Учет поглощения волн

Учет поглощения волн. При выводе волнового уравнения в 1 мы считали распространение звука в жидкости адиабатическим процессом. Наличие вязкости и теплопроводности приводит к необратимому переходу звуковой энергии во внутреннюю, нарушая тем самым адиабатичность. В смесях и растворах дополнительным источником необратимости является диффузия. Ее роль в поглощении звука обычно мала, и мы не будем принимать диффузию во внимание. Будем считать также, что в отсутствие звука среда неподвижна. [c.142]

Как следует из рис. 89, а, б, имеется хорошее соответствие динамики волн в эксперименте и теории (с учетом поглощения волн в модели) как по затуханию, так и по у-ровню этих волн. Следовательно, дырчатое моделирование и в этом случае пе дает никаких аномальных волновых явлений. [c.205]

В последующих разделах будут обсуждаться 1) анизотропные волны в композиционных материалах (без учета дисперсии) 2) дисперсия волны 3) рассеяние и поглощение волн 4) ударные волны в композиционных материалах 5) экспериментальные результаты 6) ударные эффекты. [c.268]

Рис. 21. к выбору оптимальной длины волны при учете поглощения в среде [c.176]

При падении звуковых волн на перегородку из пористого материала необходимо учитывать отражение звука как от лицевой поверхности, так (для прошедших в нее волн) и тыльной с учетом поглощения звука в порах. Для материалов, хорошо проницаемых для звука, следует учитывать и возможность возвращения звуковых волн, отраженных от ограждающих конструкций, находящихся за рассматриваемой пористой перегородкой. Например, если за такой перегородкой с сквозными порами (матерчатый занавес, портьера и т. п.) находится твердая стена, то отраженные волны будут вторично проходить через перегородку. Поглощение в этом случае будет определяться только потерями яа трение в порах материала перегородки с учетом вязкости материала, потому что звуковые волны не будут [c.184]

К, давление 60 атм, для кривой 2 — температура 12 000° К давление — 50 атм. Вклад отрицательного иона азота согласно расчету авторов [4] показан горизонтальной линией справа. Этот вклад не зависит от длины волны и составляет в данной области спектра 4,2- 10 2 см . Предварительный анализ показал, что учет поглощения отрицательного иона азота, согласно работе [4], приводит к расхождению экспериментальных и расчетных данных минимум в 2,5 раза, поэтому вклад отрицательного иона азота не был включен в суммарную кривую (кривая 3). [c.313]

В случае комплексного показателя преломления (например, диэлектрик с учетом поглощения и немагнитный материал ц=1) отражательная способность при нормальном падении волны [c.54]

Целями работы являлись проверка результатов теоретических исследований и получение дополнительных данных, необходимых для учета поглощения энергии на пути распространения волн, выявления местных особенностей передачи колебаний от фундамента грунтовому массиву и др., с последующей отработкой рекомендаций. В соответствии с этим в составе обследованных объектов имелись источники как с импульсным, так и гармоническим характером воздействия. [c.180]

Коэффициент пропускания > (отношение интенсивностей в преломленной и падающей волнах) при нормальном падении волны без учета поглощения звука во второй среде [c.284]

Здесь, однако, сливаются корни для волн, распространяющихся (при п Ф 0) в разном направлении. Кроме того, при учете поглощения уже Е = е - - /е" = Ф 0. [c.76]

Учет затухания волн приводит, как это видно из рис. 5, к исчезновению точки поворота. Тем не менее мы в дальнейшем будем пользоваться этим термином, ибо при отказе от учета поглощения, а также при достаточно слабом поглощении частота, соответствующая точке поворота, делит всю область частот на две такие области, в которых характер распространения нормальных волн существенно различен. [c.286]

Механизм поглощения. Учет поглощения в первом приближении. Затухание электромагнитных волн в кристаллах связано прежде всего с возможностью необратимого перехода энергии рассматриваемых волн в энергию других [c.324]

Мы пренебрегали диссипацией энергии. Преломление сферической волны с учетом поглощения исследовано в статье [40]. К рассмотренному в п. 12-3 вопросу относится также работа [370]. [c.259]

Когда решетка, состояш ая из равномерно расположенных темных и прозрачных штрихов, освещена коллимированным лучом монохроматического света, то образуется набор плоских волн, порожденных взаимодействием света с решеткой (см. рис. 9 справа). Эти плоские волны направлены под разными углами, которые зависят от расстояния между штрихами решетки. Волна нулевого порядка распространяется в том же направлении, что и падающая волна, и ее можно рассматривать как падающую волну с учетом поглощения. Вдобавок имеются две дифракционные волны первого порядка , расположенные по обе стороны волны нулевого порядка. За ними появляются волны второго, третьего и более высоких порядков. [c.94]

Иными словами, поглощение пилообразной волны, образовавшейся в точке оказывается столь интенсивным, что оно приводит к локальному уменьшению амплитуды сходящейся волны при ее распространении и соответствующему увеличению толщины фронта ударной волны. Это иллюстрируется рис. 15, где кривая 1 — изменение амплитуды сходящейся сферической волны без учета поглощения, а кривая 2 — с учетом поглощения пилообразной волны. Действительно, с помощью (74) легко установить, что, например, в сходящейся сферической волне [c.31]

Для получения ультразвука большой интенсивности широко используются различные фокусирующие системы. Коэффициент усиления таких систем находят из дифракционных соображений, выражая его через длину волны и геометрические параметры системы [56]. Поглощением волны при расчете коэффициента усиления обычно пренебрегают ввиду того, что в приближении линейной акустики учет поглощения приводит лишь к несущественным поправкам, если частота звуковой волны не слишком велика. Так, при работе фокусирующей системы в воде на частотах вплоть до 5—6 Мгц учет поглощения в рамках линейной акустики изменяет коэффициент усиления всего на несколько процентов. [c.36]

Наинизшая частота для поперечной волны равна 12 кГц, а более высокие частоты также лежат вне спектра источника, что согласуется с осциллирующим сигналом поперечной волны на рис. 5.34. На рис. 5-30 поперечная волна маскируется присутствием волн давления, обусловленных многократно-отраженными высшими модами в столбе бурового раствора. Из этого сравнения можно заключить, что учет поглощения приводит к подавлению этих мод по сравнению с модой нулевого порядка, т. е. трубной волной. [c.198]

Нижеприведенные формулы дают коэффициенты отражения < прохождения для звукового давления в зависимости от угла падения, рассчитанные для плоских волн на плоских границах раздела без учета поглощения. Формулы записаны в том же виде, как в работе Шоха [35], однако там они относятся к отклонению частиц, а не к звуковому давлению. На рис. 2.6 и след, и в таблицах даются только численные значения без учета фазы. [c.663]

Для определения изменения с частотой разности коэффициентов поглощения волн 5 и Р необходимо знать частотную зависимость коэффициента поглощения р (/) для продольных волн. Пренебрежение учетом этой зависимости должно привести к преувеличению величин 3 (/)—ар (/). Зависимость ар=ар(1) может быть определена различными способами 171 по данным наземных и скважинных наблюдений. [c.91]

Рис. 5.4. Зависимость напряженности поля волны от расстояния в отсутствии поглощения (штриховая линия) и при учете поглощения (сплошная линия)

При упрощенной трактовке вопроса, основанной на электромагнитной теории Максвелла, задача сводится к учету проводимости металла, т. е. формально к введению в уравнения Максвелла членов, зависящих от коэффициента электропроводности а. Для световой волны, распространяющейся внутри металла, мы получаем в таком случае выражение, означающее, что амплитуда волны уменьшается по мере проникновения в глубь металла. Другими словами, из наших формул в согласии с данными опыта следует, что в металле происходит поглощение света. В слое малой толщины [c.490]

Скоростной разрез предполагается аппроксимированным кусочнолинейной функцией, расчет амплитуд и годографов производится по формулам лучевого метода [1].В програмгле предусмотрена возмолность учета поглощения волн. [c.52]

Графики функций 2п х и п (1—х ) от частоты, которые в основных чертах показывают изменение коэффициента поглощения и ход показателя преломления вблизи о) = (0о, представлены на рис. 21.11. Из рисунка видно, что кривая с разрывом в точке со = соо (см. рис. 21.10), полученная в предположении, что затухание отсутствует (у = 0), трансформировалась при учете поглощения в непрерывную кривую АВСВ. Такая кривая носит название кривой дисперсии. На участке ВС данной кривой показатель преломления убывает с возрастанием частоты. Этот участок и характеризует аномальную дисперсию. При переходе через центр линии поглощения (м = соо) показатель преломления становится меньще единицы. Значит, в данных условиях фазовая скорость волны больще скорости света в вакууме п>с, что не противоречит теории относительности, накладывающей строгий запрет только на скорость переноса энергии. [c.97]

Из рис. 5.2 следует, что выражение (5.6) для RpQ можно использовать практически до значений а/ 0,7 — 1 в зависимости от R. Кроме того, видно, что уже при относительно слабом поглощении расхождение в вели- шнах пороговой константы связи у1, вычисленных с учетом и без учета затухания волн накачки, оказывается значительным. Наконец, отметим, [c.177]

Возьмем теперь сильнопоглощающую жидкость, например глицерин. Для него при той же частоте (ao/v = 25-10" см имеем ао = 0,025 см (0,22 дБ/см), а а,)Л = 5-10 . С увеличением частоты декремент затухания возрастает (пропор-ционально частоте). Однако из приведенных оценок следует, что по крайней мере в небольших объемах маловязкой среды распространение ультразвука можна рассматривать применительно к монохроматическим волнам без учета поглощения, учитывая его дополнительно в тех случаях, когда влияние поглощения может играть существенную роль в изучаемом явлении, [c.62]

Для описания каналирования с помощью дифракционных явлений были сделаны различные попытки. Наблюдение аномального прохождения в направлениях плоскостей решетки напоминает эффект Боррмана. Но некоторые размышления показывают, что двухволновая динамическая теория, используемая обычно при обсуждении эффекта Боррмана даже для электронов, здесь совершенно непригодна. Для протонов длина волны составляет приблизительно 1/40 длины электронной волны с той же энергией. В то же время сила упругого взаимодействия с веществом, определяемая величиной <т = jt/A , будет приблизительно в 40 раз больше, и степень неупругого рассеяния относительно еще больше. Следовательно, в случае дифракции протонов толщина кристалла, в которой имеет место когерентная дифракция, составит десятки ангстрем, число одновременных отражений будет очень велико и сфера Эвальда будет почт плоской. При этих обстоятельствах приближение фазовой решетк с учетом поглощения должно быть достаточно точным, чтобы его применили к любому возможному наблюдению при дифракции протонов или более тяжелых ионов. [c.329]

Существенную роль в оценке излучательных свойств плазмы играют, как видно из вышеизложенного, спектральные показатели поглощения плазмы кх. Поглощение плазмы складывается из поглощения в непрерывном спектре и в линиях, причем преобладающим при температурах свыше 14 ООО К, за исключением УФ-об-ласти спектра Kпоказатели поглощения ксеноновой плазмы исследовались многими авторами [12—17]. Было установлено, что показатели поглощения увеличиваются с ростом температуры плазмы, длины волны излучения и концентрации тяжелых частиц в плазме, т. е. ее плотности. Данные о спектральных показателях непрерывного спектра поглощения ксеноновой плазмы при различных температурах и плотностях плазмы представлены на рис. 2.4. Поглощения ксеноновой плазмы в линиях существенно увеличивают суммарный показатель поглощения плазмы над непрерывным фоном в спектральной области 0,8— 1,5 мкм при сравнительно низких температурах плаз.мы (9000— 13000 К), но определяющими по отношению к фону они являются в спектральной области 0,11—0,3. мкм. Правильный учет поглощения нлазмы в УФ-области спектра, нроводи.мый обычно теоре- [c.62]

Т. о., показатель преломления нейтронов определя зтся атомной плотностью среды и когерентной амплитудой рассеяния на связанном ядре и не зависит от ст])ук-турно-динамич. особенностей среды. Отсутствие з,ави-симости п от структуры рассеивателя связано с тем, что эффект преломления (т. е. изменение волнового вектора нейтронной волны в среде) обусловлен ингер-ференцией волн, когерентно рассеянных точно вперед, а при таком рассеянии результат интерференции но зависит от положений рассеивающих ядер. По мере уменьшения длины волны нейтронов эффект преломления постепенно исчезает. Так, уже при энергиях прибл. 10 3 ав (1—ге) < 10 з. Влияние поглощения на эффект преломления практически незначительно даже для d учет поглощения нейтронов изменяет показатель преломления мепее чем на 1%. [c.384]

Если предположить, что в наших опытах произошло изменение не 10% имевшихся ранее центров, а большее их количество (например, 30 или 40%), то после внесения поправки на оставшиеся центры получаются спектральные кривые, на которых резко проявлены максимумы 410 и 555 нм, вызванные ионами Сг . Следовательно, по отсутствию максимумов 410 и 555 нм на результативных кривых спектрального поглощения можно судить о правильном учете поглощения оставшихся неизменными центров Сг . Это обстоятельство было использовано для оценки неизвестного количества Сг " -центров, присутствующих в образцах, выраш енных с оранжево окраской. Для получения спектрального поглощения дефектных центров окраски в этих кристаллах из полученного измерен ем спектрального поглощения вычиталось поглощение, вызываемое различным, все возрастающим количеством ионов Сг , пока на результативной кривой поглощения не проявлялись более максимумы ионов Сг ". В результате такого подбора для оранжевых образцов были получены спектральные кривые поглощения, параллельные кривым у-облученных образцов. Расхождение кривых наблюдается только в интервале длин волн от 320 до 360 нм, где оранжевый образец поглощает сильнее (рис. 8, г). [c.180]

Для того чтобы пояснить, как изменяется при учете пространственной дисперсии спектр выходящих из кристалла волн черепковского излучения в зависимости от скорости заряда, рассмотрим случай изотропной негиротропной среды с Р < О (см. п. 7.2) и без учета поглощения. Если скорость заряда V велика, [c.352]

Область наблюдения боковой волны [88]. Характерной особен ностью боковой волиы является то, что она существует лищь в части прост ранства, которая, как правило, ие полностью совпадает с областью прост ранства, куда попадает компонента лоля, отраженная но геомстро-акусти ческим законам. Совокупность точек, куда приходит боковая волиа, бу дем называть ее областью наблюдения. Здесь, в п. 14.3 исследуется облает наблюдения боковой волны, создаваемой точечным источником в неподвижной слоистой среде общего вида при учете поглощения звука. [c.306]

При учете поглощения величина А ((о) становится комплекс ной, и угол между плоскостями равных фаз и амплитуд може быть любым. При Ъ II и" эти плоскости совпадают, и волна ста аовится плоской однородной волной. [c.18]

Во-первых, ранее была опубликована модель Френкеля (1944), разработанная в московском Интституте Физики Земли и также описывающая распространение сейсмических волн во влагонасыщенной пористой породе с учетом поглощения и в увязке с сопутствующими электромагнитными явлениями. Модель Френкеля не получила столь широкого развития и признания, как модель Био, однако по большому счету первую модель с поглощением из-за вязкого трения есть основания считать моделью Френкеля-Био, тем более что в своей работе 1956 г. Био ссылается на приоритет Френкеля. [c.155]

Оценки сравнительной интенсивности запредельных волн и обменных головных волн РР8 в зоне их совместной регистраци при различных параметрах среды (с учетом и без учета поглощения проводились в статье [51 и будут рассмотрены в гл. 3. [c.10]

Для учета поглощения в выражение (3.23) вводился экспоненциальный множитель, 01шсывающий отношение уменьшения амплитуд за счет поглощения соответствеппо для отраженной и головной волн. Этот множитель имеет вид [c.52]

Достоверными данными о дисперсии в среде мы не располагаем учет поглощения без дисперсии, как показано в работе [74], приводит к искажениям формы импульса. Однако, как следует из работы [7], приближенную оценку влияния поглощения на изменение интенсивности с расстоянием можно провести, вводя в выражение для интенсивности дополнительный множитель ехр —1ар(/тах)- Гр+ag (/max) s] , где /maxчастота максимума спектра волны PS при xjH <С 1. Это приводит к некоторому занижению интенсивности при xjH > 1. [c.87]

Теоретические кривые (бет кружков, приводились к уровню экспериментальных амплитуд Р2 ) сплошная тонкая —Р1 без учета поглощения, сплошная жирная —Ри пунктир—Рг. штрих-пунктир—Рз (все[с учетом поглощения) Эксперимептальные кривые (с кружками) лрослсжены 1 а ббльшие расстояния за счет регистрации рефрагированных волн в области их т ни [c.201]

На рис. 2.12 представлена исследованная зависимость Л и от угла падения ф. Там же приведены кривые для коэффициентов пропускания и , , которые (без учета потерь на поглощение) должны дополнять значения соответственно R ц и (Rx до единицы. Но естественный свет, падающий на границу раздела, представляет сумму двух не скоррелированных по фазе взаимно перпендикулярных волн ц и Е . Тогда для суммарной интенсивности отраженного света, измеренной без учета его поляризации, находим [c.87]

Применение метода Гюйгенса—Френеля в данном случае весьма просто. Будем считать, что воображаемая поверхность а совпадает с плоскостью непрозрачного экрана и целиком закрывает исследуемое отверстие. В наиболее простом случае — нормальное падение исходной волны на поверхность экрана — дополнительная разность хода лучей от различных участков щели определяется углом дифракции (р. Упрощается и вычисление множителя А (ц/), значение которого влияет на интенсивность в центре дифракционной картины и не сказывается на распределении интенсивности. В эксперименте же, как правило, исследуется лишь относительная интенсивность (интенсивность в центре дифрак-ционнной картины условно принимается равной единице), так как относительные измерения несравненно проще и надежнее абсолютных измерений распределения освещенности, требующих предварительной градуировки приемников света, учета возможного поглощения и т. д. [c.282]

Но и в оптическом диапазоне вынужденным излучением нельзя пренебречь. Действительно, представим себе, что при проведенном выводе не учтено соответствующее число dN вынужденных переходов. Тогда нужно было бы приравнять число спонтанных переходов числу актов поглощения и вместо формулы Планка получилось бы некое выражение (которое также часто связывают с именем физика Вина), хорошо описывающее ход г,,у лигпь в области малых длин волн (г.е. когда hv кТ). Учет вынужденного излучения приводи к формуле Планка, отлично согласуюп ейся с опытом во всем оптическом диапазоне. [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...