Истечение свободное)

Значения коэффициентов истечения для затопленного отверстия можно принимать такими же, как при истечении свободной струн в атмосферу. При истечении через затопленное отверстие расход не зависит от глубины расположения отверстия под уровнями. [c.124]

При истечении свободной струей коэффициент расхода водослива можно определить по эмпирической формуле (все размеры в метрах) [c.132]

Будет ли истечение свободным или подтопленным, зависит от кинетичности как самой струи в сжатом сечении, так п потока в нижнем бьефе. [c.270]

Условие (26-5) соблюдается, так как 2,73 3,73 <б 3,76 X. Х3.61. Следовательно истечение свободное и можно определять расход по (26-4). Тогда [c.270]

Предполагая, что истечение свободное, определяем расход Q по формуле [c.202]

Так как А > Лв, то сопряжение происходит по типу отогнанного прыжка, т. е. истечение свободное и для определения расхода формула (VII.40) принята правильно., б) С использованием табл. VI 1.8. [c.203]

VI 1.58. Определить открытие затвора, установленного в канале прямоугольной формы для пропуска расхода Q= 4,2 м /с, если Яо= = 2,5 м 6 = 3 м истечение свободное ф = 0,95, [c.204]

Если поток в сжатом сечении не испытывает влияния со стороны нижнего бьефа, т. е. сжатое сечение находится под атмосферным давлением, истечение свободное если сжатое сечение затоплено некоторым слоем воды, т. е. нижний бьеф влияет на истечение, истечение несвободное (подтопленное). [c.180]

Вид истечения (свободное или несвободное) можно определить также с использованием способа, предложенного И. И. Агроскиным. [c.193]

Определим, каким будет истечение (свободным или несвободным). Для этого найдем вначале значение глубины в сжатом сечении. По табл. 23.1 а 0,9 [c.194]

Идеальным способом изучения процесса конденсации явилось бы быстрое замораживание с одновременным анализом размеров и концентраций всех кластеров в различные моменты времени до и после достижения критического пересыщения пара. В известной мере к этому идеалу приближается метод сверхзвукового истечения свободной струи из резервуара в вакуум через сходящееся сопло [202]. [c.101]

Рис. 5.1. Истечение свободных молекул.

Истечение свободных молекул через отверстие [c.206]

ИСТЕЧЕНИЕ СВОБОДНЫХ МОЛЕКУЛ ЧЕРЕЗ ОТВЕРСТИЕ 207 [c.207]

При соблюдении условия (9-5) прыжок будет отогнан Л"с1>Лб> а истечение свободным. [c.293]

Задача 9-8. Какой потребуется напор Я, чтобы при заданных в предыдущей задаче высоте открытия затвора и ширине отверстия пропустить расход С=13,0 л /сек. Глубина в нижнем бьефе Лб = = 1,6 м. Будет истечение свободным или подтопленным [c.335]

Задача 9-11. В канале с шириной по дну 6к=б,80 м, т=1, при пропуске расхода Q=9 м /сек глубина воды Ао=1,60 м. Определить ширину В двухпролетного регулятора прямоугольного сечения (рис. 9-15), чтобы при указанном расходе высота открытия щита й не превышала 0,6 лг, а напор был бы равен. -лз б.чне в канале Я — =Ао = 1,6 м. Щитовое отверстие без порога (ф=0,95). Толщина бычка =0,8 м. Истечение свободное. [c.337]

Выясним характер истечения из-под щита, предполагая истечение свободным. Для этого необходимо найти /г"с и сравнить ее с / б. Имеем [c.486]

Следовательно, в данном случае имеет место отогнанный прыжок, а истечение свободное. При этом в табл. 9-2 по Ф(Тс)=0,95 находим а/Я = 0,39, откуда а = 0,39Я = 0,39 2,4 = 0,935 ж. [c.486]

Решете. Предполагая истечение свободным (незатопленным), определяем расход по формуле (7.35) [c.164]

На газо-воздушную струю, вытекающую из горелки в топочное пространство вращающейся печи, с известными допущениями можно распространить законы истечения свободной турбулентной струи, допустив, что на ее развитие стенки печи мало влияют (см. рис. 7.6). Процесс смешения газа с воздухом внутри струи подчиняется закону постоянства количества движения при сохранении условий сплошности потока, т. е. количество движения смеси равно сумме количеств движения потоков исходных газов. При этом затухание средней скорости струи различного диаметра происходит по одному и тому же закону [c.271]

Если в (4.18) положить критическая скорость, то получим, что Л = оо, т. е. наставка удалена в бесконечность. Таким образом, мы переходим к известному случаю истечения свободной газовой струи из бесконечного сосуда, рассмотренному С. А. Чаплыгиным. При этом из формулы (4.17) получим [c.488]

Общая закономерность истечения свободной турбулентной струи из отверстия любой формы может быть описана следующим функциональным выражением [c.54]

По опытным данным построен график (рис. 24), характеризующий зависимость ii = f (Reg) при истечении струй из отверстий различной формы. Установлено, что при Rep > 1000 коэ( ициент расхода принимает постоянное значение и по существу не зависит от режима истечения свободных турбулентных струй. Для круглого отверстия осредненное значение коэффициента расхода равно 0,683, для квадратного — 0,695, для прямоугольного — 0,714 и для щелевого — 0,723. [c.71]

Рис. 24. Зависимость ц=/Шес при истечении свободных турбулентных струй из отверстий различной формы

Рис. 25. Зависимость ц=/( ф) при истечении свободных тур> булентных струй из отверстий различной формы

Рассмотрим вопрос о критериальном уравнении истечения плотного слоя. Условия движения в выходном участке и в собственно канале различны. Для процесса истечения средняя скорость и соответственно число Фру-да, принимающее смысл безразмерного расхода, являются искомыми величинами. Учитывая указанное обстоятельство, получим следующее общее критериальное уравнение гравитационного, свободного истечения плотного слоя D = Do) . [c.291]

Пример 2. Через щитовое отверстие перед перепадом надо пропустить расход Q = 5 м 1сек. На какую высоту надо поднять щит, если напор перед щитом //о = 2,58 м ширина отверстия 6 = 2,5 м, истечение свободное о = 0,95. [c.271]

Каковы условия, при которых истечение из-под затвора будет свободным (иеподтопленным) Когда, при каких условиях истечение из-под затвора будет подтопленным, несвободным Приведите формулу, по которой можно определить, является ли истечение свободным или подтопленным. Выведите формулу для расхода из-под затвора при свободном истечении. [c.192]

Задача 3-31. Щитовое отверстие имеет ширину = 1,5 лг и высоту а=1,0 м. Щит приподнимается равномерно со скоростью и = =2,5 см1сек (рис. 3-26). Определить объем воды W, вытекающий за время 7" = 40 сек полного открытия отверстия. Напор над центром отверстия Я1 = 3,5 м. Истечение свободное. Коэффициент расхода отверстия 1=0,60= onst. [c.140]

Отметим, что отверстия могут быть незатопл нными (истечение свободное) и затопленными, когда уровень воды за затвором влияет на истечение. [c.151]

При истечении непосредственно в слой зернистой загрузки струя находится в стесненных условиях. При этом движение ее происходит в поровых каналах в форме множества микроструй, которые то растекаются, то вновь сливаются. В этом случае струя теряет свою индивидуальность , а зависимость = / (Re O ) несколько изменяется, хотя граничные условия сохраняются такими же, как и при истечении свободной турбулентной струи. Возрастание ц на начальном участке более спокойное, что характерно для степенной функции вида [c.54]

С повышением нагрузки на сооружение, т. е. с увеличением скорости прохождения воды между кусками коКса или с увеличением скорости истечения из отверстий, содержание остающейся СО2 в воде увеличивается. Наоборот, при разбрызгивании воды через сопла, при движении струи воды снизу вверх и увеличении скорости истечения свободная СОз выделяется в большей степени, так как при этом саморазбрызгивание идет интенсивнее, увеличивается высота струи, а следовательно и время пребывания частиц в воздухе, [c.356]

Еще большего увеличения расхода жидкости можно достичь при истечении свободного пото через конический расходящийся насадок с углом конусности 5 - 7 . На выходе из такого насадка площадь сечения струи больше площади входного отверстия < > 1). Такие насадки применяют в качестве отсасывающих труб на гидроэлектростанциях или сливных устройств на гидротехнических сооружениях, где требуется получить большой расход при ограниченных размерах отверстия. Для выходного сечения такого насадка коэффициенты расхода и скорости (Ц=<р) принимают равными 0,48. [c.142]

Для сыпучей среды, гравитационно движущейся в режиме плотного слоя, характерно увеличение давления на боковые стенки канала при переходе слоя в движение небольшие усилия, воспринимаемые дном канала и равные лишь весу частиц в подсводном пространстве независимость расхода слоя в процессе его свободного истечения от высоты слоя (в отличие от однородных жидкостей), если H n>Do , пульсационный, периодический характер медленного опускания слоя, отмеченный и совершеннно не объясненный Грегори как движение с зависанием и проскальзыванием [Л. 130, 184], и пр. [c.307]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...