих масс для всех реакций, могущих идти в смеси, закона сохранения числа частиц и закона сохранения заряда. Для плазмы в общем случае эта система уравнений представляет собой систему трансцендентных уравнений. Однако, если пренебречь эффектами, связанными с кулоновским взаимодействием между ионами, электронами и нейтральными атол1ами, то система трансцендентных уравнений переходит в систему нелинейных алгебраических уравнений. При не очень высоких плотностях система нелинейных алгебраических уравнений мало отличается от системы трансцендентных уравнений, и, если от расчетов не требуется большой точности, пренебрежение эффектами, связанными с кулоновским взаимодействием, допустимо. При тех же условиях можно пренебречь влиянием кулоновских полей ионов и электронов и при расчетах термодинамических свойств плазмы. Оценку влияния кулоновского взаимодействия на термодинамические свойства ионизованных газов, на концентрации ионов и электронов и на уравнение состояния можно найти, например, в работах [1—5], [c.3]

Закон сохранения энергии утверждает, что для системы частиц, взаимодействие между которыми неявно ) зависит от времени, полная энергия системы постоянна (рис. 5.6—5.9). Этот результат мы считаем достоверно установленным экспериментальным фагктом. Если выражаться точнее, то этот закон говорит нам Q Том, что существует некоторая скалярная функция [такая, как функция Mv J2- -Mgx в (13)] положения и скорости частиц, которая не изменяется со временем при условии, что в течение рассматриваемого промежутка времени внешнее взаимодействие явно не изменяется. Например, элементарный заряде не должен изменяться со временем. Помимо функции энергии существуют также и другие функции, которые сохраняют постоянное значение в условиях, о которых только что было сказано. (Другие такие функции мы рассмотрим в гл. 6, в которой речь пойдет о сохранении импульса и момента импульса.) Энергия представляет собой скалярную величину, сохраняющую постоянное значение при движении. Когда мы говорим о внешнем взаимодействии, то имеем в виду, что в течение рассматриваемого [c.153]

Но в слабых взаимодействиях за один распад странность может измениться не более чем на единицу (см. условие е)). Поэтому каскадный гиперон может превратиться в обычные частицы не сразу, а лишь путем нескольких последовательных распадов. Этот каскад распадов и породил название этих частиц. Для примера рассмотрим распад Н -гиперона. Так как для этой частицы S = —2, В = I, то при распаде должна получиться система с S = —1, В = I. Такой системой является комбинация нуклон плюс антикаон, например, п + К - Но согласно табл. 7.3 т=о< т + так что такой распад энергетически невозможен. С другой стороны, системой с S = —1, В = 1 является обычный, не каскадный, гиперон, например Л. Но превращение Е -гиперона в один Л-гнперон тоже невозможно энергетически, так как Е -гиперону надо избавиться от избытка энергии, возникающей вследствие разности масс Е и Л-частиц. Эту избыточную энергию может унести частица с В = О, S = О, т. е. пион. Отсюда, учтя еще закон сохранения электрического заряда, получим, что Е -гиперон должен распадаться так [c.312]

И все же закон сохранения странности не является единственной причиной существования слабых распадов. Второй (и последней) причиной является то, что нейтрино подвержены только слабым (если не считать гравитационных) взаимодействиям. Поэтому, если распад даже с сохранением странности возможен только с участием нейтрино, то он будет слабым. Например, отрицательный пион имеет нулевую странность. Продуктами его распада могут быть только более легкие частицы, т. е. мюоны, электроны, нейтрино и нейтральный пион. Один из продуктов распада должен иметь отрицательный электрический заряд, т. е. быть мюоном или электроном. Обе эти частицы имеют спин половина и тем самым уносят только полуцелый момент. Так как спин отрицательного пиона — целый, то наряду с мюоном (или электроном) одним из продуктов его распада должна быть электрически нейтральная частица с полуце-лым спином. Единственными легкими частицами, удовлетворяющими этому условию, являются нейтрино. Поэтому распад отрицательного [c.399]

Вариант взрыва комплексного действия выброс пустых пород и одновременное дробление (см. рис. 24,в). Рассмотрим его пока как вероятный метод, техническая возможность которого должна быть доказана экспериментально. Как и в предыдущем варианте, вскрывают пологозалегающий пласт полезного ископаемого при относительно ровном рельефе поверхности, но ядер-ные заряды большой мощности закладывают значительно ниже подошвы пласта. С учетом конкретных геологических условий тщательно рассчитывают мощность (IF) и ЛНС (d) заряда для обеспечения выброса породы вскрыши и сохранения в истинной воронке раздробленного полезного ископаемого. [c.64]

Закон сохранения алектрич. заряда диктует для П. т. условие уУ = 0. Это практически всегда (исключая умозрит. примеры экаотич. топологий) ведёт к замкнутости линий плотности П, т. (часто их наз. просто линиями тока). Тогда замкнутой оказывается и цепь в целом. В силу того же закона каждое разветвление цепи подчинено Кирхгофа правилам. В обычных условиях вектор У пропорционален напряжённости электрич. поля Е, а сила тока / в конечном проводнике — приложенному напряжению 11 (Ома закон). При сильных полях эта линейная зависимость может нарушаться, соответственно говорят о нелинейных явлениях в электрич. цепях. [c.88]

УНИТАРНОСТИ МГЛбВИЕ матрицы рассеяния — одно из ограничений, налагаемых на матрицу рассеяния, заключающееся в том, что она должна представлять собой унитарный оператор. В физ. смысле У. у, есть условие равенства единице суммы вероятностей всех возможных процессов, происходящих в системе. Напр., два сталкивающихся протона могут либо упруго рассеяться друг на друге, либо породить один или неск, я-мезонов или лару протон-антипротон и т.д, сумма вероятностей всех таких процессов, допустимых законами сохранения энергии, импульса, электрич. и барионного зарядов и т.д., согласно У. у,, равна единице. У. у.— одно из основных составляющих элементов теории рассеяния и дисперсионных соотношений метода. Частным случаем У. у. является оптическая теорема, связывающая мнимую часть амплитуды упругого рассеяния на нулевой угол с полным сечением рассеяния. А. В. Ефрс.чое. [c.225]

Свойства ТРТ, требуемого для бессопловой конфигурации, значительно отличаются от свойств топлива, применяемого в двигателях с сопловым блоком. Чтобы предотвратить появление длительного и неэффективного периода догорания в конце работы двигателя и уменьшить эффекты эрозионного горения, в бессопловом РДТТ нужно обеспечить более высокую скорость горения топлива. Механические свойства таких ТРТ при низких и высоких температурах должны быть лучше при низких температурах их повышенная способность деформироваться без разрушения позволяет выбрать оптимальные величины свода горения заряда, плотности заряжания двигателя и полной тяги, а при высоких температурах это обеспечит сохранение целостности заряда ТРТ в условиях высоких сдвиговых нагрузок, вызванных большими продольными перепадами давления в камере. [c.129]

Из теории следует, что для электретов с остаточной поляризацией, сохраняющейся короткое время, и малой электропроводностью время жизни будет определяться электропроводностью электрета. В конкретных условиях процесс спада заряда может сопровождаться или не сопровождаться изменением его знака. К таким электретам относятся электреты из полистирола, тефлона и других материалов. Для электретов с длительно сохраняющейся остаточной поляризацией и сравнительно большой электропроводностью, наоборот, время жизни электрета будет определяться временем сохранения остаточной поляризации. В этом случае после изготовления электрета на его поверхность быстро придет свободньш заряд и нейтрализует остаточный заряд. После этого, при постепенном уменьшении остаточного заряда, за счет оставания спада свободного заряда от спада связанного будет иметь место стабильный, отличный от нуля гомозаряд электрета. Этот заряд, таким образом отвечает динамическому равновесию между свободным и связанным зарядами. Его величина составляет около 10 ик/см . Примером таких электретов являются керамические электреты, которые нечувствительны к закорачиванию. [c.180]

Эти два типа эволюции ударных волн в ВВ наблюдались в первых работах по регистрации волновых профилей при ударно-волновом инициировании детонации. В частности, для тротила высокой плотности наблюдалось образование профилей для u(t) с горбом , из которого затем формируется нормальный детонационный профиль массовой скорости с химпиком [65]. Для малоплотных зарядов, где условия инициирования разложения отдельных зерен ВВ с поверхности благодаря их прогреву более благоприятны, наблюдалось усиление ударной волны при сохранении треугольного профиля массовой скорости [58]. [c.295]

Условие (15.4) совпадает с условием черепковского излучения (см. (15.20)) для частицы, движущейся со скоростью 1 данном случае тоже можно говорить о черепковском излучении (излучается экситон, т. е. фотон в среде с частотой ш), которое создается не частицей, а коротковолновым излyчeн Feм (фотоном) с частотой ш . Тот факт, что при этом вместо скорости частицы v фигурирует групповая скорость у,.р(ш ), имеет простой физический смысл. В самом" деле, выражения (15.2) — (15.4) представляют собой условие соблюдения законов сохранения, или, на классическом языке, условие интерференции (классическая картина здесь вполне адекватна задаче, поскольку квантовая постоянная h в формулы не входит). Очевидно, эти условия одинаковы для любого излучателя—заряда, диполя,. пакета волн (импульса) и т. д. Интенсивность же излучения, напротив, существенно зависит от характера излучателя. В частности, в рамках линейной электродинамики соблюдается принцип суперпозиции, и электромагнитное поле при своем распро- [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...