Ксеноновая плазма

Рис. 3.8. Спектральное пропускание ксеноновой плазмы в зависимости от плотности тока. (Согласно работе [4].)

Спектральные и энергетические характеристики импульсных ксеноновых ламп определяются физическими свойствами ксеноновой плазмы — ее излучательной и поглощательной способностью, удельной внутренней энергией, электрической проводимостью и т. д., которые мы рассмотрим ниже. Однако вначале сделаем одно замечание. В большинстве случаев ксеноновые лампы в лазерах используются в режимах (концентрация электронов —10 ° см" , температура Г (10—20)-10 К), когда плазма в них является слабо неидеальной, т. е. кулоновская энергия взаимодействия частиц сравнима с их тепловой энергией. В начальной стадии раз- [c.58]

Связь максимальной за время разряда температуры ксеноновой плазмы Т с максимальной плотностью тока и другими параметрами лампы дается следующим эмпирическим выражением [16] [c.63]

Измеренная зависимость внутренней энергии ксеноновой плазмы, приходящейся на одну тяжелую частицу, от температуры плаз.мы представлена на рис. 2.5. При низких температурах (Г<9 ООО К) внутренняя энергия w постоянна и равна / кТ. С ростом температуры внутренняя энергия плазмы нелинейно возрастает. При высоких температурах наблюдается слабая зависимость внутренней энергии от начальной плотности газа Рд — она уменьшается с [c.65]

Входящие в уравнение (2.15) удельная электропроводимость ксеноновой плазмы, определяющая сопротивление столба разряда [c.71]

Ксеноновая плазма хороню поглощает излучение видимого и ИК-диапазона и несколько хуже — УФ-часть спектра (см. рис. 2.4). [c.107]

Эксперименты по измерению отражения лазерного излучения от неидеальной плазмы ксенона 41] осуществлялись с использованием взрывных генераторов ударных волн в постановке, подобной показанной на рис.9.10. Варьирование электронной концентрации в ксеноновой плазме осуществлялось изменением начальных параметрюв [c.358]

Существенную роль в оценке излучательных свойств плазмы играют, как видно из вышеизложенного, спектральные показатели поглощения плазмы кх. Поглощение плазмы складывается из поглощения в непрерывном спектре и в линиях, причем преобладающим при температурах свыше 14 ООО К, за исключением УФ-об-ласти спектра Kпоказатели поглощения ксеноновой плазмы исследовались многими авторами [12—17]. Было установлено, что показатели поглощения увеличиваются с ростом температуры плазмы, длины волны излучения и концентрации тяжелых частиц в плазме, т. е. ее плотности. Данные о спектральных показателях непрерывного спектра поглощения ксеноновой плазмы при различных температурах и плотностях плазмы представлены на рис. 2.4. Поглощения ксеноновой плазмы в линиях существенно увеличивают суммарный показатель поглощения плазмы над непрерывным фоном в спектральной области 0,8— 1,5 мкм при сравнительно низких температурах плаз.мы (9000— 13000 К), но определяющими по отношению к фону они являются в спектральной области 0,11—0,3. мкм. Правильный учет поглощения нлазмы в УФ-области спектра, нроводи.мый обычно теоре- [c.62]

Источники У, и. Излучение накалённых до темп-р 3000 к твёрдых тел содержит заметную долю У. и. непрерывного спектра, интенсивность к-рого растёт с увеличением темп-ры. Более мощный источник У. и.— газоразрядная и высокотемпературная плазма. Для разл. применений У. и. используют ртутные, ксеноновые и др. газоразрядные лампы, окна к-рых (либо целиком колбы) изготовляют из прозрачных для У. и. материалов (чаще из кварца). Интенсивное У. и. непрерывного спектра испускают электроны в ускорителе (см. Синхротронное излучение). Для УФ-области существуют лазеры (найм, длину волны испускает лазер на переходах в никелеподобном ионе Я = 4,318 нм). [c.221]

Наличие такой нестационарной части разряда сильно за-1рудняет возможности точного теоретического и экспериментального описания характеристик ксеноповой плазмы в лампах. Импульсные ксено1Ювые лампы обладают высоким КПД преобразования электрической энергии в световое излучение (общей излучательной эффективностью). Экспериментальные исследования показывают, что общая излучательная эффективность ксеноновых ламп при различных нагрузках достигает в максимуме 80 6 и более по отношению к энергии рассеиваемой в разряде (рис. 2.1). [c.59]

Рассмотрим теперь распределение энергии в спектре излучения ксеноновых ламп. Спектральная плотность КПД излучения лампы определяется отношением излучае.мой ею световой энергии в единичном спектральном интервале к электрической энергии, рассеиваемой в разряде. Для квазистационарной стадии разряда излучаемая энергия может быть найдена из выражения (2.4) по экспериментально измеренным значениям температуры, оптической толщины kid лампы и длительности излучающего импульса. Для импульсных разрядов, в которых газодинамические явления, связанные с развитием разряда или движением масс газа в лампе, занимают значительную часть или весь импульс излучения, определение излучае.мой лампой энергии таким способом недостаточно корректно и приводит к заметным погрешностям. Отметим, что температура плазмы, как и плотность тока в разряде, могут меняться в течение импульса. Соответственно спектр излучения лампы также будет испытывать изменения во времени. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...