Герма

Во многих машинах и приборах встречаются сборочные единицы, в корпусе которых находится жидкость или газ, и при этом имеются детали, выходящие из корпуса наружу. Для обеспечения плотности соединения (герметичности) корпуса и выходящих из него деталей применяют уплотнения. Типовое уплотнительное устройство состоит из полости в корпусе, заполняемой уплотнительными кольцами круглого или прямоугольного сечения или набивкой, и нажимной втулки. Втулка осаживается вниз обычно накидной гайкой, при этом кольца или набивка уплотняются и создают непроницаемость соединения (герме тичность). Под уплотнение часто подкладывают металлическую шайбу с коническим углублением (буксу). При вычерчивании такого устройства применяется, как правило, условность, по которой нажимная втулка изображается в крайнем выдвинутом (исходном) положении (см. рис. 184, поз. 8). [c.221]

В 1743 г. Даламбер (1717— 1783) высказал принцип, получивший название начала Даламбера, послуживший базой построения механики систем, подчиненных связям. Начало Даламбера позволило расширить применение принципа Германа — Эйлера на случай сложных систем, состоящих нз значительного числа связанных между собой тел. [c.5]

ГЛАВА XV(. ПРИНЦИП ГЕРМАНА — ЭЙЛЕРА — ДАЛАМБЕРА ДЛЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ И ДЛЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ [c.279]

ПРИНЦИП ГЕРМАНА —ЭЙЛЕРА —ДАЛАМБЕРА ДЛЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.279]

ПРИМЕРЫ ПРИМЕНЕНИЯ ПРИНЦИПА ГЕРМАНА — ЭЙЛЕРА — ДАЛАМБЕРА [c.280]

Это положение называется принципом Германа —Эйлера — Даламбера для несвободной механической системы. [c.283]

Рассмотрим твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси 2 под действием приложенных к нему внешних задаваемых сил Pi, Pq,. .., Рп (рис. 227, а). Предположим, что в рассматриваемый момент тело имеет угловую скорость о) и угловое ускорение е. Чтобы воспользоваться принципом Германа — Эйлера — Даламбера, приложим к каждой точке тела М силу инерции Ф,-. [c.289]

Расстояние АВ между опорами тела обозначим h. На основании принципа Германа —Эйлера —Даламбера внешние задаваемые силы, реакции связей и силы инерции должны удовлетворять уравнениям [c.289]

Решение. Свяжем с пластинкой подвижную систему координат, направив ось г по оси вращения пластинки, ось у —по катету а и ось с—перпендикулярно к плоскости пластинки (рис. 230). Чтобы воспользоваться принципом Германа — Эйлера — Даламбера, определим силы инерции точек пластинки. Для этого разобьем пластинку на элементарные площадки. При равномерном вращении пластинки сила инерции каждого элемента имеет только центробежную составляющую, модуль которой определится по формуле (3.5) [c.296]

Согласно принципу Германа— Эйлера — Даламбера составим для плоской системы сил С, Yj , Уи Ф уравиеиия, соответствующие уравнениям (108.3) и (108.5), в следующем виде [c.297]

В чем заключается сущность принципа Германа—Эйлера — Даламбера для материальной точки [c.297]

Каково число и каков вид уравнений, выражающих принцип Германа — Эйлера —Даламбера для несвободной механической системы в проекциях на оси [c.297]

Германа—Эйлера—Даламбера 279 [c.421]

Принцип освобождаемости точки от связей ( относительности классической механики, Германа-Эйлера-Даламбера...). [c.69]

Метод кинетостатики, заключающийся в том, что в любой момент времени геометрическая сумма равнодействующей задаваемых сил. равнодействующей реакции связей и силы инерции для каждой материальной точки несвободной механической системы равна нулю (то же, что и принцип Германа - Эйлера - Даламбера, начало Даламбера). [c.69]

Анализируя различные принципы динамики, Лагранж замечает, что в курсах механики под названием принцип Даламбера излагают, собственно, принцип Германа — Эйлера ). Принцип Даламбера имеет лишь внутреннее сродство с принципом Германа — Эйлера и был найден позднее его. [c.418]

Среди первых трудов, связанных с теорией движения несвободных систем, следует отметить работы Якова Бернулли, Иоганна Бернулли н Я. Германа. Я. Герман, петербургский академик, сформулировал один нз общих принципов механики ) этот принцип аналитически разработал и обобщил Л. Эйлер. Как было отмечено Ж. Лагранжем, указанный принцип по своему внутреннему содержанию совпадает с введенным несколько позже (1743 г.) принципом Даламбера. [c.37]

Труды Якова и Иоганна Бернулли, Я. Германа, Л. Эйлера и Ж. Даламбера можно рассматривать как первый этап развития динамики несвободных систем. [c.37]

Принцип Германа — Эйлера — Даламбера [c.156]

Добавим силу инерции Q , направив ее вертикально вверх (противоположно ускорению а ). На основании принципа Германа — Эйлера — Даламбера имеем [c.159]

Лагранж, придавший мысли Эйлера и Германа наибольшую общность, назвал этот принцип принципом Даламбера, хотя в методе Даламбера практиковались тяжелые и утомительные разложения движений для определения реакций связей. Изложенный принцип мы будем называть принципом Эйлера — Лагранжа ). [c.141]

Герме т и ч и о с т ь пасоса, т. е. постоянное отделение иа-пориого трубопровод от всасывающего (лопастные иасосы герметич-1Г0СТЫ0 не об. гадают, а являются проточными). [c.273]

Обычно диаграммы состояния строят экспериментально, а гермо-дннамические равновесия и правила фаз используют для анализа опытных данных. Диаграммы состояния строят в координатах температура — концентрация в процентах по массе или, реже, в атомных процентах. [c.88]

Лаграно С (1736— 1813) связал принцип Германа — Эйлера— Даламбера с общим принципом статики — принципом возможных перемещений и придал ему удобную для практического применения форму. Впервые принцип возможных перемещений был установлен Стевином (1548— 1620). [c.5]

Принципом Германа — Эйлера — Даламбера называют общий метод, при помощи которого уравнениям динамики по форме придается вид уравнений статики. Зтот метод, предложенный в 1716 г. Германом и обобщенный в 1737 г. Эйлером, получивший название петербургского принципа, часто иазываЕОТ началом или принципом Даламбера, хотя действительная сущность начала Даламбера не аналогична пет.фбургскому принципу [c.279]

Решение. К движению гири применим принцип Германа—Эйлера—Далам-бера. [c.282]

ПРИНЦИП ГЕРМАНА — ЭЙЛЕРА — ДАЛАМЕЕРА ДЛЯ НЕСВОБОДНОЙ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕЛ Ы [c.283]

Расслютрим несвободную механическую систему, состоящую пз п материальных точек. Применим к каждой точке М/ этой системы принцип Германа—Эйлера—Даламбера (см. 106). Тогда [c.283]

ПРИМЕРЫ ПРИМЕНЕНИЯ ПРИНЦИПА ГЕРМАНА — ЭЙЛЕРА — ДАЛАМ5ЕРА ДЛЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ [c.293]

Решение. Для определения реакций опор при помощи принципа Германа—Эйлера— Даламбера к точкам системы условно прикладывают их силы инерции и освобождая систему от связей, прикладывают реакции этих связей. В. зависимости от вида полученной системы сил составляют те или иные уравнения проекций сил на оси, соответствующие векторному уравнению (108.3), и уравнения моментов сил относительно осей, соответствующие иекторпому уравнению (108.5 ). [c.293]

Принцип ВОЗМОЖНЫХ перемещений, дающий общий метод решения задач статики, можно применить и к решению задач динамики. На основании принципа Германа —Эйлера —Даламбера для несво- [c.318]

Для определения иатяжеиия нити S па основании принципа Германа—Эйлера—Даламбера составим для сил, приложенных к телу, и его силы инерции [c.321]

Таким образом, при движении материальной точки в каждьш данный момент времени активная сила Р, реакция связи N и сила инерции Q взаимно уравновешиваются. Это положение называют принципом Германа — Эйлера — Даламбера. [c.156]

Добавим к силам G и Т силу инерции Q , направнв ее противоположно ускорению а . Согласно принципу Германа—Эйлера — Даламбера, силы G, Т и Q образуют уравновешенную систему. Поэтому, выбрав оси координат, как показано на рис. 1.186, б, составим два уравнения равновесия [c.158]

Поскольку в рассматриваемую систему сил включены силы инерции, согласно принципу Германа — Эйлера—Даламбера эту систему можно считать находящейся в равновесии. На основании этого приравняем нулю сумму моментов всех заданных сил и сил инерции относителыю оси вращения [c.169]

В гл. V Динамика системы автор, обсуждая идеп Германа п Эйлера, развитые Лагранжем, указывает на бесплодность споров о реальности даламберовых сил инерции. Общие теоремы динамики (без реакций связей) выводятся из принципа Эйлера — Лагранжа и применяются к решению ряда интересных задач, иллюстрирующих эти теоремы. При выводе уравнений Лагранжа подчеркивается, что они справедливы лишь для голоном-пых определяющих координат, и отмечается ошибка К. Неймана. Здесь же излагается способ определения неизвестных реакций с помощью уравнений Лагранжа второго рода, который подробно иллюстрируется примерами. [c.6]

В полной общности принцип этот был развит Лагранжем. В 1788 году вышла его знаменитая Аналитическая механика в ней впервые, после тщательного анализа решенных к тому времени задач и высказанных в связи с этим предложений, Лагранж выделил указанную идею Германа и Эйлера и развил ее во всей общности. Содержание их мысли следующее. Пусть М., — точки материальной системы, — их массы, г, — их радиусы-векторы, Fv — векторы действующих на них заданных сил предполагается, что система стеснена идеальными связями. Под действием сил точка Л/v при наложенных связях в действительном движении в рассматриваемый момент времени пусть имеет ускорение jv (рис. 108). Если к точке приложить еще -rufjy силу, равную —mvjv, то эта сила остановила бы изменение скорости. Точка была бы в покое или в равномерном и прямолинейном двин е-нин, ибо если бы точка Л/v была свободной, то силы /Wvjv было бы достаточно, чтобы вызвать ускорение jv. И так для канедой точки (v = 1,. .. [c.140]

См. кнпги Р. Германа и Ю. Н. Нечаева, указанные в списке литературы. [c.488]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...