Условия для плоского пространства

Условия для плоского пространства [c.383]

Для плоского пространства условия вложения в имеют вид [c.27]

Для нестационарных А. т. состояние течения в неК рый момент времени t, характеризуемое распределением давлений, скоростей, темп-р в пространстве, механически подобно состоянию течения при любом др. значении t. Такие течения образуются, напр., в случае сильного взрыва, а также при распространении в горючей смеси фронта пламени или детонации. В случае сферич. симметрии взрыв (поджигание смеси) происходит в точке, в случае цилиндрич, симметрии — вдоль прямой, а в случае плоских волн — вдоль плоскости. Если в момент J=0 мгновенно выделяется конечная энергия а нач. плотность газовой среды равна pj, то введение безразмерной автомодельной переменной (где г — расстояние от места взрыва, v=3—для сферич. волн, v=2 — для цилиндрических и v=l—для плоских) позволяет свести задачу определения безразмерных давлений, скоростей, темп-р за взрывной (ударной) волной к решению системы обыкновенных дифференц. ур-ний с автомодельными граничными условиями на ударной волне. t [c.19]

Приведем пример построения функционала (21). Функционал Лагранжа и дополнительные условия для задачи изгиба плиты (см. гл. 4) в пространстве Е функций, определенных в плоской области S и принимающих любые значения на границе, имеют вид [c.24]

Вопрос о связи между скоростями деформации и напряжениями при условии текучести Треска — Сен-Венана обсуждался в 14,4. Для плоского напряженного состояния о = а — 0 сечение правильной шестигранной призмы, изображающей в пространстве напряжений Oj, 0.2, 03 условие текучести Треска — Сен-Венана, плоскостью Од = 0 представляет собой рассмотренный выше шестиугольник. Нормаль к призме не содержится в плоскости чертежа, однако проекция нормали перпендикулярна к сторонам шестиугольника (фиг. 138). Следовательно, отношение главных скоростей деформации 2 равно отношению направляющих косинусов нормали к шестиугольнику в рассматриваемой точке. Условие несжимаемости [c.213]

Сравнивая коэффициенты Ri,ny найденные в предыдущей задаче, с такими же коэффициентами (10.36) и (10.38) для плоского волновода ширины 2а, излучающего в свободное пространство, найти условия, при которых коэффициенты Ri,n для обеих систем близки. [c.230]

Аналогично полученному для плоских задач, основная система осесимметричных задач (5) и условия (6) преобразуются к одному уравнению и одному условию в функциональном векторном пространстве (0<г 1, е [г ,т,+,]) [c.554]

Вопрос о связи между скоростями деформации и напряжениями при условии текучести Треска — Сен-Венана обсуждался в 16. Для плоского напряженного состояния Оз = О2 = 0 сечение правильной шестигранной призмы, изображающей в пространстве напряжений 0 , О3 условие текучести Треска — Сен-Венана, плоскостью 03 = О представляет собой рассмотренный выше шестиугольник. Нормаль к призме не содержится в плоскости чертежа, однако проекция нормали перпендикулярна к сторонам шестиугольника (рис. [c.228]

Подогрев воздуха, расходуемого на горение, является весьма эффективным средством повышения энергетического к. п. д. высокотемпературного печного агрегата. В печах с невысокой температурой рабочего пространства подогрев воздуха сочетают с рециркуляцией дымовых газов. Теплообмен интенсифицируют и другими средствами. В последнее время применяют плоско-пламенные газовые горелки, обеспечивающие сгорание газа с небольшим избытком воздуха в непосредственной близости от плоскости сводов нагревательных печей (горелки устанавливают на плоских сводах), в результате чего кладка нагревается до высоких температур, при которых нагреваемый металл интенсивно излучает тепло. Применяют также панельные горелки, излучающие, чашечные и высокоскоростные горелки со скоростью истечения до 200 м/сек и более в нормальных направлениях к нагреваемым изделиям, и др. Кроме этого, используют также промежуточный мелкозернистый теплоноситель в кипящем слое, что не только увеличивает теплоотдачу, но и создает условия для безокислительного нагрева металла. Внедряют циклонный способ нагрева и плавления дисперсных мелкозернистых и мелко-измельченных материалов. В циклонных агрегатах используют аэродинамические особенности их, позволяющие вести сжигание газа 6 [c.6]

Каркасные геометрические модели используют при описании поверхности в прикладной геометрии. При этом одним из основных понятий является понятие определителя поверхности. Определитель поверхности включает совокупность условий, задающих поверхность. Определитель поверхности состоит из геометрической и алгоритмической частей. В геометрическую часть входят геометрические объекты, а также параметры формы и положения алгоритмическая часть задается правилами построения точек и линий поверхности при непрерывно меняющихся параметрах геометрической модели. Для воспроизведения геометрических моделей на станках с ЧПУ, на чертежных автоматах или на ЭВМ их приходится задавать в дискретном виде. Дискретное множество значений параметров определяет дискретное множество линий поверхности, которое в свою очередь называется дискретным каркасом поверхности. Для получения непрерывного каркаса из дискретного необходимо произвести аппроксимацию поверхности. Непрерывные каркасы могут быть получены перемещением в пространстве плоской или пространственной линии. Такие геометрические модели называются кинематическими. [c.40]

Понятия о мгновенном центре скоростей и мгновенном центре ускорений плоской фигуры очень удобны для вычислений, но связанные с ними картины распределения скоростей и ускорений не отображают полностью реальное движение фигуры. Это происходит потому, что вводя эти понятия мы рассматривали движение лишь в данное мгновение, при данном положении тела, т. е. пытались рассматривать движение как бы в отрыве от основных условий его сущ,ествования — времени и пространства. Результаты такого подхода к вопросу, конечно, не могут быть полными и объективными. [c.242]

Рассмотрим картину потенциального течения жидкости. Ограничимся только плоским движением. Это значит, что в пространстве параметры потока во всех плоскостях, параллельных выбранной плоскости координат (хОу), будут одинаковы. В этом случае составляющие скорости Нх и Ыу и потенциал скорости являются функцией только координат х и у. Условием наличия потенциала скорости для такого движения, как это было показано в 13, является равенство [c.128]

То обстоятельство, что имеет место закон площадей для проекции движения на плоскость, проведенную через звезду Е перпендикулярно к радиусу ТЕ, соединяющему Землю со звездой, показывает (п. 208), что сила, действующая на звезду-спутник, постоянно пересекает прямую ТЕ. Так как это справедливо для всех двойных звезд и так как положение, занимаемое в пространстве Землей, никак не связано е двойными звездами, то естественно допустить, что сила, действующая на звезду-спутник, постоянно пересекает главную звезду Е. Так как сила центральная, то траектория будет плоско и так как ее проекция — эллипс, то она сама является эллипсом. В таком случае можно попытаться дать себе отчет и а природе силы, вызывающей это движение. Так как на каждую звезду-спутник действует сила, направленная к главной звезде и заставляющая звезду-спутник описывать эллипс, то закон этой силы, очевидно, таков, что движение спутника по коническому сечению, не зависит от того, каковы были начальные условия дви> е-ния спутника. Для нахождения этой силы необходимо решить следующую задачу. [c.343]

Несмотря на то что любую поверхность можно описать уравнением вида (5), не всякую поверхность можно выбрать в качестве поверхности прочности более того, поверхность прочности не может быть мнимой и должна быть односвязной. Условия, которым должны удовлетворять коэффициенты f , Fij,. .. для того, чтобы выполнялись эти требования, изучаются в курсах геометрии. Геометрическая интерпретация полезна при установлении ограничений на Fi, Fij,. .. и при определении главных осей. При плоском напряженном состоянии поверхность прочности является трехмерной, так как определяется тремя компонентами напряжений о, ог и Ос,. Ради краткости изложения мы ограничимся — при рассмотрении геометрических интерпретаций и изучении корней уравнения (5) — лишь плоским напряженным состоянием и трехмерными поверхностями прочности. Метод определения характеристических направлений в и-мерном евклидовом пространстве позволяет распространить полученные ниже результаты на случай трехмерных напряженных состояний и шестимерные поверхности прочности. Развернув уравнение (56) для случая плоского напряженного состояния, т. е. для i,j = 1, 2, 6, получим уравнение поверхности прочности второго порядка [c.451]

Общие условия связей. В случае пространственных механизмов этих частных особенностей гораздо больше. Чтобы их систематизировать, оказалось удобным выделить в одну группу частные особенности системы, характеризующиеся так называемым наложением на систему общих условий связи. Поясним это на примере четырехзвенного шарнирного плоского механизма. Этот механизм предназначен для передачи вращения между параллельными осями / и // (рис. 104). Все пары в нем выполняются в виде вращательных пар, т. е. пар I класса с параллельными осями. Однако выполним этот механизм так, чтобы он смог работать и не при параллельных осях / и //. Для этого пару А возьмем в виде шарового шарнира, т. е. с/от = 3, а пару В — в виде шарнира Гука, т. е. с тн = = 2 (рис. 105). Проверим теперь по формуле (5) подвижность этого механизма при работе в пространстве. В данном случае п = 4, р1 = = 2, Ра = 1, Рз = 1, поэтому [c.57]

Уравнение поверхности прочности. Уравнение (3.7) для ортотропного материала упрощается, поскольку при расшифровке краткой тензорной записи все повторяющиеся индексы (г, к, I и т) последовательно принимают только два значения, например для плоскости -ху — только значения 1 и 2. Поверхность прочности описывается уравнением, вытекающим из полиномиального условия прочности для сложных напряженных состояний (3.7). Графическое изображение условия прочности некоторого ортотропного материала при плоских напряженных состояниях в виде поверхности прочности в трехмерном пространстве напряжений представлено на рис. 3.6. Любая точка, находящаяся внутри поверхности, соответствует безопасному напряженному состоянию и определяется координатами п , о и В рассматриваемой системе координат при простом (пропорциональном) нагружении происходит движение точки по направлению луча [c.147]

При этом ai и 2 определены так, чтобы при щ = О осуществлялась двойная волна, решающая задачу о плоском истечении в вакуум вдоль косой стенки (см. [2]), а 3 определено из условия (2.5). Из (2.5) следует, что рассмотрение справедливо лишь для 7 < 2. Течение в пространстве автомодельных переменных находится из линейной системы [c.84]

В случае, когда аномалия попадает в область зеркального или двойного зеркального резонанса, эти эффекты взаимно усиливают друг друга и существенно влияют на ход зависимостей. Например, если наряду с условиями (4.10) и ф = 2а — 90° выполняется условие sin ф =—га/дг, 1// = = 2/yv, л/ = 2, 3,. .., то в случае Е- и Я-поляризаций во всем пространстве над эшелеттом будут существовать четыре попарно встречных плоских волн одинаковой амплитуды. Структура поля, образованного интерференцией этих волн 125], предопределяет своеобразный геометрический резонанс, который является частным и особо четким случаем двойного зеркального резонанса. Одна из точек, удовлетворяющих указанным выше условиям, расположена (см. рис. 127) в плюс втором порядке при X// = 1/2, а другая — в плюс четвертом порядке при У/ = 1/4. В этих точках обе кривые достигают единицы, причем для -поляризации область резонанса шире, а перепад интенсивностей больше, чем для Я-поляризации. В точках ХИ = 2/5 и 2/7 в плюс третьем порядке данные условия выполняются нестрого, поэтому не достигают единицы, но тем не менее резонанс выражен довольно четко. [c.187]

При обратных неравенствах в (5.15) для Тх, Ту > О в свободном пространстве существует минус первая распространяющаяся гармоника Флоке, либо щели решетки становятся запредельными для Я1- и fi-волн. Результаты 9 дают основание утверждать, что одним из основных факторов, влияющих на формирование поляризационной диаграммы направленности при круговом сканировании, является присущий такому классу структур эффект полного резонансного отражения Я-поляризованной плоской волны (в нашей задаче Я -компоненты поля падающей волны). В пренебрежении взаимным преобразованием волноводных волн на раскрывах щелей решетки, что справедливо при малых телесных углах 0, условие 5о =0 совпадает (см. 9) с условием продольного резонанса для Я -волно-водных волн по ширине лент решетки [c.213]

В пространстве между поляризатором и анализатором помещают т. н, флиппер-устройство, в к-ром создаются условия для неадиабатич. спинового перехода (о ь ), при к-ром направ.тение поляризации пучка Р реверсируется относительно направления ведущего поля. Таким устройством может служить плоская фольга (А1), через к-рую пропускают ток. Направление магн. поля, создаваемого током, изменяет ориентацию спина на малом расстоянии (на толщине фольги 0,1 мм). Если флиппер выключен, в пространстве между поляризатором в анализатором выполняется условие (О (адиабатичность). Если включается [c.72]

Относительность описания. Опираясь на релятивистскую ковариантность законов физики и идею близкодействия зарядов посредством поля (см. Взаимодействие), можно ограничиться формулировкой локальных, дифференц. ур-ний Э. в одной, удобнее всего—в к.-л. инерциальной (декартовой) системе координат системе отсчёта). В соответствии с эквивалентности принципо.ч Эйнштейна описание физ. явлений представляется наиб, простым именно в локально инерциальной системе отсчёта, к-рая может быть реализована в окрестности любого события (точки пространства-времени), будучи связанной со свободно падающим телом отсчёта. Тогда локально тяготение не проявляется метрич. тензор сводится к диагональному Т1 р с сигнатурой (-1----) (плоское Мйнковского пространство-время). Согласно относительности принципу, описание любых, в т. ч. эл.-магнитных, процессов не зависит (численно) от выбора различных инерциальных систем отсчёта, если в каждой из них начальные и граничные условия заданы одинаково (численно). Вместе с тем характеристики одного и того же процесса, конечно, выглядят по-разному из разл. систем отсчёта, поскольку ему отвечают в них различные начальные и граничные условия для полей и частиц. [c.520]

В случае неплоских волн в диссипативной среде не может быть получ н такой простой критерий образования разрыва, как это было для плоской волны, хотя, как и для плоских волн, здесь могут быть рассмотрены предельные случаи малых и больпшх чисел Рейнольдса. При числах Re i (если это условие выполняется во всем пространстве) геометрические условия распространения и диссипативные процессы не могут препятствовать образованию разрыва, и эти случаи поддаются во всяком случае качественному анализу. [c.124]

С подъездами в двух уровнях сооружен морской вокзал в Гавре. Первый этаж используется как склад и предназначен исключительно для грузовых и багажных операций. Плоское покрытие над складами превращено в гигантскую платформу длиной 500 м, на которой расположены группы пассажирских и вспомогательных помещений. Все они перекрыты общей шедо-вой конструкцией, объединяющей отдельные объемы. Со стороны моря перекрытое пространство ограждено прозрачными стеклянными стенами, которые могут раздвигаться, образуя широкие проходы на открытый балкон. Балкон тянется по всему морскому фасаду и в горцах заканчивается площадками для стоянок автомобилей. Это создает исключительно удобные условия для пересадки пассажиров на средства автомобильного транспорта непосредственно у входов в пасса- [c.473]

Скоростная ручная сварка удобна для выполнения длинных, хорошо доступных для сварки стыковых швов, швов при двухстороннем скосе кромок, а также угловых швов и швов при соединении листов внахлестку. Швы при скоростной ручной сварке могут свариваться на цилиндрических и плоских деталях, на всех видах работ по внешней сварке, как например, при сварке покрытий и различных трубопроводов, а также на внутренних сварных работах, при сварке баков и различных емкостей, за исключением тех случаев, когда пространство слишком мало для работы в нем со сварочным аппаратом, в особенности тогда, когда необходилю сварить угловой шов. В тех случаях, где применение приспособлений для высокоскоростной ручной сварки невозможно, работу следует выполнять, используя обычный аппарат для ручной сварки пластмасс. Такой аппарат рекомендуется применять при сварке сложных и коротких швов, а также в условиях ограниченного рабочего пространства. [c.39]

Рис. 6.8. Разрешенные значения фононного волнового вектора К в фурье-пространстве для плоской квадратной эешетки с постоянной решетки а. периодические граничные условия применимы здесь только внутри квадрата со стороной 1= 0а. Однородной моде отвечает значение К, помеченное двойным кружком. Элементу поверхности с площадью (2я/10а) = (2я Ьу- отвечает одно разрешенное значение К, так что внутри круга с площадью л/С имеется округленно ( /2л) разрешенных точек.

Рассмотрим в бесконечном кристалле блоховский уровень с волновым вектором к, который расположен поблизости от брэгговской плоскости, определяемой вектором К, но вдали от других брэгговских плоскостей, так что в слабом периодическом потенциале волновая функция этого уровня есть линейная комбинация плоских волн с волновыми векторами кик — К. В гл. 9 действительность вектора к требовалась лишь для выполнения граничных условий Борна—Кармана. В полубескопсчном кристалле, однако, составляющая вектора к, перпендикулярная поверхности кристалла, может и не быть действительной, требуется лишь, чтобы она давала волну, экспоненциально спадающую в отрицательном направлении оси х (в глубь металла). Снаружи металла блоховская функция должна быть сшита с решением уравнения Шредингера для свободного пространства, которое спадает в положительном направлении осп х (т. е. в направленлп от металла). Таким образом, вне металла мы выбираем [c.370]

Семейства механизмов. При переходе от общего случая пространственного механизма, для которого число степеней свободы определяется но формуле (1.1), к плоскому механизму, т. е, при переходе к формуле (1.2), иногда говорят, что на каждое звено плоского механизма общего вида наложены 3 общие связи, т. е. из 6 возможных перемещений твердого тела в пространстве остаются только 3 перемещения, допускаемые условиями плоскопарал-лельного движения. Тогда формула [c.39]

В настоящее время работы по изучению экранирующего эффекта в реверберирующем звуковом поле ведутся авторами в Московском авиационном институте. Изучаются методы борьбы с шумом в условиях ограниченных пространств — производственных помещений. В настоящее время нет возможности дать какие-либо точные рекомендации по определению границ звуковой тени за экраном в условиях реверберирующего пространства, поэтому целесообразно привести только эмпирическую формулу для определения снижения уровня шума за экраном, находящимся в свободном звуковом поле, в котором бежит плоская волна. [c.147]

При и = О отсюда следует известное решение для полуограни-ченного пространства с заданными условиями теплообмена на плоской поверхности при т) = О [7]. [c.106]

При X = О из (5.51) получается известное решение для иолуограни-ченного пространства с заданными условиями конвективного теплообмена на плоской поверхности при лгз = 0. t / [c.210]

Главная трудность при изготовлении облицовочных деталей кузова — получение формы поверхности из плоской заготовки с примеиеиием метода пластической деформации. Для оценки вопросов штампуемости условимся классифицировать облицовочные детали по двум основным признакам по служебному назначению н по конструктивному исполнению (форма поверхности, положение в пространстве и пр,). По первому признаку облицовочные детали подразделяют на наружные, внутренние и каркасные (несущая часть облицовочного комплекса). Наиболее высокие требования предъявляют к наружным облицовочным деталям. По сравнению с деталями для внутренней облицовки они должны обладать более высокой точностью формы и размеров, достаточной жесткостью, а также иметь гладкую поверхность с высокими параметрами шероховатости. Аналогичные требования предъявляются и к некоторым каркасным деталям. [c.425]

Выписанное ниже решение для напряжений и смещений в безграничном упругом пространстве в условиях плоского напряженного состояния или плоской деформации, вызванных действующей вдоль прямой нагрузкой, получил Томлин [4,231 на основе более ранней работы Лехницкого [201. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...