Чисто деформационное движение

Для того чтобы более наглядно представить чисто деформационное движение, допустим, что скорости поступательного и вращательного движений частицы жидкости равны нулю. Найдем при этом предположении, на какой поверхности будут находиться точки ( молекулы ) частицы жидкости по истечении времени dt, если в начальный момент они находились на сфере радиуса R. Пусть координаты какой-либо точки на сфере будут х, У, 2 тогда через промежуток времени dt координаты этой точки будут равны [c.258]

И, наконец, последнее в (1.166) слагаемое У и есть та существенная часть, которая отражает в поле скоростей любой частицы сплошной среды ее способность деформироваться. Она характеризует чисто деформационное движение частицы. Таким образом, окончательно имеем [c.184]

Если векторно сложить чисто деформационное движение, изображенное на первой схеме рис. 54, с чисто вращательным движением на второй схеме этого рисунка, то приходим к сдвиговому потоку, изображенному на третьей схеме. [c.190]

Решение. Из (1.165) для чисто деформационного движения частицы (СОц — 0) [c.195]

Устойчивость движения 17 Чисто деформационное движение 59 [c.508]

Движение будет чисто деформационным, если поступательная скорость полюса равна нулю и отсутствует завихренность, т. е. если и 2 = 0. [c.77]

Течения с замкнутыми линиями тока. Диффузия к сфере, свободно взвешенной в простом и произвольном плоском сдвиговых потоках. Исследуем конвективный массоперенос к поверхности твердой сферы, свободно взвешенной в произвольном плоском сдвиговом стоксовом потоке. В этом случае распределение скоростей жидкости вдали от частицы задается формулами (4.5.1) при кз = о (/г = 1, 2, 3). Учитывая несжимаемость жидкости, представим тензор сдвига в виде суммы симметричного и антисимметричного тензоров, которые соответствуют чисто деформационной и чисто вращательной составляющим движения жидкости на бесконечности [c.171]

Закрепленный цилиндр. Рассмотрим диффузию к поверхности закрепленного кругового цилиндра, обтекаемого стационарным линейным сдвиговым стоксовым (Ке 0) потоком в плоскости, нормальной к оси цилиндра. Распределение скоростей такого течения вдали от цилиндра в общем случае может быть представлено формулой (2.7.8) и определяется заданием трех величин Е , Е , О. Параметр Е = /Е + Е2 характеризуют интенсивность чисто деформационной составляющей движения, а О отвечает за вращение жидкости. Качественная картина обтекания цилиндра сдвиговым потоком зависит от величины отношения параметра 0 = Е/С1. [c.182]

Величина называется тенюром скоростей деформации, а соответствующая часть скорости eij 5ху) описывает чисто деформационное движение. Антисимметричный тензор имеет вид [c.25]

То, как чисто деформационное движение, векторно складываясь с вращением, приводит к простому сдвигу, иллюстрируется схематически на рис. 54. На первой схеме этого рисунка изображены чисто деформационные скорости. Их значения в точках а, Ь, Си d получаем из того, чтовсистеме главных осей Ф = следователь- [c.190]

Как уже отмечалось в п.4.3 и 7.2, наряду с чисто гетерогенным зарождением дислокаций по модели призматического вьщавливания их на включениях в определенном интервале действующих напряжений и температур может иметь место конденсационный механизм образования петель, размер которых определяется степенью деформационного пересыщения по точечным дефектам и процессами неконсервативного движения дислокаций. В работах [497 -500, 595, 607, 608] была весьма убедительно продемонстрирована начальная стадия работы источников Франка-Рида на так называемых Л-кластерах, т.е. ростовых петлях вакансионного и внедренного типа. Таким образом, основными центрами зарождения и размножения дислокаций в полупроводниковых кристаллах являются скопления вакансий, меж-узельных атомов, а также преципитатов примесей, возникающих при распаде пересыщенного твердого раствора. Однако в дополнение указанного авторами [497-500, 595, 607, 608] механизма размножения следует также отметить тот факт, что генерация дислокаций от ростового типа гетерогенностей в общем случае, по-видимому, все же является частным вариантом размножения. [c.243]

В связи с этим большой интерес представляют результаты исследований ЗГП в бикристаллах цинка, где удалось наблюдать и изучать обе разновидности проскальзывания. Схема вырезки образцов приведена на рис. 29 [137, 138]. Цинк имеет только одну преимущественную плоскость скольжения, поэтому эксперименты на цинковых бикристаллах дают благоприятную возможность для разделения эффектов взаимного влияния деформационных процессов на границе и в теле зерен. Было установлено, что чистое проскальзывание можно наблюдать только при очень малых напряжениях (1—3 МПа), параметр близок к единице, а энергия активации процесса близка к энергии активации зернограничной диффузии. Вместе с тем оказалось, что чистое проскальзывание развивается неоднородно вдоль границы, что характерно для дислокационного механизма процесса. Однако объяснить проскальзывание как результат перемещения структурных ЗГД не представляется возможным, поскольку не было обнаружено изменения разориентировки кристаллов и зарождения решеточных дислокаций на границах. Вероятно, наблюдаемое чистое ЗГП обусловлено вязким движением ЗГД, генерируемых непосредственно в [c.84]

Составление деформационных карт основано на применении уравнений, описывающих зависимость скорости ползучести от температуры и напряжения, Уравйения, обычно используемые для описания диффузионной ползучести чистых металлов и твердых растворов [уравнения (13.1) и (13,2)], очень хорошо теоретически обоснованы, но все же базируются на предположении, что границы зерен являются совершенными источниками и стоками вакансий. Однако, как было установлено, это предположение выполняется не всегда скорость ползучести может контролироваться испусканием и поглощением вакансий границами зерен или движением граничных дислокаций, как это имеет место Цри диффузионной ползучести дисперсионно и дисперсно упрочненных металлических материалов. [c.204]

Вначале образование зуба и площадки текучести в о. ц. к. металлах связывали с эффективной блокировкой дислокаций примесями. Известно, что в о. ц. к. решетке атомы примесей внедрения образуют не обладающие шаровой симметрией поля упругих напряжений и взаимодействуют с дислокациями всех типов, в том числе с чисто винтовыми. Уже при малых концентр а-циях [<10 —10 % (ат.)] примеси (например, азот и углерод в железе) способны блокировать все дислокации, имеющиеся в металле до деформации. Тогда, по Коттреллу, для начала движения дислокаций и, следовательно, для начала пластического течения необходимо приложить напряжение, гораздо большее, чем это требуется для перемещения дислокаций, свободных от примесных атмосфер. Следовательно, вплоть до момента достижения верхнего предела текучести заблокированные дислокации не могут начать двигаться и деформация идет упруго. После достижения а , по крайней мере, часть этих дислокаций (расположенная в плоскостях действия максимальных касательных напряжений) отрывается от своих атмоафер и начинает перемещаться, производя пластическую деформацию. Последующий спад напряжений — образование зуба текучести — происходит потому, что. свободные от примесных атмосфер и более подвижные дислокации могут скользить некоторое время под действием меньших напряжений, пока их торможение не вызовет начала обычного деформационного упрочнения. [c.144]

Возможность движения дислокаций, сравнительно однородное распределение скольжения по объему материала, генерация и размножение дислокаций и точечных дефектов обусловливают возникновение в таких системах закономерностей деформации, подобных таковым в чистых материалах и твердых растворах. Для сплавов, содержащих полностью когерентные частицы, перерезаемые дислокациями (дисперсионно-твердеющие сплавы), пластический участок кривой деформирования подобен кривой деформирования чистого металла. Если в сплаве содержится достаточная объемная доля жестких частиц, скорость деформационного упрочнения намного больше [4]. Деформационное упрочнение такого тппа сопровожла- [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...