Режим дозвуковой

При w < а, М < 1 - режим дозвуковой при w = а, М = 1 - звуковой, критический при W > а, М > 1 - сверхзвуковой. [c.61]

В сужающейся части сопла Лаваля режим дозвуковой, а в расширяющейся - сверхзвуковой. [c.74]

При малых значениях параметра Ко существуют режимы с немонотонной по 5 температурой. В этих решениях газодинамическое движение оказывает существенное влияние на процессы. Указанное решение описывает режим дозвукового прогрева ТВ-П. На рис. 4.66 для задачи о поршне изображены профили / = /(х), 6 = 6(х), типичные для режима ТВ-П. Фронт температурной волны в этом режиме выделяется равенством нулю теплового потока в некоторой точке X = 2, О < 2 < 1 < о- В автомодельном решении ударная волна, находящаяся впереди фронта ТВ-П, представляет собой изотермический разрыв и малую по массе область сверхзвукового распространения тепла перед ним ( теплового хвоста ). [c.168]

При М < 1 - режим истечения высоконапорной среды дозвуковой, т.е. скорость течения среды меньше скорости распространения в ней звука при М = 1 режим истечения звуковой и при М > 1 - сверхзвуковой. Скорость среды в потенциальном ядре струи при М < 1 выражается формулой [31-33] [c.104]

Выше было показано, что при течении в цилиндрической трубе с трением дозвуковой поток ускоряется, а сверхзвуковой тормозится, причем предельно возможным состоянием в обоих случаях при непрерывном изменении параметров является критический режим, т. е. достижение потоком скорости звука в выходном сечении трубы. Уравнение (17) позволяет установить количественную связь между изменением скорости и приведенной длиной трубы X- Если на входе в трубу поток дозвуковой и приведенная скорость его равна Я1 и если приведенная длина трубы меньше критического значения, определяемого формулой (18), то на выходе из трубы поток будет также дозвуковым, причем из уравнения [c.187]

Чтобы выяснить это, записываем уравнение количества движения потока, выражая импульс в сечении 1 через известное полное давление по формуле (119), а в сечении 3 —через статическое давление рз (120), причем пока полагаем, что давление рг равно атмосферному давлению рн, т. е. режим истечения дозвуковой. Трением о стенки и изменением показателя адиабаты пренебрегаем [c.251]

Режим истечения газа действительно будет дозвуковым, сколь бы велик ИИ был подогрев в камере заданное полное давление газа, снижающееся в процессе подвода тепла, недостаточно для создания звуковой скорости истечения в атмосферу. Если бы полное давление было большим, например р = 2,4-10 Н/м , то из последней формулы следовало бы г(Хз) = 0,390 это значение меньше критического, так как 7-(1) = 0,429. Следовательно, при таком давлении режим истечения был бы критическим и Ха = 1,0. [c.251]

Работа диффузора зависит от отношения скорости полета к скорости во входном его отверстии. Рассмотрим сначала режим Wg < йв, т. е. полет с дозвуковой скоростью. Расход воздуха через двигатель и, следовательно, через диффузор Ga кг/с. [c.453]

Однако при глубоком дросселировании двигателя (значительном изменении числа оборотов пли проходного сечения сопла ИТ. п.) указанный режим работы диффузора — воздухозаборника нарушается. Так, при уменьшении объемного расхода через двигатель противодавление за диффузором увеличивается, в связи с чем дополнительная сверхзвуковая зона сокращается и потери в дополнительном скачке падают (Од растет). При некотором дроссельном режиме дополнительная сверхзвуковая зона в диффузоре исчезает. Дальнейшее сокращение расхода приводит к тому, что в горле диффузора устанавливается дозвуковая скорость, после чего дросселирование начинает воздействовать на интенсивность замыкающего скачка входной системы из-за уменьшения расхода уменьшается скорость за скачком, что заставляет его смещаться в область больших значений скорости перед ним, но при этом система скачков не будет фокусироваться на кромке обечайки. [c.486]

Выше были рассмотрены условия, при которых реализуется дозвуковой или сверхзвуковой режим течения на выходе из смесительной камеры. С помощью уравнения количества движения можно определить условия, когда на выходе из камеры будет получен звуковой режим течения ( з=1). Для случая равных температур торможения смешивающихся газов (0 = 1) и без учета трения уравнение (37) преобразуется к виду [c.533]

Приведенный в 3 метод расчета газового эжектора позволяет определить параметры эжектора — увеличителя тяги с учетом сжимаемости при больших отношениях давлений смешивающихся газов, больших скоростях и температурах в эжектирую-щей струе и тем самым уточнить полученные выше результаты. Расчет проводится для эжектора с заданными геометрическими размерами, т. е. параметрами а и /. Полное давление и температура эжектирующего газа р и Т для данного режима работы двигателя известны. Полное давление и температура торможения эжектируемого воздуха р и Т1 определяются по параметрам атмосферы Рв и и скорости полета с учетом потерь полного давления в воздухозаборнике. Далее, последовательно задаваясь различными значениями Я2, определяем параметры смеси газа и воздуха на выходе из диффузора. Реальным будет такой режим (такие значения коэффициента эжекции п и скорости истечения w ), при котором давление дозвукового потока в выходном сечении диффузора получается равным атмосферному давлению Ря. [c.561]

Пусть в сужающейся части сопла Лаваля имеет место дозвуковой режим. Из сказанного выше следует, что в этой части сопла скорость газа будет возрастать и течение газа приближаться к критическому. [c.300]

Пример 44. при адиабатическом истечении воздуха через сопло Лаваля в наиболее узкой его части давление р = 10 ama и температура 300 К, площадь поперечного сечения <о = 4 см . Определить расход при истечении, при котором дозвуковой режим в этом сечении будет переходить в сверхзвуковой. [c.320]

НОИ скорости звука, разность w---обратилась в нуль, т. е. генераторный к. п. д. был бы равен единице. Режим течения после непрерывного перехода сверхзвукового потока в дозвуковой будет уже не генераторным, а моторным, при котором к газу извне должна подводиться электрическая энергия. [c.304]

При ро = Рз в сопле осуществляется полностью дозвуковой режим течения, а при Ро = Р4 — дозвуковой до минимального сечения и сверхзвуковой за минимальным сечением на срезе сопла при этом возникает определенная сверхзвуковая скорость 1 4. Отметим, что получить в данном сопле сверхзвуковой режим течения с другой скоростью на срезе сопла, не меняя параметров газа в баллоне, а меняя только давление на выходе ро, невозможно. Для того чтобы получить другую сверхзвуковую скорость истечения, не меняя параметров торможения потока. [c.51]

Так же как и в случае условий на скачках, решение системы уравнений (9.22) — (9.25) при смешении совершенного газа двузначно. Одно из решений соответствует дозвуковому, а другое — сверхзвуковому режиму течения смеси на выходе из камеры. Отбор требуемого решения связан с анализом потока в камере смешения. Можно показать, что осуществляемый режим истечения на выходе из камеры смешения определяется в значительной степени условиями в сечении запирания. [c.121]

Если V < д, то Л/ < 1 и режим является дозвуковым если v > [c.169]

Если давление в струе газа в выходном сечении сопла равно внешнему Pi и больше критического (Р/ = Pi > то режим назьшается расчетным режимом адиабатического сжатия. При этом в сечении s p достигается критическое состояние, но в расширяющейся части сопла имеет место дозвуковое течение. [c.171]

Независимо от того, имеет ли место дозвуковой режим течения или сверхзвуковой (свободный от скачков уплотнения), развитие процесса обрывается, когда число М достигает значения М = 1. Поток влажного пара, так же как и совершенного газа, может перейти через критическую скорость лишь при условии взаимной компенсации в критическом сечении тепловых и геометрических воздействий. [c.194]

В соответствии с классификацией режимов сверхзвуковых сопл [38] в табл. 6.1 приведены характерные отношения давлений расчетное Ёь отвечающее геометрическому параметру F предельное Ет, соответствующее критическому режиму в минимальном сечении и дозвуковому сечению в расширяющейся части отношение Ёк, характеризующее режим с прямым скачком в выходном сечении. Значения еь ет и вк относятся к изоэнтропному процессу (без учета потерь). [c.207]

Допустим, что решетка обтекается полностью сверхзвуковым потоком. При этом в суживающейся части канала решетки скорость среды вниз по потоку будет уменьшаться, а в расширяющейся части канала увеличиваться. Если число Mj уменьшать, то в определенных условиях при некотором значении числа Mi может возникнуть такой предельный режим течения, когда при полностью сверхзвуковом потоке, обтекающем решетку, в узком сечении канала скорость равняется скорости звука. В этом случае при дальнейшем уменьшении числа Mi перед решеткой возникает прямой скачок уплотнения, скорость за которым становится меньше скорости звука, т. е. при значениях числа Mi, меньших величины Mj для указанного предельного режима, при сверхзвуковой скорости перед решеткой (до скачка) лопатки обтекаются дозвуковым потоком. [c.177]

Таким образом, мы приходим к выводу о возникновении нестационарных режимов течения переохлажденного пара в соплах Лаваля. Следует отметить, что дозвуковые режимы типа а" (см. рис. 2-3) в этом случае также не могуг быть получены. Действительно, в процессе возникновения скачка конденсации линия а будет перемещаться вверх, и при достижении положения а конденсация в этой зоне прекратится, возникнет нестационарный режим. Повышения давления до линии а" не произойдет. Процесс конденсации сместится вниз по потоку. [c.26]

Рассмотрим характер спонтанной конденсации и изменения давления в дозвуковой части сопла при изменении начальных параметров перед соплом (рис. 6-6,6). Предполагая, что градиенты давлений в разных точках сопла меняются незначительно и величина предельного переохлаждения потока также остается постоянной, получаем, что при конденсации пара происходит перемещение зоны подвода тепла. С понижением начальной температуры перед соплом (или при увеличении предварительного переохлаждения потока) сечение, в котором начинается спонтанная конденсация, будет перемешаться от сечения 1 вниз но потоку. Крайний случай существования стационарного режи.ма будет иметь место тогда, когда спонтанная конденсация начинается в сечении 3, а кривая статического давления перемещается до положения 3. Область интенсивного подвода тепла смещается за минимальное сечение (зона 3 ), причем начало подвода тепла совпадает с минимальным сечением сопла. [c.127]

Полет на сверхзвуковой скорости вблизи статического потолка, как правило, происходит на II сверхзвуковом режиме. Сверхзвуковой II режим опасности ие представляет, так как при уменьшении скорости самолет попадает в область I дозвукового режима полета. [c.47]

Далее, рассмотрим обтекание вогнутого угла. В дозвуковом случае такое обтекание сопровождается возникновением отрыва на некотором расстоянии, не доходя до края угла (см. конец 40). При натекании же сверхзвукового потока изменение его направления может осуществиться в отходя]цей от края угла ударной волне (рис. 111). Здесь снова необходимо оговорить, что Фактически такой простой безотрывный режим возможен лишь при не слишком сильной ударной волне. Интенсизность ударной [c.590]

Е сли высоконапорная среда газовая, то из уравнения (4.2.2) рассчитывается число Маха, по величине которого определяетея режим истечения высоконапорной среды. При М < 1 - дозвуковой, М = 1 - звуковой и М > 1 - сверхзвуковой. [c.119]

Работа на режиме перерасшпрения возможна лишь до давлений ра>рат п. В ИНОМ случае, как указывалось, скачок уплотнения переместится внутрь сопла Лаваля, давление па срезе сравняется с атмосферным и скорость истечения станет дозвуковой. Этот режим работы, как уже упоминалось, в двигателях почти никогда не встречается и практического значения не имеет. [c.154]

Выше указывалось, что если приведенная длина трубы меньше критической для данного значения Я], то закономерности течения с трением допускают существованпе потока с непрерывным изменением (снижением) сверхзвуковой скорости на всей длине. Можно показать, однако, что наряду с полностью сверхзвуковым течением здесь также возможно течение со скачком уплотнения внутри трубы и с дозвуковой скоростью на выходе. Такой режим течения в случае % С Хкр может существовать только в определенном интервале значений = П, который находят из условия, что в выходном сечении трубы статическое давление дозвукового потока должно равняться давлению внешней среды. [c.267]

Режим работы эжектора, при котором коэффициент эжекции не зависит от давления на выходе из диффузора, называется критическим. Особенности работы эжектора на критическом режиме связаны с характером течения в начальном участке смесительной камеры — между входным сечением и сечением запирания 1 (рис. 9,6). Как уже указывалось, дозвуковой поток эжектируемого газа движется здесь по каналу с уменьшаюп1 имся сечением, ограниченному стенками камеры и границей сверхзвуковой эжектирующей струв. Скорость эжектируемого шотока в минимальном сечении — оно совпадает с сечением запирания — не может превысить скорости звука этим и определяются предельные значения скорости во входном сечении и максимального расхода эжектируемогогаза. Для тога чтобы определить эти максимально возможные значения, необходимо найти соотношения между параметрами потоков во входном сечении и в сечении запирания. [c.518]

На рис. 9.9 режим работы эжектора докритический. Ядросверхзвуковых скоростей в эжектирующем потоке уменьшается, на выходе из эжектора скорость дозвуковая. При незначительном увеличении давления перед соплом режим работы становится критическим, причем картина течения резко изменяется (рис. 9.12) характеристики, пересекающие поток, свидетельствуют о наличии сверхзвуковых скоростей, соответствующих 1,6. Поток смеси при этом эксперименте оставался сверхзвуковым и на выходе из камеры. [c.531]

Так как Х2 < Ягкр = 0,674, то реальным будет только дозвуковой режим течения на выходе из камеры. Чтобы повысить точность вычисления А,з по функции 2(Яа), рекомендуется дозвуковое решение квадратного уравнения [c.549]

Пусть в сопло указанной конфигурации (рис. 206, а) поступает дозвуковой поток газа. Согласно уравнению Гюгонио в сужающейся (конфузорной) части скорость газа будет возрастать, а давление и плотность падать. Если в минимальном сечении (горле) скорость не достигнет критической, то в расширяющейся (диффузорной) части дозвуковой поток газа будет тормозиться, давление и плотность — возрастать и на выходе установится значение М < 1. Такой режим течения установится, если давление на выходе из сопла (противодавление) больше, чем некоторое граничное Рхгр, при котором в горле сопла устанавливаются критические параметры течения. Если теперь противодавление будет уменьшаться, то так как весь поток дозвуковой, возмущения в виде малых понижений давления будут распространяться вверх по течению, скорость потока во всех сечениях будет возрастать и при значении противодавления в горле будет достигнута звуковая (критическая) скорость и соответствующие ей значения р,,, Т . При этом режиме в диффузорной части происходит торможение потока от значения М = 1 в горле до некоторого Мх <1 — на срезе сопла. Если же противодавление далее уменьшится до значения р < р гр. то уменьшится давление и во всей диффузорной части. Но в горле давление не может сделаться меньшим, чем р, по причинам, которые мы выяснили, изучая истечение через сужающееся сопло. Поэтому на некотором участке диффузорной части, начиная от горла, поток получит возможность расширения и там установится сверхзвуковое течение. Однако, если давление Р1 на срезе недостаточно мало, то вблизи выхода поток будет все еще дозвуковым. Сопряжение сверхзвукового потока за горлом с дозвуковым вблизи выхода происходит в виде скачка уплотнения, который мы будем приближенно считать прямым. При дальнейшем понижении противодавления скачок уплотнения будет перемещаться внутри сопла к его выходному сечению и при некотором расчетном давлении Рхра ч расположится за срезом сопла. При этом значении противодавления на срезе устанавливается скорость, соответствующая расчетному значению числа Мхрасч > 1. При дальнейшем понижении противодавления поток будет на некотором участке вне сопла продолжать расширяться, а переход к дозвуковому режиму и полному торможению будет осуществляться через сложную систему косых скачков уплотнения. [c.453]

Так как точка Жуге является границей д ежду стационарной зоной химической реакции и зоной ПД, где имеет место нестационарный разлет газа, то необходимым условием устойчивой детонации будет условие движения стационарной зоны относительно ПД со звуковой или сверхзвуковой скоростью. В противном случае волны разрежения догонят зону химической реакции, что приведет к падению давления и температуры и процесс устойчивой детонации будет невозможен. Ударная волна относительно зоны химической реакции распространяется с дозвуковой скоростью, поэтому возмущения в этой зоне догоняют ударную волну, что позволяет поддерживать постоянной ее интенсивность. В случае детонации Чепмена—Жуге никакие возмущения из зоны ПД не могут догнать зоны химической реакции и детонационная волна будет устойчивой. Пусть прямая Михельсона В проходит круче касательной и пересекается с ударной адиабатой ПД в двух точках С и Ь. ВВ в этом случае будет сжато до давления рв. Такие детонационные волны называются пересжатыми. Затем параметры в зоне химической реакции будут меняться вдоль прямой В С. Так как точка С принадлежит ударной адиабате ПД, она. соответствует полному выделению теплоты химической реакции. В этой точке выполняется неравенство D волны разрежения из зоны ПД будут догонять ударную волну и уменьщат ее амплитуду до установления режима устойчивой детонации, соответствующей прямой 1 В. Таким образом, режим пересжатой самоподдерживающейся детонации не может быть устойчивым. [c.97]

Гидродинамический режим распространения волны поглощения, вызванной ионизацией за ударной волной, со скоростью, превышающей скорость нормальной детонации (5.34), невозможен. Такому случаю соответствовало бы сжатие за ударной волной до состояния А на ударной адиабате с последующим расширением газа во время поглощения лазерного излучения вдоль отрезка прямой А 1 до точки В на ударной адиабате волны поглощения. Но в состоянии В скорость распространения волны по нагретому газу О оказывается дозвуковой. Расширение нагретого газа за такой волной тотчас бы ослабило и замедлило волну, переводя ее в режим нормальной детонации (из точки В в точку 2). Такой режим аналогичен пересжатбй детонации. Для того чтобы светодетонационная волна распространялась со скоростью большей, чем это может обеспечить поглощение лазерного излучения, должно быть дополнительное выделение энергии. Однако в условиях опытов таких дополнительных факторов нет, и, следовательно, отклонения от режима нормальной детонации невозможны. [c.110]

Перемещению вдоль оси сопла по направлению к его выходному срезу < вых будет соответствовать перемещение по кривой ри (рис. 30) от некоторой точки Ъ к точке с, соответствующей и обратно от точки с к точке d, соответствующей 5вых- Еще уменьшая противодавление, опять получим дозвуковой режим течения в сопле, но с большим расходом (например, точка Е на рис. 32) кривые распределения скорости и давления по оси сопла имеют вид 2—2 на рис. 31. Перемещению по оси сопла будет соответствовать перемещение по кривой рг (рис. 30), аналогичное предыдущему, но конечная точка g подъема по дозвуковой ветви кривой рг будет лежать несколько выше точки с. [c.50]

Каналы (достаточно короткие), имеющие входную сужающуюся часть и выходную расширяюп уюся— диффузор, называются соплами Лаваля . Если в минимальном сечении сопла Лаваля скорость достигла скорости звука, то в расширяющейся части она может стать больше или меньше скорости звука — в зависимости от величины противодавления. Дозвуковых режимов истечения данного газа из сопла Лаваля, заданных размеров, может быть очень много, в то время как существует только один режим сверхзвукового истечения, осуществляющийся при определенном значении противодавления, равном давлению в выходном сечении сопла. При несоблюдении этого условия в расширяющейся части сопла Лаваля возможны, так называемые скачки уплотнений (когда давление в выходном сечении меньше величины противодавления), сопровождающиеся потерями энергии. Весовой расход газа при сверхзвуковом режиме не может превзойти максимального значения расхода в наименьшем сечении при достижении в этом сечении скорости звука. [c.121]

В сверхзвуковом С. критическим наз. его наиб, узкое сечение. Кривая линия, на к-рой реализуется переход от дозвуковой к сверхзвуковой скорости течения (ливня V = с), расположена в области мин. сечения С., поэтому ср. скорость в критич. сечении всегда близка к скорости звука. Относит, скорость Vg/e — Mg и давление Дс/Ро выходном сечении сверхзвукового С. зависят только от отношения площдди выходного сечения Sg к площади критич. сечения и не зависят в широких пределах от изменения относит, давления Pt Pa- Давление в выходном сечении сверхзвукового С. может быть равно давлению в окружающей среде (р,. = Pq) такой режим течения в С. наз. расчётным, в противном случае — нерасчётным. Нерасчётные режимы характеризуются образованием волн разрежения вне С. в случае pg > ро или ударных волн вне или внутри С. в случав Pg < pg. Когда поток проходит через систему волн разрежения или ударных волн, давление становится равным Ра- [c.600]

Режим минимальной скорости Кмин соответствует установившемуся горизонтальному полету с тягой, близкой к минимальной, и разграничивает области I и П режимов на дозвуковой скорости (рис. 1.21). [c.46]

Для ДТРД, предназлаченных для сверхзвуковых скоростей полета, целесообразно осуществить регулирование на оптимальную степень двухконтурности. При этом с целью улучшения экономичности работы двигателя следует на стенде и дозвуковых скоростях полета увеличивать степень двухконтурности на сверхзвуковых скоростях полета, наоборот, целесообразно у уменьшать (вплоть до 0), переводя ДТРД на режим работы ТРД. [c.78]

Режим работы водухозаборника, при котором возникает сверхзвуковая зона и скачок уплотнения за горлом, принято называть сверхкриттеским режим, соответствующий расположению скачка в горле, — критическим, а режим с головной волной на входе и дозвуковыми скоростями в канале — докритическим. Практический интерес для воздухозаборников внутреннего сжатия представляют сверхкритические режимы, так как только на этих режимах они могут работать устойчиво и с высокими значениями коэффициента авх- [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...