Движение Истечение — Скорость

Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа в выходном сечении и скорость распространения давления будут одинаковы. Волна разрежения, которая возникает при дальнейшем снижении давления среды за соплом, не сможет распространиться против течения в сопле, так как относительная скорость ее распространения (а — с) будет равна нулю. Поэтому никакого перераспределения давлений не произойдет и, несмотря на то что давление среды за соплом снизилось, скорость истечения останется прежней, равной скорости звука па выходе из сопла. [c.48]

Рассмотрим вопрос о критериальном уравнении истечения плотного слоя. Условия движения в выходном участке и в собственно канале различны. Для процесса истечения средняя скорость и соответственно число Фру-да, принимающее смысл безразмерного расхода, являются искомыми величинами. Учитывая указанное обстоятельство, получим следующее общее критериальное уравнение гравитационного, свободного истечения плотного слоя D = Do) . [c.291]

Составить дифференциальное уравнение восходящего движения ракеты. Эффективную скорость Ve истечения газов ) считать постоянной. Масса ракеты изменяется по закону т = [c.333]

Последнее позволяет объяснить, почему в суживающемся канале газ не может расширяться до давления меньше критического, а скорость не может превысить критическую. Действительно, как известно из физики, импульс давления распространяется в материальной среде со скоростью звука, и поэтому, когда скорость истечения будет меньше скорости звука (критической скорости), уменьшение внешнего давления передается по потоку газа внутрь канала и приводит к перераспределению давления в канале. В результате в выходном сечении канала устанавливается давление, равное давлению среды. Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа и скорость распространения давления будут одинаковы и никакое уменьшение внешнего давления не сможет повлиять иа распределение давлений внутри канала. Оно будет постоянным, а следовательно, будет неизменным, и давление в выходном сечении канала независимо от величины внешнего давления. [c.207]

Формула Циолковского. В качестве иллюстрации применения уравнения Мещерского рассмотрим поступательное движение ракеты под действием одной лишь реактивной силы, предполагая, что ракета движется вне поля тяготения и не встречает сопротивления среды. Пусть относительная скорость истечения частиц будет постоянна по модулю и направлена коллинеарно вектору скорости у ракеты в сторону, противоположную движению ракеты. Определим скорость, достигаемую ракетой по окончании процесса сгорания горючего. [c.596]

В этом движении с увеличением скорости а увеличивается и угловая скорость <и. Благодаря этому винтовое движение в резервуаре при подходе жидкости к отверстию не затухает, а увеличивается и может образовать одну вращающуюся струю. При истечении через отверстие это при известных условиях приводит к появлению так называемых воздушных воронок. Такие воронки появляются в том случае, если глубина воды над отверстием становится меньше примерно трех диаметров отверстия. [c.100]

Так как для сопл dp<0 и йш>0 и, если скорость истечения меньше скорости звука, а — > О, то сопло должно быть суживающимся в направлении движения газа dF < 0). [c.135]

Чтобы понять это очень важное обстоятельство, обратимся к схеме рис. 138. Скорость в отверстии образуется за счет энергии давления в резервуаре. Давление в вытекающей струе равно давлению окружающей среды и управляется им, поскольку влияние среды распространяется на струю (сечение К—К) с местной скоростью звука. Вследствие того, что сами частицы газа движутся из резервуара наружу со скоростью истечения о, скорость распространения влияния окружающей среды против движения относительно отверстия составит а — о. Однако указанное внешнее влияние среды действует на процесс истечения до тех пор, пока скорость истечения меньше а. [c.248]

Если скорость истечения жидкости из отверстия велика, то по боковой поверхности струи должны возникнуть достаточно большие касательные напряжения (приложенные к ней со стороны воздуха). Это сопротивление воздуха будет тормозить движение жидкости, ее скорости начнут уменьшаться, кроме того, она начнет аэрироваться, причем струя за сечением С-С будет расширяться (см. далее 10-12). [c.380]

Вследствие этих причин, нарушающих равномерность движения, невозможно поддерживать угловую скорость ш так, чтобы она была постоянна и равна желаемой рабочей скорости 2. Движение машины можно лишь считать периодическим, так как существует промежуток времени, по истечении которого машина возвращается в прежнее положение и ш принимает прежнее значение. Таким будет, например, промежуток времени, в течение которого главный вал машины совершает один оборот, т. е. 6 увеличивается на 2тс. По истечении такого промежутка времени машина возвращается к своему первоначальному геометрическому и кинематическому состоянию говорят, что она совершает цикл. В каждый момент времени не будет соблюдаться равенство между работой движущих сил и работой сопротивлений но по истечении цикла скорости вновь становятся прежними, изменение кинетической энергии за цикл равно нулю и имеет место уравнение [c.467]

Скорость распространения пламени (скорость движения пламени относительно газа) зависит от тепловыделения и объемной теплоемкости горящей смеси и теплопередачи в ней. При движении с некоторой скоростью самого газа (например, истечении) обе скорости необходимо геометрически сложить. Если действительное соотношение между горючим и кислородом сильно отличается от некоторого, близкого к теоретическому, соотношения, то тепловыделение и скорость распространения пламени уменьшаются. Последняя может снизиться до нуля (тепловыделение поглощается потерями), и горение прекращается. Эта граница характеризует пределы воспламенения- нижний, если смесь бедна горючим, и верхний, если смесь богата горючим, но в ней недостает кислорода. [c.245]

Действительно, если /7s>p, p, то wобратном движению потока, го скоростью a—w. При этом происходит перераспределение давлений и скоростей по всей длине сопла в каждом промежуточном сечении устанавливается новая скорость, соответствующая большему расходу газа. Если же pz снизится до /7,ф, то дальнейшее понижение его уже не сможет распространяться вдоль сопла, поскольку скорость его распространения навстречу потоку снизится до нуля а—i Kp=0). Поэтому в промежуточных сечениях сопла расход газа не изменится, не изменится он и в выходном сечении, т, е, скорость истечения останется постоянной и равной ге р, [c.161]

После выхода последнего пассажира и истечении 7 с с момента остановки двери автоматически закрываются Р. контактом реле РВ2 и кабина начинает спускаться, принимая и выполняя все попутные вызовы. В этом случае при подходе кабины сверху к этажу вызова установленный на крыше кабины геркон в цепи поджигания тиратрона реле замедления РЗ, взаимодействуя с электромагнитом этажного переключателя, замкнется и подожжет тиратрон, включив реле замедления, которое отключит реле большой скорости РБС и контактор Б, включив контактор М-, при этом кабина из режима спуска перейдет в режим движения на малой скорости. [c.158]

При неустановившемся движении жидкости поле скоростей и поле давлений будут непрерывно изменяться В этом случае скорость и давление в каждой точке про странства зависят как от координат движущейся части цы, так и от времени и=и х, у, г, t), р= р(х, у, г, t) Пример установившегося движения — истечение жид [c.52]

Для того чтобы более наглядно представить чисто деформационное движение, допустим, что скорости поступательного и вращательного движений частицы жидкости равны нулю. Найдем при этом предположении, на какой поверхности будут находиться точки ( молекулы ) частицы жидкости по истечении времени dt, если в начальный момент они находились на сфере радиуса R. Пусть координаты какой-либо точки на сфере будут х, У, 2 тогда через промежуток времени dt координаты этой точки будут равны [c.258]

Обозначив скорость в начале переменного движения через Уо, скорость по истечении i сек. через V, а ускорение через а, получим [c.7]

При исследовании траекторий движения с постоянной скоростью истечения с и постоянным секундным расходом —М задавалась величина с и затем просчитывались траектории для ряда значений —М. Путем интерполяции была найдена такая величина —М, при которой уход совершается за 125 ед. времени (около 1,25 суток при уходе от Земли). Умножив это [c.308]

Время разбега характеризуется возрастанием скорости начального звена от нулевого значения до некоторого среднего значения, соответствующего нормальной рабочей скорости этого звена механизма. Установившимся движением механизма называется движение, при котором его кинетическая энергия является периодической функцией времени. Во время установившегося движения обычно скорость начального звена механизма колеблется около среднего значения, соответствующего нормальной рабочей скорости этого звена механизма. Промежуток времени, по истечении которого положение, скорость и ускорение начального звена механизма принимают первоначальные значения, является периодом изменения кинетической энергии механизма и называется циклом установившегося движения механизма. [c.304]

Расчеты по уравнению количества движения показывают, что при прочих равных условиях, например при заданной скорости истечения со и расходе рабочего тела т, с наибольшей силой поток будет воздействовать на лопатку, форма которой обеспечивает его поворот на 180° (рис. 20.1, б). Если позволить лопаткам перемещаться под действием струи, то движение газа по схеме (рис. 20.1,6) обеспечит при одинаковой во всех схемах скорости и наибольшую мощность, равную произведению действующей на лопатку силы на скорость ее перемещения. Отсюда, в частности, следует, что для получения максимальной работы поток должен не ударяться [c.167]

Приведенные формулы не учитывают некоторое различие сопротивлений цилиндрического слоя для истечения и всасывания. В первом случае поток расширяется по мере увеличения диаметра цилиндрического слоя в направлении движения, т. е. имеет место диффузорный эффект, при котором градиент скорости вблизи твердых поверхностей зерен уменьшается. Поэтому потери давления получаются меньше, чем в слое такой же толщины, но без расширения. Во втором случае поток суживается, т. е. имеет место конфузорный эффект, при котором градиент скорости у твердых поверхностей зерен увеличивается и потери получаются больше, чем в таком же слое без сужения. [c.308]

Если характер движения в основном определяется свойствами инертности и весомости жидкости, а влияние вязкости относительно невелико (безнапорные русловые потоки, истечение маловязких жидкостей через большие отверстия и водосливы, волновые движения и т. д.),. моделирование осуществляется по критерию гравитационного подобия. При этом выполняется условие (V—9) для скоростей, а условие равенства чисел Рейнольдса, приводящее к соотношению (V—11), не соблюдается (натура и модель работают обычно на одной и той же жидкости). При моделировании по числу Рг масштабы всех физических величин (за исключением вообще произвольного к ) выражаются через два независимых масштаба и таким же образом, как и при выполнении условий полного подобия (табл. V—1). [c.107]

Задачи на истечение под переменным напором относятся к задачам неустановившегося движения (см. гл. XII). Однако, если площадь поперечного сечения ре зервуара достаточно велика по сравнению с площадью выходного отверстия, то переменная скорость опускания уровня в резервуаре будет весьма малой в этом случае локальными ускорениями частиц жидкости можно пренебрегать, рассматривая процесс истечения за бесконечно малый промежуток времени как установившийся. Мгновенный расход определяется при этом по формуле [c.303]

Аналогичным образом получим по формулам (XI—18) и (XI—21) для скорости истечения из сосуда, движущегося прямолинейно с постоянным ускорением а, направленным под углом а к горизонту (рис. XI—13, где начало координат X, г, расположенных в плоскости движения резервуара, совмещено с центром выходного отверстия) [c.314]

Составить днфферскциалыюе уравнение восходящего движения ракеты. Эффективную скорость истечения газов ) считать постоянной. Масса ракеты изменяется по закону ш — /Ло/(0 (закон сгорания). Сила сопротколения воздуха является заданной фупгцяей скорости н положения ракеты R(x,x). [c.333]

Топливо, проходя по спиральным канавкам, получает вращательное движение. Возникающие внутри потока центробежные усилия способствуют быстрому распадению струи после её выхода из сопла. Однако сопла подобных конструкций в современных моделях применяются редко. Последнее объясняется низким коэфициентом <р истечения сопла и относительно малым проникновением струи в сжатый воздух. Сопла этого типа не улучшают качества распыливания даже при повышенных давлениях в ЗиО—500 кг1смК Силы аэродинамического сопротивления газовой среды возрастают с увеличением скорости движения топлива, относительной скорости среды, в которую впрыскивается топливо, плотности воздуха и величины лобовой поверхности струи. Внутренние же силы обусловливаются главным образом поверхностным натяжением топлива. Наравне с этим также должны быть учтены те радиальные возму щения (при выходе из соплового отверстия), которые можно вызвать в обычном сопле при турбулентном потоке топлива, либо применением специальной конструкции распылителя, при истечении из которого значительно усиливаются радиальные составляющие, увеличивающие конус.распыла. [c.239]

Ранее [17] установлено, что при критическом истечении однофазной жидкости влияние сжимаемости ок ывается определяющим при протекании процесса в области, автомодельной по числу Рейнольдса (Re), при этом влияние диссипативных сил в околозвуковой области течения становится исчезающе малым вследствие вырождения турбулентности. Однако практическое использование этого эффекта в трубах при движении в них однофазных сред проблематично, прежде всего, из-за большой скорости звука в таких средах. Кроме того, влияние этого эффекта при движении однофазной среды реализуется лишь на очень коротком участке трубы, примыкающем к выходному сечению трубы, так как скорость звука в адиабатном канале постоянного сечения при движении в нем однофазной среды достигается лишь один раз на выходе из канала. Иначе обстоит дело со скоростью звука в двухфазном потоке как показано в [55], при одних и тех же параметрах торможения в зависимости от структуры двухфазного потока и степени термического и механического равновесия фаз в нем скорость звука может меняться в очень широких пределах. Кроме того, в настоящее время теоретически обоснован и экспериментально подтвержден тот факт, что скорость звука в двухфазном потоке при определенном соотношении фаз может оказаться на два порядка ниже, чем в жидкой фазе. Таким образом, трансзвуковой режим течения может быть достигнут на конечном участке длины трубопровода при умеренных значениях скорости звука (несколько десятков и даже несколько метров в секунду). В этом случае коэффициент сопротивления является функцией не только вязкости потока, но и его сжимаемости, определяемой числом Маха. Более того, при движении с околозвуковой скоростью влияние wi nnaTHBHbLX сил становится исчезающее малым вследствие вырождения турбулентности. Уменьшение потерь на трение при больших массовых расходах отмечалось в опытах при движении двухфазной смеси в замкнутых контурах циркуляции [32]. Таким образом, при критическом истечении влияние сжимаемости [c.119]

При ламинарном движении смеси градиент скорости у стенки равен (согласно уравнению Пуазей-ля) для длинных цилиндрических трубок отношению 8wf/do, где Wf — средняя по сечению скорость истечения газа do —диаметр трубки. Следовательно, условием предельного режима горения является выражение [c.55]

Обш епринятая классическая формулировка закона равенства действия и противодействия была дана И. Ньютоном в его Началах натуральной философии в качестве третьего закона движения Действию всегда есть равное и противоположное противодействие ( геас1ю ) иначе, действия двух тел между собой всегда взаимно равны и направлены в противоположные стороны . В предложении XXXVII первого издания Начал (1687 г.) Ньютон рассмотрел движение вытекаюш ей через отверстие в сосуде воды и пришел к выводу, что скорость истечения равна скорости тела, которое свободно [c.20]

Представим, что в начальный момент времени, нагнетательный и ударный клапаны закрыты, избыточное давление в воздушном колпаке Pк= Pgh, а вода в питающей трубе 4 неподвижна. Для того чтобы таран начал автоматически работать, необходимо резко открыть ударный клапан 1. Через клапан начнется истечение воды, скорость которой вследствие инерции воды, находящейся в питающей трубе 4, будет постепенно увеличиваться от нуля в первоначальный момент времени до какой-то конечной величины V, стремясь в пределе к скорости установивщегося движения ао, соответствующей напору Н и гидравлическим сопротивлениям системы питательный трубопровод — ударный клапан. [c.306]

Истечение жидкости при переменном напоре. Этот вид истечения жидкости наблюдается при опорожнении различных резервуаров с водой, нефтепродуктами, шлюзовых камер гидросоорул<е-ний и др. При опорожнении таких резервуаров непрерывно уменьшается гидростатический напор жидкости, что приводит к непрерывному уменьшению скорости истечения жидкости из отверстия. Для упрощения задачи предположим, что площадь поперечного сечення резервуара 5р одинакова по всей его высоте и настолько велика по сравнению с площадью сечения отверстия истечения что скоростью движения поверхности жидкости в резервуаре можно пренебречь. [c.51]

Однако эта горелочная система хорошо работает только при постоянном расходе газовоздушной смеси при резком же его уменьшении, иаггрвмер прн повышении сопротивления движению газов, когда скорость истечения газовоздушной смеси из сопла горелки меньше 20 м/с, в коллектор и смеситель может [c.186]

Известно также, что при турбулентном движении газокислородная струя расширяется возле стенки сопла до давления ниже атмосферного в результате поперечной скорости в момент истечения из отверстия, и, таким образом, расширенное ядро пламени удерживается у выходного отверстия, нависая над его торцовой поверхностью и не проникая внутрь мундштука. При повышенной шероховатости стенок и малой средней скорости истечения смеси толщина предельного слоя с минимальны.ми скоростями истечения увеличивается н газовая струя не может противостоять давлению, oкaзывae юмy снаружи, и пламя проскакивает внутрь мундштука [14]. На уменьшение возможности проскока пламени внутрь горелки оказывает влияние также снижение скорости воспламенения смеси на границе вследствие диффузии вытекающей нз мундштука газовой струи с атмосферой воздуха [12]. При повышенной скорости истечения смеси скорость распространения пламени на границе несколько повышается вследствие того, что быстротекущие газы пламени не засасывают холодный воздух из окружающей атмосферы, что также способствует удержанию пламени у выходного канала мундштука. [c.60]

Исследовано установившееся осесимметричное винтовое течение несжимаемой идеальной жидкости в полубесконечном цилиндре, обусловленное наличием в его дне круглого отверстия. В отличие от аналогичной задачи H.A. Слезкина на бесконечном удалении от дна поддерживаются постоянными осевая и угловая компоненты скорости квазитвердого вращения, а течение, индуцированное отверстием, однородно-винтовое по Жуковскому (вектор-вихрь абсолютного движения коллинеарен относительной скорости). Во вращающейся вместе с жидкостью системе координат это течение представлено в виде суперпозиции прямолинейно-поступательного потока в направлении дна и однородно-винтового течения Громеки - Бельтрами. Для решения задачи использовано понятие обобщенной функции тока. В качестве предельных случаев рассмотрены винтовой сток в дне полубесконечного цилиндра и винтовое истечение жидкости из полупространства через круговое отверстие на границе. Проведено сравнение с потенциальным течением. [c.90]

Состав выходящей пульпы и характер ее истечения из отверстий, насадок и стояков зависят от ситового состава адсорбента, физических свойств жидкости, а также гидродинамических усло-ви11 движения (высота панора, скорость схода и др.). [c.130]

Незаиляющая скорость 215 Незатопленная струя 349 Неньютоновская жидкость 558 Нёподтоплённый водослив 354 Непокрытая струя 360 Неполная воображаемая модель 124 Неполный гидравлический удар 312 Неравномерное движение 73 Неразмывающая скорость 215 Несвободное истечение через водослив 356 Несовершенный колодец (грунтовый) 500 Неустановившееся движение 64 [c.586]

Ддя форсувки,установленной против потока,скорость движения жапли по. отношению в воздуху равна геометрической разности векторов скорости истечения Wr скорости на-бегаюцвго потока. [c.119]

Равномерное движение частиц возникает по истечении бесконечно больщого промежутка времени, так как равенство относительной скорости Уо.и и скорости Ив. являющееся признаком равномерности движения, согласно (2-44) и (2-47) возможно лишь при достижении th р и th единицы, т. е. при Р, у—>-оо. Последнее в соответствии с (2-46) и (2-49) означает, что [c.68]

Время опорожнения резервуара, находящегося в переносном движении, определяется по общему дифференциальному уравнению (XI—1), в котором —расход, вычисляе.мый по относительной скорости истечения через выпускное устройство. [c.311]

Относительная скорость истечения определяется из уравнения Бернулли для установившегося отиоснтель-кого движения жидкости [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...